Ньютоновское и не ньютоновское

Большинство нефтяных масел в зависимости от температурных условий может вести себя как ньютоновская жидкость ири повышенных температурах и как структурная жидкость при охлаждении. Картина изменения данного свойства нефтяных масел при изменении температуры такова. В области повышенных температур масло, будучи нолностью гомогенной жидкостью, подчиняется уравнению Ньютона при охлаждении масла наступает момент, когда в нем начинает образовываться дисперсная фаза вследствие снижения растворимости части входящих в состав этого масла парафинов. Вначале, пока концентрация дисперсной фазы остается низкой и связь между ее частицами слабой, появляется только аномалия вязкости ири отсутствии предельного напряжения сдвига. При дальнейшем охлаждении концентрация дисперсной фазы растет, связь между ее частицами усиливается, и по- [c.10]

Есть другой очень эффективный метод статистического рассмотрения взаимодействующих систем, который вытекает непосредственно из уравнений Ньютона. Для любой системы частиц можно написать уравнения ньютоновского движения [c.180]

Таким образом, анализ приводит к параболическому профилю скоростей, однако при пг 1 парабола не является квадратичной. Качественно сопоставление обобщенных профилей скоростей представлено на рис.2.27 в сравнении с профилем для ламинарного течения ньютоновских жидкостей. Видно, что для псевдопластичных жидкостей т < , кривая 2) профиль скоростей является более заполненным (выровненным в смысле распределения скоростей по сечению), а для дилатантных (т > 1, кривая 5) — менее заполненным, нежели для ньютоновских жидкостей т = , кривая 1). [c.200]

При изложении методов определения вязкости, исходя из результатов измерений различных вязкоупругих функций, речь везде шла о линейной области механического поведения расплава, когда в каждый момент времени 7 т и 7 —х, так что эффективная вязкость не зависит ни от напряжения, ни от временного фактора. Такое значение вязкости, формально определяемое как предельное при т - 0, а практически измеряемое для некоторой области малых напряжений, в которой выполняется линейное соотношение между т и 7, называют наибольшей ньютоновской вязкостью и обозначают как т]о. При повышенных напряжениях и скоростях сдвига вязкость расплава изменяется в зависимости от режима деформирования, и тогда говорят о нелинейной области аномалии вязкости , графически представляемой в виде кривой течения — зависимости 7 от т (или т] от т, или т] от 7), изображаемой в линейной, полулогарифмической или двойной логарифмической системе координат. Определение вязкостных свойств полимера включает в себя оценку наибольшей ньютоновской вязкости, формы зависимости эффективной вязкости от режима деформирования, а также характеристику влияния температуры на т) и значения вязкости в нелинейной области поведения расплава. [c.178]

На рис. 59 приведены графики, представляющие различные типы потоков,где а—график для ньютоновской жидкости, 6—график, представляющий свойства суспензий. Стрелки показывают, что кривые вначале получались путем непрерывного увеличения напряжения сдвига (восходящая кривая), а затем путем его непрерывного уменьшения (нисходящая кривая). Скорость сдвига веществ, обладающих ньютоновскими свойствами, изменяется линейно с изменением напряжения сдвига, а вязкость — пропорционально обратной величине наклона кривой (кривая А). В случае тиксотропных материалов необходимо приложить некоторое усилие—напряжение сдвига, [c.136]

Заметим теперь, что если мы будем устремлять скорость фильтрации к нулю, то в пределе должна получиться величина градиента давления, не равная нулю, как в случае ньютоновской жидкости, а конечная. Эта величина называется предельным градиентом давления у. Поскольку предельный градиент давления от скорости w не зависит, ясно, что при и ->0, т.е. при больших значениях параметра ZQd (т[v ), функция Ф2 должна быть пропорциональна этому параметру [c.32]

Для ньютоновской жидкости единственным параметром, характеризующим ее течение, служит коэффициент динамической вязкости - коэффициент пропорциональности в законе вязкого трения Ньютона [c.335]

Жидкости, подчиняющиеся уравнению Ньютона, именуются ньютоновскими жидкостями в отличие от структурных жидкостей, которые будут рассмотрены ниже. [c.7]

