Изменение состояния газа в резервуаре

Полости цилиндров пневматических механизмов металлургических машин, так же как и воздухосборник, можно рассматривать как резервуары ограниченной постоянной или переменной емкости в зависимости от фазы работы механизма. В процессе работы происходит истечение воздуха через отверстия или наполнение данной емкости. Площадь проходного сечения воздухораспределительных устройств может в процессе изменения состояния газа оставаться постоянной, однако в ряде случаев приходится считаться с ее изменением, что значительно усложняет метод расчета. [c.302]

ИЗМЕНЕНИЕ СОСТОЯНИЯ ГАЗА В РЕЗЕРВУАРЕ [c.306]

Изменение состояния газа в резервуаре или полости цилиндра при истечении можно установить, зная закон изменения состояния и начальное значение параметров. [c.306]

Изменение состояния газа в резервуаре [c.307]

Адсорбция газа , поступающего из резервуара с постоянным давлением. Этот случай наиболее близок к рассмотренному в предыдущем разделе, так как выражение (П1,41) предполагает, что газообразный адсорбат в начальном состоянии находится при постоянном давлении р°. Схема проведения опыта представлена на рис. 111,13. Чистый адсорбент находится в подсистеме I, а чистый газообразный адсорбат в подсистемы Па (в поджимном баллоне, в газовой бюретке [1]). Подсистемы / и Па соединены краном или затвором. Давления газа в подсистемах I и Па измеряются манометрами, работающими без изменения объема газа [1] (например, мембранными). Вся система 1- -Па находится в термостате, в частности в изотермическом калориметре (см. разд. 7 этой главы). [c.132]

Изменение состояния остатка воздуха в резервуаре зависит от скорости опоражнивания и интенсивности теплообмена газа со стенками резервуара. В этом случае следует считать вследствие плохой теплопроводности воздуха, что процесс будет ближе к адиабатическому, чем изотермическому, иначе его следует полагать политропическим, выбрав значение показателя п политропы в пределах к > п У 1. [c.306]

В формулировке, предложенной Планком и Кельвином, второе начало утверждает, что невозможно построить периодически действующую машину, вся деятельность которой сводилась бы к поднятию некоторого груза и соответствующему охлаждению теплового резервуара. Клаузиус предложил другую формулировку переход теплоты от холодного тела к более теплому не может происходить без компенсации. Компенсация означает, что для переноса теплоты от холодного тела к горячему в циклическом процессе мы должны дополнительно затратить некоторую работу, переходящую в конечном счете в теплоту и поглощаемую нагретым телом. Если процесс нециклический, то компенсация означает изменение термодинамического состояния рабочего тела. Так, например, газ может производить работу расширения за счет поглощения теплоты, и в квазистатическом процессе вся теплота превратится в работу. Однако термодинамическое состояние газа в конце процесса будет отличаться от исходного. [c.134]

Для суждения о возможности того или иного изменения состояния всей системы в целом необходимо учитывать общий прирост энтропии, рассматривая все процессы, связанные с данным изменением. Энтропия отдельных частей замкнутой системы может и уменьшаться и увеличиваться, но если речь идет только об обратимых процессах, то увеличение энтропии в одной части системы равно ее убыли в другой части, а в целом энтропия всей системы остается без изменения. Допустим, система состоит из газа, заключенного в цилиндр, закрытый поршнем, и теплового резервуара (рис. И1-6, а). Пусть некоторое количество теплоты обратимо и изотермически переходит от резервуара к газу, совершающему максимальную ра- [c.142]

Второе начало термодинамики. Направление естественных процессов. Второе начало термодинамики является результатом обобщения большого числа наблюдений н представляет собой один из фундаментальных законов природы. В формулировке, предложенной М. Планком и Кельвином (В. Томсон), второе начало утверждает, что невозможно построить периодически действующую машину, вся деятельность которой сводилась бы к поднятию некоторого груза и соответствующему охлаждению теплового резервуара. Р. Клаузиус предложил другую формулировку переход теплоты от холодного тела к более теплому не может происходить без компенсации. Компенсация означает, что для переноса теплоты от холодного тела к горячему в циклическом процессе нужно дополнительно затратить некоторую работу, переходящую в конечном счете в теплоту и поглощаемую нагретым телом. Если процесс нециклический, то компенсация означает изменение термодинамического состояния рабочего тела. Так, например, газ может производить работу расширения за счет поглощения теплоты, и в квазистатическом процессе вся теплота превратится в работу. Однако термодинамическое состояние газа в конце процесса будет отличаться от исходного. [c.38]

В точках кипения и система, находящаяся под атмосферным давлением, инвариантна. Непосредственный переход от состояния ее в одной из этих точек к состоянию в другой путем непрерывного изменения температуры при неизменном давлении невозможен. Такой переход может произойти только через неравновесные состояния системы. Поэтому он наблюдается крайне редко, лишь для систем, имеющих большую вязкость и склонных к значительным перегревам. Например, явление двойного кипения иногда наблюдается при выпаривании воды из концентрированных растворов солей в открытых резервуарах, обогреваемых топочными газами. Вначале раствор интенсивно кипит, затем кипение прекращается, концентрация раствора повышается вследствие медленного испарения воды, а затем жидкость вновь ненадолго закипает. Такой процесс, ведущийся с целью получить в значительной мере обезвоженное вещество, затвердевающее при охлаждении, обычно называют плавкой. [c.145]

В точках кипения к и система, находящаяся под атмосферным давлением, безвариантна. Поэтому непосредственный переход от состояния ее в одной из этих точек к состоянию в другой путем непрерывного изменения температуры при неизменном давлении невозможен. Такой переход может произойти только через неравновесные состояния системы. Поэтому он наблюдается крайне редко, лишь для систем, имеющих большую вязкость и склонных к значительным перегревам. Например, явление двойного кипения иногда наблюдается нри выпаривании воды из концентрированных растворов солей в открытых резервуарах, обогреваемых топочными газами. Вначале раствор интенсивно кипит, затем кипение прекращается, [c.77]

На рис. 93, а приведена схСма укороченного газового термометра, рекомендуемого для измерения низких температур в интервалах, указанных в табл. 7. Нижний конец манометрической тй бки 2 заканчивается капилляром 4 длиной 10=15 л м и диаметром 0,5 мм, а длина всей манометрической трубки 2 составляет 200 мм. Термометру можно придавать любое положение, не опасаясь проникновения газа в манометр. Газовый резервуар -кварцевая трубка I небольшого диаметра. Сверху она закрыта приваренной пористой стеклянной пластинкой 6, непроницаемой для ртути. В связи с тем, что объем резервуара 7 мал по сравнению с объемом камеры с ртутью, изменением объема пренебрегают и считают его постоянным. Резервуар 1 термометра заполняют в зависимости от интервала измеряемых температур одним из газов, указанных в табл. 7. Для наполнения газовых термометров применяют прежде всего те вешества, которые легко получить в чистом состоянии. [c.176]

Точность определения температуры газовым термометром зависит прежде всего от правильной оценки поправки на вредный объем (объем капиллярной трубки 4, изменение объема резервуара 1 из-за расширения или сжатия материала его стенок, диффузия газа через стенки резервуара, его адсорбция на этих стенках и стенках капиллярной трубки). Другой поправкой является поправка на отклонение газа от идеального состояния. [c.177]

Рассмотрим смесь двух газов щ молей газа 1 и 2 молей газа 2. Каждый газ имеет объем V, температуру Т и давление р. Предположим, что диффузионное перемешивание этих газов представляет собой обратимый процесс. В таком случае можно разделить эту смесь на газ 1 объемом Fi = Fni/(ni + при температуре Т и давлении J5 и газ 2 объемом V -Ь при температуре Т и давлении р без каких-либо иных изменений системы (процесс I II на фиг. 42). Далее увеличим изотермически объем каждого газа до V. При этом процессе (II III) теплота, поглощаемая из резервуара, преобразуется в работу. После этого, сделав в каждом контейнере одну стенку полупроницаемой (см. пример 5), можно вложить один контейнер в другой и, обратимым образом (без обмена теплом и совершения работы) смешав оба газа, вернуться в исходное состояние (III ->- IV V = 1). При этом в суммарном процессе на этапе II III происходит поглощение теплоты, которая целиком преобразуется в работу [c.126]

Линиями 0—3 и 0—4 показаны опасные режимы истечения. Кривая 0—3 пересекает пограничную кривую Ж—К—Г справа от критической точки К. Поэтому точка 3 соответствует полному истечению жидкой фазы. Давление цри полном истечении будет значительно выше начального. Если давление превысит допустимое запасом прочности резервуара, произойдет взрыв. Линией О—4 показан крайне опасный режим истечения, во время которого обязательно произойдет взрыв. Кривая изменения состояния двухфазной системы в этом случае пересекает пограничную К(ривую слева от критической точки К- Нагревание жидкого газа, имеющего довольно высокий коэффициент объемного расширения, неизбежло заканчи-взется разрывом резервуара. [c.38]

Как правило, СПГ транспортируется в танкерах при давлении, близком к атмосферному, и соответствующей отрицательной температуре (-160 °С). Транспорт СПГ при низком давлении характеризуется тем, что всякий приток энергии (теплоприток из окружающей среды, работа насосов и т. д.) приводит к испаретшю продукта. И хотя это испарение, как правило, компенсируется повторным сжижением паровой фазы газа, потери его все-таки имеются. Обычно за один рейс судна они составляют примерно 3 % емкости танков при сравнительно коротких расстояниях и достигают 8 % при больших расстояниях и длительных погрузоч-но-разгрузочных операциях. Испарение при транспорте СПГ может быть связано с теплопроводностью и малой толпщной изоляции резервуаров танкера, изменением температуры воздуха и атмосферного давления, изменениями состояния груза, движением судна, а также с возможным снижением требований к охлаждению резервуаров при порожнем рейсе. [c.635]

Закон Бойля—Мариотта точно соблюдается при давлении, не слишком превышающем 1 кгс/см . Изменение состояния реального газа с увеличением давления все больше будет отличаться от приведенной закономерности. Проделаем мысленно эксперимент. Цилиндр, заполненный углекислым газом, поместим в резервуар с жидкостью постоянной температуры и будем с помощью поршня сжимать газ настолько постепенно, чтобы жидкость успевала отбирать теплоту и температура газа не менялась. В начале опыта при 7 i= onst (рис. 1.1) давление с уменьшением объема растет в соответствии с законом Бойля—Мариотта (участок затем с ростом [c.11]

Количество поступающей в испаритель жидкой фазы хтанавливается автоматически за счет изменения давления в межтрубном пространстве испарителя, которое обуславливается расходом газа. При увеличении расхода газа в межтрубном пространстве испарителя давление упадет, жидкая фаза поднимется выше (в резервуаре давление осталось прежним) и затопит теплообменные трубки 5 на большую высоту — испарение увеличится и давление восстановится. Наступит новое равновесное состояние. При уменьшении отбора газа давление в испарителе начнет повышаться и жидкая фаза под давлением паров уходит через штуцер 7 и возвратный клапан в резервуар. Уровень жидкой фазы в испарителе будет понижаться до момента, когда испарение будет равно уменьшившемуся расходу. [c.128]

Пусть давление в левом резервуаре больше, чем в правом, и поршень под действием разности давлений перемещгкется из положения 1 в положение 2, пройдя путь, соответствующий изменению объёма с1У. Давления в обоих резервуарах вследствие малого значения dV (так как трубка тонкая) практически не из-мененятся. В соответствии с определением работа расширения 12 неравн = P2dV не зависит от р1. Давление ра определяет максимально возможную работу, которую в состоянии совершить газ из левого сосуда. Чем меньше разность Др = Р1 - Р2, тем полнее [c.19]

Теперь рассмотрим процесс переноса с помощью гипотезы Томсона. В стационарном состоянии давление слева и справа от перегородки остается постоянным и равным соответственно р и р + Ар. Перенесем виртуально моль идеального газа из одного сосуда в другой. Найдем изменение энтропии, вызванное этим переносом, и приравняем его к нулю-Благодаря постоянству давлений газ поглощает из резервуара тепло, равное изменёнию энтальпии 1 моль при переходе от значений параметров Т, р к значениям Т + йТ, р йр. Соответствующее изменение энтропии , [c.408]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология