Справочник химика 21

Химия и химическая технология

Статьи Рисунки Таблицы О сайте English

Уравнения турбулентного движения жидкости

    С учетом выражений (11.57) и (11.54) уравнение турбулентного движения жидкости (II. 56) можно представить в виде  [c.111]

    Процесс перемешивания в жидких средах в аппаратах с мешалками не является детерминированным процессом, который можно было бы описать каким-либо дифференциальным уравнением, точно так же, как нельзя описать турбулентное движение жидкости. [c.444]


    Указанный режим работы малообъемных роторных смесителей наблюдается, когда число прорезей или отверстий (щелей) на цилиндре ротора совпадает с числом отверстий на цилиндрической поверхности статора и, кроме того, имеет место полное совпадение прорезей, когда аппарат открыт , и их полное перекрытие, когда аппарат закрыт . При таком режиме работы аппаратов амплитуда колебания динамического давления максимальна, что существенно стимулирует гидродинамические процессы, повышает эффективность процессов смешения и массообмена. При такой конструкции аппаратов в момент совпадения прорезей происходит импульсная смена порций обрабатываемой смеси в зазоре между цилиндрами. Следовательно, для анализа эффективности работы важно знать не только профиль скорости установившегося турбулентного движения жидкости, но и время, необходимое для установления данного типа течения. Для его определения воспользуемся нестационарным уравнением движения жидкости для окружной Уе скорости (цилиндрическая система координат г, 0, г, ось г которой совпадает с осью вращения ротора). [c.321]

    При турбулентном движении жидкостей в трубах в пределах 7000 < Ке < 10 и 1 < Рг < 500 может быть рекомендовано уравнение [c.131]

    Уравнение того же вида, что и уравнение (П,93), может быть использовано для определения потерь напора на трение также при турбулентном движении жидкости. Однако выражение для коэффициента трения в данном случае ие может быть выведено теоретически из-за сложности структуры турбулентного потока и невозможности решения для него уравнений Навье—Стокса. Поэтому расчетные уравнения для определения Я, при турбулентном движении получают обобщением результатов экспериментов методом теории подобия. [c.86]

    Рассмотрим первоначально подобие граничных условий. Как указывалось, при турбулентном движении жидкости тепло у границы потока, т. е. в непосредственной близости от твердой стенки, передается теплопроводностью через пограничный слой ь направлении, перпендикулярном направлению движения потоки. Следовательно, по закону Фурье [уравнение (VII,8)1 количество тепла, проходящее в пограничном слое толщиной 6 через площадь сечения dF за время dx, составляет [c.280]

    Скорость оседания частиц не должна превышать определенного предела, иначе вблизи частицы возникает турбулентное движение жидкости и зависи мость, выражаемая уравнением Стокса, не соблюдается. [c.46]


    Следовательно, сопротивление трепня в гладких трубах при установившемся турбулентном движении жидкости выразится уравнением [c.68]

    Коэффициент теплоотдачи для жидкости, перемешиваемой механическими мешалками. Если жидкость приводится в движение при помощи механической мешалки, то величина коэффициента теплоотдачи зави-сит от формы поверхности нагрева, размеров лопастей мешалки и числа ее оборотов. Так как при размешивании турбулентность движения жидкости значительна, то уравнением теплоотдачи в общем виде будет [c.311]

    Для ламинарного движения число Кармана тождественно нулю. Введение осредненных параметров турбулентного потока значительно упрощает его расчет. Во-первых, возможно понизить размерность потока (истинное турбулентное движение жидкости в трубе трехмерное, а осредненное — одномерное). Во-вторых, осредненный поток, по определению, стратифицирован и в этом отношении подобен ламинарному. Для определения турбулентных потоков теплоты и количества движения необходимо выписать систему уравнений движения и энергии для актуальных величин [c.23]

    Приближенные уравнения турбулентного движения несжимаемой жидкости. -Изв. АН СССР. МЖГ,№ 1, с. 91-103. [c.272]

    Уравнения турбулентного движения в форме (II. 56) называются уравнениями Рейнольдса. Они отличаются от уравнений ламинарного движения жидкости (11.34) наличием указанных выше дополнительных членов, учитывающих турбулентные напряжения. [c.110]

    В такой форме уравнение турбулентного движения совпадает с уравнением Навье — Стокса (11.34) для несжимаемой жидкости. Различие заключается лишь в значении вязкости. [c.111]

    Для расчета гидравлического сопротивления при турбулентном движении жидкости в каналах некруглого сечения вместо фигурирующего в приведенных выше формулах диаметра трубопровода должен подставляться эквивалентный диаметр, определяемый формулой (П. 2). При ламинарном режиме движения используются специальные зависимости, получаемые путем интегрирования уравнения Навье — Стокса. [c.191]

    Обычно в случае турбулентного движения жидкости допускают, что ее торможение происходит у стенок твердого тела в зоне пограничного слоя. Считается, что жидкость, находящаяся за пределами пограничного слоя, лишена вязкости. В этом случае применительно к центробежной форсунке можно пользоваться уравнениями, описывающими движение идеальной жидкости. [c.44]

    При этом на относительное движение налагается поле постоянных ускорений, которое суммируется с гравитационным полем, если оно есть. Рассмотрим только случай неподвижного резервуара в гравитационном поле. Предположим, что все частицы одинаковы. Предположим также, что при помощи соответствующего встряхивателя создается турбулентное движение суспензии, при котором средние скорости везде равны нулю, а турбулентность однородна и изотропна. В случае Ps р турбулентность движения жидкости и частиц не является изотропной, поскольку сила кажущегося веса частиц, входящая в уравнения движения, представляет собой вектор, проекция которого на вертикаль изменяет знак при изменении направления этой оси. [c.162]

    В полном виде закон сопротивления при установившемся турбулентном движении жидкости (88) выразится уравнением  [c.74]

    Коэфициент теплоперехода для жидкости перемешиваемой механическими мешалками. Если жидкость приводится в движение при помощи какой-либо механической мешалки, то на величину коэфициента теплоперехода будут влиять форма поверхности нагрева, размеры лопастей мешалки и числа ее оборотов. Так как при размешивании достигается значительная турбулентность движения жидкости, то общий вид уравнения теплоперехода будет  [c.214]

    Будем считать, что минимальный масштаб /т турбулентных движений жидкости намного превосходит характерные размеры пузырьков. Движение одиночных частиц дисперсной фазы при указанном допущении исследовалось в ряде работ (см., например, [65, 118, 169—171]), при этом для силы было получено уравнение, позволяющее представить второе соотношение (6.6.6) в виде [c.296]

    Для определения коэффициента а, можно воспользоваться уравнением, справедливым при турбулентном движении жидкости  [c.346]

    В работе А. М. Ластовцева [4] дан более обоснованный вывод дифференциального уравнения турбулентного движения жидкости в радиальных каналах диска вращающегося распылителя. Уравнение (58) в этом случае принимает вид [c.34]

    Корсин и Ламли показали, что второй член в правой части урав- нения (П.2.1) должен быть изменен, если это уравнение применять к турбулентному движению жидкости, при котором скорость жидкости зависит от времени и пространства. Для нас эта поправка несущественна, так как мы будем рассматривать движение частиц только за период одной пульсации с характерным размером порядка внутреннего масштаба турбулентности. [c.181]

    Нами получены численные решения уравнений Навье-Стокса как для ламинарного, так и турбулентного движения жидкости с эффективной вязкостью в рамках к-Е модели турбулентности в двумерной постановке в плоскости расположения мешалки. Проведенные методом конечных элементов расчетьт позволяют пpoaнaJШЗиpoвaть влияние основных конструктивных размеров, частоты вращения мешалки и характеристик среды на эффективность перемешивания в полимеризаторе. Визуализация векторного поля скоростей показывает, что между лопастями мешалки возникает циркуляционное движение жидкости (рис.З), которое является более выраженным для турбулентного режима, а у краев лопасти наблюдаются значительные градиенты давления и скорости. [c.85]


    Разрыв между теоретической гидромеханикой и практической гидравликой тормозил развитие науки о движении жидкости. Сближение этих направлений следует отнести к концу XIX - началу XX вв. Существенную роль в этом сыграла теория размерности и подобия, которую применительно к движению жидкостей развил О. Рейнольде (1842 -1912), доказавший в 1883 г. существование двух режимов движения жидкости — ламинарного и турбулентного. Он в период 1876 — 1883 гг. экспериментально исследовал вопрос о потере устойчивости ламинарного движения жидкости в цилиндрических трубах, переходе его в турбулентное и установил критерий этого перехода, носящий имя Рейнольдса и в наше время. Ему же принадлежит вывод первых диффе-ренциатьных уравнений турбулентного движения несжимаемой жидкости, основанных на идее представления действительных, имеющих хаотический характер компонент скорости и давления в виде сумм осредненных во времени их значений и пульеационных нерегулярных добавок. Эти работы усилили научную базу практической гидравлики, позволили обобщить многочисленные экспериментальные данные и сделать плодотворные выводы. Значительный вклад в развитие теоретических и практических основ гидравлики внесли российские ученые. [c.1146]

    Приведенное ранее уравнение для теплопередачи при турбулентном движении жидкостй или газа в гладких трубах (251а) можно представить в следующем виде  [c.466]

    Авторы указывают, что в исследованной области значений Ке < Кбкр опытные значения Ыи в изогнутой трубе не более чем на 7—10% отличаются от вычисленных но уравнению, рекомендуемому для определения коэффициента теплоотдачи при турбулентном движении жидкости в прямой трубе  [c.277]

    Для третьего режима при Ке > Рвкр, т. е. для процесса конденсации при больших тепловых нагрузках и турбулентном движении жидкости в трубках, коэффициент теплоотдачи определяется из уравнения [c.219]

Библиография для Уравнения турбулентного движения жидкости: [c.108]    [c.146]   
Смотреть страницы где упоминается термин Уравнения турбулентного движения жидкости: [c.1146]    [c.104]    [c.291]    [c.420]    [c.500]    [c.212]    [c.126]    [c.265]   
Смотреть главы в:

Теоретические основы типовых процессов химической технологии -> Уравнения турбулентного движения жидкости



ПОИСК





Смотрите так же термины и статьи:

Движение жидкости

Уравнение движения



© 2025 chem21.info Реклама на сайте