Циклы паровых машин

Рис. VII 1.1. Рабочий цикл паровой компрессионной холодильной машины с расширительным цилиндром в 5—Г-диаграмме

Рис. 3. Схема и теоретический цикл паровой холодильной машины

В промышленности воду широко применяют для самых различных целей. Она играет роль рабочего агента в цикле паровых машин. Воду используют широко как теплоноситель — для подачи и для отвода тепла, в качестве рабочего тела — для передачи давления в гидравлических системах и т. д. Наконец, вода используется как технологический компонент в производственных процессах, например в качестве среды при проведении химических процессов. Поэтому требования, предъявляемые к качеству воды, применяемой в промышленности весьма разнообразны. Так, для охлаждающих систем вода должна удовлетворять следующим требованиям быть прозрачной, некислой (рН>6,9), не иметь запаха не содержать сероводорода, свободной угольной кислоты, загнивающих веществ, углеводородов. Допускается содержание взвешенных частиц до 100 мг/л, хлоридов в пересчете [c.67]

Рис. УИ1.2. Цикл паровой компрессионной холодильной машины

ПРИНЦИПИАЛЬНАЯ СХЕМА И ЦИКЛ ПАРОВОЙ компрессионной ХОЛОДИЛЬНОЙ МАШИНЫ [c.14]

КОМПРЕССИОННЫЕ ХОЛОДИЛЬНЫЕ МАШИНЫ ОБЩИЕ СВЕДЕНИЯ О ЦИКЛАХ ПАРОВОЙ МАШИНЫ [c.41]

Рассмотрим простой цикл паровой машины, изображенный на рис. 4, при условии, что газ в цилиндре во время хода 12 будет при 1, что ниже на конечную величину Д , или же давление газа во время того же самого хода будет на величину Др меньше силы, действующей через поршневой шток (и деленной на площадь поршня). Каждое из этих условий привело бы к уменьшению площади, заключенной в пределах цикла для одинакового интервала изменения. Поскольку замкнутая площадь, как мы уже показали, является [c.78]

Температуры и tf указывают пределы, между которыми мо ществляться цикл паровой машины. [c.13]

В поршневых паровых машинах рабочее тело—водяной пар охлаждается не в рабочем цилиндре, а в отдельном конденсаторе, что ухудшает теоретический коэффициент полезного действия, но уменьшает практические потери теплоты. Цикл процессов в паровой машине, без учета неравновесности их, отражается циклом Рэнкина (рис. I. 5). Изобарно-изотермический процесс АВ отвечает испарению воды в котле и наполнению рабочего цилиндра. После отсечки пара (точка В) происходит адиабатическое расширение пара в цилиндре (кривая ВС), а затем выбрасывание охлажденного пара при обратном движении поршня (изобарно-изотермический процесс СО). Коэффициент полезного действия цикла Рэнкина с насыщенным паром равен 0,29—0,36, а с перегретым паром составляет 0,34—0,46. [c.46]

Так цикл паровой компрессионной машины с одноступенчатым сжатием характеризуется так называемым сухим ходом компрессора (перегревом паров при сжатии), переохлаждением жидкого холодильного агента после конденсации паров и дросселированием [c.198]

Уменьшение потерь лавления между ступенями и снижение индикаторной мошности при изменении частоты вращения отчетливо видно на индикаторных диаграммах (рис. Х.1), полученных при испытаниях крупного шестиступенчатого компрессора конверсированного газа с приводом от паровой машины. Диаграммы сняты при 1,67 1,08 и 0,5 При 1,08 сек снижение индикаторной работы компрессора, отнесенное к одному циклу, составляет 5,5%, а при 0,5 сек — 9,5%. Механический к. п. д. компрессорной установки соответственно равен 0,958 0,949 и 0,932. Расход пара на один цикл прп 1,08 сек почти тот же, что и при 1,67 а при 0,5 сек ниже всего на 1,5%. [c.536]

Теоретический цикл паровой компрессионной машины существенно отличается от цикла Карно. [c.374]

На практике явления передачи тепла часто наблюдаются в таких условиях, когда температурные граничные условия периодически изменяются о времени. Эти явления имеют место в цилиндрах паровых машин и двигателей внутреннего сгорания, в процессах производства, где тепловой цикл системы более желателен с точки зрения осуществления контроля, и во многих других случаях. Такие процессы можно рассматривать с помощью только что описан-, ното графического метода Шмидта. Однако этот. метод связан с определенными затруднениями графического выпол-9-308 129 [c.129]

Возникновение термодинамики непосредственно связано с развитием конструкций тепловых двигателей в эпо.ху промышленной революции. В 1824 г. Н. Л. Сади Карно (1796—1832) рассмотрел процесс получения механической работы на основе анализа действия паровой машины (цикл Карно). Оказалось, что работа может быть получена лишь при наличии разности температур нагревателя и холодильника двигателя. [c.162]

К- п. д. лопаток аналогичен индикаторному к. п. д. паровой машины, определяемому как отношение площади действительной индикаторной диаграммы (соответствуюш,гй в нашем примере площади ЛЕВ) к теоретической р — и-диагра.чме циклов Рэнкина или Клаузиуса (соответствующей площади ЛЕС на треугольнике скоростей Эйлера) [c.43]

Фиг. 149. Схема и диаграмма цикла паровой холодильной машины

Практическое осуш ествление цикла паровой компрессионной машины привело к некоторым отступлениям от теоретического [c.348]

Уравнения (41)—(41 г) дают выражение работы так называемого абсолютного адиабатического процесса, т. е. такого процесса, при котором рабочее тело (газ) при своем адиабатическом расширении или сжатии не совершает замкнутого (кругового) цикла. Однако сжатие и расширение газа или пара в двигателях (паровых машинах, компрессорах и т. п.) протекает таким образом, что рабочее тело (газ, пар), совершая в цилиндре двигателя работу, периодически возвращается в начальное состояние. Работа такого периодического (замкнутого или кругового) процесса при сжатии и расширении газа или пара в двигателях в /. раз больше работы абсолютного адиабатического процесса . Следовательно, в случае подсчета работы компрессоров и двигателей, уравнения (41)—(41 г) примут следующий вид [c.100]

При кондиционировании воздуха независимо от типа холодильной машины температура воздуха Т 4 будет равна температуре кондиционирования Тк (см. рис. Х.5,б). В этом случае идеальный цикл паровой компрессионной машины описывается контуром [c.246]

Рис. 8. Цикл паровой холодильной машины I—12р-диаграмме.

Цикл паровой компрессионной холодильной машины определяется следующими температурами кипения холодильного агента to, конденсации холодильного агента 4, переохлаждения 4, всасывания в цилиндр компрессора t [c.22]

Комплекс аппаратов и трубопроводов, осуществляющий холодильный цикл, называют холодильной машиной. Холодильную машину, в основу которой положен процесс кипения, называют паровой. В зависимости от способов отвода паров из испарителя паровые машины могут быть абсорбционными, эжекторными и компрессионными. В настоящей книге рассматриваются только компрессионные паровые машины. [c.11]

Теоретический рабочий цикл паровой компрессионной холодильной машины изображается в тепловых диаграммах (либо энтропийной диаграмме S—T, либо энтальпийной — г—р). [c.172]

Порядок расчета цикла паровой компрессионной машины и определение основных величин, необходимых для подбора компрессора, являющегося основным элементом оборудования установки, приводятся в 36 настоящей главы. [c.178]

ПОРЯДОК РАСЧЕТА РАБОЧЕГО ЦИКЛА ПАРОВОЙ КОМПРЕССИОННОЙ ХОЛОДИЛЬНОЙ МАШИНЫ [c.186]

Для выяснения преимуществ непосредственного превращения химической энергии в электрическую сравним этот способ с теплосиловым. Различные способы превращения химической энергии в электрическую представлены на фиг. 1. В электростанции, работающей на угле (верхняя строка фиг. 1), вся химическая энергия топлива А", равная изменению энтальпии при реакции С 4- О2 = СО2 -Ь АН, превращается при сгорании угля в тепловую энергию Т. Согласно второму закону термодинамики, теплота как низкокачественный вид энергии может быть преобразована в паровой машине или турбине в механическую энергию М в лучшем случае лишь в доле, соответствующей к. п. д. цикла Карно = Т1 — T2) T (T — начальная температура пара, Т2—конечная температура пара). Поэтому, например, при начальной температуре пара 600° К = 327° С и конечной 300° К = 27° С к. п. д. может быть равным максимум = (600—300)/600 = 0,5 = 50%- На фиг. 1 это выражено меньшей высотой прямоугольника М по сравнению с прямоугольником Т. Дальнейшее почти 100%-ное преобразование механической энергии М в электрическую Э не лредставляет принципиальных трудностей. Таким образом, [c.16]

Большие перспективы создает применение центробежных циркуляционных насосов. Так, на одном из заводов применена интересная конструкция насоса, производительностью 400 м 1час сжатого газа. Многоступенчатый центробежный компрессор с электромотором на одном валу, мощностью 375 кет при 3000 об/мин., заключен в сосуд высокого давления, имеющий внутренний диаметр 610 М.М. и длину корпуса 4200 мм. Азотоводородная смесь под давлением 200—220 ат поступает через крышку в сосуд, омывает электромотор и после дополнительного сжатия и а 15—20 ат возвращается в цикл. К достоинствам центробежного насоса следует отнести малые его габариты и чистоту газа, не загрязняющего катализатор смазкой. Размеры поршневых циркуляционных насосов производительностью 600 м час, работающих на той же установке, значительно больше (без горизонтальной паровой машины — 5000 X 4500 X 3200 мм). Кроме того газ загрязняется маслом. К недостаткам следует отнести повышенную чувствительность подачи насоса к колебаниям давления в системе синтеза. Этот недостаток, в значительной мере следует отнести к не вполне удачному подбору гидродинамической характеристики у центробежного компрессора. [c.146]

Циклы паровой компрессионной машины изображают обычно в диаграммах Т—5 или р — г, которые имеют пограничные кривые, выражающие состояние жидкости (л = 0) и сухого пара [х = 1), а также линии, отображающие термодинамические процессы изотермы, изобары, адиабаты, изо-энтальпы и изохоры. Для более отчетливого изображения процессов в диаграмме р 1 обычно применяют координату lg р. Диаграмма 1 р—/ содержит те же основные линии, что и диаграмма Т—5 (фиг. 9). [c.42]

Расчеты поршневых компрессоров одноступенчатых паровых машин производят с учетом холодопроизводительности и затраты работы А1, оп-зеделяемых по диаграммам 1 р — г или T — s в соответствии с расчетным циклом. < оличество циркулирующего агента в системе машины равно [c.114]

Практически потери можно еньшить понижением темпе-туры жидкого холодильного вита перед дросселировани-. Поэтому в цикл паровой лодильной машины вводит-от переохлаждение жидкого холодильного агента перед регулирующим вентилем, т. е. охлаждение его до температуры ниже температуры конденсации. Это является вторым от-клонением от цикла Кя.рнп На рис. 5 процесс переохлаждения изображен линией постоянного давления 3—3, которая в 5—Г-диаграмме практически совпадает с левой пограничной кривой. Как видно из диаграммы, переохлаждение жидкого холодильного агента перед регулирующим вентилем увеличивает холодопроизводительность цикла, что выражается площадью а—4—4 —Ь. [c.17]

В аммиачных холодильных машинах нецелесообразно применять внутренний теплообмен, а в машинах, работающих на фреоне-12, его широко практикуют, так как он экономически выгоден-Третьей особенностью цикла паровой холодильной машины, отлйтаГО1цёй его от цикла Карно, является засасывание компрессором сухого насыщенного или перегретого пара, что обеспечивает сухой ход компрессора. [c.18]

Фиг, 124. Пароэжекгорная холодильная машина а — схема пароэжекторной машины i — паровой котел 2 — сопло 3 — камера смешения -i — диффузор 5 — конденсатор б — регулирующий вентиль 7 — испаритель 3 — насос, б — цикл пароэжекторной машины в Т—S-диаграмме. [c.439]

Исторически Т. возникла как учение о взаимопревращениях теплоты и механич. работы (механич. теория тепла). Толчком к созданию Т. послужило развитие теплотехники и, в частности, изобретенне паровой машины в конце 18 в. Однако значительную роль в создании Т. сыграли многие более ранние открытия в естествознании, в т. ч. изобретение термометра (Галилей, 1592), создание первых температурных шкал (Бойль, 1695, Цельсий, 1742), введение понятий о теплоемкости и так наз. скрытых теплотах — теплоте плавления и теплоте испарения (Блек, 1760—62), и, наконец, установление газовых законов. Непосредственно к открытию первого закона Т. привели опыты Румфорда (1798), к-рый наблюдал выделение большого количества теплоты нри сверлении пушечного ствола, и гл. обр. исследования Майера (1841—42) и Джоуля (1843) по установлению принципа эквивалентности между работой и теплотой и измерению механич. эквивалента теплоты. Основой второго закона Т., сформулированного Клаузиусом (1850) и Томсоном (Кельвином) (1851), послужил труд Карно (1823) Размышления о движущей силе огия и о машинах, способных развивать эту силу , в к-ром впервые был дан анализ работы идеальной тепловой машины (см. Карно цикл). Т. обр., Т. как наука сформировалась в середине 19 в. В последующем важнейшими этапами в развитии Т. явились создание общей теории термодинамич. равновесия (Гиббс, 1875—78) и открытие третьего закона Т. (Нернст, 1906). Параллельно расширялись области применения термоди-намич. законов в различных областях науки и техники. [c.47]

Идеальным циклом кондиционирования воздуха является контур 1-2 -3-4-1. Энергетические потери в связи с конечной разностью температур при теплообмене будут определяться в воздушном цикле площадью 2 -2-3-2, а в паровом компрессионном цикле Г-1-4-Г. Равенство этих площадей показывает, что перерасхода энергии за счет внешней необраги-мости в идеальном цикле воздушной машины не будет. [c.246]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология