Главные оси и главные моменты инерции

Если два главных момента инерции равны между-собой, то система материальных точек называется симметричным волчком — вытянутым симметричным волчком при 1в= с и сплюснутым симметричным волчком при 1а = в- Если равны между собой все три главных момента инерции, то получаем сферический волчок. В наиболее общем случае (/л ф вФ с) волчок называется асимметричным. [c.141]

Произведение 1 1з главных моментов инерции сложных молекул, у которых направления главных осей не являются явными , можно вычислить по методу пар моментов. [c.185]

Пример. Расчет произведения главных моментов инерции этана. Расстояние С—С 1,54 Л Расстояние С—Н 1,09 А Углы НСН 109°46 тетраэдрические. [c.189]

В случаях, когда главные моменты инерции сечения вала не равны (наличие шпоночных канавок, валы с лысками, валы прямоугольного сечения и н]з.), появляется зона неустойчивого движ ния [c.79]

Другой случай вала с зоной неустойчивости мы имеем, когда главные экваториальные моменты инерции сечения вала неравны между собой, наиример, если сечение вала прямоугольное, или круглый вал имеет продольные канавки. Сечение вала должно быть симметрично относительно его центра. [c.621]

Расчет аналогичен предыдущему расчету. Если главные экваториальные моменты инерции сечения вала 1 и 2 определяют критическую скорость I, для вала с круглым сечением с моментом инерции / , а затем критическую скорость для вала с круглым сечением с моментом инерции /г. Интервал о )1 о)2 образует зону неустойчивости. [c.621]

Определите главные моменты инерции и произведение главных моментов инерции у молекулы бензола, если 1,084 10 , [c.34]

Произведение главных моментов инерции I а в с может быть рассчитано из векового уравнения (см. гл. IV) [c.97]

Как вращающееся тело молекула в общем случае обладает тремя степенями свободы вращательного движения и характеризуется тремя главными моментами инерции 1а> I в > с относительно трех декартовых осей координат, проходящих через центр тяжести молекулы. В качестве одной из них выбирается ось симметрии молекулы. (Линейные молекулы имеют только две степени свободы вращательного движения. Для них /с =0, 1а =1в ) Момент инерции выражается соотношением [c.168]

Обозначения — молекулярная масса / , / , — главные моменты инерции молекул, г-см (I г-см = ЫО кг-м ) [c.317]

Обозначения /И — молекулярная масса Iа < главные моменты инерции молекул, г-см (10 кг-м ) о — чи- [c.317]

Определите энергии десяти первых вращательных квантовых уровней молекулы ip Hg, если главные моменты инерции молекулы имеют значения /д =/в = 6, 237-10- кг-м /с = 7,111-10- кг-м. Вычертите энергетические уровни в условном масштабе и покажите стрелками возможные переходы при поглощении квантов света в дальней ИК-области спектра. [c.32]

Вращательную составляющую энтропии рассчитываем по уравнению (VI 11.34). Для вычисления вращательной суммы состояний необходимо знать произведение главных моментов инерции. Для определения произведения главных моментов инерции необходимые величины сведем в таблицу. Выберем за начало координат ядро атома углерода. Ось X совпадает с направлением связи С — О. На рис. 12 показаны равновесные межъядерные расстояния и углы между направлениями связей и представлены две проекции в плоскостях хг и уг. [c.115]

Подставляем произведение главных моментов инерции в уравнение [c.116]

Главные моменты инерции, 10" г см /,= 149 /, = 254 /з = 255 [c.191]

Главные моменты инерции, 10 г см" [c.191]

На основе этих моделей молекул и радикалов и предположительных геометрических конфигураций в реакционном клубке (активированный комплекс) рассчитывались главные моменты инерции и их произведение. Произведения главных моментов инерции вычисляются по формуле [238] [c.191]

Определение 5др требует знания конфигурации реагентов и активированного комплекса. Если обозначить главные центральные моменты инерции через /3, /2 и /3, то для молекул типа асимметричного волчка будем иметь [c.93]

Для нелинейной молекулы, имеющей три главных момента инерции относительно трех осей инерции, выражение для энергии врЗ щення в явном виде записано быть не может. [c.415]

В этих выражениях О,, Mj и о,-—соответственно произведение главных моментов инерции, молекулярный вес и число симметрии галогензамещенных метана R — универсальная газовая постоянная. [c.125]

Пример. Расчет произведения главных моментов инерции хлористого винила. Размеры и конфигурация молекулы Hj H l характеризуются следующими величинами [c.186]

Подставив в уравнения (14), (15) и (16) величины М 28,052, ироиз-ведсиие главных моментов инерции [c.195]

Затем, используя известные выражения статистической термодинамики и формулы Гордона — Годнева для суммы по вращательным состояниям, авторы выражают совокупность электронно-колебательной доли свойства, доли, обусловленной заторможенными вращениями, и доли, зависящей от универсальных констант и температуры, в виде функции от полной величины свойства, молекулярного веса М, произведения главных моментов инерции О = (1 < / < 1 ), приведенных [c.227]

Пример. Вычислить энтропию 8° газообразного СНаВгТ по известным ве значениям 69, 84 и 73,97 е. ед. для производных СНаВгг и СНгТа молекулярные веса М] произведения главных моментов инерции й = = 1 1 и числа симметрии соответственно равны 112, 942 173, 858 [c.228]

Электронные переходы в молекуле определяются ее внутренними движениями, как и в случае атома. При поглощении и излучении молекулами световой энергии, кроме изменения электронного состояния молекулы, происходят изменения колебательного двн>кенця различных частей мо.яекулы и ее вращательного движении в целом. Изменения энергии при электронных переходах имею ] величины, примерно в десять раз превышающие изменения энергии колебательных движений и в тысячу раз превышающие изменения энергии вращательного движения. В соответствии с этш[ электронные переходы чаще всего дают спектры излучения или поглощения в видимой или ультрафиолетовой части спектра. Колебательные и вращательные спектры в соответствии с меньшей величаной изменения энергии проявляются в инфракрасной области На электронные спектры всегда накладывается влияние одновременно происходящих изменений энергии колебательного и вращательного движений, а на колебательные спектры — влияние изменений энергий вращательного движения. В чистом виде проявляются только вращательные спектры (в далекой инфракрасной области). По ним можно вычислить главные моменты инерции молекул и определить их геометрические размеры и конфигурации. [c.91]

Во всех рассмотренных до сих пор случаях мы рассматривали тела, у которых моменты инерции относительно всех центральных осей, нормальных к оси тела, постоянны. Однако встречаются случаи, когда главные моменты инерции относительно указанных осей ие равны, наиример, для прямоугольной пластинки, укрепленной на налу. Пусть главные моменты инерции будут /о—птноси-тельно оси вращения, / и /2 — относительно осей, нормальных к оси вращения н друг к другу. Не остаиавлипаясг, иа псдробном рассмотрении этого вои[)оса, приведем окончательные результаты. [c.619]

Приведенные результаты показывают, что только в последнем случае (СН2р2) рассчитанные значения 298 заметно отклоняются от значений, рекомендуемых в работе в остальных же случаях расхождения невелики. Это отвечает указанию Масловых, что производные метана, содержащие водород, нередко показывают при таких расчетах большие отклонения. При этом поправки на различие молекулярных весов и главных моментов инерции А(М)+Д(0) играют существенную роль тоже только в последнем случае (СН2р2), а в первых трех они невелики и едва ли выходят за пределы возможной погрешности результатов такого расчета. Нужно заметить, что введение этих поправок иногда не уменьшает, а несколько увеличивает отклонения результатов расчета. В такой же форме расчеты можно выполнять и для других температур. [c.276]

Произ1зедение главных моментов инерции будет равно [c.109]

В случаях, когда главные моменты инерции сечения вала не равны (наличие пшоиочных канавок, валы с ль сками, валы прямоугольного сечения и пр.), появляется зона н усп1<)йчивого движ пи.ч [c.79]

Определите главные моменты инерции молекулы ipiHg по равновесному межъядерному расстоянию = 1,4206-Ю- м и углу [c.32]

Главные моменты инерции, Гпавные моменты инерции, [c.260]

Расчет вращательных сумм состояний для молекул, радикалов и активированных комплексов производился по формуле (123), требующей, знания произведений главных моментов инерции [1а 1в1с), числа симметрии частиц, равного числу неразличимых конфигураций, получаемых при вращении, квантовых весов или степени вырождения электронного и ядерного спинов gg и gn) Экспериментальных данных по инфракрасным спектрам в принципе достаточно для оценки моментов инерции молекул, но они отсутствуют для радикалов и не всегда известны для молекул. Поэтому главные моменты инерции и их произведение находились расчетным путем, на основе определенных геометрических моделей молекул, радикалов и предположительных геометрических конфигураций активированного комплекса. Необходимые для подобных расчетов геометрические параметры молекул (длины связей, валентные углы) изгаестны на основании результатов электронографических измерений, либо определяются путем расчета расстояний и энергий связей в радикалах [251]. Геометрическое строение образующихся активированных комплексов в реакциях между радикалами и молекулами в случае Н-атомов и СНз-радикалов выбирается близким к геометрическому строению исходных молекул. При этом предполагается, что изменения в активированном состоянии носят локализованный характер, в соответствии с пунктом г . [c.191]

Значения произведений главных моментов инерции В и числа симметрии а можно найти в справочной литературе [40]. Произведения главных моментов инерции галогенметанов и их числа симметрии [38] см. в приложении 8. [c.42]

Пример 86. Вычислить стандартную энтропию при 25° С газообразного СИзВг но известным ее значениям 69,84 и 73,97 кал/град-моль для производ[1ЫХ метана СНгВгг и СНгЬ [38], если молекулярные веса М, произведения главных моментов инерции 0=/д/в/с и числа симметрии а соответственно равны (приложение 8) П2,942, 173,858 и 267,866 3,]1 10- , 1,41-]0" з и 5,69-10- з [c.125]