Хейдон

Например, когда толуол или ксилол осторожно вводят в соприкосновение с водным раствором додециламина, образуется система, в которой происходит самопроизвольное эмульгирование. Эту систему изучали многие авторы (Каминский и Мак-Бен, 1949 Гартинг и Райс, 1955 Дэвис и Хейдон, 1957). При концентрации эмульгатора >0,1 М самопроизвольное эмульгирование происходит в водной фазе. Капельки масла стабилизируются вследствие адсорбции на своей поверхности активного вещества. Равновесное поверхностное натяжение остается постоянным (порядка 1 дин/см при изменении концентрации эмульгатора от 0,4 до 0,03М), и нет тенденции к тому, чтобы оно стало отрицательным. В этой системе происходит значительное перемешивание в поверхностных слоях. Под микроскопом видно, что отдельные капли или нити ксилола прорывают поверхность раздела двух жидкостей, некоторое время движутся в воде, а затем возвращаются обратно. Во время такого путешествия от них отделяются более мелкие капли, которые остаются в воде и стабилизируются. [c.61]

Хейдон (1958) вычислил величину работы неоднородной адсорбции. Наблюдения за каплей воды, взвешенно в толуоле с 4% ацетона показывают, что эта капля испытывает беспорядочные пульсации. Частота этой пульсации уменьшается с течением времени, и движение исчезает, когда ацетон распределяется между толуолом и водой в соответствии с коэффициентами распределения. Количество энергии, затраченной в процессе пульсации, может быть определено по амплитуде или иной характеристике пульсации. Поглощенная энергия может быть определена по изменению физикохимических свойств системы. Обе эти величины достаточно хорошо согласуются друг с другом, что свидетельствует в пользу справедливости исходных посылок, а именно движение капли по поверхности жидкости обусловлено неоднородным перемещением третьего [c.63]

Использование теории Гуи — Чэпмена в ее первоначальной форме пренебрегает такими моментами, как дискретность заряда иона, конечный радиус иона, местная диэлектрическая поляризация среды и т. д. Ясность по этому вопросу внесена Хейдоном (1964) и Снарнейем (1962). Наиболее важное уточнение учитывает специфическую адсорбцию противоинов по теории Штерна последующее уточнение проведено Вервеем и Овербеком (1948). Однако с точки зрения стабильности коллоидов адсорбция Штерна способствует уменьшению эффективного поверхностного потенциала, применяемого для вычисления энергии взаимодействия, которое в любом случае ограничено довольно малыми значениями. [c.98]

Рпс. П.З. Вычисленная кривая энергии взаимодействия д.1я капе.чь парафинового масла, стабилизированных бычьим сывороточным альбумином (радиус капель 1,24 мкм, 0,01 М раствор КС1, =20 мв, Л = 1,72.10 эрг) (Српвастава и Хейдон, 1964). [c.99]

Вероятно, наиболее надежные вычисления проведены Хейдоном и Сриваставой (1964), результаты которых для парафиновых капель радиусом 1,2А мкм в растворе протеина и 0,01М КС1 представлены на рис. П.З. Согласно их вычислениям, эта система будет показывать обратимое образование парных частиц (см. стр. 115). В практике ассоциация во вторичных минимумах не будет останавливаться на паре частиц, так как тройные и высшие группы удерживаются сильнее, чем пары. Следовательно, положение равновесия в ассоциированных системах будет смещаться в сторону тесно упакованных мультинлетных групп. Равновесные константы увеличиваются со сложностью структуры (К < ATa < К, и т. д.). Схематически это можно изобразить так [c.100]

По другому методу известный объем разбавленной эмульсии помещали в тонкую микроскопическую ячейку (используемую для подсчета кровяных телец) и подсчитывали число капель, находящихся в измерительной сетке. Сривастава и Хейдон (1964) применяли этот метод для определения кривых распределения по размеру. Они наблюдали как за флокуляцией (уменьшение числа отдельных капель), так и за слабой коалесценцией (уменьшение общего числа капель), так как дуплеты, триплеты и т. д. можно ясно различить при увеличении в 1425 раз для эмулъсий с распределением по размеру 1—5 мкм. Для предотвращения отстаивания дисперсной фазы при длительном эксперименте трубки, содержащие эмульсию, осторожно перевертывались как было показано, это не вызывало значительных изменений в коагуляции. [c.105]

Наиболее тщательное изучение данного вопроса проведено Бисва-сом и Хейдоном (1962а, Ь) на эмульсии петролейного эфира, стабилизированной растворами бычьего сывороточного альбумина (БСА). Результаты показывают прямую связь между стабильностью эмульсий и вязкоэластичными параметрами пленок стабилизатора, образуемых на межфазной поверхности петролейный эфир — вода. Эти данные сопоставлены со стабильностью капель масла, находящихся на межфазной поверхности масло — раствор протеина. [c.111]

Бисвас и Хейдон получили двумерные релаксационные кривые предела текучести пленки методом Тачибана и Инокучи (1953) и выразили их в форме реологической модели Максвелла — Войгта, определив таким образом цифровые данные для коэффициентов эластичного сдвига и вязкости. В действительности они нашли, что эти две величины тесно связаны. Это объясняется образованием молекулами протеина сетчатых структур. Каждый из двух параметров может быть рассмотрен при анализе связи стабильности с коалесценцией (табл. П.1). [c.111]

Упомянутые выше соотношения получены для вязко-эластичных параметров сдвига. Можно предположить, что более пригодными для обоснования стабильности являются свойства адсорбционной пленки при расширении. Двумерная сжимаемость и эластичность пленки при расширении выражаются кривыми сила — площадь, однако данных о вязкости при расширении для макромолекул в литературе не содержится. В практике для жесткой макромолекулярной пленкп модуль упругости при расширении сопоставляется с модулем сдвига (Бисвас л Хейдон, 1960, 1962а, 1962Ь). Другие параметры (например, -потенциал и межфазное натя/кение), по-видимому, должны иметь малое влияние на стабильность к коалесценции. [c.112]

Сривастава и Хейдон (1964), исследуя высокостабильные к коа-лесценцип эмульсии (1%-ный петролейный эфир, диспергированный в 0,1°о-ном бычьем сывороточном альбумине + 0,01 М раствор КС1), смогли измерить скорость флокуляции. Оказалось, что около изо-электрической точки протеина флокуляция нроисходила в течение несколькпх часов при других значениях эмульсии становились полностью диспергированными или некоторое время слабо агрегировали. [c.116]

Для систем В/М исследования на липидных мембранах (Хейдон и Тейлор, 1966 Зонтаг, Нетзель и Кларе, 1966) показали, что дальнедействующее отталкивание отсутствует, но маслорастворимое ПАВ обусловливает эластичность пленки В/М/В, которая затем быстро утончается до бимолекулярной структуры. Этот бимолекулярный слой удерживает некоторое количество растворителя и является жидким вандерваальсово сжатие уравновешивается осмотическими силами. [c.117]

Последующие вычисления и преобразования формулы не сложны, но довольно громоздки. Ханаи, Хейдон и Тейлор (1965) сделали эти вычисления, чтобы вывести аналитическую формулу, показывающую частотную зависимость комплексной емкости. [c.347]

С целью моделирования мембран некоторых биологических клеток с упрощенным составом Ханаи, Хейдон и Тейлор (1964) пробовали создать бимолекулярную пленку яичного лецитина в водном растворе. [c.360]

Рис. V.24. Частотная зависимость емкости С, электропроводности G и мнимой части С = G/(u комплексной емкости (Ханаи, Хейдон и Тейлор, 1964).

Рис. 12. Конструкции ячеек для получения черных пленок по методу сведения двух водных капель в углеводородной среде, предложенные Б. В. Дерягиным и А. С. Титиевской (а), X. Зоннтагом (б), и по методу соприкосновения водной капли с поверхностью раздела, предложенной Д. Хейдоном (в)

Рис. 15. Конструкция ячейки для получения черных пленок, предложенная Хладки и Хейдоном [58]

Если поверхностный заряд Q, Ф, О, то выражение для имеет более сложный вид. Для случая, когда внешний потенциал много меньше поверхностного, Эверит и Хейдон [76] получили следующее выражение для [c.74]

Для измерения краевых углов в черных углеводородных плен-i ax в водных средах применяют два метода. Первый метод, пред-ложенный Хейдоном и Тэйлор [114] и получивший дальнейшее развитие в работах [16, 61] —метод углеводородной линзы, плавающей на горизонтальной черной углеводородной пленке. Второй метод [115] основан на определении параметров углеводородной шапки в сферических пленках. [c.80]

Модель эстафеты. Модификатор жестко закреплен в пленке. Ионный транспорт осуществляется по ионообменным местам, образуемым модификатором. Теоретическая трактовка этих двух моделей индуцированного ионного транспорта через модифицированные черные пленки получила развитие в работах Маркина и Чизмаджева [94], Хейдона и Хладки [95], Лейгера [96] и др. [c.109]

