Ряд напряжений радиоактивных элементов изотопы

С помощью радиоактивных изотопов показано [1310], что в присутствии однородного коаксиального магнитного поля увеличивается скорость испарения пробы из анода и задерживается пере-, нос частиц элементов из прианодной зоны разряда к катоду. Это приводит к существенному увеличению концентрации частиц определяемых элементов в плазме разряда около анода. (Повышенная концентрация паров элементов около электрода с пробой наблюдалась также в работе [103].) -Прн наложении поля достаточно большой напряженности (300—400 гс) в дуге возникают верти--кальные циркуляционные токи (рис. 41), способствующие удержа- -кию частиц в дуговом облаке. [1223]. При>этом эффективная тем- [c.129]

С помощью радиоактивных изотопов показано [1310], что в присутствии однородного коаксиального магнитного поля увеличивается скорость испарения пробы из анода и задерживается перенос частиц элементов из прианодной зоны разряда к катоду. Это приводит к существенному увеличению концентрации частиц одре-деляемых элементов в плазме разряда около анода. (Повышенная концентрация паров элементов около электрода с пробой наблюдалась также в работе [103].) При наложении поля достаточно большой напряженности (300—400 гс) в дуге возникают вертикальные циркуляционные токи (рис. 41), способствующие удержанию частиц в дуговом облаке [1223]. При этом эффективная температура плазмы возрастает и максимум ее смещается от оси к периферии разряда [1223]. Все перечисленные явления, а также пространственно-временная стабилизация облака разряда обуславливают наблюдавшийся рост интенсивности атомных и особенно ионных линий, улучшение воспроизводимости испарения пробы и возбуждения спектра. [c.129]

Как и в жидкой фазе, в газовой среде частицы аэрозолей и радиоактивные атомы имеют заряд, благодаря которому происходит их осаждение в постоянном электрическом поле. Так, в результате радиоактивного распада радона и его дочерних продуктов радиоактивные изотопы полония, висмута, свинца и других элементов образуются в заряженном состоянии и осаждаются главным образом на катоде источника постоянного напряжения. [c.108]

Критический потенциал осаждения. Панет и Хевеши [Р9, Н82] разработали метод определения потенциалов осаждения. Они, а также другие исследователи применили этот метод при опытах с радиоактивными изотопами некоторых элементов. Применявшийся ими прибор изображен схематически на рис. 42. На два инертных электрода, обычно платиновых или золотых, находящихся в контакте с неактивным раствором, налагается разность потенциалов. Затем это напряжение регулируется до тех пор, пока [c.133]

РАДИОАКТИВНЫХ ИЗОТОПОВ ОБОГАЩЕНИЕ— совокупность приемов, позволяющих произвести частичное или полное отделение радиоактивных изотопов от стабильных атомов облучаемого элемента. Количественной характеристикой эффективности процесса служит коэфф. обогащения к-рый определяется как отношение уд. активностей препаратов, полученных в результате обогащения и непосредственно после облучения Р всегда больше единицы и достигает очень больших величин в случае приготовления препаратов радиоактивных изотопов без носителя. При получении радиоактивных изотопов по ядерным реакциям, связанным с изменением атомного номера элемента, в основу методов обогащения кладутся различия физико-химич. свойств получаемого радиоактивного изотопа и элемента мишени. Напр., для отделения от цинка радиоактивной меди, полученной по реакции п (п, р) Си , используют различное положение этих элементов в ряду напряжений, различную растворимость в кислотах их сульфидов и т. п. [c.240]

Ионами, пригодными для облучения, являются протоны, дейтоны или а-частицы. Для того, чтобы эти частицы могли проникнуть в ядро и вызвать его превращение, они должны обладать скоростью, достаточной для преодоления со значительной вероятностью сил отталкивания ядра— его потенциального барьера. Высота потенциального барьера сильно растет с увеличением порядкового номера ядра поэтому для получения частиц с достаточными энергиями практически подходит только циклотрон ). В большинстве реакций, приводящих к радиоактивным изотопам, в качестве бомбардирующих частиц используются дейтоны. Так как переделка и юстировка циклотрона, необходимые для перехода с одного типа ускоряемых частиц на другой, сопряжены со значительными трудностями, то почти всегда работают с одним родом частиц, а именно с дейтонами. Поэтому в помещенной ниже табл. 3 из всех реакций, возникающих под действием искусственно ускоренных частиц, приведены только реакции, возникающие при бомбардировке дейтонами. Большинство существующих в настоящее время циклотронов имеет диаметр полюсных наконечников порядка 1 м и напряженность магнитного поля в зазоре между полюсами порядка 13000—15000 гаусс. При таких размерах циклотрона можно получить дейтоны с энергией в 8—10 MeV. Пользуясь дейтонами такой энергии, можно с достаточным выходом получать радиоактивные изотопы до элемента с порядковым номером 53 (иод). Для получения радиоактивных изотопов с большими порядковыми номерами служат почти исключительно реакции с нейтронами, которые, являясь электрически нейтральными, не отталкиваются ядрами. [c.26]

Схема атомного элемента показана на рис. ХУ1-42 (Л — вакуумированный металлический сосуд, Б — внутренний электрод, В — изолятор, Г — радиоактивный изотоп). Если радиоизотоп является р-излучателем, то полюса распределены так, как показано на рисунке, если -излучателем — обратно. Атомные элементы способны давать очень высокое напряжение (порядка десятков тысяч вольт), но лишь с очень малой силой тока (порядка миллиардных долей ампера). Они (или собранные из них [c.571]

II) Схема атомного элемента показана на рис. XVI-40 (А — вакуумированный металлический сосуд, 5 — внутренний электрод, — изолятор, Г — радиоактивный изотоп). Если радиоизотоп является р-излучателем, то полюса распределены так, как по- казано на рисунке, если а-излучателем — обратно. Атомные элементы способны давать очень высокое напряжение (порядка десятков тысяч вольт), но лишь с очень малой силой тока (порядка миллиардных долей ампера). Они (или собранные, из них батареи) могут быть пригодны для использования в радиотехнической аппаратуре. Время их работы (как и другие характеристики) определяется природой примененного радиоизотопа. [c.358]

Для большинства химических элементов определены условия их количественного выделения электролизом из водных растворов, изучены условия выделения отдельных компонентов из растворов сложного химического состава, а для самого легкого из элементов—водорода и условия обогащения воды тяжелым изотопом—дейтерием. Выделение радиоактивных элементов производится электролизом очень разбавленных растворов в случае низких концентраций радиоактивного изотопа выделение его происходит при повышенном напряжении. Например, потенциал выделения меди из раствора, содержащего Си304 при концентрации 10- М, отличается на 0,15 в от величины потенциала, применяемого при электролизе 1 М раствора. При недостаточном напряжении радиоактивный, элемент может не выделиться. [c.23]

Применение электролиза с ртутным катодом для выделения и разделения радиоактивных элементов пока еще мало изучено и не получило большого распространения. Ртутный электрод был использован для выделения из водных растворов радия и полония, а также для отделения натрия, полученного по реакции а)На11, от вещества мишени. Выход радиоактивного изотопа натрия из раствора, полученного растворением в соляной кислоте облученной мишени, составлял 95% при продолжительности электролиза 9—10 час. (напряжение 24 в, сила тока 130 ма). Выделение на ртутном катоде радиоактивных изотопов В1(КаЕ), Со ° и 2п 5 из 1% сернокислых растворов (напряжение 6 в, сила тока 2,5 а, температура 80°) было практически полным при продолжительности электролиза около 100 мин. [c.163]

При электролизе растворов, содержащих смесь ионов радиоактивных веществ, выделение каждого элемента происходит при потенциале электрода, равном или превышающем по величине критический потенциал выделения данного элемента. Таким образом, меняя напряжение на электродах заданным образом, можно последовательно выделять радиоактивные элементы — либо на катоде в виде металлов, либо на аноде в виде окислов или гидроокисей. Эффективность разделения зависит в первую очередь от соотношения потенциалов выделения разделяемых элементов, а также от плотности тока, температуры, состава электролита и материала электрода. Подбирая соответствующие условия, можно заметно увеличить величину интервала между потенциалами выделения разделяемых элементов, повысив тем самым чистоту разделения. Потенциал выделения можно также существенно менять, используя способность элементов к избирательному комплексооб-разованию. Так, радиоактивный изотоп С(1 может быть количественно отделен от радиоактивного изотопа 2п электролизом раствора, содержащего этилендиаминтетрауксусную кислоту (ЭДТУ) при pH = 3,5—4,0. В этом интервале pH 2п образует с ЭДТУ комплекс выделение 2п на электроде происходит только при значениях рН<3,0. [c.197]

Ряд напряжений радиоэлементов изотопы ). Для радиоактивных элементов уднлось в после шее время установить электрохимический ряд напряжений или по крайней мере найти с неко горой вероятностью последовательность отдельных элементов в этом ряду. Принцип примененного метода заключается в следующем. Если к раствору, содержащему два радиоактивных элемента равной валентности в одной и той же концент ации, прибавить ндпример немного сер юкислой меди и опустить в раствор Сдный электрод, то на этом электроде, обладающем постоянным скачком потенциала, оба радиоактивных ме галла выделятся в таких [c.240]

В настоящее время получено большое число таких радиоактивных изотопов существует лишь немного элементов, которые нельзя активировать таким способом. В частности, были получены изотопы элементов технеция и прометия, которые в природе не встречаются. Радиоактивные изотопы образуются при бомбардировке различными частицами, такими, как нейтроны ( г, или просто га), протоны ( Н, или р), а-частицы (гНе, или а), дейтроны (1Н, или с1), у-лучи и даже более тяжелые ядра. Так как нейтроны не имеют заряда, они не отталкиваются при приближении к ядрам, даже если их энергия очень мала (медленные, или тепловые, нейтроны). Следовательно, нейтроны очень эффективны для проведения ядерных превращений, и большинство искусственных радиоактивных изотопов получены при облучении иейтроиами в ядерном реакторе (рис. 5.16). Другие бомбардирующие частицы заряжены, и, для того чтобы преодолеть возникающие силы отталкивания, необходимо сообщить им очень высокие энергии. Этого достигают проведением бомбардировки в ускорителях, таких, как циклотроны. В них заряженные частицы движутся по круговым траекториям под действием магнитного поля, перпендикулярного плоскости траектории. Частицы таким образом многократно проходят через металлическую камеру (которой придают различную форму), несущую переменный электрический заряд. Частицы, проходящие через камеру с определенной фазой и угловой скоростью, ускоряются и постепенно приобретают энергию, во много раз превышающую энергию, соответствующую приложенному напряжению. Если магнитное поле постоянное и частота колебаний электрического заряда определенная, то скорость (т. е. энергия) частиц будет пропорциональна радиусу их круговой траектории. Типичный [c.160]

Применение. Металлич. С. не получил широкого применения в технике. Его используют для раскисления меди и бронзы и как поглотитель газов в электровакуумной технике. Снлав РЬ—Sn—Sr нрименяют для изготовления анодов аккумуляторных батарей, а сплав Sr— d—для гальвапич. элементов. С. входит в состав нек-рых сплавов с сильно пирофорными свойствами (напр., Mg—Sr), а также сплавов для изготовления люминофоров и фотоэлементов. Радиоактивный изотоп Sr используется для обнаружепия повреждений телеграфных кабелей, а Sr является источником р-излучения в атомных электрич. батареях, характеризующихся постоянством напряжения и длительным сроком службы. [c.539]

Бомбардировка элементов быстрыми, частицами и получение изотопов является сло1жным техническим процессом, Имеется много методов для осуществления таких бомбардировок. Одним из наиболее важных является применение циклотрона. Циклотрон представляет собой аппарат, устроенный таким образом, что ионы протоны или дейтроны) движутся в переменном электрическом поле между двумя полукруглыми полыми электродами (дуантами) при импульсе напряжения в 50 ООО вольт при каждом прохождении между дуантами (всего 50— 100 раз) ионы испытывают ускорение, в результате чего траектория ионов имеет вид плоской спирали возрастающего радиуса, а максимальное напряжение достигает нескольких миллионов вольт. После ускорения в таком силовом поле ионы фокусируются на бомбардируемом элементе. Радиоактивные изотопы многих атомов получаются также при делении ядер тяжелых атомов (урана 238, тория 233, плутония 239 и др.). [c.18]