Спиновои магнетизм

Для чисто спинового магнетизма [c.225]

Рассмотрим эллипсоидальный изотропный ферритовый образец с чисто спиновым магнетизмом, на который, помимо однород- [c.380]

Квантовомех. теория объясняет магнетизм атомов и ионов наличием орбитального и спинового магнетизма электронов, квантовая механика раскрывает также природу обменного взаимодействия, ответственного за одинаковую ориентацию в Ф. соседних атомных магн. моментов. Ф. широко примен. как пост, магниты, магнитопроводы, элементы запоминающих устр-в и т. д. [c.618]

К парамагнитным частицам относятся свободные радикалы, ионы, молекулы в триплетном состоянии и т.д. Простейшим случаем парамагнетизма может служить атом, обладающий одним неспаренным электроном. Его магнитные свойства связаны с орбитальным движением электрона, а также с наличием некомпенсированного спинового магнетизма. При помещении парамагнитных частиц в постоянное магнитное поле происходят их две ориентации по полю или проти него, т.е. разность энергии их уровней составляет [c.81]

Совершенно специфическими являются магнитные методы исследования радикалов, связанные со спиновым магнетизмом неспаренного электрона. В простейшей форме эти методы заключаются в измерении магнитной восприимчивости образца, содержащего радикалы (метод Гюи) [13]. При этом один конец образца с магнитной восприимчивостью % помещается в магнитное поле, напряженностью [c.7]

В случае чисто орбитального магнетизма (5 = 0) = 1, для чисто спинового магнетизма Ь = 0) == 2 или, с релятивистской поправкой, = 2,0023. Эта величина и есть -фактор свободного электрона. [c.20]

Для чисто орбитального магнетизма (5 = О, / = ) справедливо уравнение (1.59), для чисто спинового магнетизма (1 = О, / = 5) — уравнение (1.60). [c.409]

Для свободного электрона = 2 (или более точно, с учетом релятивистской поправки, ё = 2,0023). В радикалах благодаря анизотропии электронной оболочки кроме собственного снипа электрона имеется примесь углового орбитального момента электрона. Поэтому наряду с чисто спиновым магнетизмом появляется примесь орбитального магнетизма и -фактор радикалов отличается от двух и обычно лежит в интервале 1,9—2,2 у парамагнитных ионов металлов эти отклонения еще больше. [c.11]

Упрош енно сущность метода ЯМР заключается в следующем. Ядра элементов, как известно, обладают собственным магнитным моментом (спиновый магнетизм) и в постоянном магнитном поле ведут себя как прецессирующие элементарные магниты. При этом ось прецессии может быть направлена вдоль поля или против него. Энергетические состояния ядер в этих двух положениях неодинаковы переход ядра с одного энергетического уровня на другой требует затраты определенного количества энергии в форме радиочастотного магнитного поля с направлением, перпендикулярным постоянному магнитному полю. Поглощение энергии максимально, когда частота переменного поля равна собственной частоте перехода ядер между энергетическими уровнями в магнитном поле — условие резонанса. Это условие можно выразить как [c.182]

Хорошо известно, что любая элементарная частица, движущаяся по замкнутой орбите, обладает определенным моментом количества движения (орбитальный момент). Кроме того, частица в общем случае имеет собственный момент вращения (спиновый момент). Если эта частица является заряженной, то при движении по орбите или вращении она создает кольцевой ток, т. е. обладает также определенным магнитным моментом ц. Таким образом, у подобных частиц определенному моменту количества движения отвечает определенный магнитный момент, причем различают орбитальный магнетизм и спиновый магнетизм. [c.80]

Все это, к сожалению, никуда не годится. У электрона нет орбиты, и волчком он не является. Наглядная модель совершенно несостоятельна. Но электрон в атоме имеет и орбитальный и спиновый момент количества движения, орбитальный и спиновый магнетизм. Орбиты нет, а прилагательное орбитальный сохранилось. [c.99]

Теперь мы вернемся к комплексам металлов. При нестрогом рассмотрении мы можем пренебречь как диамагнетизмом, так и орбитальным магнетизмом и будем принимать во внимание только спиновый магнетизм ионов металлов. Эффективный магнитный момент атома или иона зависит от спинового квантового числа и, следовательно, от числа спинов неспаренных электронов п следующим образом [c.155]

Теперь мы знаем все параметры, определяющие распределение электронов в комплексе поясним их взаимодействие на следующем примере. Почему 1Ре(Н20)в1 + обладает нормальным спиновым магнетизмом, а [Ре(СК)б] — нет Сила поля лигандов в первом случае значительно меньще Ш (Н20) < О (СЫ)], и, очевидно, 5-стабилизации недостаточно, чтобы компенсировать этот эффект. Конфигурация скорее, чем другие, будет обладать высоким спином, так как в этом случае 5-раз-ность между высоко- и низкоспиновой конфигурациями больще, чем для какого-либо другого состояния. Далее, при одинаковых значениях в случае низкоспиновое состояние встретится скорее, чем при так как С-взаи-модействие в обоих случаях одинаково, а 5-разность составляет 4 в случае и б в случае Если рассмотреть тетраэдрическую симметрию (в табл. 27 сопоставлены значения В для октаэдрических и тетраэдрических комплексов), можно прийти к следующему заключению ионы Ре и ТР+, которые имеют либо пять, либо десять -электронов, образуют менее прочные тетраэдрические комплексы, чем все другие ионы, и всегда предпочитают октаэдрическую симметрию. Тетраэдрическая ЭСПЛ максимальна для двух или семи -электронов в случае высокоспинового и для четырех -электронов в случае низкоспинового состояний (табл. 27). Поэтому ТР+, и Со в высокоспиновом состоянии и Сг " в низкоспиновом состоянии равным образом способны к образованию тетраэдрических комплексов. Таким образом, мы видим, что электростатическая теория комплексов, теория поля лигандов, прекрасно объясняет самые разнообразные явления. [c.165]

Магнитные свойства комплексов. Данные свойства можно предсказать, если принять, что наблюдаемый парамагнетизм имеет только спиновое происхождение. Рассмотрим ионы [Ре(СН),] и [Ре(Н20),1 . Из спектрохимического ряда следует, что лиганд СМ создает сильное, а лиганд Н2О — слабое поле. В сильном поле -электроны иона Ре все спарены (3 =0), а в слабом поле — не все (5 = 2) (рис. 56). Поэтому первый ион должен быть диамагнитным, а второй парамагнитным. Парамагнитный момент [Ре(Н20)в] " должен быть равен М = 2у 75 ТТ) = 4,90р,в (см. 12), что хорошо подтверждается опытом (5,26 [д,в). Небольшое расхождение связано с орбитальным магнетизмом. .. [c.124]

Если в атоме имеется неспаренный электрон, то 7 О и магнитный момент атома не равен нулю, вещество является парамагнитным. Спиновым магнетизмом, обусловленным наличием неспаренных электронов, обладают свободные радикалы, например, трифенилметил (СаНб)зС (точкой обозначается неспаренный электрон), а, а -дифенил-Р-пикрилгидразил [c.55]

Квантовомех. теория объясняет магаетизм атомов и ионов наличием орбитального и спинового магнетизма электронов [c.86]

V = onst, где /погл интенсивность поглощения высокочастотной энергии. Максимум кривой поглощения при заданной частоте излучения v имеет место при определенной величине напряженности поля Wo. соотношение между которыми зависит от условий резонанса, при этом фактор определяется только спиновым магнетизмом и равняется примерно двум. Площадь под кривой поглощения пропорциональна при прочих равных условиях количеству парамагнитных центров <ПМЦ), определяемому путем сравнения со стандартным свободным радикалом. [c.82]

Магнитный момент неспаренного электрона обусловлен вращением электрона вокруг ядра орбитальный магнетизм) и собственным вращением электрона [спиновый магнетизм). В тех веществах, магнитные свойства которых будут рассматриваться в этой главе, оеновную роль играет свиновый магнетизм. [c.301]

Ф а к т о р. Эта величина свидетельствует о характере магнетизма частицы — является ли он чисто спиновым или имеется иримесь орбитального магнетизма. Для свободного электрона, т. е. когда имеется только спиновой магнетизм, g -фaктop равен ёэл =2,0023. В тех случаях, когда магнетизм зависит и от орбитального движения электрона, эффективное зиачепие может быть как меньше, так и боль- [c.481]

Для решения вопроса о характере связи центрального иона с азотом азогруппы были проанализированы спектры ЭПР соединения с арсеназо I и эквимолярных растворов У0304. Для последнего резонансный эффект хорошо изучен [22, 23]. Известно, что значения эффективного -фактора для ионов УО - -, Сг +, Мп +, Ре - - и некоторых других приблизительно равны 2 (почти чисто спиновый магнетизм). Но их численное значение существенно зависит от ближайшего окружения иона. Замена растворителя или комплексообразование могут привести к изменению -фактора. Для растворов соединения У0 " с арсеназо I -фактор был рассчитан по формуле [13] [c.120]

Что касается спинового магнетизма электрона, то для его наглядного изображения следует представить электрон в виде твердого тела, вращающегося вокруг собственной оси (рис. 20). По-английски to spin — крутить волчок (а также проваливаться на экзамене). Великолепно. Аналогия с планетой полная — электрон вращается и по орбите вокруг ядра и вокруг собственной оси. Остается лишь определить смену дня и ночи у электрона. [c.99]

В случае чкстс спинового магнетизма благодаря гиромагнитной аномалии [c.40]

Осцилляторами реакций окисления-восстановления могут быть вещества и соединения, отличающиеся высокой реакционной способностью и обеспечивающие непрерывный процесс переноса электронов. Такими свойствами обладают прежде всего свободные радикалы. Они представляют собой отдельные атомы, их группы, молекулы, имеющие на внешней (валентной) орбитали неспаренный электрон. Способность осуществлять цепную реакцию обусловлена у них нескомпенсиро-ванными магнитными моментами неспаренных электронов, а легкость и быстрота вступления их в химическую реакцию -наличием свободной валентности. Характерным свойством свободных радикалов, связанным с электронным спиновым магнетизмом, является также их парамагнетизм. В отличие от большинства органических веществ клеток, являющихся диамагнетиками, отталкивающимися от магнита и ослабляющими поле, свободнорадикальные парамагнетики притягиваются полем и усиливают его. Особую роль могут играть радикалы с ферромагнитными свойствами, у которых величина добавочного поля в поле магнита ниже точки Кюри круто возрастает во много раз. При усилении поля магнита можно добиться увеличения добавочного поля, но лишь до определенного предела, после которого наступает насыщение. Выше точки Кюри ферромагнетики приобретают свойства парамагнетиков. Для определения зависимости магнитной восприимчивости от поля значение намагниченности следует разделить на соответствующие значения магнитной восприимчивости. Восприимчивость резко возрастает в области малых полей, достигает максимума, а затем убывает. [c.79]

Элементарными носителями магнетизма в магнитных материалах являются нескомпенсированные спиновые магнитные моменты электронов. Электрон обладает собственным моментом количества движения (механическим моментом) р , называемым спином. Этот момент может иметь только две ориетггации относительно внешнего магнитного поля, направленного по оси z, такие, что две его возможные проекции на направление этого поля равны [c.18]