В случае стационарной плоскорадиальной фильтрации оцените, на сколько снижается дебит вязкопластичной жидкости по сравнению с дебитом ньютоновской жидкости при прочих равных условиях. [c.350]

Кроме массы (в ньютоновском смысле), условно обозначаемой через т, в химии важное значение имеет количество вещества, выражаемое в молях [моль) или киломолях (кмоль). Число киломолей (или молей) компонента г определяется путем деления массы т,- на массу одного его киломоля (или моля) М. (величина М в данном случае измеряется в кг кмоль или г моль) [c.25]

Чтобы проанализировать процесс, нужно постараться вычислить скорость, с которой газ может передавать количество движения. Положим, что поверхность шероховатая и поток ньютоновский (постоянный градиент скорости). Действующая вязкая сила будет одинаковой во всем объеме системы и будет равна скорости, с которой количество движения переносится через единицу поверхности. Рассмотрим произвольную плоскость, параллельную двум данным плоскостям (рис. 111.2). [c.157]

Из уравнения (1.1) видно, что подвижность ньютоновской [c.7]

При изменениях температуры подвижность структурных жидкостей изменяется в том же направлении, как и ньютоновских, а именно снижается при понижении температуры, поскольку при охлаждении повышается вязкость жидкой среды, а для нефтяных жидкостей, в частности нефтяных масел, увеличивается также и выделение дисперсной фазы в виде парафина и возрастает связь между ее частицами, что в конечном итоге нри определенной температуре приводит к потере подвижности. [c.10]

Чтобы оценить по достоинству значение работ Н. П. Петрова, нужно учесть, что в то время работы Рейнольдса о сущности ламинарного и турбулентного течения жидкости были мало известны. Позже, проведя глубокий анализ движения вязкой жидкости в канале, образованном двумя поверхностями, находящимися в относительном движении, Рейнольдс показал, что шип может поддерживать нагрузку только при эксцентричном его положении. Свое приближенное уравнение ГТС, разработанное на основании уравнения механики вязкой жидкости Навье — Стокса, Рейнольдс вывел на основании следующих допущений гравитационными и инерционными силами можно пренебречь вязкость смазочной среды постоянна жидкость (смазка) несжимаема толщина пленки смазки мала по сравнению с другими размерами скольжение на границе жидкость— твердое тело отсутствует влиянием поверхностного на--тяжения можно пренебречь смазка является ньютоновской жидкостью. [c.229]

Большинство нефтяных и синтетических масел при обычных температурах и давлениях подчиняется закону Ньютона и относится к ньютоновским жидкостям. Вязкость определяет течение жидкости только в ламинарном потоке. При увеличении скорости ламинарный поток завихряется, послойный сдвиг разрушается. Переход от ламинарного к турбулентному потоку определяется критическим значением числа Рейнольдса Ре= = бус /т), где (1 — диаметр трубы или величина зазора. Распределение скоростей в ламинарном и турбулентном потоке заметно различается (рис. 5.12). В первом случае для вязкой жидкости устанавливается параболическое распределение скоростей с ярко выраженным максимумом у оси трубы. При турбулентном режиме скорости по сечению потока за счет его завихрения выравниваются. Отметим, что для пристенного слоя в цилиндрической трубе характерны значительные градиенты скоростей. Критическое значение Ке близко к 2500. Вследствие достаточно высокой вязкости масел и небольшой величины зазоров для смазочных масел, как правило, реализуется ламинарный поток. [c.267]

Развитие методов воздействия на природные залежи с целью увеличения нефте- и газоконденсатоотдачи привело к значительному расширению ассортимента веществ, закачиваемых в продуктивные пластдл. Многие из этих веществ (высокомолекулярные соединения, полимеры) не обладают свойствами ньютоновских жидкостей. Поэтому рассмотрение особенностей фильтрации неньютоновских систем приобретает Самостоятельное значение. [c.335]

Основное уравнение гидродинамической теории трения Петрова (5.12), выведенное исходя из ньютоновского закона течения жидкостей, позволяет определить силу жидкостного трения в подшипнике скольжения в зависимости от вязкости жидкости. [c.277]

Аномалия вязкости может благоприятно влиять на уменьшение сопротивлений при работе механизмов. В результате снижения вязкости масла (смазки) с ростом скорости его деформирования увеличение энергетических затрат на деформирование замедляется. Иными словами, чтобы вдвое увеличить объем перекачиваемой по трубопроводу ньютоновской жидкости, необходимо вдвое увеличить перепад давления (при ламинарном течении). Для аномально вязкой жидкости, в частности для загущенных масел и пластичных смазок, удвоение перепада давления приведет не к двукратному, а к существенно большему увеличению расхода. [c.277]

Итак, теоретические исследования показывают, что общая картина течения и профиль фронта потока слабо зависят от вязкостных свойств расплава ньютоновские и псевдопластнчные жидкости обнаруживают почти одинаковый характер развития фронта потока (Пример 14.1 объясняет такое поведение расплавов). Этот вывод подтвержден экспериментально при помощи высокоскоростной фотосъемки процесса литья под давлением низковязких ньютоновских жидкостей в прозрачную форму [6]. Полученный результат имеет важное значение как в теоретическом, так и в экспериментальном отношении. С точки зрения моделирования процесса литья под давлением допустимо (в первом приближении) использование ньютоновского уравнения состояния для расчета положения и профиля фронта потока. С точки зрения экспериментатьного исследования процесс литья под давлением можно изучать на простой и удобной системе низковязкая жидкость в прозрачной форме. Естественно, время заполнения формы и давление существенно зависят от вязкостных свойств расплава. [c.536]

Ньютоновские жидкости характеризуются линейной зависимостью между касательным напряжением х и градиентом скорости dw/dn [согласно закону Ньютона, т = -i (dwidn) ] при постоянных температуре и давлении в условиях независимости их характеристик от времени. К ньютоновским жидкостям относятся все газы и чистые жидкости (а также их смеси) с низкой молекулярной массой. Для неньютоновских жидкостей эта зависимость нелинейна. По характеру зависимости [c.91]

Голландский реолог Хувинк по кривым течения различные реологические тела свел к четырем разновидностям (см. рис. 13). Наиболее широко известным классом реологических тел являются ньютоновские жидкости. К ним относятся вода и многие органические жидкости (минеральные масла, спирты и др.) при обычных температурах и битумы, а также расплавы металлов, солей, стекол и др. при повышенных температурах. Скорость течения ньютоновских жидкостей прямо пропорциональна действующему напряжению сдвига их кривая течения проходит через начало координат (кривая а). Весьма многочислен класс неньютоновских или квазивязких жидкостей (кривая б). Это растворы многих высокополимеров и слабоконцентрированные коллоидные дисперсии, подобные гелям нафтената алюминия и других мыл. Сюда можно отнести и некоторые жидкие и полужидкие консистентные смазки. У таких жидкостей по мере роста напряжения скорость течения аномально возрастает, что обычно обусловлено разрушением их структуры и ориентацией структурных элементов в потоке. [c.86]

Ньютоновская жидкость, не имеющая упругости, может быть разорвана только под гидростатическим давлением. В ламинарном потоке, когда среднее давление равно гидростатическому,, вязкая жидкость не может быть разрушена при деформировании, так как для такого материала Ф равно нулю и, следовательно, меньше любого значения разрывной прочности, как бы мало оно ни было. Если при наблюдении над смазочными слоями обнаруживается противоположный эффект, то, значит, смазочные масла не являются ньютоновскими жидкостями. Барлоу и Лэмб действительно обнаружили упругие свойства смазочных масел. [c.411]

Свойства полимерных растворов отличаются от свойств ньютоновских жидкостей. Согласно закону трения Ньютона, для ньютоновской жидкости зависимость касательного напряжения т от градиента скорости выражается прямой, проходящей через начало координат. В случае неньютоновских жидкостей (бингамовских, псевдопластичных, дилатантных), к которым относятся растворы полимеров, имеют место различные отклонения от течения ньютоновских жидкостей. [c.37]

При любых измерениях, выполняемых с помощью трубки Пито, зонд возмущает поток, и, следовательно, измеряемый профиль скоростей будет отличным от того, который бы существовал в отсутствие зонда. Успешное применение трубок Пито при измерениях профиля скоростей в потоке ньютоновских жидкостей позволило использовать их и для более сложных материалов. Против этого, однако, высказываются Метцнер и Астарита 26], которые указывают на то, что течение вязкоупругой жидкости вблизи зонда может существенно отличаться от ньютоновского течения при кинематическом подобии этих течений на некотором расстоянии от зонда. Различие возникает в первую очередь из-за специфического поведения граничного слоя вблизи области возмущения. Подтверждение этой точки зрения основано на факте уменьшения коэффициентов теплопередачи от нагретых цилиндров, помещенных в поток вязкоупругой жидкости (по сравнению с простой ньютоновской жидкостью — водой). [c.59]

Полимер в расплавленном состойнии можно рассматривать как раствор, концентрация которого равна 100%. Поэтому отклонения от ньютоновского характера течения (т. е. параметры Т11Т10, Т1 и тг) при движении расплавленных полимеров особенно велики. Из-за этого переход расплава от режима ньютоновского течения с максимальной постоянной вязкостью 111 к такому же течению с минимальной постоянной вязкостью Т12 должен происходить при значительно более высоких Т1 и тг. На практике расплавы ведут себя обычно как ньютоновские жидкости вязкостью Т11. [c.153]

Приведенные выше резу льтаты однозначно доказывают мета-стабнльный характер перехода черных пленок нз обычных в ньютоновские и дают экспериментальную основу для дальнейшего количественного объяснения этого процесса. Переход к ньютоновским черным пленкам можно рассматривать как переход к двумерному состоянию. Например, процесс образова ния ньютоновских черных пленок в серых пленках из неионогенных ПАВ и обычных черных пленок из ионогенных ПАВ можно представить как процесс зародышеобразования новой фазы. Такой подход по ка использован только для анализа устойчивости ньютоновских черных пленок. [c.120]

Основные виды зависимости деформации от времени действия деформирующей силы можно свести к пяти типам, представленным на фиг. 13. У ньютоновской жидкости (кривая 1) деформации е представляют собой линейные функции времени t. Это положение являегся прямым следствием закона вязкости Ньютона. Характер зависимости деформации от времени тела Бингама-Воларовича не отличается от аналогичной зависимости ньютоновского тела— ниже предела текучести деформация не имеет места, а выше него она пропорциональна времени. [c.43]

Принято рассматривать три основных режима дренирования пласта в процессе фильтрации по нему ньютоновской жидкости [12, 38, 72, 88] 1) упруго-водонапорный режим, когда пластовое и забойное давления выше давления насыщения, а именно Рпл>Рнас< <Рзаб] 2) упруго-водонапорный (смешанный) режим, при котором забойное давление ниже давления насыщения, а давление насыщения ниже пластового давления, а именно Рпл>/ нас>Лзаб 3) режим растворенного газа, когда забойное и текущее пластовое давления ниже начального давления насыщения независимо от того, в какой степени проявляются упруго-водопапор-ные силы, а именно / плРзаб- [c.16]

Фильтрующаяся жидкость, которую принимаем однокомпонентной и ньютоновской, характеризуется только вязкостью т] и плотностью р. [c.30]

Закон Дарси справедлив для медленных фильтрационных движений, для которых силы инерции несущественны. Поэтому для таких движений несущественна плотность жидкости, определяющая свойство ее инерции. Таким образом, для медленных безьшерционных движений ньютоновской жидкости в изотропной пористой среде справедлив закон фильтрации (1.25), причем коэффициент пропорциональности С может зависеть только от определяющих параметров н , d,r, т. Размерности определяемого и определяющих параметров, как нетрудно определить, записываются в следующем виде [c.31]

С точки зрения классической механики, обсуждавшейся в разд. У1.1, любая система, состоящая из N частиц, однозначно определяется в том случае, если известно 6Л независимых величпн, а также известны характеристики системы (масса, силовые поля и т. п.). Эти 6Л величин можно рассматривать как 6уУ постоянных интегрирования, подразумеваемых в дифференциальных уравнениях ньютоновского движения. [c.174]

Следовательно, жидкости, содержащие дисперсную фазу, в отличие от чисто гомогенных, ньютоновских жидкостей приобре- [c.8]

Уравнение Бингама относится к идеальному случаю, при кото--ром дисперсная система после преодоления сопротивления сдвига, т. е. после разрушения структуры, сразу же начинает вести себя как ньютоновская жидкость, и при этом вязкость ее становится независимой от движущего усилия. В действительности лишь очень немногие дисперсные системы приближаются к этому идеальному случаю. В большинстве же реальных дисперсных систем практически независимость вязкости от ириложенного к жидкости усилия наступает лишь при применении больших усилий, а нри меньших усилиях наблюдается только аномалия вязкости. Для некоторых других дисперсных систем, например для систем с высокой истинной вязкостью жидкой среды и при относительно небольшой концентрации дисперсной фазы, можно наблюдать только аномалию вязкости, но нри отсутствии нредель--ного напряжения сдвига (т. е. ири 6 = 0). Иными словами, эти дисперсные системы, характеризующиеся аномалией вязкости,, способны проявлять подвижность при самых малых усилиях. [c.9]

Для 5<К <25 Накано и Тьен [50] с помощью метода Галеркина получили приближенное решение задачи о движении капли ньютоновской жидкости в неньютоновской среде, описываемом уравнением (1.105). Расчеты проводились при значениях 0,6<и< 1 и 0,0КЛГ<2. Численные значения коэффициента сопротивления приведены в табл. 1.5. При увеличении Ке, как следует из табличных данных, коэффициент сопротивления для псевдопластическ рс жидкостей падает быстрее, чем для ньютоновских. Так, если при Ке<1 коэффициент сопротивления при движении в псевдо пластической среде для любых значений п и X выше, чем в ньютоновской, то уже при Ке = 25 для и = 0,6 и 2 наблюдается обратный эффект. Расчеты Накано и Тьена основаны на использовании системы аппроксимирующих функций, близких по виду к функции потенциального течения. Этим обусловлено отсутствие предельного перехода в решении при Ке 0. [c.34]

Следовательно, подвижность структурных жидкостей определяется не только вязкостью жидкой среды, как ньютоновских, но и характером и количеством содержащейся в ней дисперсной фазы. Это относится к дисперсной фазе как в коллоидном, так и в макродиснерсном состоянии. По этох причине структурная жидкость при наличии в ней достаточно высокой концентрации дисперсной фазы и должной связи между ее частицами может потерять свою подвижность даже при невысоких значениях вязкости жгвдкой среды, при которых она оставалась бы в данных условиях совершенпо подвижной в случае отсутствия дисперсной фазы. [c.10]

В связи с тем что вязкость пластичных омазок зависит от скорости деформации, используют понятие эффективной (иногда говорят кажущейся или эквивалентной) вязкости. Эффективная вязкость смазки соответствует вязкости ньютоновской жидкости, режим течения которой в данных условиях деформации (D = onst) одинаков с испытуемой смазкой. Иными словами, при данном D напряжения сдвига т у смазки и у масла с одинаковой эффективной вязкостью равны. Эффективную вязкость смазки рассчитывают по уравнению [c.273]

Изложены теоретические основы расчета колонных аппаратов. Рассмотрены стационарные и нестационарные режимы обтекания жидких, твердых и газообразных частиц потоком ньютоновской и неньютоновской жидкости, массо- и теплообмен в зтих системах с учетом химических реакций и поверхностных явлений на границе раздела фаз. Результаты теретических исследований сопоставлены с зкспериментальными данными и использованы для расчета конкретных промышленных аппаратов. [c.2]

Расчеты по формуле (1.107) показывают, что для псевдопласти-ческих жидкостей коэффициент сопротивления выше, а для дилатант-ных ниже соответствующих значений коэффициента сопротивления при оптекании пузырька потоком ньютоновской жидкости. [c.33]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология