Классы состояний

Спектр частот излучения или поглощения отражает возможные переходы между состояниями частиц вещества, а сами эти состояния определяются его строением. Поэтому спектры несут богатую информацию о различных аспектах строения частиц и спектральные методы являются важнейшим инструментом исследования строения вещества. При этом в разных диапазонах частот (длин волн) проявляются различные классы состояний частиц. [c.148]

В трансформаторах тепла этого класса состояние рабочего тела в процессе работы вообще не меняется все его параметры постоянны во времени. [c.16]

В ЭТОЙ таблице возможные энергетические состояния расположены в порядке возрастания собственных значений Е , отвечающих энергии. Таблица не дает полного описания ансамбля она не говорит о том, какие системы какими микросостояниями обладают, а указывает лишь числа систем, каждая из которых обладает одним из допустимых значений энергии. Полное описание ансамбля не является необходимым для определения термодинамических величин системы. Эти величины, усредненные по ансамблю, зависят от числа членов в ансамбле в каждом квантовом состоянии и не зависят от того, какие члены ансамбля в каком состоянии находятся. Описание ансамбля с помощью чисел N1 членов ансамбля, характеризующихся известным свойством, определяет, как говорят, класс состояний ансамбля. Класс состояний, который встречается довольно часто, будет давать наибольший вклад в среднее значение термодинамических величин системы. Отдельная система в ансамбле может иметь любую из возможных энергий, но для ансамбля в целом распределение должно удовлетворять соотношениям [c.527]

В таком состоянии система объема Ш может пребывать относительно длительное время, колеблясь вокруг положения двухфазного равновесия, прежде чем она вернется в результате большой и потому крайне редкой флуктуации в один из классов состояний — 1 или 2. Класс состояний 3 в дальнейшем нас интересовать не будет, так как мы должны определить только вероятность перехода из класса 1 через класс 2 в класс 3, но не устойчивость последнего. Однако существование класса 3 необходимо для того, чтобы сконструированный ансамбль был статистически равновесным. [c.8]

Если затратить энергию и перевести газ в состояние а, то оно затем самопроизвольно перейдет в состояние б Из двух состояний класса состояние б более естественное [c.146]

Выделим тонкими линиями часть матрицы (блок, подматрицу). соответствующую поглощающим состояниям 5 и 52. Тогда даже в этом простейшем случае видно, что блоки матрицы образуют определенные классы состояний. Так, верхний левый угол (блок) соответствует поглощаю- [c.49]

Рассмотренный материал убедительно показывает, что реализуемость течения не тождественна его устойчивости. Различные устойчивые состояния не равновероятны, и класс устойчивых состояний, вообще говоря, может быть гораздо шире класса состояний, реализуемых в естественных условиях. [c.216]

Объект диагностирования может находиться в конечном множестве состояний, которые можно разделить на два подмножества или класса состояний класс состояний, при которых объект сохраняет свою работоспособность, и класс неработоспособных состояний, т. е. таких состояний, при которых возникшие дефекты приводят к отказу объекта. Следует отметить, что анализ работоспособных состояний объекта в ряде случаев позволяет установить характер изменения его работоспособности и предсказать момент перехода его в класс неработоспособных состояний, т. е. дает возможность решить задачу прогнозирования. [c.237]

НИЯ будет создание генератора удачных ходов , основанного на общем знании о методах решения данной задачи. Это не имеет отношения к обучению и уже использовано в разработанной Гринблатом программе для игры в шахматы Мак-Хек . Не существует, однако, препятствий к тому, чтобы сделать этот процесс адаптивным. Приоритет или оценки предпочтительности, присвоенные различным классам состояний и задаваемые абстрактными признаками, необязательно должны сохраняться неизменными, а могут меняться в процессе работы. [c.112]

Реальная активность а характеризует ограниченный класс состояний компонента I (незаряженные фазы в отсутствие [c.16]

Приведем модельный пример системы, которая не является метрически транзитивной. Представим систему, состоящую из небольшого количества (допустим, около 30) твердых шаров, заключенных в жесткую оболочку. Упаковка шаров близка к плотнейшей, свободный объем мал. В такой системе возможны, вообще говоря, два класса состояний с упаковкой, близкой к плотной гексагональной, п с упаковкой, близкой к гранецентрированной кубической (соответственно двум возможным типам плотной упаковки). Так как свободный объем мал и шары несжимаемы, переход между этими двумя классами неосуществим (имеется бесконечно высокий потенциальный барьер). Для системы возможны состояния лишь одного класса, и усреднение по времени для системы будет соответствовать усреднению по состояниям одного класса. В то же время фазовые средние отвечают усреднению по обоим классам, принадлежащим одной и той же энергетической поверхности. [c.56]

Резонансные силы. В квантово-механической трактовке взаимодействия двух молекул выявляется возможность возникновения резонансных сил. В результате возникновения резонансных сил увеличиваются либо силы отталкивания, либо силы притяжения. Если происходит столкновение между двумя молекулами, не находящимися в основном состоянии (по крайней мере одна из них должна быть возбуждена), и если после столкновения одна из молекул передаст другой квант энергии таким образом, что после столкновения молекулы окажутся на одном и том же энергетическом уровне, то это приведет к возникновению резонансной силы, которая в первом приближении обратно пропорциональна третьей степени расстояния между сталкивающимися молекулами. При столкновении любого атома в 5-состоянии с таким же атомом в Р-состоянии резонансная энергия, соответствующая возможным классам состояний 2g, S , П , Ilg, будет соответственно равна [2] [c.15]

Требуя, чтобы функция г была одиночным детерминантом, мы, конечно ограничили класс состояний, которые можно надеяться описать точно. Так, например, рассмотрим основные состояния изолированных атомов. Тогда нельзя ожидать хорошего описания состояний, кото])ое, как обычно считается, требует привлечения связи нескольких детерминантов для получения падле кащих орбитального момента или спина. Однако, кроме этих случаев, встречаются и другие неожиданности. [c.71]

Откроем все три таблицы ( Вещества , Классы , Состояния ) в режиме просмотра и расположим их без перекрытия. [c.159]

Добавим в запрос все три таблицы ( Вещества , Классы , Состояния ), Кроме того, следует удалить лишние (в данном случае) [c.160]

Нами для исследования основного состояния Не был использован новый вариант метода МК [7], позволяющий одновременно учитывать вклады широкого класса состояний. Метод, кроме того, позволяет точнее выделять минимум Е=Е(а), что дает возможность более уверенно определить давление, соответствующее этому состоянию. [c.13]

Классы состояний. Отдельная молекула может находиться в любом из большого числа квантовых состояний, причем каждое состояние определяется рядом квантовых чисел. Подобным образом мы можем рассматривать систему, содержавшую много молекул и находяш уюся в некотором [c.582]

Класс состояний, который возникает наиболее часто, вносит самую большую долю в термодинамические или усредненные свойства системы. В детально развитой теории статистической механики показывается, что в ансамбле, состоящем из многих систем, имеется один особый класс состояний, который содержит гораздо больше состояний, чем любой другой. Таким образом, только этот один класс состояний вносит значительную долю в среднее значение и только он один рассматривается при вычислении термодинамических свойств. [c.584]

Так как термодинамические свойства определяются классом состояний, то эти свойства могут быть вычислены, если можно вычислить характеристики этого класса состояний. С целью усреднения мы будем рассматривать только число N1 систем в ансамбле, которые находятся в определенном [c.584]

Пример 1. Вычислить число состояний IV в следующих классах состояний, описанных в табл. I [c.585]

Наиболее вероятный класс состояний характеризуется набором который дает максимум Ц при условиях, что полное число систем постоянно, = N,11 полная энергия N17 также постоянна. [c.585]

Энтропия и вероятность. Из термодинамики известно, что изолированная система в равновесии характеризуется максимумом энтропии. В соответствии со статистической механикой изолированная система стремится к состоянию, обладающему максимальной вероятностью. Так как и вероятность и энтропия при равновесии имеют максимальные значения, то можно ожидать наличия определенной связи между энтропией и вероятностью. Оказывается, энтропия пропорциональна логарифму IV (число состояний в классе состояний) [c.586]

Пусть рассматриваемая система, состоящая из п восстанавливаемых элементов, может находиться в 2" различных состояниях множества Е, которые могут -быть разделены на два класса состояния работоспособности (подмножество Е +) и состояния отказа (подмножество ). В процессе функционирования система, переходя из одного состояния в другое, блуждает по состояниям внутри одного класса, а затем попадает в другой класс состояний. Переход из подмножества + в подмножество может осуществляться не из любого состояния работоспособности, а только из граничного (подмножество е+). Аналогично переход из в + может осуществляться только из состояния,- принадлежащего подмножеству граничных состояний е . (Примеры подмножества +, , е+, е приведены на рис. 28.1 для условного графа переходов). [c.470]

В более сложной системе оценок трофического состояния внутренних водоемов используются вероятностные распределения для каждого класса состояний, что графически выражается [c.231]

Среди термов конфигурации у", как правило, встречаются термы с одними и теми же значениями У. В качестве дополнительного квантового числа, позволяющего различать одинаковые термы, можно ввести квантовое число старшинства V. Классификация по V вво-дгится точно таким же образом, как и в случае 5-связи. Одинаковые термы конфигурации у делятся на два класса. Состояния УЛТ первого класса могут быть получены ш состояний того же типа конфигурации у" добавлением замкнутой пары у [У = 0]. Состояния второго класса не могут быть получены таким путём и в этом смысле пояБЛяются впервые в конфигурации у" . [c.220]

Таким образом, мы пытались опррвергнуть распространенное мнение о том, что классическая термодинамика описывает только те состояния, в которые система приходит, будучи предоставлена сама себе в течение бесконечно долгого отрезка времени, т. е. только состояния абсолютного равновесия, а все остальные состояния и процессы перехода между ними требуют при их рассмотрении прямого привлечения релаксационных принципов и термодинамики необратимых процессов. В действительности понятие равновесия может быть применено к гораздо более широкому классу состояний, существующих достаточно долго по сравнению с временем эксперимента, а также к сугубо кинетическим процессам типа перехода струя—волокно. Такое рассмотрение требует введения дополнительных внутренних параметров, характеризующих структурные элементы. Полимерные системы обладают большим многообразием сложных структурных состояний, сильно отличающихся друг от друга, и система при движении к равновесию выбирает не из всех возможных состояний, а идет к одному из доступных для нее в течение обозримого отрезка времени. Такой подход позволяет пользоваться обычной термодинамикой при описании процессов и состояний, являющихся относительно равновесными, что может быть весьма существенно при исследовании поведения полимерных систем при различных условиях. [c.248]

Расчеты с функцией (7) проводились в работах [3, 4]. Координаты фазового перехода в [4] определялись косвенно путем построения двойной касательной к зависимостям Е х) для двух классов состояний, перехода же на р—т-днаграмме не наблюдалось. Однако, как указано в [6], вблизи границы устойчивости однофазной области необходимо учитывать конфигурации, типичные для конкурирующей фазы. Это, по-видимому, объясняет значительное расхождение расчетов [4] с экспериментальными данными. [c.13]

Метод, основавный на подсчете статистических весов различных классов состояний, позволяет обойти эти трудности. В данной работе предлагается использо ват > его для исследования модели квантовых частиц. [c.111]

Полное описание ансамбля, дающего квантовое состояние каждой индивидуальной системы, на самом деле дает нам больнзе, чем требуется в действительности для определения термодинамических свойств системы. Эти свойства, которые являются средними по всему ансамблю, зависят от числа систем в каждом квантовом состоянии, а не от того, какие системы находятся в данном состоянии. Считают, что описание ансамбля в виде чисел N1 систем, находящихся в состоянии г в ансамбле, определяет класс состояний ансамбля. Как видно из табл. I, ансамбль, который мы рассматриваем, состоит из 10 классов состояний. Первый класс состояний (характеризуемый = 1, = 1, = 1) состоит из шести состояний. Таким образом, большое число состояний ансамбля попадает в тот же самый класс состояний, и этот факт был бы даже более ярко выражен, если бы мы рассматривали большее число систем. [c.584]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология