Струя в псевдоожиженном слое

B. Г. Айнштейна и некоторых других. Наряду с этим отдельные важные проблемы псевдоожиженного состояния, развитые, главным образом, в советских работах, остались, к сожалению, за пределами книги. Так, не освещены вопросы развития газовых струй в псевдоожиженном слое, поднятые в работах Н. А. Шаховой и др., хотя они имеют непосредственное отношение к возникновению газовых пузырей, теоретическое и экспериментальное исследование которых занимает большую часть книги. Совсем не затронуты статистические модели (кинетическая теория) псевдоожиженных систем, развитые в работах Ю. А. Буевича, [c.10]

Рис. 1-8. Протяженность струи в псевдоожиженном слое. Стрелки у точек показывают исходное направление струи.

Рис. 1. Развитие газовой струи в псевдоожиженном слое

Приближенное решение задачи истечения турбулентной струи в псевдоожиженный слой позволило получить уравнения, определяющие расширение пограничного слоя струи [9, ] [c.39]

Следует иметь в виду, что при истечении вертикальной струи в псевдоожиженный слой скорость на границе струи Ыг-т равна скорости стесненного витания частиц Экспериментальное определение коэффициентов и показало между ними связь, которую можно записать в виде [c.39]

Объем пузыря в момент отрыва может быть определен по приведенным выше формулам для очертания струи в псевдоожиженном слое. [c.41]

Исходя из закономерности, полученной для турбулентной струи в псевдоожиженном слое, объем образуемых пузырей зависит не только от расхода ожижающего агента, но и от отношения плотностей ожижающей среды и псевдоожиженного слоя, а также от диаметра отверстия истечения и коэффициента С . [c.41]

Следует отметить, что при истечении струи в псевдоожиженный слой большой плотности разрыва струи и отрыва пузырей может не быть только при условии образования факела струи, длина которого соизмерима с высотой слоя, т. е. при небольших значениях Яф. [c.42]

Приводится решение задачи истечения турбулентной струи в псевдоожиженном слое с целью объяснения механизма образования пузырей в слое. Илл. 2. Табл. 1. Библ. 18 назв. [c.475]

Рис. 1.2. Схема струи в псевдоожиженном слое

Для струи в псевдоожиженном слое, как и для затопленной струи, характерно наличие трех участков с различными законами изменения скоростных полей начального, переходного и основного. Начальный участок факела характеризуется наличием ядра постоянных скоростей и отсутствием в нем частиц слоя. На переходном участке (от начального к основному) помимо размывания струи и снижения ее осевой скорости происходит трансформация скоростного профиля струи от профиля на начальном участке до профиля на основном участке. Закономерности изменения скоростных полей в указанных участках пограничного слоя неодинаковы. [c.10]

Струя в псевдоожиженном слое [c.13]

Рис. 1.7. Развитие осесимметричной полуограниченной струи в псевдоожиженном слое алюмосиликата при различных значениях критерия Уф/Нр-.

Зависимость характера струйного течения фактически от единственного свободного параметра-давления в каверне (совпадающего с давлением газа в плотной фазе вдали от каверны, на уровне расположения области сужения) свидетельствует о высокой степени автомодельности процесса распространения струи в псевдоожиженном слое. В связи с автомодельностью задачи возникает подтверждающийся экспериментально вывод о подобии форм каверн, образующихся в разных условиях [1, 3, 7, 10, 13, 16-18, 21-24, 26-28], и, в частности, о независимости отношений Уф/й Уф/1) от скорости истечения струи IIд. [c.17]

Как показало исследование, частота / зарождения пузыря, генерируемого струей, является прямой функцией параметрического критерия Уф/Яр, определяющего отношение протяженности факела в слое к высоте слоя над срезом сопла [1, 15, 20]. С увеличением критерия Уф/Яр частота зарождения пузыря возрастает, а с уменьшением, наоборот, понижается. (В опытах критерий Уф/Яр изменялся от 0,2 до 2,4, а частота зарождения пузыря-от 2 до 48 Гц и более.) Это позволяет в инженерных расчетах использовать параметрический критерий Уф/Яр в качестве характеристики режима развития струи в псевдоожиженном слое. [c.18]

Качественная картина развития плоской струи в псевдоожиженном слое во многом идентична развитию в нем круглой струи реализуется своеобразный нестационарный режим истечения с отрывом факела и образованием пузыря в конце каждого цикла [1, 5, 39]. [c.20]

Развитие кольцевой струи в псевдоожиженном слое протекает анало-гачно развитию круглой струи физические картины их течения идентичны [ ] [c.21]

Рис. 1.9. Развитие горизонтальной круглой струи в псевдоожиженном слое частиц гранулированной нитрофоски (в порядке увеличения скорости истечения)

Таким образом, опыты с полуограниченной струей позволяют не только исследовать физическую картину течения, но и приближенно оценить непосредственным измерением толщину пограничного слоя струи в псевдоожиженном слое [1]. [c.23]

Рис. 1.11. Сопоставление профилей скорости в различных сечениях основного участка неограниченной (сплошная линия) и полуограниченной (пунктир) струй в псевдоожиженном слое ( о = 0,01 м и о = 52,5 м/с).

На темп гашения осевой скорости струи в псевдоожиженном слое оказывают влияние начальная скорость истечения, диаметр сопла, диаметр частиц слоя, число псевдоожижения, плотность частиц и начальная неравномерность профиля скорости струи (начальная структура струи) [1, 4, 7, 15, 17, 19, 20, 28, 47]. [c.25]

Типичные кривые падения осевой скорости плоской струи в псевдоожиженном слое представлены на рис. 1.15. В начале струи имеется ядро постоянной скорости, затем скорость на оси начинает уменьшаться. Найденная опытным путем координата конца начального участка (см. рис. 1.26) с точностью до 16% равна [5] [c.28]

РАСШИРЕНИЕ ФАКЕЛА СТРУИ В ПСЕВДООЖИЖЕННОМ СЛОЕ [c.38]

Струйные течения в псевдоожиженном слое, как показывает анализ экспериментальных данных [1, 20, 53], обладают всеми свойствами, характерными для струйного пограничного слоя, т. е. протяженность таких течений в поперечном направлении мала по сравнению с протяженностью в продольном направлении в поперечном направлении имеется значительный градиент скорости безразмерные профили скорости универсальны. При идентичных начальных параметрах струи и слоя характеристики распространения струй (нарастание толщины канала, профили скорости и кривые падения осевой скорости) в горизонтальном и вертикальном направлениях псевдоожиженного слоя одинаковы. Эти особенности течения свидетельствуют о том, что газовый факел струи в псевдоожиженном слое развивается подобно струе в спутном потоке псевдожидкости, образуя в ней струйный канал, занятый разреженной суспензией. [c.38]

В результате приходим к следующей схеме расчета факела струи в псевдоожиженном слое. Имеются (рис. 1.26, а) область, занятая плотной фазой слоя, и область Dj, занятая разреженной суспензией, причем граница этих областей образована поверхностью струйного канала (факела). Перетяжка на расстоянии Уь разделяет область струйного канала >2 на две части нижнюю-с регулярной формой факела и верхнюю, где форма факела весьма нерегулярна. В частном случае (при У > Нр ) получаем схему пограничного слоя с регулярной формой, характерной для стационарной струи (рис. 1.26,6). [c.39]

Значение Су изменялось в опытах от 0,52 до 1,17, в зависимости от начальных условий истечения струи в псевдоожиженный слой. Полученные значения Су в среднем выше, чем в затопленной струе, более чем в четыре раза, а в следе за плохо обтекаемым телом-более чем в полтора раза. Это свидетельствует о чрезмерно высокой интенсивности турбулентности в газовом факеле струи. [c.41]

Между тем при развитии струи в псевдоожиженном слое происходит утечка газа в результате обмена количеством движения. Утечка может быть и из пузыря при его подъеме в слое. Разрушение пузырей, не достигающих верхней поверхности слоя, будет приводить к появлению локальных мест с большой пористостью и, наоборот,— к образованию локальных уплотнений слоя у поверхности пузыря при его подъеме и т. д. При значительном развитии струйного движения в псевдоожиженном слое газ — твердые частицы области с увеличенной пористостью сливаются, что приводит к изменению форлш образуемых факелов струи вследствие резкого уменьшения плотности слоя, и в этих условиях пузыри не образуются. Это подтверждают данные наблюдений течения газа в слоях с низкой концентрацией твердой фазы [5[. [c.42]

Струйные течения газа в зернистом слое могут быть весьма разнообразными по форме течения, природе газа (потока) в начальном сечении струи и, наконец, характеру окружающей среды. Из всего многообразия струйных течений можно выделить два основных типа, различаюидахся принципиально. Во-первых, струя или коллектив струй могут вводиться в неподвижный зернистый слой материала с сохранением его неподвижного состояния или с возможным установлением псевдоожиженного состояния, начиная с некоторого уровня над газораспределительной решеткой. В обоих случаях имеем до сохранения равновесия слоя задачу о распространении струи в неподвижном слое зернистого материала. Во-вторых, струя или коллектив струй могут вводиться в ожиженный или почти ожи-женный зернистый слой для улучшения качества псевдоожижения или для интенсификации обменных процессов. В этом случае приходим к задаче о распределении струи в псевдоожиженном слое зернистого материала. [c.9]

Развитие горизонтальной струи в псевдоожиженном слое сопровождается эффектами, аналогичными рассмотренным выше (образование факела в слое, зарождение пузыря и др.) и характерными для развития вертикальной струи. Отличительной особенностью горизонтального струйного течения является искривление факела и вытеснение его вверх [1, 20, 21]. При истечении в неподвижный слой зернистого материала струя загибается обычно на 180°, образуя эллипсовидную каверну с круговыми движениями частиц на границах. Такой характер течения сохраняется при числах псевдоожижения слоя вплоть до значений Ж 0,6. При Ц > 0,6 угол загиба струи резко уменьшается, и в псевдоожиженном слое (И > 1,0) искривление аэродинамической оси факела подобно искривлению оси потока, истекаюшего горизонтально в среду большей плотности. Струя сначала истекает горизонтально, а затем плавно загибается на 90° и выходит из слоя, образуя вертикальный канал (рис. 1.9). [c.21]

Рис. 1.10. Развитие стационарной горизонтальной круглой струи в псевдоожиженном слое алюмосиликата различной высоты = 0,00234мм Ж= 1,0 струя полуограниченная Гд = 0,0025 м 1/о = 120 м/с фотографии расположены в порядке возрастания высоты слоя

Расслоение кривых падения осевой скорости струи в псевдоожиженном слое по параметру влияния происходит при неизменном характере кривых Umiy) по всей длине основного участка, независимо от условий истечения и развития струи. Это позволило сделать предположение об аффинности кривых снижения осевой скорости. Полученные в опытах значения Um/Uo на основном участке хорошо группируются около кривой (рис. 1.14), [c.27]

Толщина йограничного слоя струи в псевдоожиженном слое (в любом сечении) равна сумме толщин факела (Ьф) и пограничной зоны (Ь ) [c.39]

Экспериментальное исследование развития турбулентной газовой струи в псевдоожиженном слое в общем случае включает следующие процедуры визуальное наблюдение за характером развития струи измерение распределения температуры и скорости газа, а также концентрации трассера в факеле и его окрестностях оценку пульсационных и осредненных характеристик распределения струи в слое, а также размеров пограничного слоя и интенсивности растечки определение скорости и массы циркулирующих частиц в сечениях струи, диаметра, координаты и частоты зарождения пузыря и др. [c.43]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология