Работа и теплота, эквивалентность

Работа и теплота. Эквивалентность теплоты, работы и энергии. [c.5]

Средняя температура смазочного слоя определяется из уравнения теплового баланса в подшипнике. При этом считают, что количество теплоты, эквивалентное работе трения должно быть равно количеству теплоты, отводимого с маслом Лд и в окружающую среду До, т. е. Ар = Ад + Ад. [c.154]

Решение. Рассматриваемый процесс будет псевдоравновесным, а поэтому и необратимым, так как газ при своем расширении не будет производить работы (отсутствует противодавление). Для того чтобы процесс стал обратимым, надо стержни заменить грузом и постепенно загружать поршень, подводя одновременно теплоту, эквивалентную совершаемой газом работе. [c.23]

Этот переход происходит в строго эквивалентной (равной) мере, хотя исторически сложилось так, что каждой форме энергии соответствуют свои единицы измерения. В настоящее время за общую единицу энергии принят джоуль. В этих единицах измеряется также работа теплоту чаще принято измерять в калориях. [c.13]

В результате осуществления обратного цикла теплота от холодного тела переходит к более теплому за счет затраты работы извне эквивалентной пл. 34123. [c.168]

Теплоприемник (какой-либо потребитель теплоты, в частности отопительная система) теплового насоса получает таким образом, кроме даровой теплоты перенесенной от окружающей среды, также теплоту, эквивалентную работе (обычно электрической энергии). [c.174]

Теплота и работа являются эквивалентными формами передачи энергии. [c.4]

Джоуль равен количеству теплоты, эквивалентному работе 1 Дж [c.186]

Сложность процесса увлажнения (большие количества наружного и камерного воздуха необходимо сжимать компрессором, а затем расширять специальным устройством), а также внесение теплоты наружного воздуха и теплоты, эквивалентной работе компрессора, в камеру несколько ограничивают применение данного способа для низкотемпературных камер холодильников. [c.182]

Таким образом, для определения полного количества теплоты, поступающей от воды на поверхность льда конвективным путем и в результате выделения теплоты, эквивалентной работе сил трения, достаточно действительную температуру воды /1 заменить приведенным ее значением и тепловой поток определить так же, как и для случая естественной циркуляции воды. [c.275]

Знак минус перед д указывает на отвод теплоты, т.е. при изотермическом сжатии вся затраченная работа обращается в теплоту и отводится от газа. Поэтому температура, внутренняя энергия и энтальпия газа не изменяются. Очевидно, что при изотермическом сжатии необходимо охлаждать компрессор, чтобы отводить теплоту, эквивалентную затрачиваемой работе. [c.196]

Пусть далее эта масса опять возвращается в первоначальное состояние, т. е. устанавливается термодинамическое состояние равновесия, к которому применимо уравнение Больцмана. Вероятность того, что необходимая для образования зародыша масса т, являющаяся частью относительно очень большой массы фазы I, образует фазу II в виде зародыша, определяется с точностью до множите-1я соотношением Я) = ехр(— з/ Т"). (Здесь обозначает минимальную работу, которая при изотермически обратимом проведении процесса должна быть совершена над системой для образования зародыша внутри исходной фазы. Если одновременно отвести количество теплоты, эквивалентное работе Аг, то энергия системы остается той же самой, что и первоначально энтропия, однако, уменьшится на АЛ.) Сказанное справедливо лишь по отношению к определенной ограниченной части [c.85]

Для испытаний первого образца вновь осваиваемых компрессоров или контрольных испытаний серийно выпускаемых на стенде завода или научно-исследовательского института применяют способ, исключающий процессы конденсации и кипения холодильного агента. По схеме на фиг. 163 испытываемый компрессор осуществляет циркуляцию паров холодильного агента в замкнутом кольце. Теплота, эквивалентная работе компрессора, отводится в двух теплообменниках. Свежая вода подается насосом последовательно в оба теплообменника и отводится затем в канализацию. [c.235]

Это же количество тепла может быть подсчитано другим путем, как теплота, эквивалентная работе сжатия, что дает [c.90]

Очевидно, что первой составляющей соответствует количество теплоты, эквивалентное площади ЕР АС, а второй — количество тепла, эквивалентное площади ПСРЕ, и, таким образом, на долю работы остается площадь СВАР (незаштрихованная площадь на диаграмме). [c.649]

Система возвращена в начальное состояние, и согласно первому началу сумма полученных системой количеств теплоты эквивалентна совершенной работе [c.198]

Работа, затраченная на совершение обратного цикла Карно, превратилась в теплоту, которая передалась рабочему телу. Поэтому от рабочего тела к теплоприемнику с температурой Т отдается не только теплота до, взятая от охлаждаемого, но и теплота, эквивалентная затраченной работе А1. При этом уравнение теплового баланса имеет вид [c.11]

Рассмотренный цикл состоял в том, что теплота Q, отнятая от нагревателя, частично превращена в работу dA и частично отдается холодильнику в виде теплоты Q, причем — Q — Q = = dA. Так как этот цикл обратим, то его можно повернуть в обратном направлении, заставив пройти все стадии прямого затратив работу dA, перенести теплоту Q из холодильника в нагреватель, который получит эту теплоту Q и, сверх того, еще теплоту, эквивалентную затраченной работе — Л, а в сумме—Q=Q +i/A В результате обоих противоположных процессов ни в газе, ни в резервуарах, ни в окружающем пространстве ничего не изменится. Представим себе экономически более выгодный двигатель с t)i > ii. Он не должен непременно работать обратимо. Отнимая ту же теплоту Q от нагревателя, он даст работу dAi и теплоту, не перешедшую в работу Q/, причем dAi > Л и Qi < Q. Составим цикл из обоих двигателей так, чтобы второй (с большим Y]) работал в прямом направлении, [c.98]

Круговыми процессами называют такие процессы, когда система после некоторых превращений возвращается в исходное состояние. Если в круговом процессе система поглотила Q единиц тепла и совершила работу А или наоборот, то при отсутствии изменений в системе совершаемая ею работа А эквивалентна затраченной теплоте [c.80]

Одновременно изменяется свободная энергия из-за изменения энтальпии и энтропии системы. Изменение энтальпии объясняется тем, что во время вытягивания волокон межмолекулярные Связи сперва разрываются под действием вытягивающих усилий, а затем вновь возникают в волокне, находящемся в натянутом состоянии. При этом наблюдается выделение некоторого количества теплоты, эквивалентного произведенной работе вытягивания. Энтропия системы в процессе вытягивания также обычно снижается из-за распрямления и ориентации макромолекул и уменьшения их конформационного набора. [c.295]

Во время вытягивания волокон затрачивается работа А = а1, где L — приращение длины волокна (в м) за время т (в сек). Работа, произведенная за I сек, Ло = оид, где Уо — скорость вытягивания волокна (в м/сек). При вытягивании волокна выделяется теплота (эквивалентная затраченной работе), которая частично идет на его разогрев, а часть рассеивается в окружающем пространстве [c.296]

Уравнения для полной затраты работы I могут быть представлены и в другом виде. Реальные процессы течения и сжатия газа сопровождаются потерями, вызванными трением газа о стенки и внутри потока, срывом потока с ограничивающих его поверхностей и вихреобразованием. Работа 1 , эквивалентная этим потерям, необратимо превращается в теплоту д (причем = дг), которая полностью или частично отдается газу. Для таких процессов уравнение первого закона термодинамики в системе координат, движущейся вместе с центром тяжести элемента массы газа в случае отвода тепла с1д, может быть записано в форме [c.12]

Первый закон отражает энергетический и тепловой баланс протекающих процессов и включает принцип эквивалентности между видами энергий. Он определяет взаимосвязь между работой, теплотой и различными видами энергии. Согласно одной из формулировок теплота, подведенная к рабочему телу, расходуется на производство работы, повышение внутренней энергии рабочего тела и потерь в окружающую среду. [c.54]

Математическое выражение первого начала термодинамики. Для системы, которая может обмениваться со средой теплотой и совершать работу, должно существовать простое соотношение между изменением внутренней энергии, теплотой и работой. Внутренняя энергия может измениться лишь потому, что полученная системой теплота не эквивалентна совершенной работе или отданная теплота не эквивалентна совершенной над системой работе. Теплота и работа представляют собой формы передачи энергии и не являются функциями состояния. Теперь обозначив изменение внутренней энергии — с i/, работу — 6А и количество теплоты — 6Q (б означает, что 6Q и бЛ не являются полными дифференциалами), можно написать уравнение, выражающее первое начало термодинамики, [c.13]

Изотермическое и обратимое сжатие при Гг от Уз до V . Газ отдает холодильнику Q2 кал теплоты, эквивалентной работе [c.25]

После окончательного кругового процесса не вся теплота Сь а несколько меньшее количество Рг перенесено к холодильнику, и разность этих теплот эквивалентна полученной работе. Форма работы безразлична. Можно, например, сохранить энергию, отвечающую совершенной работе в виде энергии поднятого груза или электрической энергии аккумулятора. [c.30]

После окончательного кругового процесса не вся теплота Q<, а несколько меньшее количество Q2 перенесено к холодильнику, и разность этих теплот эквивалентна полученной работе. Форма работы безразлична. Можно, например, сохранить энергию, отвечающую совершенной работе в виде энергии поднятого груза или электрической энергии аккумулятора. То состояние, в которое пришла система, не совпадает с конечным результатом необратимого процесса. Действительно, в необратимом процессе к холодильнику должно было перейти Qj теплоты. Поэтому придется разность теплот Qi—Q2 — q передать холодильнику обратимым путем. Можно, например, за счет полученной работы обратимо поднять поршень цилиндра с газом, сообщая газу теплоту бесконечно медлен- [c.47]

Последующее развитие науки привело к более глубокому пониманию всех этих явлений. В частности, после открытия закона сохранения энергии стало ясно, что теплота-теплород — это понятие энергетической природы она способна преобразовываться в работу в эквивалентных количествах. Теория теплорода была отброшена, однако представление о теплоте как о субстрате переноса сохранилось до наших дней. [c.402]

Первый закон термодинамики был сформулирован как невозможность построить машину, которая могла бы создавать энергию. Однако он не накладывает ограничений на превращение энергии из одного вида в другой. Таким образом, на основе одного лишь первого закона всегда имеется возможность превратить теплоту в работу или работу в теплоту, если только общее количество теплоты эквивалентно общему количеству работы. Это, безусловно, верно для превращения работы в теплоту. Тело (безразлично с какой температурой) всегда можно нагреть трением, получая количество энергии в форме тепла, точно равное проделанной работе. Подобным же образом электрическая энергия всегда может быть превращена в теплоту при прохождении электрического тока через сопротивление. Однако существуют определенные ограничения при превращении теплоты в работу. Если бы этого не было, то можно было бы построить машину, которая смогла бы путем охлаждения окружающих тел превращать взятую из окружающей среды теплоту в работу. [c.37]

Данное рассуждение обосновывает 01И) тным путем наличие определенной функции состояния системы, имеющей смысл суммарной меры всех движений, которыми система oблaдaeт Предположим, что циклический процесс удалось провести так, что после того как система вернулась к исходному состоянию, внутренняя энергия системы не приняла начального значения, а увеличилась. В этом случае повторение круговых процессов вызвало бы накопление энергии в системе. Создалась бы возможность превращения этой энергии в работу и получения таким путем работы не за счет теплоты, а из ничего , так как в круговом процессе работа и теплота эквивалентны друг другу, что показано прямыми опытами. [c.31]

Окончательно убедить ученых в том, что теплота и работа действительно эквивалентны, удалось лишь Гельмгольцу. В 1847 г. он представил в журнал Annalen der Physik статью, в которой было дано более общее изложение законов сохранения энергии и эквивалентности теплоты и работы, чем это было сделано Майером и Джоулем. Статью Гельмгольца отклонили. Тогда он выступил со своей работой на заседании в Берлине и опубликовал ее частным образом. [c.11]

Энергия, передаваемая в указанном примере 1-м способом в виде работы, во втором случае передается системе неме.ханическнм путем в виде теплоты. Таким образом, работа и теплота эквивалентны. [c.12]

В тепловых расчетах холодильных циклов удобно использовать связь между изменением энтальпии сИ хладагента и изменениями его теплоты и рабочих параметров, выражаемую ур-нием (И = dq+ Vdp. Отсюда для наиб, распространенного на практике изобарного охлаждения имеем qt=U h и 1 = 7 о(5, — 82) — ( 4 - /3), ще 3 и 4 - энтальпии рабочего тела. На рис. 2 работе 1ц эквивалентна площадь 12341, кол-ву отведенной теплоты q - площадь 12аЫ, кол-ву подведенной к хладагенту или отведенной от охлаждаемого тела теплоты qл - площадь аМЗа (здесь и далее заштрихована). В общем случае обратимый процесс 3-4 м.б. не только изобарным, тогда [c.302]

При расширении по изотерме А В за счет теплоты Яг рабочее тело производит работу Ьг = Сх при постоянной температуре. Затем происходит расширение рабочего тела по адиабате ВС. Теплота в таком процессе не подводится и не отводится. Работа расширения рабочего тела осуществляется за счет уменьшения внутренней энергии = —М1вс- Затем рабочее тело сжимается по изотерме СО. Работа сжатия протекает при постоянной температуре Т . Выделяющаяся при сжатии теплота Яг передается теплоприемнику. Работа з эквивалентна теплоте Я , т. е. —= = Яг- [c.59]

Всякий раз, когда теплота и работа не эквивалентны, как это вообще бывает в некруговых процессах, это обстоятельство принимается во внимание, и говорят, что в системе накопилось определенное количество энергии, или же, наоборот, что некоторая накопленная энергия утрачена системой и проявилась как теплота, или работа, или как то и другое одновременно. Энергия может сохраняться в системе или может легко передаваться от одной системы к другой в виде теплоты или работы. При всех этих превращениях она остается количественно неизменной. Это является принципом сохранения энергии, образующим основу первого закона термоди-найики. Он покоится главным образом на опытных фактах, обобщенных уравнением (1). [c.86]

Изотермическое и обратимое сжатие при Гг от Vs до V4. Газ отдает холодильнику Q2 теплоты, эквивалентной работе RTzlniv lvz). Величина Q2 отрицательная (отданную теплоту считаем отрицательной). [c.42]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология