Бора условие частот

Второй постулат Бора (условие частот) при переходе из одного стационарного состояния в другое атом испускает или поглощает квант света, частота которого определяется соотношением [c.34]

Излучение спектральных линий. Не только первый, но и второй основной постулат теории Бора [условие частот (,32)] может быть получен яз квантовой Механики без специальных гипотез. [c.104]

Разность энергии между наиболее низким и первым возбужденным состоянием составляет 2 - 10 эВ для электронных переходов, 0,2 - 2 эВ для колебательных и 10" - 10 3 эВ для вращательных энергий. Этим переходам соответствует сложная индивидуальная структура молекулярных спектров, причем для каждой линии выполняется условие частот Бора (2.71). [c.42]

Соотношение (8.2) называют условием частот Бора. [c.35]

Из условия частот Бора (III.3) с учетом (III.9) имеем [c.35]

Е = -Шо 2/2 = -moe Z / 2nm). Из условия частот Бора (Ш.З) с учетом (III.9) имеем [c.26]

Из законов волновой механики, и соответственно квантовой механики непосредственно, без какого-либо дополнительного предположения, следует также условие частот Бора —е2=к. В силу уравнения (33) это соотношение определяет, как было показано на стр. 109, положение линий в спектре атома водорода. [c.121]

Для описания боровских энергетических уровней атомов и спектральных линий, возникающих при переходах между этими уровнями, используют диаграммы энергетических уровней Гротриана. На рис. 2-2 графически представлены уровни энергии атома водорода (тонкая структура не учитывается). По ординате отложена шкала энергий, по абсциссе представлены линии уровней энергии, соответствующие определенным значениям главного квантового числа п в выражении 7 н (1—1/ ). В соответствии с условием частот Бора спектральные линии представляются как результат переходов между этими уровнями. Справа нанесены значения энергий в единицах волновых чисел, слева — в электроновольтах. Для серий Лаймана и Бальмера указаны также длины волн. [c.27]

Таким образом, условие частот Бора (5.65) позволяет найти основную характеристику квантового перехода — положение спектральной линии или полосы в шкале энергий переходов. [c.79]

С помощью методов оптической спектроскопии, в том числе спектроскопии в УФ, видимой и ИК-области, можно получить важные сведения о строении молекул. В настоящее время источником ценной информации для химиков стала еще одна область электромагнитных колебаний — микроволны, или волны радиочастотного диапазона, которые ранее представляли интерес лишь для инже-неров-электроников и связистов. Несмотря на то что приборы микроволновой спектроскопии не имеют почти ничего общего с приборами, применяемыми в оптической спектроскопии, в основе обеих групп методов лежат одни и те же принципы. Любые спектры возникают вследствие квантованных переходов в соответствии с условием частот Бора. [c.236]

С той же частотой пульсирует и плотность заряда, а это, в свою очередь согласно законам классической электродинамики, служит причиной излучения электромагнитной волны той же частоты. Таким образом, при переходе от одного уровня к другому электрон излучает свет частоты у, причем Лу = Ет-Е что совпадает с условием частоты Бора. [c.104]

Закон Мозли объясняет рассмотренная выше теория спектров Бора. Подобно тому как линии оптических видимых и ультрафиолетовых спектров элементов возникают в результате перескоков внешних электронов с более высоких к более низким уровням, линии характеристического рентгеновского спектра возникают в результате таких же перескоков внутренних, более близких к ядру электронов. Это отличие объясняет характерные различия между оптическими и рентгеновскими спектрами. Первые обнаруживают периодичность строения (например сходство спектров всех щелочных или всех щелочноземельных металлов), объясняемую сходством строения внешней оболочки электронов. Такая периодичность отсутствует в внутренних слоях электронов поэтому ее нет и в рентгеновских спектрах. Оптические спектры испытывают большие изменения при комбинации атомов в молекулы, так как при этом внешние электронные оболочки изменяют свое строение. Наоборот, при химических процессах не только ядро, но и внутренние электроны не затрагиваются, так как они экранированы от внешних воздействий слоем наружных электронов и, в соответствии с этим, на рентгеновские спектры мало влияют изменение агрегатного состояния элемента и его переход в то или иное соединение с другими элементами. Наконец, рентгеновские спектры значительно проще оптических потому, что для перескоков внутренних электронов предоставлено меньше возможностей, чем для внешних, ввиду того что большая часть внутренних уровней уже занята другими электронами. Теория Бора также легко объясняет, почему перескоки внутренних электронов дают значительно более коротковолновое излучение, чем перескоки внешних электронов. Действительно, как было показано в 62, энергия уровней обратно пропорциональна квадрату главного квантового числа п. Поэтому разность двух соседних уровней тем больше, чем меньше п. Внутренним электронам отвечают уровни с малыми п и согласно условию частот (32) их переходам отвечают более крупные фотоны Ь, т. е. более коротковолновое излучение. [c.109]

Первый постулат Бора, который часто называют условием частоты, не может быть непосредственно выведен из основ. классической квантовой теории, изложенной в 24. Он является допущением, которое нашло себе оправдание в замечательном согласии выводов из него с опытом и смогло быть обосновано теоретически лишь позже, исходя из квантовой механики (см. ниже, 48). Это допущение однако и в свете старой квантовой теории является естественным и последовательным. Для того чтобы в этом яснее разобраться, следует подробнее остановиться на основах последней. Если периодическое движение характеризуется одной лишь переменной (имеет одну степень свободы), то для него действие равно интегралу pdq, где р — момент импульса [c.87]

Комбинационный принцип является важным экспериментальным подтверждением условия частоты Бора. [c.109]

Второй способ основан на условии частоты (16) Бора. Чем выше тот уровень п, с которого электрон возвращается на нормальный уровень (1), тем больше разность =/гч [c.84]

Как уже отмечалось, условие частот Бора (1.1) позволяет найти спектральное положение линии или полосы, отвечающих данному энергетическому переходу. Обратимся теперь к рассмотрению следующего фундаментального вопроса спектроскопии — вопроса о вероятностях переходов между уровнями, непосредственно определяющих вторую (после частоты) важнейшую характеристику спектральной полосы — ее интенсивность. [c.17]

Используя условие частот Бора (1.1), имеем из (П.5) и (П.6) [c.161]

Частоты линий поглощения определяются условием частот Бора [c.16]

Какие же световые волны испускает или поглощает атом водорода В соответствии с условием частот Бора [c.98]

Комбинационный принцип Ритца также объясняе я теорией Бора. Условие частот (32) показывает, что частота спектральной линии определяется разностью двух членов, пропорциональных энергиям электрона на двух орбитах (начальной и конечной), и спектральный терм просто равен-- для частот V [c.87]

Из законов волновой механики, и соответственно квантовой механики, непосредственно, без какого-либо дополнительного предположения, следует также условие частот Бора 81 — Ег В силу уравнения (33) это соот- [c.109]

ЛИНЕЙНЫЕ СПЕКТРЫ. УСЛОВИЕ ЧАСТОТ БОРА [c.14]

Последний постулат известен как условие частот Бора. [c.17]

В чем заключаются гипотеза квантов Планка и условие частот Бора [c.69]

Е = -moi)2/2 = -тое 2 2/(2я2Й2). Из условия частот Бора (III.3) с учетом (III.9) имеем [c.26]

Используя условие частот Бора н правила отбора, прсдска- зать вид спектра атома водорода (стр. 484). [c.473]

Существование стационарных состояний и условие частот следует рассматривать как твердо установленные опытные квантовые законы. Они оказались справедливыми не то.хькодля А., но и для лгобых микроскопич. систем (( м. Ядро ато.шюе. Молекула) и представляют экспериментальную основу квантовой теории таких систем. Следует подчеркнуть, что эти основные по.ложения теории Бора составляют ту ео часть, к-рая не только полностью сохранилась в квантово-механич. теории, но и получила свое обоснование. В то же время модельные представления теории Бора [c.155]

Вообразим, что внезапно возникает постоянное электрич. поле, направленное по оси иона тогда энергия структур I и II становится различной и состояние ( ф -)1, существовавшее в момент 4 = О, уже не будет стационарным — более выгодным энергетически будет состояние, в к-ром с большим весом представлена структура с дипольным моментом, направленным по полю. Поэтому возникнут колебания электронного облака с частотой резонанса V, подобные рассмотренным ранее колебаниям, возникающим при внеза пном сближении Н и Н +, но гораздо более слабые, поскольку изменение энергий структур под действием поля мало, так что начальное состояние лишь незначительно отличается от стационарного. Если ион Н находится в электрич. поле, периодически изменяющемся с частотой V, то его электронное облако при каждом изменении поля получает как бы новый толчок и все более раскачивается , подобно качелям различие в коэфф. приг 5, иг ),] все возрастает. В результате система переходит в возбужденное состояние (фя)2, определяемое ур-нием (8), за счет энергии поля. При этом выполняется условие частот Бора [c.312]

Первый способ основан на определении частоты границы атомного спектра. Согласно условию частот Бора (32), энергия, затрачиваемая на возбуждение электрона от низшего нормального уровня "о до более высокого с квантовым числом т, связана с частотой соответствующей спектральной линии соотношением Е — Еа==к . С увеличением т уменьшается энергия связи электрона с ядром, и при т—>-оо она обращается в нуль, т. е. элегстрон освобождается из атома. Поэтому разность 00 — о = /г>оо (voo — предельная частота) совпадает с энергией ионизации У. Умножив на постоянную Авогадро Л/ц для перехода от одного атома к грамм-атому и заменив на [c.92]

EbiBOA условия частоты. Не только первый основной постулат теории Бора может быть получен из квантовой механики, — второй постулат, в виде условия частоты (16), также вытекает из нее без добавочных гипотез. [c.95]

Для того чтобы легче разобраться в сложной картине пол сатых спектров, воспользуемся условием частоты (17) Бора [c.322]

Это условие выделяет из всех мыслимых круговых орбит определенные, названные Бором разрешенными или стащюнарными. Объединяя это условие с условием частот (2), а также учитывая известное соотношение [c.11]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология