Резонансное состояние

Электромерный, или резонансный эффект. Этот эффект характерен для определенных типов электронных структур, когда молекулы находятся в резонансном состоянии между двумя крайними структурами. Электромерный эффект наблюдается исключительно при наличии в молекуле двойных сопряженных связей. Например для хлорбензола возможны следующие резонансные структуры [c.251]

При расчете молекулы по методу валентных структур исходят из собственных функций фц... предельных структур, которые сравнительно легко могут быть заданы. Собственная функция резонансного состояния получается путем суперпозиции фд.аналогично гибридизации 5- и р-состояний. Тогда ф = 4-йф-Ь сф .... О коэффициентах [c.55]

Наиболее важной частицей, применяемой для активации, является нейтрон, который захватывается определяемым веществом в ходе (л, у)-реакций. Как видно из рис. 6.4, при нейтронной активации эффективное сечение захвата ядерной реакции в значительной степени зависит от энергии нейтронов. При использовании медленных нейтронов (энергии до 100 эВ) сечение захвата нейтронов ядрами большинства элементов пропорционально l/t), т. е. уменьшается с возрастанием скорости нейтронов. Однако при вполне определенных энергиях нейтронов возникают так называемые резонансные состояния, при которых а может принимать большие значения. При применении быстрых нейтронов (энергии более 3 МэВ) сечение активации практически постоянно. В общем для протекания (п, р)-и (п, а)-реакций необходимо применять нейтроны, обладающие высокой энергией. Однако некоторые реакции вследствие большой экзотермичности протекают при действии медленных нейтронов [c.310]

Так как нормальные волны представляют собой резонансное состояние вибрирующей пластины, то направление их распространения всегда строго параллельно поверхности пластины, а все сечения пластины равномерно заняты в вибрации, т. е. передаче энергии. Пучности и узлы непрерывно смещаются в одном направлении с фазовой скоростью плоских волн, что характерно как для коротких импульсов плоских волн (вызывающих в пластине нормальные волны), так и для волн с постоянной по времени амплитудой. [c.8]

Большие отклонения для 3-ОН- и 3,5-(ОН)2-фенола могут быть связаны с сольватацией последних. Но, видимо, следует признать, что из л/-положения проявляется не только /-эффект. Например, для резорцина возможно резонансное состояние (I), [c.32]

Изменение интенсивности сигнала в спектрах ЯМР за счет насыщения соответствующих резонансных состояний спина электрона впервые было обнаружено A.B.Оверхаузером [2.2]. Впоследствии это явление было названо эффектом Оверхаузера. Перенос принципов этого эксперимента на систему двух спинов, связанных между собой диполь-дипольным взаимодействием, является основой для определения пространственной структуры методом ЯМР. Эффект Оверхаузера и ядерный эффект Оверхаузера (ЯЭО) основаны на изменении поляризации, наблюдающейся в связанной системе при условии изменения населенности одной или нескольких подсистем. Так как диполь-дипольное взаимодействие, определяющее изменение населенностей, зависит от расстояния между взаимодействующими спинами, то величина ЯЭО также зависит от расстояния между ними. Эта зависимость позволяет определить соответствующие межатомные расстояния. [c.80]

Область А-изобары показывает, как резонанс А(1232) распространяется в ядерной материи. Уже простое наличие этой ветви демонстрирует, что резонансное состояние сохраняет свои основные свойства даже в сильно взаимодействующем окружении, но с характерными изменениями массы и ширины. [c.200]

По Полингу в никеле имеются оба предельных резонансных состояния, А и В [c.99]

В тех случаях, когда вблизи порога нет сильно выраженных резонансных состояний компаунд-типа, т. е. если имеющиеся околопороговые резонансны носят так называемый потенциальный характер, можно развить другой очень перспективный подход к процедуре экстраполяции сечений, особенно эффективный для спин-поляризованного случая. Он заключается в использовании хорошо известных данных при не слишком низких энергиях Е 0,5-5 МэВ для построения надёжного многоканального потенциала взаимодействия с учётом важных каналов реакций а + 6 —> + с/ (г = О, 1,..., п). В отличие от амплитуды рассеяния этот потенциал является, вообще говоря, очень плавной функцией Е и пороговая энергия для него никак не выделена. Поэтому найденный потенциал можно использовать для предсказаний сечений в области порога а + 6 канала. Хотя сам метод известен весьма давно, в [71-73] предложена его конкретная реализация, использующая новый способ построения указанного многоканального потенциала. Он строится на основе прямого итерационного решения обратной задачи рассеяния, стартуя непосредственно с экспериментальных данных по сечениям, а также векторным и тензорным анализирующим способностям. Хотя до сих пор данный метод был практически применён лишь в задачах упругого рассеяния со связью каналов, нет сомнений, что его можно также эффективно использовать и для общей проблемы предсказания околопороговых сечений реакций с перестройкой. [c.247]

Используя кинетическое значение ст=3,31А (полученное из измерений вязкости) для всех значений К , кроме соответствующих резонансным взаимодействиям, и определяя долю молекул, находящихся в резонансных состояниях, через [c.200]

Пример зависимости эффективных сечений столкновений первого и второго рода от энергии электронов приведен на рис. 144. —эффективное сечение столкновения электрона с атомом Н , переводящего последний из резонансного состояния в состояние а —-для столкновения атома в состоянии с электроном, переводящего атом в состояние. Критический потенциал возбуждения составляет около 0,6 а для обратного процесса критического потенциала, конечно, не существует, однако только медленные электроны [c.302]

Вблизи резонансного состояния при / = О или при значительном повышении вибрационной нагрузки толщина несущего слоя настолько увеличивается, что может превысить изгибы профиля плиты. Тогда свойства рассматриваемых слоев газа приближаются к описанным ранее свойствам его плоских несущих слоев. Зависимость относительной толщины несущего слоя Н от вибрационной нагрузки / при умеренной ее величине представляется двухзначной функцией (см. рис. 37) или же многозначной функцией, что определяется характером профиля плиты и величиной неровностей. [c.181]

При Мх > 1 возможно также резонансное состояние, когда /1 = 0 и К(л) = Ж7 . [c.192]

Закрепив корпус такого устройства на корпусе испытываемой машины, изменяя число оборотов двигателя, достигают резонансного состояния, которое может быть обнаружено даже без измерительных приборов, а просто рукой на ощупь или на слух. Собственные частоты агрегата определяются в резонансных состояниях по показаниям тахометра, сцепленного с валом возбудителя. Во избежание искажений результатов таких измерений масса всего вибратора не должна превышать 5% тех масс агрегата, к которым он крепится. В противном случае необходимо выполнить хотя бы приближенный расчет колебаний и внести поправку в результаты таких измерений. Если установлена близость собственных частот агрегата с частотой вращения ротора, то выполняется отстройка собственных частот путем усиления или, наоборот, ослабления креплений агрегата к фундаменту или же какими-либо иными его изменениями. [c.289]

Задача 2. Энтропия газообразной окиси углерода. Результаты исследований с помощью дифракции электронов и термохимические данные показывают, что реальная структура молекулы окиси углерода является комбинацией двух резонансных состояний, выражаемых формулами [c.335]

Возбуждение электронной оболочки атома при соударении с электроном произойдет только в том случае, если будет удовлетворено условие (21). Вероятность возбуждения существенно зависит от энергии электрона. Она приобретает значение, -отличное от нуля, в том случае, если энергия электронов превышает минимальную энергию, необходимую для данного перехода. При этом падающий электрон будет уносить с собой избыточную энергию и закон сохранения количества движения будет выполняться. При таких соударениях могут возникать низшие возбужденные состояния, обратные переходы с которых в нормальное состояние оптически разрешены (резонансное состояние). Энергия, требующаяся для перехода атома в такое возбужденное состояние, отличается от энергии, необходимой [c.23]

Рис. 166. Схема электронных связей в бензоле. В резонансном состоянии находятся связи по Кекуле.

В [136] на основе модифицированной волновой теории развит резонансный подход, состоящий в том, что рассматривается физическая модель процесса, в котором два атома Н, соединяясь, образуют нестойкое колебательнорезонансное переходное состояние. Этот нестойкий активированный комплекс в ходе последовательных столкновений стабилизируется с переходом в связанное основное состояние. Вклад вращательных и поступательных степеней свободы не учитывается. Недостатки подхода заключаются в том, что, во-первых, результаты практических расчетов слабо зависят от параметров потенциальной функции, во-вторых, сечение соударения рассчитывается без учета возможностей перехода в разные состояния (т, е, пренебрегается многоканальностью выхода), в-третьих, неучет влияния континуума, т, е, столкнови-тельной диссоциации резонансных состояний и прямой рекомбинации из нерезонансных состояний, не позволяет успешно распространить подход на область высоких температур, Да и в области низких температур теория предсказывает в температурной зависимости коэффициента скорости наличие локального максимума в районе (65— 70) К — прогноз, не получивший экспериментального подтверждения [105], [c.262]

Из пальмитино-цетилового эфира, найденного в организмах морских животных [5, 18], при облучении выделялись весьма малые количества газов, из которых 85% составлял водород и лишь 4% — углекислый газ. При этом образовались также небольшие количества газообразных углеводородов. На основании приведенных данных можно заключить, что реакция- декарбоксилирования главным образом связана с присутствием свободной кислоты. Это может служить доказательством того, что в механизме реакции декарбоксилирования большую роль играет резонансное состояние карбоксильной группы. [c.181]

Резонанс нескольких валентных структур. Квантовая механика представила много данных в пользу того, что наряду с резонансом свойственным простым связям, в сопряженных структурах возможно существование резонанса другого типа. Это и есть тот самый тип резонанса, которому Инголд дал название мезомерии . В способы выбора различных невозмущенных структур, которые могут быть представлены с известной вероятностью в резонансном состоянии молекул этого типа, квантовая механика не внесла ничего нового по сравнению с методом, которым английские химики пользовались для отыскания возмоидаых электромерных смещений еще в те дни, когда о мезомерии даже и не думали. В настоящее время лучшим способом подхода к этому вопросу все еще является допущение, что все правдоподобные структуры, которые мы можем придумать для данной молекулы, представлены в резонансном состоянии пропорционально их устойчивостям. Здесь, однако, необходимо принять во внимание, что для резонанса требуется выполнение следующих условий [c.171]

Этим теоретическим представлениям приходится, однако, столк-Н)ггься с затруднением, заключающимся в том, что структура I и три модификации структуры II обычно считаются резонансными структурами одного и того же иона. По этому вопросу Льюис и Сиборг высказываются следующим образом (обозначая формулы I и II соответственно и 82), что если мы станем на такую точку зрения, то мы должны будем принять во внимание не только относительную продолжительность времени, в течение которого молекула может реагировать, как если бы она находилась в форме но также и то, как часто воспроизводится это состояние или фаза, т. е., иными словами, частоту резонанса. В случае столкновений в газовой фазе длительность столкновения должна, очевидно, иметь тот же порядок величины, что и продолжительность резонанса. В таком случае вероятность того, что столкновение будет эффективным, может очень сильно зависеть от величины статистического веса, с которым данная реагирующая структура участвует в резонансе. С другой стороны, если две молекулы сближаются в жидкой фазе, то вполне возможно, что они будут оставаться рядом в течение сравнительно долгого времени, в продолжение которого молекула, находящаяся в состоянии резонанса, может успеть много раз побывать во всех своих различных структурах. В этом случае вероятность эффективного столкновения не должна, повидимому, особенно сильно зависеть от резонансного состояния . Далее,—продолжают они,—когда одна из структур, участвующих в резонансе как бы ни был мал ее статистический вес, имеет форму кислоты или основания, вещество будет вести себя как первичная кислота или основание и, когда такое вещество вступает в реакцию с любым первичным основанием или кислотой, их взаимодействие не потребует энергии активации . [c.354]

В отличие от рассмотренных выше жестких роторов, которые могут быть представлены одной или двумя эффективными массами, при вынужденных колебаниях многомассовых роторов возможно несколько резонансных состояний. Их число не превышает числа степеней свободы масс ротора. В случае цилиндрических, статически ненагруженных подшипников это число равно числу масс, которыми приближенно представляется ротор. Вынужденные колебания и их резонансы образуются при совместном влиянии упругих элементов ротора и квазиупругой компоненты воздействия смазочного слоя. В состояниях, когда податливость смазочного слоя много меньше упругой податливости вала ротора при тех или иных формах его прогиба, смазочный слой оказывает лишь небольшое влияние на значение резонансных частот. Однако амплитуды резонансных колебаний и тогда самым существенным образом зависят от воздействия смазочного слоя, так как внутреннее трение в металле валов очень. мало. В околорезонансном состоянии, когда к — тМд) (1 — [c.119]

Вследствие нелинейной по отношению к перемещениям цапфы реакции газового или жидкостного газового слоя при этой сложной нагрузке, и перемещения цапфы и статическая реакция слоя не выражаются суммой таких величин нагрузки, найденных для каждой отдельной компоненты F , р2с, р2з... Впрочем, при малой величине этих компонент отличие перемещений цапфы и статической реакции от названной суммы частных значений не особенно велико. Оказывается, статическая реакция опоры при той же минимальной толщине газового слоя наиболее велика при ступенчатом изменении во времени динамической нагрузки, когда F = F sign os т. Наличие полигармонических компонент в этом соотношении или в соотношении (147) приводит к боле многочисленным резонансным состояниям и к более сложному выражению минимальной толщины смазочного или вибронесущего слоя. Впрочем, такое усложнение распространяется главным образом на нерабочую или мало используемую зону вблизи / = О (см. рис. 37, 38, 42). [c.193]

В случае, когда поведение поля врлны описывается соотношением (2.49), для приближенного вычисления удобно воспользоваться формулой (2.45). Поскольку функция IV 1х, стоящ ая под интегралом в (2.45), не имеет резких максимумов (мы полагаем, что резонансные состояния отсутствуют), основной вклад в значение интеграла дает окрестность точки х = х , и потому выражением (2.49) можно приближенно воспользоваться во всем интервале интегрирования в (2.45). Замыкая в интеграле после подстановки туда (2.49) контур интегрирования бесконечно удаленной полуокружностью в верхней комплексной полуплоскости и имея в виду, что 1тРщ <С 1, получим приближенно [c.53]

Решение. Картины диффракции электронов в газообразных. SgOa и s ia дают [25] для расстояния S—С1 в этих соединениях 1,99 и 2,00-10 см, а для расстояния S—S в S la = 2,05 10 см так как наблюденные величины весьма близки к так называемым стандартным величинам, то, следовательно, оба эти соединения обладают обычными простыми связями S— l и S—S, и если могут обладать резонансным состоянием с двойной связью, то лишь в весьма малой степени. Поэтому теплоты образования S la и Sg могут быть использованы для определения энергий связей S—S и S l. [c.54]

Если же ангармонизм невелик, так что Л< Г(й) , уравнение (10) может и не иметь решения Е2 К), лежащего вне области спектра двучастичных состояний. В этом случае бифононы не образуются, однако под влиянием ангармонизма в плотности двучастичных состояний могут иногда возникать новые максимумы, не связанные непосредственно с точками Ван-Хова. Эти максимумы могут проявляться и в спектрах КРС. Они обусловлены возможностью образования квазистационарных ( резонансных ) состояний двух квазичастиц, способных при той же энергии распадаться на два свободных фонона (подробнее см. [20]). Такого рода максимумы экспериментально, по-види- [c.416]

Возбуждение электронной оболочки атома при соударении с электроном произойдет только в том случае, если будет удовлетворено условие (21). Вероятность возбуждения существенно зависит от энергии электрона. Она приобретает значение, отличное от нуля, в том случае, если энергия электронов превышает минимальную энергию, необходимую для данного перехода. При этом ударяющий электрон будет уносить с собой избыточную энергию и закон сохранения количества движения будет выполняться. При таких соударениях атомы могут переходить в низшие возбужденные состояния, обратные переходы с которых в нормальное состояние оптически разрешены (резонансное состояние). Энергия, требующаяся для перехода атома в такое возбужденное состояние, отличается от энергии, необходимой для перехода в метастабильные возбужденные состояния, для которых обратные переходы в нормальное состояние не разрешены. Возбуждение до состояния, отвечающего метастабильному, маловероятно, и атомы в метаетабильном состоянии образуются в основном в результате обратных переходов из состояний, отвечающих более высоким уровням возбуждения. [c.21]

Водородная связь. Схематическое представление видов кова лентной связи, данное нами, не свободно и от других значительных трудностей. Уже выше было показано, что одна и та же конфигзфа ция может быть представлена различными вариантами связи. Было сделано предположение, что эти варианты представляют собой резонансные состояния, так что средние свойства оЙ1заны переходу от одного вида связи к другому. При этом принимается, что каждая из показанных схем в какой-то определенный момент соответствует действительности. [c.188]

Смотреть страницы где упоминается термин Резонансное состояние: [c.457] [c.153] [c.312] [c.215] [c.312] [c.150] [c.97] [c.674] [c.66] [c.211] [c.212] [c.52] [c.89] [c.403] [c.122] [c.340] [c.298] [c.420] [c.430] [c.70] [c.204]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология