Справочник химика 21

Химия и химическая технология

Статьи Рисунки Таблицы О сайте English

Взаимодействие электронов с атомами

    Из последнего утверждения следует, что волновыми свойствами, наряду со свойствами корпускулярными, должны обладать и макротела, поскольк все они построены из микрочастиц. В связи с этим может возникнуть вопрос почему волновые свойства окружающих нас тел никак не проявляются Это связано с тем, что движущимся телам большой массы соответствует чрезвычайно малая длина волны, так как в уравнении де Бройля масса тела входит в знаменатель. Даже для пылинки с массой 0,01 мг, движущейся со скоростью 1 мм/с, длина волны составляет примерно 10 см. Следовательно, волновые свойства такой пылинки могли бы проявиться, например, при взаимодействии с дифракционной решеткой, ширина щелей которой имеет порядок 10 см. Но такое расстояние значительно меньше размеров атома (10 см) и даже атомного ядра (10 —см), так что при взаимодействии с реальными объектами волновые свойства пылинки никак не смогут проявиться. Между тем, электрону с массой около 9 10 г, движущемуся со скоростью 1000 км/с, соответствует длина волны 7,3 10 см дифракция такой волны может наблюдаться при взаимодействии электронов с атомами в кристаллах. [c.46]


    Связь структурного фактора с электронными свойствами металлов. Одним из физических свойств металлов, непосредственно связанных с ближним порядком и энергией взаимодействия частиц, является электропроводность. Развитие квантовой теории твердого тела привело к выводу, что электропроводность жидких металлов можно вычислить теоретически по экспериментальным данным для структурного фактора а(5), задавая Фурье-образ потенциальной энергии взаимодействия электронов с атомами расплава. Основная идея, на которой базируются расчеты электропроводности, состоит в том, что рассеяние электронов проводимости жидкого металла описывается структурным фактором, аналогичным для рентгеновского излучения или нейтронов. Заметим, что структурный фактор рассеяния электронов проводимости ограничен значениями 5, которые для одновалентных металлов находятся слева от первого максимума а 8), а для двух (и более) валентных металлов —справа от него. В то же время, по данным рассеяния медленных нейтронов и рентгеновских лучей длиной волны X = 0,5—0,7 А, структурный фактор определяется до 5 = 15—20 А"1. Выясним, чем же обусловлено такое различие а(5). По современным представлениям, электроны проводимости металла нельзя рассматривать как свободные. Их движение в кристалле модулировано периодическим силовым полем решетки. Непрерывный энергетический спектр свободных электронов в -пространстве распадается на зоны разрешенных энергий — зоны Бриллюэна, разделенные интервалами энергий, запрещенными для электронов. На шкале энергий Е к) зоны Бриллюэна изображают графически в виде полос разрешенных значений энергии и разрывов между ними (рис. 2,13). В трехмерном/г-пространстве они имеют вид многогранников, форма которых определяется симметрией кристаллических решеток, а размеры — параметрами решетки. Для гранецентрированной кубической решетки первая зона Бриллюэна представляет собой октаэдр, а для объемно-центрированной решетки — кубический додекаэдр. [c.52]

    Сечение взаимодействия электронов с атомами обычно велико, что приводит к интенсивным аналитическим сигналам. Значительная интенсивность сигналов также объясняется вакуумными условиями проведения измерений (р < 10 мбар). [c.322]

    Сечение взаимодействия электронов с атомами обычно велико, что как правило, приводит к интенсивным аналитическим сигналам. Электронный пучок можно сфокусировать до пятна очень малого диаметра от 1 до 100 нм. [c.322]


    Упругое взаимодействие электронов с атомами происходит в виде рассеяния электронов на ядрах вследствие кулоновского взаимодействия. Обычно происходит рассеяние под малыми углами (1-3°), но возможно и рассеяние под углами вплоть до 180°, хотя и с гораздо меньшей вероятностью. Упругое рассеяние является основной причиной уширения электронного пучка в образце, а также приводит к тому, что часть падаюш их электронов в результате многократного рассеяния отражается от образца. Сечение упругого рассеяния пропорционально квадрату заряда ядра атомов мишени. Таким образом, образец, состоящий из разных фаз, характеризуется различным характером рассеяния в микрообластях различного состава. [c.325]

    Электроны взаимодействуют с веществом более сильно (на несколько порядков) и поэтому дифракция их происходит в тонких слоях вещества толщиной 10 —10 см. При съемках на отражение глубина проникновения электронов в вещество достигает 3—5 нм. Электроны рассеиваются на атоме значительно сильнее, чем рентгеновские лучи и нейтроны. Об этом свидетельствуют типичные амплитуды рассеяния f, которые для электронов, рентгеновских лучей и нейтронов соответственно равны 10 , 10 и 10 см. Сильное взаимодействие электронов с атомами п основ- [c.203]

    Для упрощения вычислений не будем учитывать в конечном состоянии взаимодействия электрона с атомом, т. е. конечное состояние электрона будем описывать плоскими волнами [c.472]

    Результаты ЭМ исследований обладают обманчивой наглядностью— все видно . Между тем, образование ЭМ изображения, величина контраста на снимках подчиняются строгим физическим законам взаимодействия электронов с атомами исследуемого препарата. Игнорирование этих обстоятельств может приводить к неправильной трактовке данных. [c.26]

    ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ЭЛЕКТРОНОВ С АТОМАМИ [c.18]

    Взаимодействие электронов с атомами 19 [c.19]

    Взаимодействие электронов с атомами 1 [c.21]

    Взаимодействие электронов с атомами 2 3 [c.23]

    Взаимодействие электронов с атомами 25 [c.25]

    Взаимодействие электронов с атомами 27 [c.27]

    Р) —дифференциальное упругое сечение взаимодействия электрона с атомом. [c.73]

    На большом расстоянии от ядра электрон в нейтральных частицах и положительных ионах находится в кулоновском поле, свойством которого является наличие бесконечного числа стационарных состояний. В отрицательном ионе потенциал взаимодействия электрона с нейтральной частицей падает с расстоянием электрона от ядра быстрее кулоновского и вследствие этого число стационарных состояний оказывается конечной величиной [37]. Однако возможны квазистационарные состояния отрицательных ионов, нестабильные относительно выброса добавочного электрона, причем такие состояния реализуются при взаимодействии электронов с атомами и молекулами даже тогда, когда связанных стационарных состояний системы нет. (Возможно также образование отрицательных ионов в квазистационарных состояниях в процессах перезарядки отрицательных ионов и в условиях тройных столкновений.) Но стоит подчеркнуть, что все процессы диссоциативного захвата электронов молекулами, а также процессы резонансного упругого и неупругого рассеяния электронов атомами или молекулярными системами происходят через квазистационарные состояния отрицательных ионов, независимо от способности атомной или молекулярной системы, облучаемой электронами, образовывать с электроном связанное стационарное состояние. Поэтому нет никаких ограничений, исходящих из специфических свойств объектов, на возможность образования отрицательных ионов в квазистационарных состояниях. [c.5]

    Qei, Qeм —сечения взаимодействия электронов с атомами, ионами и молекулами, сж  [c.86]

    Электронная проводимость. Для слабо ионизованной плазмы рост плотности приводит к появлению эффектов неидеальности при взаимодействиях электрон-атом. Один из них, так называемый перенос посредством столкновений, можно попытаться грубо оценить с помощью метода Энскога [3, 4] применительно к бинарным столкновениям. При этом предполагается , что частицы являются упругими шарами с кинетическим диаметром, равным диаметру эффективного диффузионного сечения взаимодействия электрона с атомом Ввиду соизмеримости размеров частиц и средней длины свободного пробега, диссипация энергии в этих условиях происходит как посредством свободного движения частиц от соударения к соударению, так и в результате мгновенного переноса количества движения от центра массы одной частицы к центру массы другой частицы в момент столкновения. Приближенно для электропроводности можно получить 2  [c.296]

    Потенциал взаимодействия электрона с атомом (или молекулой) обладает короткодействующей компонентой и дальнодействующей -поляризационной. [c.65]

    В книге прослеживается связь между традиционными ионными подходами и теорией псевдопотенциала. Рассмотрены способы построения кристаллического потенциала взаимодействия электрона с атомом в кристалле, принятые в обоих подходах. Обсуждены переходные металлы. Особое внимание уделено построению секуляр-ных уравнений для расчета зонной структуры типа уравнения ККР и их связи с теорией псевдопотенциала. Рассмотрено применение метода нсевдонотенциала в теории дефектов кристаллической решетки и в проблеме устойчпвост структур металлов и сплавов. [c.256]


    Взаимодействие электронов с атомами ансда вызьшает образование непрерывного и характеристического рентгеновского излучения. Непрерьшное излучение есть результат тормозящих соударений между электронами и атомами мишени. При каждом соударении электрон тормозится, при этом утраченная кинетическая энергия испускается в виде рентгеновского фотона. Только за одно соударение электрон может потерять любую энергию от нуля до его собственной энергии, что приводит к непрерывному спектру вплоть до энергии, соответствующей ускоряющему напряжению. Например, если трубка работает при ускоряющем напряжении V 45 кВ, то Етах = 45кэВ или Ат1п  [c.69]

    Появление дублета обусловлено взаимодействием электрона с атомом фтора в а-положении (iF /2) Расщепление каждой ком паненты дублета на пять компонент связано с взаимодействием спина с четырьмя эививалентными атомами Р в р—Срг-гру(п1пах. [c.127]

    Соответствующий рост электропроводности плазмы физически можно объяснить тем, что при большой плотности вещества в результате наложения полей атомов сглаживается эффективный потенциал взаимодействия электронов с атомами. В результате диффузия электронов в веществе облегчается, и их подвижцость растет. [c.297]

Смотреть страницы где упоминается термин Взаимодействие электронов с атомами: [c.156]    [c.541]    [c.156]    [c.152]    [c.424]    [c.71]    [c.71]    [c.204]   
Смотреть главы в:

Механизм и кинетика радиационно-химических реакций Издание 2 -> Взаимодействие электронов с атомами



ПОИСК





Смотрите так же термины и статьи:

Взаимодействие атомов

Электрон в атомах



© 2025 chem21.info Реклама на сайте