Эндрюс, Манев и Хейдон [134] исследовали изменение толщины пленки под действием электрического поля и определили изменение адсорбционной составляющей расклинивающего давления (Пайз) зависимости от толщины для восьми различных систем [c.163]

После того как Б. Прессманом было обнаружено индукционное влияние грамицидина А иа ионный транспорт (К, Na , Н и др.) через биологические мембраны. С. Хладкн и Д. Хейдон в 1970 г. однозначно установили, что антибиотик функционирует в мембране по принципу канала. [c.599]

Хейдон (Нау<1ал) Двнис (р. 1930), английский биофизик. Образование получил е Лондонском университете, с 1980 г.— профессор Кембриджского уинверснтетв. Известен работами по изучению характеристик лнпндиых бислоев и способов их формирования. Совместно с С. Хладки разработал методику намерения проводимости одиночных ионных каналов. [c.599]

В отличие от водных черных пленок, по данным работы Штеммера и Зонтага, образование пленок из углеводородных жидкостей не связано со значительным увеличением поверх--ности. В частности, это подтверждено Хейдоном-и Тейлором [221] путем определения краевых углов. Необходимо отметить, что найденное таким образом значение разности Поверхностных натяжений о —ал, составляющее 0,00197 дин/см, очень мало. Вычисляя по уравнению (91) расклинивающее давление при А = 42 А, имеем П == 9-10 дин1см . Тогда, полагая, что в пленке действует только молекулярная составляющая расклинивающего [c.111]

За рубежом это направление развивается Дэвисом [2 , Хейдоном [1, 3], в нашей стране Фридрихсбергом [4]. Исследования упомянутых зарубежных авторов проводились применительно к вэ кно му случаю границы раздела масло/вода, выбор которой определяется, во-первых, тем, что в отличие от случая границы раздела твердое тело/жидкость здесь должен отсутствовать пристенный [c.99]

С целью исключения осложняющего влияния поверхностной проводимости и поляризации ДС опыты проводились при высоких ионных концентрациях, т. е. при малой толщине диффузного слоя. Но тем самым исключалась возможность описания ДС при высоких поверхностных зарядах на основе уравнения Пуассона — Больцмана ввиду высоких концентраций ионов. И действительно опыты Хейдона, поставленные при концентрации 0,05 — 0,1 моль л Na l, показали, что при невысоких зарядах поверхности имеет место почти полное совпадение 5- и -потенциалов, с ростом заряда это согласие нарушается настолько, что 8 вдвое превышает, . Представляет исключительный интерес дальнейшее развитие подобного рода экспериментов при низких концентрациях индифферентного электролита, что позволило бы установить тождественность й- и -потенциалов в широком интервале значений заряда. Учет влияния поляризации ДС на электрофоретическую подвижность может быть произведен на основе приводимой ниже теории. [c.99]

Эту систему изучали многие авторы (Мак-Бен и Ву, 1937 Дэвис и Хейдон, 1957). [c.62]

Одно время предполагали, что плотность Q заряда двойного слоя можно получить из -потенциалов посредством применения теории Гуи — Чэпмена [см. уравнение (5)], что отождествляет -потенциал и г 7. Если бы это было справедливо, то можно было бы определять -потенциал по адсорбционной плотности. Однако экспериментально доказано, что значения Q, вычисленные по -потенциалу, прогрессивно уменьшаются по сравнению с ионными, адсорбционными плотностями при увеличении плотности заряда, и при высоких плотностях заряда расхождение является десятикратпым (Хейдон, 1960 Салиб и Китченер, 1964). Другими словами при этих условиях большая часть противоионов, присутствующая в адсорбированном слое, является электрокинетически инактивной. Наиболее вероятное объяснение заключается в том, что противоионы, сильно связанные со слоем Гельмгольца (т. е. противоионы, находящиеся в слое Штерна), являются действительно неподвижными. Конечно, альтернативно можно доказать, что высокий потенциал может привести к толстому слою неподвижного растворителя. Салиб и Китченер показали как, в принципе, этот вопрос может быть решен путем точных измерений отрицательной адсорбции ко-понов но попытка выполнить такие измерения с порошком графита, имеющим физически адсорбированный слой ионного поверхностно-активного вещества, оказалась неудачной по техническим причинам. Простейшая гипотеза заключается в том, что С-нотенциал — потенциал в жидкости за слоем Штерна. Это выполнимо, если плотность заряда низка и противоионы слабо ассоциированы. Для высокой плотности заряда можно предположить, что t-потенциал — потенциал диффузной части [c.102]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология