Излучение серых поверхностей

В случае излучения серых поверхностей, например металлов при температурах 300 °К и ниже, интегральная степень черноты принимается постоянной для всех длин волн. Степень черноты металлических поверхностей при инфракрасном излучении согласно представлениям теории электромагнитного излучения определяется выражением [c.106]

Лучистый теплообмен между двумя поверхностями зависит от излучательной способности теплой стенки и поглощательной способности холодной стенки относительно излучения теплой. Для серых поверхностей обе величины характеризуются степенью черноты соответствующей стенки. Для двух параллельных плоскостей или [c.107]

Значение ф1,2 легко определяется в случае двух параллельных неограниченных ( Ф =1) серых поверхностей с коэффициентами излучения б1 и 82. Переданное между этими поверхностями тепло равно разности энергии общего излучения Рь покидающего поверхность и энергия излучения Ог, покидающего поверхность р2 И падающего на поверхность Ру. [c.310]

Это соотношение связывает собственное, эффективное и результирующее излучения данной поверхности. Для серых поверхностей из (2.193) следует [c.196]

Теплообмен излучением между двумя плоскими параллельными серыми поверхностями неограниченных размеров (рис. 2.27, а) [c.196]

Теплообмен излучением между невогнутой серой поверхностью 1 н облегающей ее серой поверхностью 2 (рис. 2.27,6), которые вместе образуют замкнутую систему [c.196]

Поверхность, поглощательная способность которой одинакова для волн всех длин, называется серой. На рис. 13-9 приведены графики для поверхностей, которые лишь приблизительно можно назвать серыми. Примером хорошего приближения к свойствам серой поверхности могут слу-жить такие материалы, как шифер, темный линолеум. Эти материалы поглощают 85—92% падающего излучения с длиной волн в интервале 0,5—9 мк. [c.457]

Для других геометрических форм подсчет лучистого теплообмена бывает очень сложным, если на излучательные свойства не наложить определенных ограничений. При последующих подсчетах будут сделаны допущения, что испускаемое излучение подчиняется закону косинуса Ламберта и что свойства излучения не зависят от длины волны (серые поверхности). [c.493]

Подсчет для не серых поверхностей следует начинать с рассмотрения монохроматического излучения. Общий лучистый теплообмен определяется в конечном счете интегрированием по всем длинам волн [c.495]

В ряде задач ТК это излучение можно использовать для нагрева объектов, хотя в других случаях такой дополнительный нагрев может лишь маскировать искомые температурные сигналы, например, при тепловизионной диагностике дымовых труб (см. главу 9). Атмосфера рассеивает солнечное излучение и излучает в полосах поглощения водяных паров, двуокиси углерода, озона и других компонент. При съемке безоблачного неба тепловизор показывает относительно низкие температуры (до -20 °С в зависимости от угла визирования). Облака излучают как АЧТ с температурой, равной температуре окружающей среды. Излучение элементов земного ландшафта состоит из отраженного солнечного излучения и собственного излучения подстилающей поверхности, которая может рассматриваться как серое тело. [c.269]

Полный расчет, выполненный с достаточно высокой точностью, в котором учтено, что обмен энергией излучения происходит в условиях многократного поглощения и отражения, получить очень трудно. Поэтому в инженерной практике для упрощения расчета лучистого теплообмена реальные поверхности почти всегда условно считают диффузно-серыми поверхностями. [c.112]

Для диффузно-серых поверхностей полусферическая интегральная степень черноты является только излучательным свойством, которое должно рассчитываться. Могут быть также использованы угловые коэффициенты излучения, полученные для абсолютно черных поверхностей. [c.112]

Таким образом, для системы нз N диффузно-серых поверхностей, образующих замкнутую область, плотность потока излучения, теряемого 1-й поверхностью, определяется уравнением [c.113]

Фл/. По найденным таким образом значениям эффективного излучения плотность теплового потока, теряемого N поверхностями (т. е. 9 1. . ( sN), можно рассчитать с помощью уравнения (4,37). Результаты такого расчета для некоторых простых систем, составленных из двух серых поверхностей, приведены в табл, 4,5. [c.113]

Л. 15] показали применимость этих результатов и для случая серых поверхностей с помощью следующей методики. Из анализа, проведенного в [Л. 15], следует, что результаты, приведенные на рис. 5 и б, применимы для серых поверхностей, если заменить в1 и б2 через Ях и Яг соответственно. Далее, подстановка профилей для излучательной способности, данных на рис. 5, в уравнения (8) и (9) после интегрирования дает одновременно два алгебраических уравнения для Яг и Яг-Это определение эффективных лучистых потоков дает возможность получить все необходимые данные для расчета излучения между серыми поверхностями. [c.151]

Серой поверхностью называется поверхность, имеющая одинаковую степень черноты при всех длинах волн. Степень черноты серых поверхностей равна их поглощательной способности также и при интегральном излучении. [c.37]

Инфракрасное излучение Земли состоит из двух составляющих собственного теплового и отраженного солнечного излучения. Собственное излучение земной поверхности можно рассчитать по закону Стефана—Больцмана (1.40), если рассматривать Землю как серое тело с относительной излучательной способностью е 0,35. При этом в формулу (1.40) подставляют значение температуры поверхности Земли и считают, что излучение подчиняется закону [c.65]

Для первой стадии процесса распространения пены поверхностная плотность результирующего потока излучения может быть определена из известных соотношений для замкнутой системы поверхностей теплообмена [ формулы (2.8), (2.9) и (2.11)]. С учетом принятых ранее допущений для диффузно-серых поверхностей факела, горючего и пены, образующих замкнутую систему, можно записать аналогичную систему уравнений [c.97]

Тепловой поток, передаваемый излучением, определяется для случая, когда серая поверхность без вогнутостей находится целиком внутри другой поверхности [c.31]

Специфика расчета отраженных потоков рассматривается ниже на практически важном примере лучистого теплообмена двух параллельных, бесконечно протяженных серых поверхностей, имеющих равномерно распределенные температуры Ti и Т2 (рис. 5.4). Левая поверхность посылает на правую собственное излучение Ей соответствующее температуре Ti и степени черноты 81 левого тела. Правая поверхность часть ег этого излучения поглотит, а остальную часть (1—82) i отразит. Отраженное излучение, попадая на левую поверхность, также частично ею поглотится [ei(l—82) iJ, а частично отразится. Отраженное излучение [c.98]

Синхронность ухода пленки, образованной кислотой, и пленки, наблюдаемой по излучению серы, по-видимому, связана с химическим взаимодействием кислоты с сульфидом свинца (образовавшимся,после разрушения комплекса присадки с металлом) с образованием соли свинца, растворимой в масле. Более интенсивное взаимодействие органических кислот с сульфидами металлов, чем с их окислами, отмечено в литературе [9]. С этим связан отмечавшийся нами ранее [4, 5] полный уход серы с поверхности свинца. [c.354]

Если известен коэффициент излучения серого те--ла, то по уравнениям (7-6) и (7-22) можно определить энергию излучения этого тела в единицу времени с единицы поверхности [c.367]

Теплообмен излучением между поверхностями твердых тел. Для двух неограниченных параллельных серых плоскостей тепловой поток д, передаваемый через диатермическую среду от более нагретой поверхности к менее нагретой, вычисляется по формуле [c.262]

Поскольку излучение с поверхности серого тела возникает в его объеме, в случае значительного температурного градиента на поверхности термин степень черноты содержит известную неопределенность. Однако металлические проводники настолько непрозрачны для излучения, что лишь ничтожная часть радиации, уходящей с поверхности, возникает на глубинах более 0,00005 см от поверхности с глубин, лежащих не расстоянии нескольких сотых сантиметра от поверхности, большинство диэлектриков излучает также пренебрежимо малое количество тепла. В некоторых задачах лучистого теплообмена, встречающихся в виде исключения, радиацию приходится рассматривать не как поверхностное, а скорее как объемное явление это относится, напри- [c.91]

Уравнение (4-29) может быть использовано для решения задач с системами любой степени сложности, и приближение к тачному решению зависит только от числа зон, на которое разбита поверхность. При выборе необходимого числа зон надо руководствоваться следующим принципом обратное излучение или отражение должно выходить из зоны, достаточно маленькой для того, чтобы различные части ее поверхности видели другие поверхности примерно одинаково. Как уже указывалось, черные поверхности источников и стоков делятся на зоны только в связи с различием температур, но серые поверхности требуют дальнейшего подразделения. Задач оставленная не решенной на стр. 105,—вывод выражения для Fjs с необходимым учетом изменения температуры кладки — теперь может быть решена. Используя уравнение (4-30) и выдвигая условие, что ei, ег, ез...= 1, или что Pi> Рг, Рз. =0, можно устранить все строки и столбцы, содержащие величины, относящиеся к поверхности любого источника или стока кроме 1 и 2. Для этого следует вычеркнуть — из чис- [c.110]

Если интенсивность излучения абсолютно черного тела при данной температуре принять за единицу, распределение по направлениям излучательных способностей всех реальных поверхностей должны представляться кривыми, лежащими в пределах полукруга, а серые поверхности будут представлены полуокружностями (рис. 3). Определенная выше интенсивность излучения не зависит от расстояния, поскольку от расстояния не зависит телесный угол. Однако это определение применимо и к такой ситуации, когда вершина телесного угла помещена н зрачок наблюдателя. В этом случае телесный угол уменьшается обратно пропорционально квадрату расстояния как поток излучения, а отношенне потока к телесному углу остается постоянным. Это объясняет тот факт, что два одинаковых излучателя, имеющих одинаковую температуру, но находящихся на разных расстояниях, воспринимаются наблюдателем как источники, обладающие одинаковым цветом и яркостью. Это же утверждение справедливо и относительно любых оптических изображений излучателя, которые могут быть сформированы с помощью линз или зеркал. [c.193]

Проф. П. К. Конаков 1[бЗ 49] разработал методику расчета теплопередачи излучением между поверхностями, разделенными неподвижной серой поглощающей и излучающей средой, для случаев а) двух параллельных изотермических серых плоскостей бесконечных размеров [c.57]

При проведении инженерных расчетов лучистого теплообмена между телами, разделенными прозрачной (диатермичной) средой, приходится вводить ряд упрощений. Наиболее широко распространено предположение о том, что поверхности излучения — серые, их эффективное излучение является [c.195]

В (Случае, если стенки, между которыми происходит лучистый теплообмен, не являются серыми поверхностями, нужно при помощи уравнений (14-25) и (14-28) выразить монохроматическое излучение. Полное количество тепла, которое теряет поверхность г благодаря лучистому обмену, определится путем интегрирова1н я по всем длинам волн [c.501]

Метод получения изображения рентгеновском излучении при сканировании по площади представляет по существу растровый рентгеновский микроскоп. Усиленный сигнал от детекторной системы—спектрометра с дисперсией по энергии или кристалл-дифракционного спектрометра — используется для модуляции яркости электронно-лучевой трубки (ЭЛТ), которая сканируется синхронно с электронным пучком. Таким образом, изображение на экране ЭЛТ получают за счет изменения интенсивности рентгеновского излучения с поверхности образца. Здесь используется такая же система развертки с регулировкой увеличения и такой же усилитель, что и в растровом электронном микроскопе (гл. 4). Электронный пучок может сканировать по линии в направлениях X или У и давать распределение рентгеновского излучения по линии. Пример типичного сканирования по линии для Со и Сг по поверхности окисленного высокотемпературного сплава приведен на рис. 5.14 (гл. 5). Электронный пучок можно, конечно, развертывать и по площади н получать изображение в рентгеновских лучах. Изображение в рент-геповски.х лучах при сканировании по площади может содержать тона от черного до белого в зависимости от условий эксперимента. Места с высокой концентрацией исследуемого элемента в пределах области сканирования будут на изображении почти белыми, серыми, когда концентрация элемента ниже, и черными всюду, где элемент отсутствует. Пример, иллюстрирующий результаты исследования руды, приведен на рис. 6.15. [c.296]

Уже сейчас ясно, что задачи, касающиеся расмотрения совместного действия теплопроводности и излучения в поглощающей среде, содержат большое число определяющих параметров. Так, например, для серых пластин с равной относительной излучательной способностью число этих параметров равно четырем. Следовательно, выгодно иметь некоторую упрощенную методику, необходимую для расчета теплоотдачи. Один из таких методов был предложен Эйнштейном [Л. 20]. В этом методе предполагается, что два вида переноса тепла можно наложить друг на друга без учета их взаимодействия. Таким образом, лучистый тепловой поток (/г рассчитывается так, как если бы процесс теплопроводности отсутствовал другими словами, по данным рис, 6 для черных поверхностей или по данным, содержащимся в табл. 1, для серых поверхностей. Тепловой поток за счет теплопроводности в свою [c.155]

Лучистый теплоойиен между двумя поверхностяни зависит от излучательной способности теплой стенки и поглощательной способности холодной стенки относительно излучения теплой. Для серых поверхностей обе величины характеризуются степенью черноты соответствующей стенки. Лучистый. теплообмен между двумя параллельнмйи плоскостями или поверхностями, образующими замкнутый объем, определяется по уравнению [c.136]

П. К. Конаков [125, 129] разработал методику расчета теплопередачи излучением между поверхностями, разделенными неподвижной серой поглощающей и излучающей средой, для следующих систем а) двух параллельных изотермических серых плоскостей бесконечных размеров (рис. 7-1,а) б) двух коаксиальных изотермических серых цилиндров бесконечной длины (рис. 7-1,6) [c.218]

Связь между лучеиспускательной и поглощательной способностями тела устанавливается законом Кирхгофа. Для вывода его рассмотрим теплообмен между двумя параллельными, близко расположенными (настолько, что излучение каждой из них обязательно попадает на другую) поверхностями, из которых одна, характеризующаяся абсолютной температурой Т, лучеиспускательной способностью Е и коэффициентом поглощения Л — серая, а вторая — абсолютно черная (рис. 2-27). Составим энергетический баланс для серой поверхности при Г> Гц. Серая поверхность излучает с каждого квадратного метра поверхности ккал1м -ч, причем вся эта энергия поглощается полностью второй поверхностью. Последняя, в свою очередь, излучает на нее Е ккал1м -ч, из этого количества Е А ею поглощается, а Е (1— ) отражается, вновь попадает на абсолютно черную поверхность и полностью ею шглощается. Следовательно, баланс [c.52]

Применение закона Стефана — Больцмана для серого тела являетси строгим в той мере, в какой строго постоянной, не зависящей от температуры, остается степень черноты. Однако в действительности степень черноты (относительный коэффициент излучения) серого тела зависит от природы тела, температуры, состояния поверхности и в большинстве случаев определяется эксперп.мептальным путем. Коэффицент излучения в этом случае характеризует интенсивность собственного излучения тела. Количественно коэффициент излучения равен потоку собственного излучения, [c.373]

Рис,У1.12. Результаты микрорентгеноструктурного анализа НВ на поверхности металла а - общий вид НВ на поверхности. х500 б - общий вид НВ, хЗООО в - в излучении серы. хЗООО г - в излучении марганца,хЗООО [c.60]

В случае серых поверхностей (коэффициенты излучения которых меньше, чем черного тела) результирующее излучение между двумя поверхностями, разделенными лучепрозрачной средой, может быть вычислено по уравнению, предложенному Хот-телем [3] [c.20]

Изложение теории лучистого теплообмена между любыми двумя поверхностями, образующими замкнутую систему, связано с рассмотрением двух вопросов 1) в какой степени одна поверхность видит другую и 2) каковы их испускательные и поглощательные характеристики. Единственный случай, когда первый из этих вопросов может не рассматриваться (вследствие того, что одна поверхность полностью видит другую) — это теплообмен между двумя бесконечными параллельными плоскостями. Рассмотрим серую плоскость I, поверхность Л] которой со степенью черноты и поглощательной способностью еь расположена против серой поверхности Лг, степень черноты и поглощательная способность которой равны ег- В единицу времени с единицы площади плоскость 1 излучает 810X1 тепла из этого тепла часть 8г поглощается плоскостью 2, а часть (1—82)81 отражается обратно на плоскость Л1 и поглощается ею и т. д. Результирующее излучение, поглощенное плоскостью Лг, выражается бесконечным геометрическим рядом [c.94]