Функция ионизации

Взяв за меру вероятности ионизации Р отношение сечения ионизации к газокинетическому сечению и воспользовавшись экспериментальными данными но ионизации ра. зличных атомов и молекул в максимуме функции ионизации, можно убедиться, что за редким исключением величина Р составляет около 0,2—0,5. [c.185]

Функция ионизации—зависимость вероятности ионизации молекулы (атома) от энергии электрона —проходит через максимум (табл. 49). [c.215]

Вероятность ионизации атомов и молекул в максимуме функции ионизации [c.216]

Функция ионизации — зависимость вероятности ионизации молекулы (атом) от энергии электрона — проходит через максимум. [c.267]

Аналогичный функции ионизации и возбуждения вид имеют зависимости сечения от кинетической энергии частиц для нерезонансной перезарядки (см. ниже). Здесь дефект резонанса играет такую же роль, как и потенциалы ионизации и возбуждения в функциях ионизации и возбуждения [c.370]

Возбуждение атомов и молекул электронным ударом. Функция возбуждения. Роль фотонов, являющихся активирующим фактором в фотохимических реакциях, в реакциях, протекающих в электрическом, разряде, играют быстрые электроны и в значительно меньшей степени — ионы. Активирующая роль быстрых электронов состоит в том, что при соударении электрона с молекулой в результате превращения энергии поступательного движения электрона возникает возбужденная молекула, молекулярный ион или происходит диссоциация молекулы на нейтральные или ионизованные осколки (атомы, радикалы, ионы). Во всех случаях (за исключением процессов, приводящих к образованию отрицательных ионов, см. ниже) речь идет о превращениях кинетической энергии электрона во внутреннюю энергию молекулы. При этом, согласно теории соударения упругих шаров (см. стр. 298), для передачи молекуле энергии Е при центральном ударе достаточно, чтобы энергия электрона К была не меньше Е К>Е). Вероятность передачи энергии, т. е. вероятность активации электронным ударом, обычно характеризующаяся величиной соответствующего эффективного сечения, зависит от энергии электрона, являясь функцией К (функция возбуждения или функция ионизации), а также функцией строения молекулы. [c.395]

Рис. 99. Функции ионизации различных газов при электронном ударе.

Изучение функции ионизации различных атомов вблизи порога ионизации с применением приблизительно моноэнергетических электронов обнаруживает сложную структуру этой функции, обусловленную возбуждением различных атомных уровней. Так, например, нерегулярный ход функции ионизации атомов цинка, кадмия и ртути, наблюдающийся на протяжении первых нескольких вольт за порогом ионизации, связывают с автоионизацией возбужденных атомов (эффект Оже), возникающих в результате возбуждения внутренних электронов [757]. Изломы на кривых функции ионизации для Ые2+, Аг2+, Кг + и Хе + (процессы еН-Ые= = Ке2+ -Ь Зе и т. д.) интерпретируются как результат наложения прямолинейных участков, представляющих собой функции ионизации, отвечающие основному ( Р) и возбужденным ( /) и 5) состояниям указанных ионов [760]. Прямолинейный ход функции ионизации на протяжении первых нескольких вольт за порогом ионизации для единичного состояния образующегося иона виден, в частности, из того факта, что функция ионизации гелия, отвечающая процессу е + Не = Ие++2е, строго прямолинейна на протяжении целых восьми вольт. [c.407]

В табл. 44 приведены значения вероятностей ионизации различных атомов и молекул в максимуме функции ионизации, определяемой отношением сечения ионизации а к газокинетическом сечению. [c.408]

Вероятности ионизации некоторых атомов и молекул в максимуме функции ионизации (по данным различных авторов [924, 624]) [c.409]

Рис. 103. Теоретическая и экспериментальная функция ионизации неона электронным ударом.

Нетрудно видеть, что такой ход ионизующей способности альфа-частиц есть прямое отображение функции ионизации, представленной на рис. 118. Действительно, обозначая расстояние, пройденное альфа-частицей от начала ее пробега, через х, на основании формулы (31.1) найдем [c.457]

Существенно также знать функцию ионизации, т. е. зависимость поперечного сечения ионизации от скорости электронов. Вероятность процесса ионизации для различных инертных газов изучалась в работе [ П- Функции ионизации возрастают при увеличении скорости электронов в интервале энергий 100—150 эв. а затем медленно спадают. [c.17]

На рис. 1 изображена схема движения быстрого электрона через газ при атмосферном давлении и через конденсированное вещество. В обоих случаях изображен не весь трек электрона, а четыре так называемых шпура — области, в которых тормозится вторичный электрон, выбитый быстрым первичным. Среднее расстояние между этими областями для газа при атмосферном давлении составляет — 0,1—1 мм, для конденсированного вещества 0,1—1 мк, средняя энергия вторичного электрона составляет 30—70 эв. За последние годы сечения процессов ионизации для таких электронов были тщательно измерены. Оказалось, что имеется линейная зависимость между сечением в максимуме функции ионизации и числом связанных электронов молекулы каждого типа [1]. [c.188]

На рис. 1 приведены функции ионизации для образования Аг+ и ионов т/е =42 и 56. Были также исследованы начальные участки этих кривых и показано, что потенциалы появления ионов т/е =42 и 56 соответственно равны 20,4+1,3 и 46,5 1,0 е. Величина пика т/е =42 квадратично зависит от давления N2, поэтому этот пик мы рассматриваем как пик иона N3. Сечение образования этого иона приблизительно равно 5-10 i см , т. е. близко к ве- [c.30]

Следует, однако, иметь ввиду, что обоснованный вывод о влиянии заместителей на основании константы диссоциации можно делать только, анализируя термодинамические функции ионизации кислот в газовом состоянии и растворах. [c.55]

Термодинамические функции ионизации кислот алифатического ряда [c.102]

Определение термодинамических функций ионизации К и К2 янтарной кислоты позволило более полно представить себе обе стадии процесса [46, 1971, т. 48, с. 338] [c.108]

Аналогичным образом обстоит дело и в отношении ионизации атомов и возбуждения получающихся ионов. Основную роль и здесь играет столкновение с электронами. Для того чтобы осуществить ионизацию, электрон должен обладать кинетической энергией, превышающей энергию ионизации данного атома г при дальнейшем увеличении скорости электронов эффективность ионизации падает — функция ионизации> ан логична по своему виду функции возбуждениям. Обратны.ми процессами, приводящими к уничтожению ионов, являются процессы рекомбинации ионов с медленными электронами — ион захватывает пролетающий мимо него электрон и воссоединяется с ним в нейтральный атом. [c.34]

Вероятность или функция ионизации монотонно возрастает при увеличении II от II до 100— 200 в и затем медленно падает. Своеобразный ход функции возбуждения и функции ионизации атома не может быть выведен из законов классической электродинамики и механики или, другими словами, не соответствует представлению об электроне как только о частице, обладающей зарядом и массой. Мы снова встречаемся здесь с природой электрона как диалектического единства частицы и волны, как это имело место нри рассмотрении явления холодной электронной эмиссии. В то же время применение квантовой механики даёт лишь возможность строить по точкам теоретические кривые для функции возбуждения и функции иониза-цяи, но не приводит к аналитическим выражениям. [c.102]

Рис. 34. Ход функции ионизации для некоторых газов.

Большие трудности представляет отыскание выражения для числа ионизаций в течение 1 сек., приходящегося на один электрон. Это число тесно связано с эффективным поперечным сечением частиц газа для ионизации электронами. В каждом отдельном случае приходится выбрать соответствующую аппроксимацию функции ионизации. Необходимо также правильно учесть распределение электронов по скоростям. [c.308]

Роль фотонов, являющихся активирующим фактором в фотохимических реакциях, а также в реакциях, протекающих в электрическом разряде, играют быстрые электроны и в значительно меньшой степени — ионы. Активирующая роль быстрых электропов состоит в том, что при соударении электрона с молоку.той за счет эпергии электрона возникает возбужденная молекула, молекулярпый ион или происходит диссоциация молекулы па нейтральные или ионизованные осколки (атомы, радикалы, ионы). Вероятность передачи эпергии, т. о. вероятность активации электронным ударом, обычно характеризующаяся величиной соответствующего эффективного сечения, зависит от энергии электропов, являясь функцией ял, и строения молекулы (функция возбуждения или функция ионизации). [c.173]

Зависимости сечепия от кинетической энергии частиц для перепонапспой перезарядки им( ют вид, аналогичный функции ионизации и возбуждения (см. ниже). Здесь дефект резонанса играет такую же роль, как и потенциалы ионизации и возбунщепия в функциях ионизации и возбуждения тяжелыми частицами. Правда, для многоатомных частиц из-за пересечений нотенциаль- [c.187]

Зависимости вероятностей ионизации и возбунедения от энергии Л/7, переданной молекуле гептана при столкновении с электроном с энергией 70 эв, показаны на рис. 95, взятом из работы [732]. Из этого рисунка видно, что сверхвозбужденные состояния еще суш,ествуют при АЕ = 30 э . В табл. 24 приведены значения вероятностей Р ионизации различных атомов и молекул в максимуме функции ионизации. За такую вероятность принято отношение сечения ионизации к газокинетическому сечению Как видно из этой таблицы, за редким исключением вероятность ионизации составляет величину, близкую к 0,2—0,5. [c.364]

Максимумы сечений ионизации тяжелыми частицами попадают в интервал кинетических энергий 10—100 кэв. Например, сечение ионизации гелия быстрыми протонами, максимальное значение которого (при 20 кэв) составляет 10 см , резко уменьшается при уменьшении энергии протонов и при энергии в несколько килоэлектронвольт становится на много порядков меньше максимального [895]. Теорию этого вопроса см. в работе [896]. Имеются экспериментальные данные, относящиеся к ионизации различных газов ионами 1ч.+ [802] и атомами N и Аг [481], где скорости электронов и тяжелых частиц в максимзше функции ионизации различаются на порядок величины и более, из чего можно заключить, что чем сложнее электронная оболочка бомбардирующей частицы, тем меньше ее скорость в максимуме по сравнению со скоростью электрона [175]. [c.370]

Ионизация атомов и молекул электронным ударом. Значит лыю большее число исследований посвящено изучению ионизации атомов и молекул электронным ударом. Эти исследования указывают, что функция ионизации, подобно функции возбуждения, растет от нуля при энергии ионизующих электронов, отвечающей порогу ионизации, т. е. при Кыин. ==/ (потенциал ионизации) при энергии порядка десятков до 100 эв (реже до 200 эе) достигает максимума, после чего падает. Типичные кривые зависимости сечения ионизации от энергии электронов (функция ионизации) для различных одноатомных и многоатомных газов, по данным различных авторов (лит. см. з [59]), представлены на рис. 99. В связи с этим рисунком необходимо отметить у1едующее существенное обстоятельство. Так ка.ч обычный способ измерения функции ионизации сводится к измерениям числа пар ионов (положительных и отрицательных зарядов), обра.зующихся на пути в [c.406]

Теория ионизации при ударе быстрой частицы принципиально не отличается от теории возбуждения. Единственное различие здесь состоит в том, что конечное состояние ионизуемого атома или молекулы отвечает непрерывному энергетическому спектру, что учитывается соответствующими волновыми функциями. С наибольшей точностью была вычислена функция ионизации атомов Н, Не и молекулы Нг. На рис. 101 и 102 со-поставлен ) вычисленная (верхние кривые) [924 а] и измеренная кривые зависимости сечения ионизации Не (рис. 101 [1154]) и Нг (рис. 102[1212]), Аналогичные кривые для неона и ртути представлены на рис. 103 (Ке) и 104 (Н ). На этих рисунках верхние кривые являются теоретическими кривыми зависимости сечегшя ионизации от величины К I (К — энерги с [c.408]

Рис. 101. Теоретическая и экспериментальная функции ионизации гелия электронным ударом (по Месси и Мору [924а]).

Рис. 117. Функции ионизации инертных газов их собственными ионами (по Ростаньи [1090]).

Рис. 118. Функции ионизации воздуха альфа-частицами (а), нротонами (р) и электронами (е) (по Энгелю и Штенбеку [307]).

В отличие от О—Н-кислот, в которых из нейтральных частиц образуется при диссоциации два противоположно заряженных иона, каждый из которых в растворе оказывается специфически сольватированным, при диссоциации аммониевых катионов число ионов и их зарядность не изменяется. Это обстоятельство приводит к существенному различию процессов диссоциации О—Н-кислот и аммониевых соединений. Ниже приводятся значения термодинамических функций ионизации двух аммониевых основании — анили-ниевого [44, 1973, т. 95, с. 2439 47, 1969, с. 259] и хинуклидиниевого [43, 1976, т. 59, с. 264] [c.112]

Приводим экспериментальные кривые, полученные для функции ионизации некоторых газов Комптоном и ван-Вуррисо [c.102]

Для процессов ионизации и возб "ждения положительными ионами, аналогично ионизации и возбуждению электронами, существуют свои функции ионизации и возб ждония, вместо которых целесообразно вводить величину эффективного поперечного сечения частиц газа по отношению к каждому данному процессу. [c.112]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология