Волны поляризации

Как известно, клетки нервной системы (нейроны) не имеют непосредственного контакта друг с другом. Они разделены синаптическими щелями, через которые сигнал (передаваемый в виде бегущей по нейронной мембране волны поляризации-деполяризации) пройти не может без определенного посредника, называемого нейромедиатором (или нейротрансмиттером). Передача нервного импульса от одного нейрона к другому происходит следующим образом (рис. 3, схема А). По достижении нервным сигналом конца возбужденной клетки (нейрон 1) в ее пресинаптической области синтезируется нейротрансмиттер (АХ), который затем выбрасывается в синаптическую щель и быстро диффундирует к своему рецептору (R), расположенному в постсинаптической мембране покоящейся клетки (нейроне 2). [c.31]

Упругие волны, определенные таким образом, называются волнами поляризации [63,186]. Создаваемые ими поляризация Р и электрическое поле Е изменяются периодически во времени и в пространстве по тому же закону, что и смещения. Следовательно, в кристалле возникает электромагнитное поле, связанное с упругими волнами. При этом существенно, являются ли упругие волны поляризации продольными (когда вектор Р параллелен волновому вектору упругой волны ч, поскольку направление смещения определяется нормальной координатой колебания) или поперечными (Р и смещения перпендикулярны д). В самом деле, рассмотрим плоскую упругую волну с частотой со, для которой вектор Р имеет вид [c.158]

В таком приближении, когда колебание порождает поперечную волну поляризации, результирующее среднее поле в кристалле равно нулю. Если это колебание распространяется в виде продольных волн поляризации, то среднее поле, определяющееся соотношением (6.3), приводит к возникновению сил с большим радиусом действия. [c.159]

Теперь уточним Сказанное выше, рассмотрев волны поляризации в кубическом щелочно-галоидном кристалле его элементарная ячейка состоит из двух ионов [2]. [c.159]

Уравнения (6.8) и (6.9) описывают и электрическое, и механическое состояние кристалла. Их решениями являются и упругие, и электромагнитные волны. Найдем теперь соотношение со (я), которым определяется дисперсия упругих волн поляризации. Поле Е и поляризация Р связаны соотношениями (6.2) и [c.160]

Фиг. 6.10. Взаимодействие электромагнитных и упругих волн поляризации.

Когда инфракрасная волна (со, о) проникает в кубический кристалл рассматриваемого типа, она вступает во взаимодействие с поперечными упругими волнами поляризации, для которых Ме = ю и я = 0, и ее распространение подчиняется соотношению (6.18). [c.166]

Волны поляризации в анизотропных ионных кристаллах [c.175]

Теоретический анализ комбинационного рассеяния света несколько сложнее, чем инфракрасного поглощения, поскольку здесь приходится учитывать продольные волны поляризации которые не играют никакой роли в формулах дисперсии показателя преломления. Но если воспользоваться тем, что при комбинационном рассеянии то формула (10.15) при- [c.180]

Таким образом, типы колебаний кристалла, а тивные в инфракрасном поглощении и в комбинационном рассеянии первого порядка, можно считать фундаментальными колебаниями. Единственное исключение здесь — рассмотренный в гл. 6, 6 случай волн поляризации. В следующей главе мы увидим, какие изменения надо внести в этом случае в теорию комбинационного рассеяния. [c.224]

Особые свойства этих полярных типов колебаний обусловлены в первую очередь тем, что они создают волны поляризации и возникающее при этом макроскопическое поле (гл. 6, 6) в кубических кристаллах снимает тройное вырождение рассматриваемых типов колебаний для центра зоны Бриллюэна (q 0) оно вызывает разделение частоты юь (простое [c.237]

В зависимости от строения кристалла в нем могут распространяться различные волны акустические и оптические колебания, спиновые волны, волны поляризации и многие, многие другие. Их квантовые аналоги — квазичастицы-бозоны. [c.308]

При обсуждении различных параметров спектральных полос (интенсивность, длина волны, поляризация) и поведения их в различных условиях (смещение и изменение структуры под влиянием растворителя) уже отмечались характерные особенности полос, связанных с п-> я -, я-- я - и /- а -переходами. Эти особенности полос являются эмпирическими признаками, по которым возможна идентификация типа соответствующего электронного перехода. Заметим, что надежность идентификации значительно повышается при совместном рассмотрении совокупности признаков. [c.62]

Степень рассеяния, которую следует ожидать, определяется сечением рассеяния Это кажущаяся площадь, которую аэрозоль представляет для падающего луча с учетом способности частиц отклонять излучение от направления луча. Кажущаяся площадь может быть совершенно отличной от физической величины поперечного сечения рассеивающего слоя вследствие рефракции, дифракции, интерференции и других причин. В дополнение к зависимости от размера частицы аэрозоля площадь сечения может зависеть от формы и природы аэрозольной частицы, длины волны, поляризации и когерентности падающего излучения. Отношение 3 к действительной площади проекции системы, перпендикулярной относительно падающего луча, называют коэффициентом фактором) эффективности рассеяния [c.175]

Исследуемое вещество атомизируют, распыляя его раствор в пламя газовой горелки. Через полученный пар обычно пропускают излучение, соответствующее атомному спектру определяемого элемента. В качестве источника излучения используют радиочастотные лампы. Световой поток, прошедший через поглощающий слой и монохроматор, выделяющий резонансную линию, регистрируют фотоэлектрически. В соответствии с законом Бугера мерой концентрации элемента служит поглощающая способность, которая зависит от строения атомов, агрегатного состояния вещества, его концентрации и температуры, толщины слоя, длины волны, поляризации падающего света и других факторов. По положению линий в спектре можно сделать вывод о строении атомов или идентифицировать их. Достоинствами метода являются высокая избирательность, низкие пределы обнаружения (10 —10 мкг/мл) и высокая воспроизводимость. [c.241]

Образование таких атмосфер и обусловливает поляризацию изучаемого раствора, а следовательно, и увеличение потенциала. Появление минимума свидетельствует о распаде образовавшегося комплекса. Можно сказать, что от каждог макродиполя внутрь мономера распространяется волна поляризации . Поскольку каждый макродиполь является источ- иком таких волн поляризации то через зондируемый объем может пройти несколько таких волн поляризации , что ш обусловит отмеченные нами максимумы. [c.65]

В опытах зондировался определенный объем. Через этот объем будут проходить многие волны поляризации , изие-няюшие состояние поляризации сиропа. Источники этих волн, вообще говоря, могут отсутствовать в исследуемом объеме- [c.65]

Метод осно ван на изменении оптических свойств твердого тела под действием сильного локального электрического поля, в случае границы полупроводник/электролит — поля ъ области пространственного заряда. Измеряется интенсивность света, отраженного от поверхности электрода, как функция различных параметров, характеризующих как падающий свет (длина волны, поляризация), так и состояние поверхности электрода (потенциал). Для повышения чувствительности потенциал электрода модулируется переменным током, и сигнал с фотоумножителя, на который падает свет из ячейки, усиливается узкополосным усилителем на частоте модуляции. На германиевом электроде этот метод был применен для измерения поверхностного потенциала Гобрехтом с сотр. [26, 27] и [c.10]

Для наблюдения спектров КР первого порядка кристаллов при комнатной температуре монохроматор должен иметь разрешение 1 СМ , особенно если необходима регистрация истинного контура полос. Для регистрации спектров КР, обусловленных двухфононными процессами, обычно следует использовать большую ширину щели, порядка 5 см , однако в таких случаях теряется такая важная экспериментальная информация, как локализация критических точек функции плотности колебательных состояний. Выбор телесного угла, в котором собирается рассеянное излучение, вызывает определенную дискуссию. Максимальное отношение сигнал/шум достигается, если рассеянное излучение собирается под очень большим углом. С другой стороны, для измерения компонент тензора поляризуемости с высокой точностью рассеянное излучение необходимо собирать в небольшом телесном угле, не более 10°. На практике следует учитывать оба фактора если для достижения высокого отношения сигнал/щум используется сбор рассеянного излучения под большим углом, то при необходимости поляризационных измерений следует для повышения точности применять диафрагму. При количественных измерениях интенсивности линий КР следует вводить ряд инструментальных поправок, которые включают изменение чувствительности детектора с длиной волны поляризацию излучения внутри монохроматора и изменение дисперсии монохроматора, если геометрическая ширина щели сохраняется постоянной. Требуется также тщательный контроль постоянства выходной мощности лазера в течение времени записи спектра. Часто бывает желательно сравнить интенсивность линии КР со вторичным стандартом. Для этих целей пригодны небольшие (несколько см ) кристаллы кальцита (исландского шпата) или а-кварца, поскольку они легкодоступны, имеют хорошее оптическое качество и дают линии спектра КР в наиболее часто исследуемом диапазоне. Для сопоставления могут использоваться и другие вторичные стандарты в жидкой фазе, такие, как четыреххлористый углерод и бензол. Эти вещества являются [c.437]

Так как с11у В = О и В = цоН, эти соотношения при (о =з О ) совместны лишь при В = 0. Следовательно, при q = О продольные и поперечные волны поляризации, соответствующие данному колебанию изотропной среды, совпадают и удовлетворяют соотношению (6.3). Это показано на фиг. 6.10. Рассматривая область дисперсии, показанную на этой фигуре и расположенную очень близко к началу координат, очень часто неверно считают, что шг — фундаментальная частота ветви ТО. [c.163]

Благодаря работам Покельса [133] известно также, что внешнее однородное электрическое поле вызывает изменения эллипсоида показателя преломления в пьезоэлектрическом кристалле, а следовательно, и поляризуемости — это линейный электрооптический эффект. Колебания же всех типов, активные и в инфракрасном поглощении, и в рассеянии, возможны лишь в пьезоэлектрических кристаллах ). Таким образом можно представить себе механизм рассеяния света, в основе которого лежит электрооптический эффект, вызываемый макроскопическим полем волн поляризации большой длины. [c.238]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология