Сжимаемость адиабатная

Турбулентный теплоперенос энергии в потоке вязкого сжимаемого газа будет иметь место всегда, пока сохраняется градиент статического давления и отличное от адиабатного закона распределение термодинамической температуры. Доказательством несомненности возникновения вихревого эффекта за счет взаимодействия двух противоположных движущихся осевых потоков считается образование нагретого и охлажденного потоков в вихревой трубе при раскручивании периферийным потоком дополнительно вводимого в центр трубы потока со стороны вывода нагретого потока [17, 18]. Однако данный эксперимент, являясь сам по себе доказательством возникновения энергообмена между самостоятельными потоками, еще не подтверждает возникающее температурное разделение при образовании вторичного потока из исходного внешнего. В данной теории явно не учитывается такой важный фактор, как формирование термодинамических параметров исходного потока в каналах сопловых вводов. Как отмечается в работе [10], величина термодинамической температуры поступающего из сопловых вводов в вихревую трубу газа является наиболее важной, так как при прочих равных условиях именно она определяет в конечном счете среднюю термодинамическую температуру в сечении С, а следовательно, и температурный эффект вихревой трубы А1х . Под сечением С имеется в виду сечение соплового ввода Д1х = 1] - 1, где 1 — температура торможения исходного газа, [c.28]

Рис. 9.9. Схема установки для изучения сжимаемости метолом адиабатного сжатия.

Термодинамические процессы сжатия и обратного расширения газа протекают с переменными показателями политропы. По своему характеру эти процессы отличаются от адиабатных. На них оказывают влияние стенки цилиндра компрессора, которые нагреваются сжатым газом и теплотой трения. В начале процесса сжатия газ холоднее стенок цилиндра и к нему подводится тепло. На этом участке показатель п политропы сжатия больше показателя к адиабаты. Затем наступает равенство температур сжимаемого газа и стенок цилиндра при этом п=к. И наконец, температура газа становится выше температуры стенок, и тогда начинается отвод тепла от газа, что характеризуется неравен- ством п<к. В начале обратного расширения от газа отводится тепло и показатель т политропы расширения меньше к, затем наступает температурное равновесие газа и стенок, при котором т=к, и далее газ подогревается стенками, что характеризуется неравенством т>к. [c.51]

В ряде работ рекомендованы уравнения вида (II, 6). К ним относятся, в частности, приближенные зависимости между энтропией и теплоемкостью элементов [51, 52], энтропией и электропроводностью, объемом и энтропией [50], атомным объемом и сжимаемостью элементов [51, 521, плотностью жидкости и скоростью звука в ней [53] (см. также [54]), плотностью жидкости и ее адиабатной сжимаемостью [55]. [c.79]

Рис. IV.4. Зависимость адиабатного к. п. д. холодильного винтового компрессора от скорости на окружности выступов ведущего ротора (сжимаемый газ — хла-дон-22)

Наименьший адиабатный к. п. д. в предположении, что в ступени ВКМ имеет место максимальное (предельно допустимое) повышение температуры сжимаемого газа [см. формулу (V,33)j, определяем по формуле [c.112]

Представим себе газ, заключенный в цилиндр, который термически изолирован, и будем подвергать этот газ равновесному адиабатному сжатию. Известно, что температура газа повышается. Спрашивается, почему она возрастает, как это понять с молекулярной точки зрения Молекулы газа находятся в движении. Ударяясь о стенки и о поршень, они изменяют направление своего движения, причем каждый раз, когда какая-либо молекула ударяется о движущийся поршень, эта молекула приобретает некоторый прирост скорости, заимствованный от поршня. При каждом таком соударении этот прирост скорости, конечно, весьма мал. Однако он не равен нулю. Допустим, что мы стали двигать поршень в два раза медленнее тогда раньше, чем он пройдет определенное расстояние, та же, какая-то замеченная нами молекула успеет в два раза большее число раз удариться о поршень, и поэтому (хотя каждый раз она получит теперь в два раза меньший прирост скорости, но так как число ударов также в два раза возрастет) общий прирост скорости, а стало быть, в итоге и общее повышение температуры, вызванное определенным перемещением поршня, останутся без изменения. Поэтому, когда мы переходим в пределе к бесконечно медленному перемещению поршня, эффект повышения температуры сохраняется и равновесное адиабатное сжатие приводит к разогреву газа. Эти простые соображения об адиабатно сжимаемом газе полезно иметь в виду, анализируя содержание закона Нернста. [c.184]

Действительное количество подводимой энергии от двигателя больше, чем требуется для адиабатного сжатия газа. Дополнительная энергия затрачивается на преодоление трения в каналах рабочего колеса, диффузоре и корпусе, а также колесных дисков в среде сжимаемого газа. Вся дополнительно подводимая энергия превращается в теплоту. [c.189]

Своеобразная система характеристических значений применяется при исследовании движения сжимаемой жидкости (газа) с большой скоростью. Рассмотрим эту систему применительно к простейшему случаю адиабатного течения. Кратчайший путь к правильному пониманию существа дела — это обсуждение особенностей уже знакомого нам конкретного примера безразмерной переменной, характеризующей течение большой скорости. Ра- [c.317]

Рассматривая случай сжимаемого газа, на основании того, что при указанных выше условиях уравнение энергии (6.15) аналогично уравнению движения (6.13), получаем, что аналогия Рейнольдса справедлива и в этом случае. Следует только иметь в виду, что, как и для ламинарного пограничного слоя (см. 5.7), в этом случае коэффициент теплоотдачи относится к разности Гд - Гд д, где — адиабатная температура стенки. [c.202]

Xg и х . представляют соответственно адиабатную и изотермическую сжимаемость. [c.141]

Теоретически процесс пароэжекторной установки на Т—s-диаграмме (рис. 9-19,6) изображается следующим образом. Из парового котла VI в сопло эжектора / поступает рабочий пар, который обычно имеет давление p = 4-f-6 кгс/см (абс.). Состояние этого пара на Т—s-диаграмме соответствует точке 1. Рабочий пар расширяется в сопле по адиабате теоретически до точки 2, соответствующей давлению ро в испарителе. При этом он имеет высокую скорость (до ЮОО м/сек) и подсасывает холодный пар из испарителя. Состояние подсасываемого пара на Т—s-диаграмме соответствует точке 3. В расчетах принимают, что на 1 кг эжектирующего рабочего пара подсасывается U кг вторичного эжектируемого пара. Смесь рабочего и сжимаемого пара после камеры смещения с параметрами 4 (без учета потерь на удар при смешении паров) поступает в диффузор эжектора, где она расширяется и частично теряет скорость, вследствие чего повышается давление, т. е. кинетическая энергия пара частично переходит в потенциальную. При этом смесь паров сжимается адиабатно от давления ро в испарителе до давления Рк и поступает в конденсатор. Процесс сжатия в эжекторе изображается линией 4—5. Процесс конденсации паров изображается линией 5—6. Часть конденсата (условно 1 кг) возвращается в котел. Другая часть U кг) конденсата перепускается через регу- [c.261]

Водоструйный насос действует аналогично газоструйному. Благодаря малой сжимаемости жидкостей можно полагать их объемы постоянными, и уравнение адиабатного процесса даст к = оо. [c.292]

Решение. Находим начальное состояние сжимаемого пара в точке А на г-х-диа-грамме (рис. 10-2,а) и адиабатный теплоперепад при сжатии /22= 4 1 = 71,4 кДж/кг (17 ккал/кг). [c.300]

На осуществление сжатия расходуется энергия приводного двигателя машины. Сжатие газа сопровождается повышением его температуры. В каждой ступени центробежной компрессорной машины идеальным является процесс адиабатного сжатия газа. Действительное количество подводимой энерпин от двигателя больше, чем требуется для адиабатного сжатия газа. Дополнительная энергия затрачивается на преодоление трения в каналах рабочего колеса, диффузора и корпусе, а также тренпя колесных дисков в среде сжимаемого газа. Вся дополнительно подводимая энергия превращается в тепло, что ведет к дополнительному повышению температуры газа. [c.265]

Рис. 10. Распределение вдоль оси числа Ма при течении сжимаемого газа п трубе с адиабатными стенками кривая соответ-стпует уравнению (34) точки — ре.зультит эксперимента 160]

Свойства рабочей срсды гидро- и пневмопривода существенно различаются, Газы отличаются большей сжимаемостью, чем капельные жидкости. Для примера сопоставим локальные модули упругости рабочих сред. У жидкостей, применяемых в гидроприводгх, Е, — 1400., 1900 МПа, у воздуха Е = кр, что при показателе адиабатного процесса к = 1,4 и давлении воздуха р = 0,2., , 0,6 МПа составляет -- 0,28, ,, 0,84 МПа. Как видно, ра, 1Н1ш,а между значениями и Е весьма существенная. [c.62]

Оз — количество пара, сжимаемого в компрессоре, кг/ч. — адиабатный перепад расширения пара в турбине, ккал1кг [c.269]

Критическая скорость. При течении смеси пара и жидкости в канале постоянного сечения существует максимальный или критический массовый расход, аналогичный скорости звука при сжимаемом течении газа. Условия существования критической скорости рассматривают Швеппе и Фуст [83] и Харви и Фуст [41], хотя полностью они и не исследуют их. Исходные данные были взяты для восходящего потока воды, однако термодинамический анализ может быть применен и для горизонтального потока. Теоретические данные сравнивались с опытными для воды, полученными в вертикальном испарителе из нержавеющей стали (внутренний диам. 28.4 мм, высота 6,1 м) при температурах в паросборнике от 52 до 93°, различных температурах стенки и пределах скоростей на входе от 0,11 до 0,4 м/сек. Был сделан вывод, что критический расход часто достигался в конце трубы и что поток затем адиабатно расширялся до давления и температуры, которые имеют место в паросборнике. [c.541]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология