Температура эмпирическая шкала

Наиболее удобной эмпирической шкалой температур является шкала идеального газа. В 1954 г. Международным комитетом мер и весов принято официальное определение температуры [c.25]

Основываясь на втором законе термодинамики, можно построить абсолютную шкалу температур (см. далее с. 60, примечание 6), которая не зависит от свойств термометрического вещества. Она совпадает с эмпирической шкалой идеального газа. Единица температуры в этой шкале — Кельвин — совпадает с единицей стоградусной шкалы Цельсия. Соотношение между температурами в абсолютной шкале и шкале Цельсия [c.25]

Предположим, что абсолютная шкала известна вплоть до температуры Т . Пусть будет установлено, что температура ниже Гц пропорциональна объему жидкого термометрического вещества. Коэффициент пропорциональности нужно выбирать таким образом, чтобы эмпирическая шкала Т при Го совпадала с абсолютной, т. е. чтобы То = Выберем в качестве независимых переменных состояния Т (соответственно Т ) и Р и определим связь между Т п Т на прямой Р = 0. [c.56]

Для построения любой эмпирической шкалы температур используют три допущения [c.18]

Исходя из точки (Гд, Ра), проведем квазистатическое адиабатическое расширение, в результате которого эмпирическая температура станет равной Т. Для этого процесса 5 = О, т. е. энтропия имеет то же значение, что и в точке (Гд, Рг). Этим показано, что на прямой Р=0 можно определить энтропийную шкалу, не зависящую от эмпирической шкалы Т. [c.57]

Для. количественного определения температуры может служить любое свойство вещества, изменение которого связано с изменением температуры (объем, электрическое сопротивление, термоэлектродвижущая сила и т. д.). Прн измерении температуры чаще всего используют изменение объема (длины). Термометрическое вещество приводят в соприкосновение с водой, которую обычно выбирают в качестве эталона. Измеряют объемы этого вещества, отвечающие двум хорошо воспроизводимым значениям температуры — точкам плавления льда и кипения воды. Разность объемов делят на равное количество частей (например), на 100). Таким образом получают эмпирическую шкалу температур. [c.16]

При этом величина рУ сама может нелинейно и немонотонно зависеть от температуры. Экстраполяция к малым давлениям — сложная экспериментальная задача. Поэтому определение температуры по шкале газового термометра представляет собой достаточно трудную работу, которую проводят только для установления абсолютных температур немногих реперных точек фазовых переходов, принимаемых за эталонные, промежуточные температуры обычно определяют эмпирическими термометрическими методами. [c.19]

Для измерения температуры чаще всего пользуются изменением объема (длины). Термометрическое вещество приводят в соприкосновение с водой, которую обычно выбирают в качестве эталона. Измеряют объемы этого вещества, отвечающие двум хороию воспроизводимым значениям температуры — точкам плавления льда и кипения воды. Разность объемов делят на равное количество частей (на- пример, на 100). Таким образом получают эмпирическую шкалу температур. [c.14]

Считается, что температурные шкалы - это последовательности значений, отражающие упорядоченную совокупность различных по размеру единиц - температур. Первоначально температурные шкалы основывали на температурах, используя различные, зависящие от температуры свойства вещества. В качестве характерных точек этих эмпирических шкал принимались температуры, соответствующие фазовым переходам, с градуировкой в градусах Цельсия, Реомюра, Фаренгейта, Ренкина и др. [c.6]

Уравнение состояния системы, которая содержит определенное количество газа, занимающего объем V при температуре i и давлении р, может быть выражено простым аналитическим законом. Мы получим уравнение состояния газа в простейшей форме, заменив эмпирическую шкалу температур I новой температурной шкалой Т. [c.16]

Уравнение (IV.25) показывает, что f(ii, 2) равна отношению функции с аргументом t и такой же функции с аргументом Вследствие того что мы использовали эмпирическую температуру t, очевидно, невозможно определить аналитическую форму функции 9(0- Однако так как наша шкала температур произвольна, то целесообразно ввести новую температурную шкалу, используя вместо t саму функцию 0. Следует отметить, что функция 6(0 определена не единственно возможным путем. Из уравнений (IV.24) и (IV.25) следует, что 0(0 определена с точностью до произвольного постоянного множителя. Это позволяет выбрать единицу новой температурной шкалы, взяв за основу 100-градусную шкалу Цельсия. Функция 0(0 не зависит от природы вещества и поэтому может служить абсолютной мерой температуры. [c.102]

Температура — объект определения в термометрии. На опыте можно установить понятия более теплого и более холодного тела, но температуру нельзя измерить непосредственно. Ее определяют по численным значениям других физических параметров, зависящих от температуры, что и положено в основу построения эмпирических температурных шкал. Однако не всякую физическую величину, зависящую от температуры, удобно использовать в качестве термометрического параметра. Для этого выбранная функция должна быть непрерывной, воспроизводимой и удобной для измерения. Термометрических параметров много. В их числе объем тела при постоянном давлении Ур(Т), давление при постоянном объеме ру(Т), электрическая проводимость р(Т ), геометрические параметры тел (Г), термоэлектродвижущая сила, яркость свечения и т. п. В качестве реперных точек — эталонов постоянной температуры — используют температуры фазовых переходов. Для достаточно чистых веществ они хорошо воспроизводимы. [c.18]

Из данных рис. 6—8 следует, что характеристическая температура Т , при которой происходит резкое изменение хода кривой (ср. рис. 4), зависит от временной шкалы, составляя 60 С для 1 со = —6 и 110°С для 1 со=5. Середина частотного интервала в предыдущих измерениях ползучести и релаксации соответствует lg со = —3 [1]. Для этой частоты = 75 °С. Поскольку температура при которой наблюдается расхождение эмпирически найденных значений фактора сдвига с предсказываемыми уравнениями ВЛФ, составляет 15 °С, ее нельзя отождествлять с Т . Поэтому возникает предположение о том, что она обусловлена эффектом проскальзывания макромолекулярных цепей и/нли существованием межфазных слоев 15] [ср. формулы (38) н (39)]. [c.73]

М. К. Жоховский (см. также ) предложил термодинамический метод воспроизведения шкалы сверхвысоких давлений. Согласно этому методу, по поршневому манометру устанавливают зависимость температуры плавления исследуемого вешества от давления, выражают эту зависимость эмпирическим уравнением и экстраполируют кривую в область более высоких давлений. После этого по поршневому манометру калибруют манганиновый, также выражают полученную зависимость эмпирическим уравнением и экстраполируют полученную прямую в область более высоких давлений. Затем совмещают эти измерения в одном опыте. Полученные кривые должны совпасть. Изучают далее плавление других веществ, подбирая их так, чтобы кривые их плавления пересекались с кривой плавления первого вещества. Точки пересечения экстраполированных участков должны подтверждаться экспериментально. [c.160]

Для точных измерений при высоких или низких температурах лучше всего найти поправки к шкале Пр эмпирически, по эта- [c.186]

В 1877 г. Международный комитет мер и весов (постановил для установления нормальной шкалы эмпирической температуры избрать в качестве-термометрического вещества — водород, в качестве термометрического параметра — давление, в качестве единицы измерения —градус Цельсия. При этом было сделано соглашение в термометрах, предназначенных для установления нормальной шкалы по относительным приращениям давления водорода, поддерживать при нагревании и охлаждении объем, занятый водородом, строго постоянным и наполнять эти термометры водородом такой плотности, чтобы при температуре таяния льда (при 0° С) давление водорода в-термометре было равно 1000 мм рт. ст. Выбор пал на водородную шкалу потому, что численные значения эмпирической температуры в водородной, шкале, установленной указанным образом, отличаются от численных значений абсолютной температуры, о которой речь будет позже, для всех температур почти на одну и ту же величину, а именно [c.25]

Для точных измерений при высоких или низких температурах лучше всего найти поправки к шкале Пв эмпирически, по эталонам с точно известными С другой стороны, если величины ис- [c.178]

Для точных измерений при высоких или низких температурах лучше всего найти поправки к шкале по эмпирически, по эталонам с точно известными п о- С другой стороны, если величины п в используются только для идентификации и анализа, то можно вообще не вносить температурную поправку, приводя неисправленные значения п д. Во всяком случае, следует указать, вносилась ли температурная поправка и каким именно способом. [c.158]

Нормальный потенциал хингидронного электрода по водородной шкале в интервале температур О—40° С может быть выражен эмпирическим уравнением [c.66]

Анализ результатов исследования температурной зависимости скорости роста сферолитов при кристаллизации из расплава полимеров показал, что получение универсальной кривой приведенной скорости кристаллизации для полимеров в координатах уравнения (32) в принципе возможно лишь при условии, если параметр Г , в этой формуле связан со значениями Тс и Гпл в найденном нами соотношении (36). Положение температуры максимальной скорости роста кристаллической фазы Гмакс на температурной шкале для полимеров, обладающих значением Гс/Гпл<0,62, удовлетворительно описывается уравнением (31), тогда как в случае Гс/Гпл>0,62 следует пользоваться полученным в данной работе соотношением (35) . Можно показать, что этот результат дает основание считать эмпирическим критерием возможности спонтанной кристаллизации жидкости при медленном охлаждении ниже Гпл выполнение [c.72]

В этой связи не лишено смысла построить эмпирическую шкалу полярности на базе такого модельного процесса, для которого имелись бы данные, покрывающие весь диапазон сред, начиная от газовой фазы и кончая водой. При этом можно воспользоваться величинами lg к для сольволиза трет-бутилхлорида при 120° С. С целью получения дополнительных результатов для некоторых растворителей и большей достоверности величины полярности для воды, в случае которой значение lg 20" лучено не очень точной экстраполяцией данных при более низких температурах, можно дополнительно воспользоваться хорошей линейностью между величинами lg для указанной реакции и упомянутой выше реакции сольволиза /г-метоксинеофнлтози-лата [659]. За стандартную среду с нулевой полярностью логично выбрать газовую фазу, а величины полярности представить в единицах ккал/моль, обозначив их через У, поскольку они основываются на том же самом модельном процессе, что и величины У Уинстайна и Грюнвальда [c.297]

Для анализа сахарозы применяют сахариметры. Они показывают не угол вращения, а (благодаря эмпирической шкале) непосредственно содершание сахара в процентах. Луч света от электрической лампочки (установленной на 15—20 см от прибора), пройдя через светофильтр, усилительную линзу и поляризатор, поляризуется, а поступив в трубку с раствором сахарозы, откланяется вправо. Вследствие этого поля сахариметра становятся разноокрашенными (при нулевом положении шкалы они окрашены одинаково). Для выравнивания окраски полей сахариметра систему компенсации прибора поворачивают на такой угол, на какой поляризованный. пуч отклонен раствором сахара. Как только это будет достигнуто, поля прибора снова принимают одинаковую окраску, но показания шкалы изменяются. Шкала прибора устроена так, что одно деление при определенных условиях (температуры, длины трубки с раствором, длины волны света) соответствует одному проценту сахарозы, десятые доли процента находят, пользуясь другой, малой шкалой (нониусом). [c.302]

Если в трехфазной системе фазы, обозначенные и ", находятся в термическом равновесии с третьей фазой, то они также находятся в состоянии равновесия между собой. Каждая фаза обладает поэтому измеримым свойством / (Р, У) такого рода, что из / = и / = следует Г = Г. Это свойство называется эмпирической температурой. Приведенный закон позволяет лишь установить, является температура двух тел одинаковой или разной. Для того чтобы получить температурную шкалу, которая давала бы возможность количественно сравнивать различные температуры, должен быть изучен вид функции [c.34]

Эмпирические температурные шкалы строятся на трех допущениях выбор размера градуса и положения нуля, а также допущение линейности изменения измеряемого свойства с температурой. Последнее допущение является необоснованным. Оно приводит к тому, что применение разных термометричес- [c.24]

Существует множество эмпирических формул и графиков для пересчета температур кипения с вакуума на атмосферное или иное давление. Однако наибольшую сходимость с опытом дает приведенный выше график Кокса. Для пересчета температур кипения нефтяных фракций с глубокого вакуума (вычисляемого сотыми долями миллиметра остаточного давления) на атмосферное или другое давленнз пользуются графиком фиг. 16. Соединив две известные ве.дичины на соответствующих шкалах графика прямой линией, получают на третьей шкале искомую величину Р или I. [c.59]

Кроме того, используют большое количес1во вторичных реперных точек вплоть до температуры плавления вольфрама. Промежуточные значения температур определяют с помощью эмпирических температурных шкал со всеми неточностями, связанными с нелинейностью изменения использованных термометрических параметров, Погрешность определения промежуточных значений Т различна при разных температурах, В области 300—500 К она изменяется в пределах сотых долей К, но достигает десятка градусов при 3000 К. Однако изменения темпе- [c.19]

Выбор НФ в газожидкостной хроматографии. Важное значение при выборе НФ имеют такие ее свойства, как полярность, способность химически взаимодействовать с исследуемыми венхествами, вступать в специфические взаимодействия. На практике нет необходимости в неограниченном разнообразии НФ. Достаточно иметь несколько широко используемых НФ, каждая из которых способна к участию в определенных видах межмолекулярных взаимодействий, и ряд фаз для решения специальных задач, например разделение стереоизомеров. НФ должна быть малолетучей и не разлагаться при рабочей температуре колонки. Необратимые реакции между НФ и исследуемым веществом следует исключить. В общем случае для правильного выбора НФ необходим количественный учет всех возможных типов межмолекулярных взаимодействий. В настоящее время количественные критерии подбора НФ, учитывающие природу анализируемых веществ и физико-химические свойства предполагаемой НФ, отсутствуют. Однако даже качественный учет возможных в системе межмолекулярных взаимодействий часто позволяет осуществлять обоснованный выбор НФ, повысить эффективность разделения и сократить время анализа. Трудность строгого решения этой задачи привела к тому, что в ГХ широко используются различные эмпирические подходы, например шкалы полярности НФ. [c.347]

На (газ). Наиболее полные обзоры работ, опубликованных до 1948 г., по исследованию р — У — Г-свойств водорода приведены Грэтчем [1842] и Вулли, Скоттом и Брикведе [4329]. Из работ этого периода следует отметить работы Деминга и Шупа [1313] и Михельса и сотрудников [2879]. Деминг и Шуп привели данные по сжимаемости водорода в интервале 58—773° К при давлениях до 1200 атм. Наиболее точные данные по сжимаемости водорода в интервале 93—423° К при давлениях до 3000 атм получены Михельсом и сотрудниками. Уилкинсон [4270] исследовал р — V — Г-свойства в интервале 20—300° К при давлении от 1 до 200 атм. Джонстон и сотрудники [2271, 2286] определили р — V — Г-данные водорода также в интервале 20—300° К, но при давлениях до 1000 атж. Михельс и Гервер [2878] по данным о сжимаемости водорода в интервале 273—373° К вычислили значения второго вириального коэффициента. Деминг и Шуп [1313] также из данных о сжимаемости вычислили значения В в интервале 58—773° К и предложили эмпирическую формулу для В. Шефер [3604] определил значения второго вириального коэффициента при низких температурах для орто-, пара- и нормального водорода. Кис [2384] с целью внести коррективы в температурную шкалу водорода пересмотрел значения В, полученные различными авторами, и предложил формулу, которая применима в интервале 23—473° К. [c.1007]

Получены данные о ползучести при разрыве [68] и сжатии [76, 77] ПТФЭ. Поскольку данные по крипу обычно линейны в двойной логарифмической шкале, в качестве потенциально полезных зависимостей были представлены эмпирические соотношения, включающие параметры времени, температуры и напряжения. [c.429]

Разделение продуктов пиролиза бутилкаучуков на колонке 3 м X 3 мм, заполненной 15% полифенилового эфира 4Э 5Ф (5 колец) на целите 545, позволило выявить характеристические продукты в тяжелой фракции (пйки 43 и 46, рис. 41). Регистрацию пиков этих соединений проводили на шкале в 25-30 раз чувствительнее, чем для пика мономера (изобутилена, пик 1). При разделении использовали комбинированный температурный режим колонки 40°С в течение 6 мин, затем программирование до 180°С со скоростью 6 °С/мин, скорость газа-но-сителя (аргон) составляла 20 мл/мин. Зависимость площадей характеристических пиков от непредельности установлена эмпирически при анализе каучуков разных марок методом ПГХ. Поскольку характеристические продукты пиролиза (пики 43 и 46, см. рис. 41) имеют близкие характеристики удерживания на полифениловом эфире, то разделение целесообразно проводить в изотермическом режиме при температуре колонки 140-150 °С, что существенно сокращает продолжительность анализа. [c.150]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология