Источники первичного излучения

Тормозное излучение. Источником первичного излучения в методе РФА, как правило, служит рентгеновская трубка. Схематически процесс генерации первичного излучения показан на рис. 14.74, а. Электроны, испускаемые накальным катодом, ускоряются электрическим полем с напряжением I (напряжение трубки) и бомбардируют массивный металлический анод. Вследствие торможения электронов в материале анода возникает непрерывный (тормозной) спектр рентгеновского излучения. Его основными параметрами являются [c.4]

Источники первичного излучения. В рентгеновской трубке электроны ускоряются полем высокого напряжения и затем бомбардируют анод. Возникающее при этом рентгеновское излучение состоит из линий спектра материала анода и непрерывного спектра тормозного излучения с коротковолновой границей при [c.204]

Источники первичного излучения [c.42]

Атомно-абсорбционный спектрометр состоит из источника первичного излучения, который дает поглощаемое излучение, источника свободных атомов с соответствующей системой вводы пробы, оптической диспергирующей системы, детектора и электроники для сбора, обработки и редактирования данных (рис. 8.2-1). Наличие свободных атомов должно быть обеспечено на пути между источником первичного излучения и детектором. [c.39]

Когда используют интенсивный источник первичного излучения (например, лазер), атомно-флуоресцентная спектрометрия (АФС) может быть использована как аналитический метод. В этом случае источник первичного излучения располагают под углом к остальной оптической системе, чтобы детектор получал только флуоресцентный сигнал. Действительно, лазерно-индуцированная атомно-флуоресцентная спектрометрия является, по-видимому, одним из наиболее чувствительных аналитических методов. Однако, лазерно-индуцированная АФС не нашла воплощения в серийных приборах, что связано с трудностями использования лазеров в УФ-области спектра. [c.41]

Количественный анализ в ААС возможен, если поглощение излучения связано с концентрацией определяемого элемента. Когда источник первичного излучения испускает линию с длиной волны, подобной линии элемента, и шириной, меньшей, чем ширина линии элемента, поглощение падающего света можно вычислить. Степень пропускания Т есть отношение интенсивности прошедшего света I к интенсивности падающего света /о. Степень поглощения а определяют как [c.41]

Наиболее часто в качестве источников первичного излучения используют лампы с полым катодом (ЛПК) и безэлектродные разрядные лампы (БРЛ). Оба этих источника относятся к числу разрядов низкого давления (см. разд. 8.1). Лампа с полым катодом состоит из полого катода, изготовленного из высокочистого металла, спектр которого необходимо получить (рис. 8.2-3), с внутренним диаметром 2-5 мм. В некоторых случаях для изготовления многоэлементных ЛПК катод может быть выполнен из нескольких металлов. Однако такие лампы не получили широкого распространения из-за компромиссных условий, которые приводят к потере чувствительности. Катод и анод размещены в стеклянном цилиндре. Высокое напряжение и ток до 30 мА используют для создания разряда, который сосредоточен полностью внутри полого катода. Величина тока представляет компромисс между интенсивностью и уширением линии вследствие самопоглощения. Буферный газ — Аг или Ne под давлением [c.42]

Чтобы подавить эмиссию элемента, в атомизаторе используют модуляцию пучка, испускаемого источником первичного излучения. [c.43]

Чтобы отличить свет, испускаемый источником первичного излучения, от света, испускаемого определяемым элементом в атомизаторе, необходимо про- [c.43]

Источники первичного излучения. Источником первичного излучения является рентгеновская трубка, питаемая от высоковольтного генератора. Для получения высокой точности и хорошей воспроизводимости результатов анализа требуется интенсивное и постоянное во времени первичное излучение. Это достигается, главным образом, за счет стабилизации высокого напряжения и тока накала. В современных генераторах нестабильность этих параметров не превышает 0,01 %. [c.12]

Роль атомизатора заключается в том, чтобы перевести пробу в свободные атомы, главным образом в основном состоянии. Свободные атомы должны находиться на оптическом пути между источником первичного излучения и диспергирующей системой так, чтобы длина поглощающего слоя была большой. Идеальный атомизатор должен осуществлять полную атомизацию пробы. Обычно используют атомизаторы двух типов — пламя и электротермический атомизатор (печь). [c.44]

Так же как и спектрофотометрические исследования, исследование спектра флуоресценции можно использовать как для определения структуры и идентификации соединений (флуоресцентная спектрометрия), так и для определения концентрации люминесцирующих веществ (флуоресцентная фотометрия, или флуорометрия), однако в последнем случае необходима специальная техника. Необходимо тщательно следить, чтобы измерять интенсивность флуоресцентного излучения и не измерять одновременно часть непоглощенного возбуждающего излучения. Это достигается прежде всего тем, что непоглощенную часть возбуждающего света задерживают, помещая на пути луча света после пробы вторичный фильтр флуоресцентное излучение большей длины волны полностью пропускается этим фильтром. Однако лучше всего измерять флуоресцентное излучение в направлении, перпендикулярном направлению возбуждающего излучения, так как в этом случае благодаря геометрии системы возбуждающий свет не может попасть в приемник флуоресцентного излучения. Если же флуоресцентное излучение пробы заметно сорбируется вновь, то лучше всего измерять флуоресцентное излучение под острым углом к направлению возбуждающего света, поместив кювету под углом к источнику первичного излучения. При этом необходимо тщательно следить, чтобы флуоресцентное излучение, проходя через поверхность облучения, попадало в монохроматор и, следовательно, в приемник излучения. При использовании такого метода часть первичного излучения, отраженного от расположенной под углом стенки кюветы, может попасть в приемник излучения, так что и в этом случае рекомендуется при особенно точных измерениях дополнительный защитный фильтр. Результаты всех трех методов могут искажаться за счет отражения флуоресцентного излучения от мениска жидкости, поскольку очень редко удается компенсировать эту ошибку. Наиболее воспроизводимы измерения в кюветах с крышками, которые могут быть заполнены без образования воздушного пузырька. [c.430]

Для компенсации возможного дрейфа источника первичного излучения используют двулучевую схему. [c.48]

Применяют как одно-, так и двулучевые системы. В двулучевых системах луч от источника первичного излучения разделяют, так что одна часть луча проходит через атомизатор, а вторая часть поступает непосредственно на вход диспергирующей системы (рис. 8.2-10). Лучи вновь объединяются перед входом в дисперсионную систему. Двулучевое устройство направлено на компенсацию любого дрейфа, возникающего в источнике первичного излучения, поскольку между измерениями контрольного и исследуемого растворов требуется ста- [c.48]

Тепло, выделяющееся на мишени, необходимо непрерывно удалять для этого служит держатель, охлаждаемый водой. В большинстве исследований предпочтительно иметь мишень из материалов с высоким атомным номером (вольфрам, платина или золото), поскольку интенсивность непрерывного излучения увеличивается с ростом атомного номера мишени. Если рентгеновская трубка используется в качестве источника первичного излучения (см. рис. 5.9), также важно, чтобы характеристи- [c.100]

Анисович К. В. Высокочувствительная рентгеновская аппаратура на основе маломощных источников первичного излучения. — Зав. лаб., 1982, т. 48, № 9, с. 32—36. [c.134]

I — источник первичного излучения (рентгеновская трубка) 2 — входная щель 3 — коллиматор Соллера [c.48]

Вращающийся прерыватель можно заменить импульсной вспышкой [21], где в качестве источника первичного излучения используется импульсная лампа. С помощью электронной синхронной схемы сначала включается вспышка, а затем через заданный интервал времени — фотоумножитель. Такая система позволяет измерять интервал времени до 10 с, что не так просто сделать с помощью механического прерывателя. [c.166]

Описаны также некоторые другие источники первичного излучения, такие, как диодные лазеры или источники сплошного спектра. Последние представляют собой ксеноновые дуговые лампы высокого давления, испускающие интенсивный непрерывный спектр, т. е. не содержащий линий. Это приводит к большой у1Шверсальности в выборе линии первичного излучения. Непрерывные источники использованы в основном для многоэлементной ААС [8.2-16]. Диодные лазеры были бы идеальным источником для ААС, поскольку испускают высокоинтенсивные и узкие линии. Однако на сегодня их спектральный диапазон лежит выше 620 нм, что мешает их широкому использованию в ААС. Возможно удвоение частоты, чтобы расширить спектральный диапазон до 310 нм [8.2-17]. [c.44]

Улучшение отношения к фону достигается подбором материала и режима рентгеновской трубки, используемой в качестве источника первичного излучения. Излучение мешающих элементов устраняют селективными фильт]рами. [c.148]

Получение нейтронов в свободном состоянии в виде достаточно интенсивных потоков возможно только в результате двух основных процессов ядерных реакций и деления (спонтанного или вынужденного). Имеется значительное число ядерных реакций, в ходе которых освобождаются нейтроны, но все они требуют источника первичного излучения с достаточно высокой энергией. Таковыми могут быть некоторые радиоизотопы или ускорители заряженных частиц. [c.62]

В похожих задачах можно использовать другой интенсивный источник первичного излучения — ЛПК с увеличенньш напряжением при этом в уже имеющуюся схему питания добавляют вторичный высоковольтный разряд, который усиливает возбуждение атомов, вылетаюпщх с катода, и уменьшает самопо-глощение. Получаемые интенсивности в 5-15 раз выше, чем для стандартной ЛПК, что приводит к значительному улучшению отношения сигнал/шум. [c.43]

Рис. 8.2-12. Устройство двулучевого прибора ААС, оснащегшого корректором фона с дейтериевой лампой. 1 — источник первичного излучения 2 — дейтериевая лампа 3 — полупрозрачное зеркало 4 — атомизатор 5 —зеркало б —полувращающееся зеркало 7 —дис-перпфующая система 8—детектор.

Хотя магнитное поле может быть приложено к источнику первичного излучения (прямой эффект Зеемана), в большинстве промышленно выпускаемых приборов ААС магнитное поле приложено к атомизатору (обратный эффект Зеемана), который обычно представляет собой графитовую печь. Магнитное поле характеризуется его модой, поперечной или продольной, частотой (до 120Гц). Существует тенденция использовать переменное магнитное поле [c.53]

Примечание. В том случае, когда в качестве источника первичного излучения в атомно-абсорбционной спектрометрии используется лампа типа дейтериевой (источник сплошного спектра), любые абсорбционные линии, попадающие в полосу пропускания монохроматора, будзт давать паразитный сигнал абсорбции в соответствии с характерным для них коэффициентом поглощения, т.е. в такой ситуации свобода от спектральньгх помех, как и в атомно-эмиссионной спектрометрии, зависит от разрешения используемого спектрометра, Аналогичная проблема, но с обратным знаком, возникает при использовании источника сплошного спектра в качестве корректора фона абсорбционные линии постороннего элемента, находящиеся в пределах полосы пропускания монохроматора, дают свой сигнал абсорбции, который далее вычитается из аналитического сигнала, что приводит к ошибкам измерений (к перекомпенсации фона). [c.900]

В качестве источника первичного излучения используют излучение железного анода рентгеновской трубки 0,005 БХ-1. Режим работы трубки 25 кВ, 50 мкА. Детектор — сцинтилляционный счетчик. Перед окном счетчика ставят ванадиевый фильтр. Для настройки анализатора на ванадий с помощью чистой пятиокиси ванадия устанавливают значение порога, на котором наблюдается максимум сигнала излучения ванадия. При усилении — 256 и окне—10 значение порога — 5. Время измерений одного образца —10 с. Калибровочный график, выражающий зависимость интенсивности сигнала от содержания пятиокиси ванадия, линеен. График строят по результатам измерений четырех эталонов. По интенсивности сигнала ванадия анализируемого образца и калибровочному графику находят содержание пяти-окиои ванадия. [c.151]

В приборе используется общеупотребительная система коррекции неселективного поглощения, состоящая из дейтериевой лампы И, конденсорной лйнзы 4 и плоского зеркала 3. Кроме того, для работы по методу атомной флуоресценции прибор снабжен специальным осветителем источником первичного излучения 14, модулятором 13 и конденсорной линзой 4. Модулятор 5 используют при работе в эмиссионном варианте для модуляции излучения пламени (в эта л случае модулятор 10 не работает). В комплект прибора входят также ЭТА типа печи Массмана и [c.149]

Формула (1) справедлива для монохроматического источника первичного излучения. В случае использования рентгеновской трубки, т. е. применения смешанного или тормозного излучения, m/sin ф имеет только тот физический смысл, что, вообще говоря, может рассматриваться как некоторый параметр, характеризующий поглощение первичного излучения в пленке или массивном феррите. К сожалению, этот параметр поглощения первичного излучения не может быть заранее рассчитан вследствие немонохроматичности возбуждающего излучения и неопределенности в величине угла ф. [c.173]

В работе [137] метод измерения интенсивности обратно рассеянного уизлучения применен для контроля с высокой точностью толщины резины, пластмасс и других полимерных материалов. Зависимость интенсивности I отраженного излучения от материала толщиной I имеет эк пoнeнщ aльный характер / =/< [1 — ехр (—а/)], где / , и а —постоянные величины, определяемые при градуировке. В качестве источника первичного излучения использован изотоп испускающий интенсивную [c.81]

На рис. 45 приведена схема компоновки источников вторичного мягкого характеристического рентгеновского излучения. Представляется важным оценить главнейшие параметры источников при такой конструкции, а именно выход и спектральную чистоту характеристического излучения. Источник первичного излучения имел форму кольца с внешним диаметром 25 мм и диаметром центрального отверстия 8 мм. На нижнюю поверхность кольца был нанесен радиоизотоп Ре с обогащением 2% [удельная активность 1,48 10 с" г (40 Ки/г)]. Общая активность источника составляла около 3,7 10 ° с (1 Ки). Мишень из элемента, характеристическое излучение которого требовалось получить, располагали под кольцом на расстоянии 3—4 мм от его активной поверхности. Для уменьшения интенсивности тормозного спектра, доля которого составляет (1 -Ь2) 10 от интенсивности Мп/(, весь источник, за исключением отверстия для выхода излучения, закрывали слоем свинца толщиной 2 мм. Регистрацию излучения осуществляли счетчиком СРПП-22. Сигнал от счетчика поступал на вход счетной стойки ССД. Вследствие высокой интенсивности вторичного излучения перед окном детектора помещали сменные диафрагмы с отверстиями таких размеров, чтобы интегральная загрузка спектрометрического тракта не превышала 2-10 имп/с. Выход характеристического излучения определяли по скорости счета в каналах дискриминатора, настроенных на пик амплитудного распределения им- [c.137]

Для заданной локальности анализа а и геометрии расположения источника и образца поток Ф пропорционален мощности источника — электронного зонда в телесном угле, ограниченном апертурной диафрагмой, В осуществленной схеме фокусировкой электронного зонда можно добиться того, чтобы весь источник первичного излучения находился в рабочей апертуре диафрагмы и его мощность наиболее эффективно использовалась на возбуждение вторичного излзгчения. [c.78]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология