Устройство спектрометра

Устройство спектрометров ЯМР имеет в своей основе возможность выполнения условий ядерного магнитного резонанса (1.10), и при рассмотрении в гл. I (1.3) принципов реализации этих усло- [c.44]

ЭКСПЕРИМЕНТ ПО ЯДЕРНОМУ МАГНИТНОМУ РЕЗОНАНСУ В КОНДЕНСИРОВАННОЙ СРЕДЕ И ПРИНЦИПЫ УСТРОЙСТВА СПЕКТРОМЕТРА ЯМР [c.22]

Основные принципы устройства спектрометра ЯМР-ФП лучше всего объяснить с помощью упрощенной блок-схемы, приведенной на рис. IX. 21. Ее различные части будут обсуждены Б последующих разделах. [c.334]

Большинство результатов рентгеновского микроанализа в биологии можно обрабатывать полуколичественно, не прибегая к каким-либо численным схемам, и полезную информацию можно получать простым сравнением различных рентгеновских спектров. Такие спектры имеют вид либо полученных на самописце графиков, либо фотографий с экрана видеоконтрольного устройства спектрометров с дисперсией по энергии, которые являются основной частью современных рентгеновских аналитических систем. Можно также получить распределение элементов вдоль линии на образце или построить карту распределения элементов по образцу. Однако такие полуколичественные методы позволяют лишь обнаружить возможное присутствие отдельных элементов в образце и в лучшем случае установить, [c.68]

Почему при этих условиях наблюдаются спектры поглощения Если падающее на слой вещества излучение фокусируется на вход регистрирующего устройства (спектрометра), то порождаемые атомами или молекулами при их переходе из возбужденного состояния в основное фотоны разлетаются в разные стороны и лишь малая их часть попадает на щель спектрометра [c.33]

Рис. 9.3-10. Схема устройства спектрометра

Селективность импульса зависит от его длительности. Особо следует отметить, что 180 -й импульс всегда более селективен, чем 90°-й импульс при одной и той же мощности передающего устройства спектрометра. В качестве меры селективности импульса можно принять расстояние до первого нуля его функции спектральной плотности. Спектральная плотность, в частности прямоугольного импульса длительностью т, соответствует функции 5т(х)/л первый и второй нуль находятся на частотах, отстоящих от несущей частоты передатчика на величину . Таким образом, чтобы достичь селективности в 1 Гц, длительность импульса должна составлять около 1 с. [c.7]

Обычно для нахождения той доли оптической плотности образца, которая обусловлена присутствием в нем определяемых группировок, за/о берется не 100%-ная линия регистрирующего устройства спектрометра, а некоторая так называемая базовая линия, которая плавно соединяет области наибольшей прозрачности, находящиеся в непосредственной близости от измеряемой полосы поглощения. Поскольку эффекты рассеяния и особенно крылья соседних полос имеют явно спектральный характер, то очевидно, что базовые линии могут иметь вид наклонных кривых (см. рис. 70). Чтобы точнее определить форму изгиба базовой линии, нужно знать спектр в более широкой области, захватывающей интервалы полной прозрачности, учесть рассеяние и отражение света и его поглощение за счет перекрывающихся крыльев соседних полос поглощения. Проведение базовой линии требует указания ее спектрального хода в области поглощения и тем самым приводит к неконтролируемым субъективным отклонениям, что, очевидно, должно увеличить ошибку измерений. [c.179]

Пробоотборное устройство спектрометра показано на рис. 14.87, а, последовательность временного цикла измерений — на рис. 14.87, б. Процедура измерений [c.28]

Атомные ядра передают информацию на регистрирующее устройство (спектрометр), которое аккумулирует информацию в основном в форме спектра. В спектре информация содержится лишь в зашифрованном виде, и далее необходимо с помощью спектрального анализа выразить ее в форме соответствующих параметров (рис. 6). [c.18]

Изменение магнитного и электрического полей обеспечивает движение ионов по циклоидальной траектории]. Детектирующее устройство спектрометра воздействует на ион переменным радиочастотным электрическим полем в плоскости циклотрона, и, когда фаза и частота этого поля совпадают с фазой и циклотронной частотой иона, детектор регистрирует резонансное поглощение энергии ионом, приводящее к увеличению его кинетической энергии. Обычно частота радиочастотного поля фиксирована, так что напряженность магнитного поля, при которой появляется пик, характеризует массу иона. Для типичной частоты 307 кГц пик N2" (масса 28) появляется при 5600 Э легко анализируются частицы с массами до 200 ат. ед. [c.350]

Спектрометр состоит из источника излучения (само исследуемое вещество или же исследуемая полупрозрачная среда, просвечиваемая вспомогательным источником света), осветителя, монохроматора (иногда вместо него применяется полихроматор или же интерференционный модулятор), фотоприемника, усилителя и отсчетного или регистрирующего устройства. Спектрометры могут быть одноканальными или многоканальными (в тех случаях, когда они служат для эмиссионного анализа, при котором одновременно определяется несколько химических элементов) многоканальные спектрометры со щелями, установленными на определенные спектральные линии, получили название квантометров. [c.193]

Устройство спектрометра довольно просто. Основной кристалл по возможности со всех сторон окружается защитным сцинтиллятором, в качестве которого можно ис- [c.250]

Для уменьшения разрешающего времени спектрометра совпадений используется дополнительный канал быстрых совпадений, который позволяет получить разрешающее время, равное 28 нсек. Импульсы для канала быстрых совпадений снимаются с коллекторов ФЭУ и после формирования на короткозамкнутых кабелях соответствующей длины подаются на схему быстрых совпадений. Выходной сигнал со схемы быстрых совпадений усиливается, пропускается через линию задержки и поступает на схему тройных совпадений. В результате пересчетное устройство спектрометра совпадений регистрирует только те у-кванты, которые следуют друг за другом в пределах разрешающего времени спектрометра и попадают в заранее выбранные энергетические интервалы. Это позволяет получить высокую избирательность при определении каскадных у-излучателей, [c.288]

Устройство спектрометра Оже-электронов. Оже-спектрометр представляет собой сверхвысоковакуумную (около 10- Па) камеру, в которой размещается электронная пушка, мишень — анализируемы образец, анализатор вторичных электронов и система очистки поверхности объекта. Спектрометры различаются по принципу действия анализатора. Наибольшее распространение получили спектро- [c.575]

Проблема накопления счетной информации решается с помощью многоканальных анализаторов, которые можно использовать в качестве анализаторов высоты импульсов, подавая на них сигнал от датчика скорости, связанного с движущимся источником сигнал модулируется выходными импульсами детектора. На рис. 5 показано схематическое устройство спектрометра такого типа. Два громкоговорителя с постоянными магнитами смонтированы внутри легкого металлического цилиндра, ось которого совпадает с их общей осью. Обе звуковые катушки, жестко связанные, могут вместе свободно перемещаться вдоль общей оси магнитных зазоров. Одна из катушек, связанная с усилителем мощности, питается от низкочастотного генератора треугольных импульсов на этой катушке закрепляется источник или поглотитель. Вторая катушка является датчиком скорости, так как величина развиваемой в ней э. д. с. пропорциональна мгновенному значению скорости перемещения. Этот сигнал усиливается и используется для линейной модуляции стандартизированных импульсов, поступающих с одноканального анализатора высоты исследуемых пиков. Затем модулированные импульсы, амплитуда которых пропорциональна скорости механического перемещения, поступают на многоканальный анализатор. В случае если модулятор и анализатор являются линейными, число каналов пропорционально скорости движения. [c.244]

ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ МЕТОДЫ. УСТРОЙСТВО СПЕКТРОМЕТРОВ [c.488]

Экспериментальные методы. Устройство спектрометров 489 [c.489]

Рис. 12.5. Схема устройства спектрометра ядерного магнитного резонанса.

Акустооптические спектрометры для задач спектроскопии комбинационного рассеяния . Проанализированы возможности применения недавно разработанного спектрометра на основе акустооптических фильтров для изучения задач спектроскопии люминесценции и комбинационного рассеяния. Описано устройство спектрометра, его технические характеристики, приведены спектры различных образцов, полученные с его помощью, и проанализированы достоинства и недостатки прибора. [c.69]

При регистрации и обработке спектров ядерного магнитного резонанса нужно прежде всего иметь в виду, что теоретически точный вид спектра может быть получен лишь при бесконечно малой амплитуде возбуждающего поля и бесконечно малой скорости прохождения через резонансную область. Так как практически эти величины по необходимости конечны и так как существует еще ряд факторов, которые могут исказить спектр (неоднородность и нестабильность поляризующего поля, нестабильность частоты и амплитуды возбуждающего поля, наличие модуляции, настройка приемных устройств спектрометра, конечная величина постоянной времени синфазного детектора, шумы электронных схем и т. д.), то регистрируемый спектр будет лишь хорошим или плохим приближением к действительному. Степень этого приближения зависит от того, насколько правильно сумеет исследователь выбрать те параметры эксперимента, управление которыми находится в его руках, и учесть те, которыми он не может распорядиться. [c.120]

Аппаратура. На координатном устройстве спектрометра устанавливаем мост. [c.128]

Аппаратура. На координатном устройстве спектрометра устанавливаем автодинный датчик. (При широких линиях работать с ним проще.) [c.129]

Сказанное выше по существу предопределяет принципы устройства спектрометров ядерного магнитного резонанса. Прибор состоит из трех основных частей магнита, создающего однородное поле высокой напряженности Яо, стабильного генератора для создания высокочастотного переменного магнитного поля с частотой Уо (см. уравнение 1-4) и радиотехнического устройства, позволяющего детектировать поглощение образцом энергии высокочастотного излучения (рис. 1-2). Для получения спектра ядерного магнитного резонанса производится развертка магнитного поля прибора или частоты генератора. Практически случаи развертки по полю осуществляются таким образом, что при постоянной частоте генератора устанавливается магнитное поле, напряженностью несколько меньшей, чем требуется для резонанса, [c.9]

Высота щели. Высота щели — тоже важный фактор, влияющий на устройство спектрометра. Абсолютная мощность светового потока, прошедшего через спектрометр, обратно пропорциональна отношению фокусного расстояния коллиматора к высоте щели. Однако необходимо какое-то компромиссное решение, так как существует несколько факторов, которые в обычных спектрометрах ограничивают минимальную величину указанного отношения значением около 20 . [c.14]

Принцип устройства спектрометра ЯМР со сверхпроводящим машитом показан на рис. IX. 1. Здесь магнит состоит из катушки соленоида S, изготовленной из специального сплава. Ампула с образцом располагается внутри этой катушки, которая в свою очередь погружена в жидкий гелий. Одной из главных проблем при конструировании такого спектрометра является проблема термической изоляции соленоида. Эта проблема была удовлетворительно разрешена, и дальнейший прогресс в технологии, в особенности усовершенствование конструкции сосуда Дьюара, которое обеспечивает минимальный расход гелия и увеличивает периоды между заливками, к настоящему времени проложил дорогу новому поколению исследовательских приборов с напряженностью поля Во, равной 4,7 Т, и рабочей частотой 200 МГц для ЯМР Н. Для специальных областей применения — в особенности при исследовании синтетических полимеров и биополимеров — используют сверхпроводящие магниты с напряженностью поля, достигающей 9,7 Т, т. е. с ча стотой 400 МГц для ЯМР Н. [c.302]

Отражения более высоких порядков имеют место при значениях Ь, кратных его значению для отражений первого порядка. Обычно в спектрометрах выдаются показания непосредственно в значениях Ь. Реально в большинстве спектрометров с полной фокусировкой используются кристаллы, лишь изогнутые по радиусу кривизны 2Н, без шлифовки их поверхности до полного совпадения с кругом фокусировки, так как шлифовка кристалла приводит к потере разрешающей способности из-за увеличения количества дефектО В и зон с мозаичной структурой. Такой компромиссный вариант, известный как оптика Иоганна, приводит к некоторой расфокусировке изображения на детекторе, но не вызывает заметного ухудшения разрешающей способности. В другом типе спектрометра с оптикой Иоганна поддерживается постоянньгм расстояние от источника до кристалла и кристалл изгибается так, чтобы К менялась с изменением Я в соответствии с (5.2). Несмотря на то что механическое устройство спектрометра такого типа несколько проще, чем линейного спектрометра, лишь только некоторые кристаллы, такие, как слюда и Ь1Р, допускают повторный изгиб без значительных повреждений. По этой причине спектрометры с изгибаемым кристаллом практически не используются в микроанализе. Оптика Иоганна была реализована в другом приборе — в спектрометре с полуфокусировкой , в котором также остается постоянным расстояние от источника до кристалла. Но в этом приборе в карусельном устройстве монтируются несколько изогнутых кристаллов с различными радиусами кривизны, каждый из которых можно устанавливать в рабочее положение, вместо одного изгибаемого кристалла. Однако условие фокусировки для каждого кристалла строго выполняется только для одной длины волны, и поэтому для других длин волн будут иметь место некоторая расфокусировка и потеря разрешающей способности и максимальной интенсивности. Достоинство этого устройства заключается в том, что положение источника рентгеновского излучения на круге фокусировки менее критично, в связи с чем рентгеновское изображение, получаемое при сканировании электронного луча по поверхности образца, менее подвержено влиянию эффектов расфокусировки, поскольку изображение уже расфокусировано в целом. [c.194]

Приборы РФС состоят из рентгеновского источника, держателя пробы и спектрометра. Первичное рентгеновское излучение от источника используют для возбуждения атомов в пробе. Спектрометр измеряет длину волны (или энергию) и интенсивность (флуоресцентного) излучения, испускаемого пробой. Поскольку устройство спектрометров с волновой и энергетической дисперсией совершешю различно, они будут рассмотрены по отдельности. Наиболее широко используемым источником первичного рентгеновского излучения в РФС являются рентгеновские трубки. В приборах с энергетической дисперсией можно использовать радиоизотопные источники. [c.68]

Теоретические аспекты устройства спектрометров будут здесь подробно обсуждаться в порядке их практической важности приставки, сканируюи ие спектрометры, спектрометры, оборудованные фиксированными приемниками света, и специальные спектрометры. [c.202]

К первым относятся амплитуда возбуждающего поля, амплитуда модулирующего поля, скорость прохождения через резонанс, настройка приемных устройств спектрометра, величина постоянной времени синфазного детектора, фаза опорного сигнала синфазного детектора, однородность магш1тного поля. [c.120]

Это обстоятельство вызывает появление еще одного вида искажений спектров фотоэлектрическим спектрометром, обусловленного инерционностью приемно-усилительной части прибора, которые принято называть временными искажениями. Как уже отмечалось (см. выше 17.3), эти искажения связаны с тем, что радиотехнические устройства спектрометра реагируют на подаваемые сигналы с некоторым запаздыванием, причем мерой этого запаздывания служит постоянная времени прибора. Естественно, что наибольших временных искажений следует ожидать при регистрации узких спектральных полос, характеризуемых крутыми фронтами изменения сигнала на входе приемноусилительного устройства. [c.145]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология