Фаг интегрированное состояние

Основное условие фазового равновесня. Интегрируя уравнение (1.34) при постоянной температуре в пределах от начального состояния -того компонента в виде чистого пара до конечного его состояния в виде компонента паровой смеси, можно получить [c.26]

Законы Рауля — уравнение (1.48) и Дальтона — (1.51) могут применяться лишь к практически идеальным в жидкой фазе растворам, паровая фаза которых подчиняется уравнению состояния идеальных газов. Во всех остальных случаях необходимо интегрировать уравнение (1.38). [c.29]

В термодина.мике [8] показано, что температура Т является интегрирующим делителем элементарного количества теплоты dq, которое зависит от характера процесса и не является полным дифференциалом. В результате определяется полный дифференциал энтропии ds dq/T, являющейся функцией состояния. Это дает возможность записать уравнение первого закона тер.модинамики в виде [c.114]

И интегрируя (25) от бесконечно большого объема V == со (т. е. от Р—О до Р) до объема газа в заданном состоянии, находим [c.162]

Отсюда можно найти величину А, получаемую при переходе системы лз состояния 1 в состояние 2, интегрируя это уравнение в соответствующих пределах при постоянных температуре и давлении [c.118]

Интегрируя это уравнение от начального состояния чистой поверхности, когда о = а, Г2 = 0, получаем [c.482]

V не содержит критических и закритических капель. При вычислении этого числа нельзя просто интегрировать ф(Л/г) от нуля, а необходимо воспользоваться общим статистическим подходом, позволяющим учесть вероятность в первую очередь состояний объема [c.284]

ГИЯ объема V соответственно в состоянии равновесия и при числе молекул М] 5о(мо, Л о) —энтропия пара в объеме V при равновесии. Разлагая фигурную скобку в (3.155) в ряд до квадратичных по АЛ/ членов, заменяя сумму интегралом и интегрируя по АЛ/ от —оо до + 0О, получим [c.285]

Разделяя переменные в этих уравнениях и интегрируя их в интервале от 1 до 2 состояния, получим [c.52]

Интегрируем это выражение в интервале от 1 до 2 состояния [c.95]

Допуская, что теплоемкости Сг и Ср для газа в идеальном состоянии не зависят от Т, интегрируем выражения (4.77) и [c.106]

Подставив (4.85) в (4.78), интегрируем полученное выражение в интервале от 1 до 2 состояния [c.106]

Интегрируя выражение (5.1) при постоянной температуре в интервале от 1 до 2-го состояния, получаем [c.109]

Это выражение интегрируем, учитывая, что твердое или жидкое вещество вначале испаряется при произвольном давлении насыщенного пара, а затем проходит химическая реакция между газообразными веществами с достижением системой равновесного состояния. Произвольные давления обозначаются Рн и Рк, а равновесные рн и рк. Интегрируя выражение (11.18) в интервале от Р до р, получим [c.212]

Выражение (12.63) интегрируем в интервале от Уо ДО V и от fa до f. Нижний предел характеризует идеальное состояние газа, откуда получим [c.232]

В конденсированном состоянии Ук слабо меняется с изменением давления, поэтому уравнение (12.83) легко интегрируется [c.237]

Для системы, фазы которой находятся между собой в термическом равновесии, интегрирующий делитель для всей системы и каждой фазы в отдельности распадается на два фактора, один из которых зависит только от общей эмпирической температуры в то время как второй является функцией индивидуальных переменных состояния (о и ст" для системы в целом, ст для ист" для "). [c.48]

Интегрирующий делитель т поэтому для всех состояний может быть либо только положительным, либо только отрицательным. Так как левая часть выражения представляет собой изменение внутренней энергии при адиабатическом процессе, протекающем вдоль линии У = У, и изменение эмпирической энтропии для возможного процесса по определению является положительным, то из этого непосредственно следуют утверждения теоремы 6. [c.63]

В прошлом, в эпоху господства химического ремесла и мануфактурного производства, научное и практическое направления в химии были разобщены и проблемы, стоявшие перед наукой и производством решались изолированно. К концу XIX века и особенно в первые десятилетия XX века, обе ветви интегрировались в единую точную науку, целью которой стало всестороннее изучение общих химических, физических и технологических явлений в такой многофакторной системе, какую представляет производственный химический процесс. В этом процессе функционально связаны такие многочисленные параметры как температура, давление, тепловой эффект процесса, концентрация реагентов, скорость потока реагентов, поверхность раздела фаз, реакционный объем, состояние катализатора, степень превращения сырья в целевой продукт, выход продукта и другие. [c.36]

Интегрируя выражение (IV.25) и приняв предположение, что частица вначале находится в состоянии покоя и ускоряется под действием силы тяжести, получаем [c.206]

Уравнением (И-156) нельзя воспользоваться для второго периода, так как оно было получено путем интегрирования от начального состояния (т = 0, У = 0). В данном же случае начальному состоянию соответствуют параметры ть У1. Интегрируя от этого предела уравнение скорости (П-152) или (И-157), получим [c.150]

Интегрируя в пределах между состояниями 1 и 2, получим [c.182]

Если мы будем интегрировать уравнение (1У.36) по обратимому процессу от состояния с температурой Т до состояния с температурой Т , то найдем [c.105]

Каратеодори доказал обратную теорему о том, что наличие множества таких состояний системы является достаточным условием наличия интегрирующего делителя. [c.63]

Обозначения см. в предыдущем параграфе.) При вычислении работы I) том случае, когда начальное и конечное состояние не бесконечно близки друг к другу, уравнение (1.6.1) интегрируется. Для обратимого процесса вместо символа () будем в даль-не ннем пользоваться символом Таким образом, при вы- [c.22]

В небольшом интервале температур можно считать, что ДЯ,, не зависит от температуры. Тогда, разделяя переменные в (4.10) и интегрируя в пределах параметров первого и второго состояний, получают [c.65]

Интегрируя это уравнение от состояния адсорбент —чистая жидкость 1 до состояния адсорбент —раствор, получаем [c.278]

Нек-рые П., наз. эписомами, обладают способностью существовать в двух состояниях-автономном и интегрированном. В автономном состоянии эписома не является частью бактериальной хромосомы и реплицируется (само-воспроизводится) независимо, хотя и синхронно с ней. В интегрир. состоянии она реплицируется в составе хромосомы. Способность обратимо включаться в состав хромосомы часто сопряжена с наличие.м в эписомах мигрирующих генетических элементов. [c.552]

Для оптимальных состояний на входе в слой мы теперь имеем две кривые вместо одной. Интегрируя вдоль адиабатического пути, начав из некоторой точки (11,7 1) на кривой и вычисляя интеграл в (VIII.76) как функцию нижнего предела, мы сначала придем в две точки, в которых этот интеграл равен — ./v, а затем в точку ( , Гi), где этот интеграл равен Вторая из первой пары точек (Е , [c.237]

На начало 70-х годов прошлого столетия приходится резкий подъем интереса к изучению У 3-воздействия, генерируемого аппаратами типа "ротор-статор (такие аппараты мы далее будем называть гидроакустической техникой (ГА-техникой), или аппаратами гидроакустического воздействия (АГВ). Однако вплоть до настоящего времени сведения о применении энергии УЗ-колебаний в промьпиленном масштабе носят преимущественно фрагментарный и феноменологический характер. Столь неудовлетворительное состояние применения перспективного метода, по нашему мнению, объясняется двумя причинами во-первых, фундаментальные исследования воздействия УЗ-поля на вещество не имели прямой связи с промышленной практикой, и, во-вторых, инженеры-технологи и конструкторы-механики не имели отчетливой и ясной, легко обозримой и достаточно универсальной деятельностной концепции, интегрирующей уже достигнутые результаты в форме некоторой обобщающей парадигмы типа образ системной деятельности по созданию ГА-техники . [c.6]

Условная температура является интегрирующим делителем ди( х11еренциала количества теплоты, что позволяет считать величину dSy полным дифференциалом, а условную энтропию — функцией состояния Sy / (/7, Т) = f (v, Т). [c.116]

Лношение в данном уравнении более постоянно, чем в уравнении (IV, 66), так как обе жидкости находятся в соответственных состояниях. Интегрируя уравнение (IV, 68), получим [c.151]

Считая У х сопз , интегрируем от состояния чистого растворителя д 1==1 (0 =1) и Р2=Р1 до концентрации х и давления Р РЛ -. [c.244]

По рпределению Ф является функцией состояния. Поэтому интеграл dФ равен разности значений Ф в точках, соответствующих пределам интегрировамия. При х= 1 з при х=0 уз= 1-В обеих этих точках Ф=0, в чем легко убедиться из уравнения (86). Таким образом, интегрируя уравнение (90) от х=0 до х=1, получаем [c.26]

Множественные стационарные состояния могут возникать не только в адиабатических реакторах. Это было показано, например, Макговином [1971 г. (а)], который численно интегрировал уравнения трубчатого реактора с продольным перемешиванием (VI, 1) при граничных условиях (1,9). [c.131]

И. Поляризация. Поглощательная способность стенки, определяющая ее радиационный нагрев, зависит не только от свойств стенки, но и от состояния поляризации падающего излучения. Конструктор часто может игио-1)ировать поляризацию и тем не менее получать приемлемую точность в практических ситуациях, когда направления поляризации многократно меняются при внутренних отражениях. Например, в [41, 42] показано, что пропускание квадратного и круглого каналов с зеркальными стенками можно рассчитывать с достаточной точностью, пренебрегая поляризацией, однако при расчете пропускания слоя, заключенного между параллельными зеркальными стенками, поляризацию необходимо учитывать. В приборах, таких, как описанные выше рефлектометры с интегрирующей сферой и нагреваемой полостью, поляризация в оптике может быть источником значительных погрешностей для углов падения, существенно отличающихся от нуля. [c.462]

Аналитические выражения функций (238а) и (2386) можно получить интегрированием уравнений (242) и (243) [см, разд. 18,1, уравнения (177) — (179) и примеры 1 и 2], Интегрируя в пределах от исходного состояния 1 до конечного 2, получим [c.238]

В теории уравнений Пфаффа показано, что интегрирующий делитель существует, если вблизи любой точки поверхности (2.49) есть множество состояний системы, недостижимых без нарушения условия 6Q=0. [c.63]

Определяя из уравнения состояния (13.13) с1л и подставляя его-в уравнение Гиббса (12.19) и далее интегрируя подобно тому, как это было сделано для модели ДВГ [уравнения (12.20) и (12.23)], получаем уравнение изотермы адсорбции для модели ДАВГ в дифференциальной форме [c.240]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология