Сквайре

Способ Сквайра удобнее и быстрее других, но он является только техническим, хотя приводимые для сравнения цифры анализов по этому и по другому способам хорошо сходятся. [c.210]

Для решения этой задачи необходимо полное выражение для избыточного локального потенциала (12.26) с положительным числом Релея- нагревание снизу). Мы хотим исследовать, как влияет медленное течение Пуазейля на образование ячеек Бенара. По-ви-димому, одночленное приближение будет достаточным для того, чтобы выявить влияние числа Рейнольдса на критическое значение (52а)с. Однако следует помнить, что локальный потенциал (12.26) был записан только для двумерных возмущений и что связь с трехмерной задачей уже не следует из теоремы Сквайра (упомянутой в разд. 12.1), поскольку теперь в потоке имеется температурный градиент. [c.188]

Если, в частности, импульс задан в проходном сечении клапана, то, по Сквайру Г. Б., [c.18]

Сквайр Г. Б. К теории радиальной струи. — В кн. Проблема пограничного слоя и вопросы теплопередачи. М., 1960. [c.230]

Следуя интегральному методу анализа, разработанному Карманом [114], Сквайр [105] впервые применил этот метод [c.161]

Затем выбираются профили скорости и температуры, удовлетворяющие граничным условиям на поверхности и в окружающей среде. Если представить их полиномами, как это сделал Сквайр [105], получим следующие распределения скорости и температуры [c.162]

Распределение температуры в отсутствие выталкивающей силы найдено Сквайром [40] и может быть записано через переменные (4.4.13) следующим образом [c.196]

В 6-8 упоминалось, что на лобовой стороне тела, находящегося в потоке жидкости или газа, образуется пограничный слой. У лобовой образующей поток в этом пограничном слое всегда имеет ламинарный характер. Если тело нагревать, то образуется также и тепловой пограничный слой. В непосредственной близости от лобовой образующей скорость вне пограничного слоя всегда возрастает пропорционально расстоянию от лобовой образующей, измеряемому по периметру. Эта зависимость выражается соотношением Ыз — с. . Теплообмен в этой области для цилиндрических тел лри направлении потока, перпендикулярном к их оси, был рассчитан Сквайром [Л. 74] путем точного решения дифференциальных уравнений для случая постоянной температуры тела на всей его поверхности. Эти расчеты привели к следующей формуле, для коэффициента теплообмена [c.233]

Для червяков с глубокими каналами, которые применяются, например в экструдерах с зоной дегазации, отклонения истинной производительности от расчетной могут достигать значительной величины. Сквайре представил графически зависимости поправочных коэффициентов от отношения глубины к ширине канала и от кривизны канала. Использование этих [c.126]

Одновременно с этим Сквайре рассмотрел условия работы червяка с частично заполненным каналом. В вакуумной зоне (зоне дегазации) канал глубже, чем в предшествующей зоне, ц поэтому витки заполнены лишь частично. Материал находится у задней стенки канала, в промежутке же между материалом и передней стенкой образуется свободное пространство. По мере того как материал все более и более плотно заполняет канал, производительность, как и следует ожидать, возрастает. Однако как только канал заполнится и материал достигнет передней стенки, производительность резко уменьшается, что приводит к нестабильному режиму работы машины. Максимальная производительность соответствует почти целиком заполненному каналу. Если объем материала продолжает возрастать, что может произойти или в случае увеличения подачи материала из предшествующей зоны или при уменьшении количества материала, поступающего в зону выдавливания, то канал переполняется и производительность вакуумной зоны уменьшается. Это сразу же вызывает голодание зоны выдавливания, что приводит к уменьшению количества материала в вакуумной зоне и к увеличению ее производительности, продолжающемуся до тех пор, пока зона выдавливания не заполнится. Как только потребность в материале этой зоны будет удовлетворена, канал в вакуумной зоне вновь начнет заполняться и весь цикл повторится. [c.127]

Сквайре [112] проводит различие между псевдоожижением мелких частиц (размером менее 0,8 мм) и крупных (размером более 1,5 мм). Этот вопрос лишь затронут в данной монографии в основном здесь рассматривается псевдоожижение газом и капельной жидкостью твердых частиц, размер которых не превышает 1,5 мм. [c.23]

Сравнение уравнений (3.5) и (3.9) показывает, что они различаются лишь наличием в последнем параметра . Из этого следует, что устойчивость течения к трехмерным волновым возмущениям описывается теми же самыми уравнениями, что и в случае двумерных возмущений, однако для жидкости с иной кажущейся кинематической вязкостью. В случае 1/о = О может быть применена теорема Сквайра [88]. Согласно этой теореме, наименьшее критическое число Рейнольдса для определенного типа течения существует при 2л/Я,2 = 0, т. е. для случая двумерных возмущений. Этот результат показывает, что практически достаточно изучить лишь устойчивость по отношению к двумерным волновым возмущениям, поскольку именно этот случай дает нижний предел критического числа Рейнольдса. [c.51]

Сквайре Дж. Практическая физика Пер. с англ. — М. Мир, 1971.-248 с. [c.269]

Допущения, сделанные Поратом и Сквайром относительно геометрической формы доступных областей геля, довольно произвольны однако они вполне наглядно объясняют связь между параметрами элюирования и молекулярным весом. Во всяком случае, тот факт, что выведенные уравнения подтверждаются экспериментом, говорит в пользу исходной концепции, согласно которой часть фазы геля недоступна Для молекул вещества. [c.117]

При помощи (1.78) задача сводится к анализу двумерных возмущений (аналог теоремы Сквайра). [c.50]

Здесь константа ингибирования / <0,1 и скорость зависит от первой степени интенсивности света. При этом предполагается, что атомы С1 исчезают при диффузии (или конвекции) к стенкам по реакции первого порядка. Это более или менее хорошо согласуется с другими работами [30, 31] в этой области, хотя вследствие трудностей, возникающих при применении метода стационарных концентраций, все эти результаты должны быть приняты с некоторыми оговорками. Краггс [32], Алманд и Сквайр [32, 33] работали с очень низкими концентрациями На и показали, что зависимость от интенсивности света изменяется от при низких концентрациях С12 (- 0,01 мм рт. ст.) и низких интенсивностях света до 7 2 при больших концентрациях С1г( 450 мм рт. ст.) и больших интенсивностях света. При постоянной интенсивности света скорость проходит через максимум по мере изменения давления С12. На основании этого можно ожидать, что существуют два пути гибели атомов С1 в системе, сходные со случаем гибели атомов Вг [см. уравнение (XIII.4.4)]. Эти авторы предположили, что специфическое действие С1г как третьей частицы основано на образовании важного промежуточного соединения С1з. Тогда стадию обрыва цепи можно записать следующим образом [c.301]

Назначение стержнеобразной структуры молекулы с точки зрения вязкости определили в своих работах Льюис и Сквайр [29], которые основывались на теоретическихноложенияхШтаундингера [30]. Присадка должна обладать некоторой оптимальной растворимостью в той среде, к которой она добавляется [31], а при повышении температуры должна легко переходить из коллоидно-дисперсного состояния в растворенное, или, иными словами, каждая молекула должна изменять спиралеобразную форму на разбухшую последняя форма как раз и оказывает наибольшее влияние на вязкость. [c.496]

Таким образом, сферические частицы битумной эмульсии, окруженные водным раствором (содержащим эмульгатср и стабилизатор), не могут занимать более 74,1% всего объема эмульсии. При этом каждая частица эмульсии будет находиться в к нтa iтe 12 другими частицами. Поскольку битум является жидкостью, возможны различные искажения сферической формы, но Броутон и Сквайре показали, что в ряде эмульсий малые сферические частицы жидкости ведут себя, как твердые тела [13]. [c.143]

Уравнение (IV.216) имеет еще более ограниченное применение, чем уравнения (IV.212) и (IV.213), по той причине, что АУзфф иногда уменьшается с увеличением Ф и его значения внезапно падают ниже единицы (Бротон и Сквайре, 1938). Его величина также изменяется для различных дисперсных фаз эмульсий М/В (Томе, 1941) и эмульгаторов в концентрированных эмульсиях В/М, имеющих одинаковые жидкие фазы и одну и ту же объемную концентрацию дисперсной фазы (Шерман, 1955а). [c.268]

Постоянная интегрирования с-у в формуле (1.33) может быть найдена следующим образом. Количество теплоты, воспринимаемое втекающим в пространство газом, равно произведению теплоемкости газа Ср на массовый расход и на разность температур Го — Т. Расход газа пропорционален г, а температурный напор обратно пропорционален г. Следовательно, количество теплоты, воспринимаемое струей, есть постоянная величина для данной струи, инвариант (для него используются термины интеграл энергии , обильность теплового источника ). В частности, если задана температура газа в клапане Т , то обильность теплового источника известна. Обозначим ее е е = 2лафср (7 — Ыа. Тогда, как указывает Г. Б. Сквайр, постоянная может быть найдена ил условия [c.19]

Обзор иностранных работ содериштся в [63, 85]. Следует отметить метод последовательных приближений Г. Б. Сквайра, обладающий быстрой сходимостью, и чрезвычайно простой метод Смита—Сполдинга. [c.51]

В критерии NU(i и Re входят скорость свободного ното- ка и диаметр. Локальные к оэф ф и ци е ит ы теп л о об м ен а вдоль поверхности цилиндрического тела на большем расстоянии от лобовой образующей можно также определить при помощи уравнения (7-2). Методика таких вычислений была разработана Кружили-ным, Фреслингом, Эккертом, Шахом, Сквайром и др. [c.234]

Рис. 11-2. Сопоставление расчетной и экспериментальной кривых распределения температуры при свободной конвекции вдоль вертикальной стенки (опытные данные по Э. Шмидту и В. Бекману, сплошная кривая — точное решение Э. Шмидта и Польхаузена, пунктирная кривая—приближенное решение по Сквайру).

РИС. 4-23. А. Схема молекулы миозина. На расстоянии 90 нм от С-конца расположен участок, по которому расщепляется молекула при кратковременной обработке трипсином. В результате расщепления образуются два фрагмента—легкий и тяжелый меромиозииы (ЛММ и ТММ). Общая длина молекулы миозина 160 нм, мол. вес 470 000 молекула состоит из двух тяжелых цепей (мол. вес 200 ООО) и двух пар легких цепей головок (мол. вес 16 000—21 000), размером 15X4X3 им. Б. Предложенная Сквайром [87] схема строения толстых нитей скелетной мышцы позвоночных. Показана лишенная головок (оголенная) область вблизи М-линии. Темными кружками обозначены головки на концах миозиновых молекул (палочек), а темными треугольниками — противоположные концы миозиновых палочек. Взаимодействие между антипараллельно расположенными молекулами на протяжении 43 н 130 нм отмечено соответственно одинарной и тройной поперечными линиями. Встречными стрелочками (треугольниками) обозначены места соединения миозиновых молекул (палочек) хвост к хвосту . Молекулы простираются от середины структуры, где расположены их С-концы, к поверхности нитей, где находятся их головки. На уровнях, обозначенных буквой В, к миозиновой нити присоединяется М-мо тик. Уровень Щ—Щ — зпо Центр М-лннци и всей нити. [c.322]

И Цзяшунь [94], опираясь на теорему Сквайра, изучил проблему устойчивости безволнового пленочного течения относительно трехмерных возмущений. Он нашел, что для этого достаточно исследовать проблему двумерной устойчивости. [c.54]

Антиферромагнетизм впервые наблюдался Бизеттом, Сквайром и Цаем [45] на окиси марганца, хотя Неэль и Биттер [46] еще до этого произвели теоретический расчет антиферромагнитного состояния. Точно так же как ферромагнетизм характеризуется параллельным расположением электронных спинов, антиферромагнетизм характеризуется антипараллельным расположением спинов. Ферромагнетизм имеет место при положительном обменном интеграле / когда же обменный интеграл отрицателен, возникает антиферромагнетизм. Так как здесь в упорядоченном состоянии электронные спины расположены антипараллельно, то в точке Кюри восприимчивость будет достигать максимального значения, и ниже точки Кюри намагниченность будет уменьшаться. Эта закономерность дает наиболее простой метод для обнаружения антиферромагнетизма. Температурная зависимость намагниченности различных типов веществ показана на рис. 11. [c.198]

Используя аналогичный подход, но полагая, что поры имеют различную форму, а а М 1> (по Порату а Сквайр [26] вывел следующую зависимость [c.239]

Решая предыдущие уравнения, мы получим для пространственного случая р = д = 1. Это весьма примечательно, так как полная система уравнений Навье — Стокса инвариантна относительно найденной частной группы подобия, что впервые было получено Яцеевым и Сквайром ). Уравнения Навье —Стокса в сферических координатах эквивалентны уравнению [c.167]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология