Баланс количества движения

Рис. II. 15. К выводу уравнения баланса количества движения.

Для оценки потери напора может быть использован более привычный баланс механической энергии вместо баланса количества движения. В слоях насадки так же, как и в полых трубках, величины статического напора и кинетической энергии, вообще говоря, незначительны. Поэтому уравнение потери напора сходно по форме с уравнением, выведенным для длинных полых трубок, хотя и несколько сложнее вследствие необходимости учета пористости, размеров, формы и шероховатости частиц. Указанные формулы будут приведены в этой главе. [c.241]

Уравнение конвективной диффузии и по форме сходно с уравнением гидродинамики Навье — Стокса. Последнее выражает баланс количества движения, переносимого в несущей фазе, в то время как первое —баланс вещества. Поэтому вполне допустимо использование тех же методов решения, какие применяются к уравнению Навье — Стокса, в частности, метода САР по малому параметру. Пусть процесс диффузии будет установившимся. Составим отношение членов из уравнения (3.6), которое по порядку величины равно [c.251]

Уравнение баланса количества движения и основные модели двухфазных потоков. Уравнение баланса количества движения для элементарного участка канала длиной бL, наклоненного под углом а к горизонту (рис. 2.7), может быть записано в виде [c.80]

Важно еш,е раз подчеркнуть, что в рассмотренном выше соотношении, как и в других неньютоновских определяющих уравнениях, вязкость зависит от полного тензора у [от его второго инварианта (V V)]. Это означает, что вязкость есть функция всех градиентов скорости, а не только одного, выделяемого при построении уравнения баланса количества движения. [c.154]

НОИ жидкости тензором является только конвективный поток. Интенсивность притока количества движения в точку характеризуется расхождением (дивергенцией) соответствующего потока. Таким образом, имеем следующее соотношение для баланса количества движения pw в фиксированной точке пространства [c.10]

Принципиальное значение имеет вопрос возможно ли свести расчет пограничного слоя к расчету профилей скорости и температуры только в одном сечении слоя, например 5 = 5о- Иными словами, возможно ли свести нелинейную систему дифференциальных уравнений параболического типа (1.52) к системе обыкновенных дифференциальных уравнений На этот вопрос существует положительный ответ оказывается, что при степенном (и экспоненциальном) законе изменения скорости внешнего движения уравнения неразрывности и баланса количества движения приводятся к одному обыкновенному дифференциальному уравнению, правда нелинейному. Такие движения, как было показано, возникают при обтекании клина. [c.39]

Рассмотрим поток в системе координат с осями х и у, как показано яа рисунке. Благодаря движению пласти- ны 2 жидкость будет протекать в направлении оси х между двумя стенками. Хорошо известно, что скорость потока и в напр авлении оси х увеличивается по линейному закону от нулевой величины на стенке 1 до величины иь, с которой стенка 2 движется, когда рассматриваемое сечение находится на достаточно далеком расстоянии от входа и когда давление постоянно в направлении оси д . Если газ дополнительно вдувается в поле потока через пористую стенку 1 со скоростью V и соответственно удаляется через стенку 2, то поле скорости будет отличным. При постоянном давлении в направлениях хну, постоянной скорости V вдоль стенок скорости и и о изменяются только в направлении оси у. Непрерывность требует дополнительно, чтобы скорость V также была постоянной в направлении оси у, поскольку свойства потока приняты постоянными. Баланс количества движения в направлении оси х для элементарного объема 1—2—3—4 должен учитывать следующие силы усилия трения в плоскости 1—2 и -в плоскости 3—4. Кроме того, в направлении л через эти плоскости переносится количество движения. Одинаковые силы давления существуют лишь в плоскостях /—4 и 2—3, и энергия, входящая через плоскость 1—4, равна энергии, покидающей [c.375]

Баланс количества движения (или импульса) будет рассмотрен в гл. 3 при выводе основных уравнений движения потока. [c.24]

В камере смешения (участок 2-3) наблюдается некоторое понижение скорости пара при его смешении с низкоскоростным потоком вторичного пара — соответственно балансу количества движения. Давление при этом также уменьшается — за счет гидравлических потерь в камере смешения, складывающихся прежде всего из потерь в результате гидравлического удара при смешении высокоскоростного и низкоскоростного потоков пара, а также потерь на трение. [c.720]

Модель газо-жидкостного изотермического реактора в общем случае описывается системой дифференциальных уравнений, вклю -чающей уравнения материального баланса по компонентам реакции для элементарного объема реактора, уравнения баланса количества движения, сплошности газовой и жидкой фаз и соотношениями, учитывающими кинетические законы газа и жидкости [6]. [c.100]

Баланс количества движения [c.58]

Перенос количества движения связан с переносом энергии, поэтому уравнение баланса количества движения составляется так же, как уравнение энергетического баланса. Согласно соотношению (I. 135), сумма потоков количества движения равна равнодействующей приложенных внешних сил. Это положение одинаково справедливо для системы в целом и для любой ее части. [c.58]

Уравнение (1.141) выведено для одномерного движения в направлении оси 2. Как будет показано в гл. II, в более общем случае трехмерного движения, при котором изменяются проекции скорости по всем осям координат, уравнение баланса количества движения вдоль оси 2 имеет вид [c.60]

Аналогичный вид имеют уравнения баланса количества движения вдоль осей X и у [c.60]

Анализ закономерностей движения двухфазных систем основывается на использовании уравнений неразрывности потока, баланса количества движения и энергетического баланса, применяемых ко всему потоку в целом или к каждой из фаз в отдельности. В общем случае характеристики движущейся двухфазной системы меняются по длине канала вследствие изменения давления, размеров и формы канала, а также из-за фазовых превращений. Поэтому указанные уравнения применяются в дифференциальной форме. Имеем [c.145]

В модели раздельного течения принимается, что фазы движутся раздельно, а взаимодействие между ними происходит на границе раздела. Эта модель имеет физический смысл для систем, в которых обе фазы подвижны (системы жидкость — газ и жидкость— жидкость). При подробном анализе движения двухфазной системы на основе модели раздельного течения уравнения неразрывности потока, а также балансов количества движения и энергии записываются для каждой фазы и эти шесть уравнений решаются совместно с уравнениями, описывающими закономерности взаимодействия фаз на границе между ними и со стенками канала. В рассматриваемой ниже упрощенной модели уравнения (II. 41) — (П.143) применяются к системе в целом, как и в модели гомогенного течения, но учитывается различие скоростей движения фаз. [c.152]

Тогда уравнения баланса количества движения для газовой и твердой фаз псевдоожиженного слоя можно-записать в виде [c.15]

Баланс количества движения. . ......140 [c.124]

БАЛАНС КОЛИЧЕСТВА ДВИЖЕНИЯ [c.140]

Суммарное количество движения в системе остается постоянным в процессе обмена количеством движения между двумя, или более массами системы (закон сохранения количества движения). Рассмотрим две массы тм и гпя, которые движутся в одном направлении, затем сталкиваются и после этого продолжают движение вместе в одном направлении с общей скоростью и. Баланс количества движения [c.140]

Модели двухфазных потоков. Анализ закономерностей движения двухфазных систем основывается на использовании уравнений неразрывности потока, а также уравнений баланса количества движения и энергетического баланса, применяемых ко всему потоку в целом или к каждой из фаз. При кипении жидкости в кипятильнике все параметры парожидкостной смеси изменяются по длине канала, в котором она движется. В общем случае это изменение обусловлено следующими причинами процессом фазового превращения (превращение жидкости в пар) изменением давления изменением размеров и формы канала. В связи с тем, что все параметры являются функцией длины канала, указанные выше уравнения следует применять в дифференциальной форме. Получаем систему уравнений, включающую уравнение неразрывности потока [c.193]

С учетом различия скоростей движения фаз и соотношения (VI. 17) уравнение баланса количества движений (VI.22) для канала круглого сечения приобретает вид [c.197]

Значит с учетом зависимости испаряемости (и, следовательно, испарения) от влагозапасов суши система уравнений водного баланса и баланса количества движения воды в речном бассейне оказывается существенно нелинейной и неустойчивой, что приводит к автоколебательным решениям этих динамических уравнений. Устойчивость предельных циклов по отношению к конечным возмущениям их амплитуд дает основание предполагать, что эти автоколебания встречаются в природе. Следовательно, водные циклы - крупномасштабные автоколебания в системе атмосфера - суша. [c.180]

Левая часть уравнения представляет собой баланс количества движения, а правая — силу, преодолевающую сопротивление топки (противодавление). [c.48]

Баланс количества движения (направление х) [c.84]

Баланс количества движения (направление г) [c.85]

Уравнение баланса количества движения для стационарного течения идеального газа в интегральной форме имеет вид [c.186]

Баланс количества движения Профили скорости Средняя скорость Поток количества движения на поверхности раздела фаз [c.14]

Иногда поток через трубу сопровождается значительным падением давления из-за потерь на трение или из-за поглощения реакционной смеси (напрпмер, в печах крекинга) в этом случае нужно учитывать также и уравнение движеюгя (илн баланса количеств движения), и влияние давления на энтальпию реагирующей смеси. [c.124]

Таким образом, в рамках сделанных допущений, исевдоожи-женный слой можно рассматривать как совокупность двух взаимопроникающих взаимодействующих сплошных сред. Для каждой из сплошных сред можно записать уравнения непрерывности (сохранения массы каждой из фаз) и уравнения движения фаз (баланса количества движения). Феноменологический вывод уравнений гидромеханики псевдоожиженного слоя будет дан ниже. [c.10]

Получим теперь уравнения баланса количества движения для газовой и твердой фаз псевдоожиженного слоя. Введем тензоры напряжений и в газовой и твердой фазах псевдоожиженного слоя аналогично тому, как сии вводятся для однофаоной жидкости. Рассмотрим сплошную среду, представляющую движение [c.14]

Баланс количества движения для потока газа, проходящего через переменное сеченне фонтана, при убывающем расходе газа для элементарной высоты аппарата йг может быть записан следующим образом [c.341]

Для реактора баланс количества движения сводится к уравнению для перепада давления, которое устанавливает связь между тепловыми потерями и трением среды. Для наших целей удобно выбрать уравнение Эргана для ламинарного и турбулентного течений через слой насадки [47] [c.205]