Магнитная восприимчивость тензор

Атомные ядра и электроны, имея определенный электрический заряд, могут обладать и некоторым магнитным моментом, причем у ядра он примерно на три порядка меньше, чем у электрона. Молекула как система, состоящая из этих заряженных частиц, также может -характеризоваться вектором магнитного момента, который связан главным образом с орбитальным и спиновым движениями электронов. Еще одной характеристикой молекулы является тензор магнитной восприимчивости. Этими свойствами и определяются явления, происходящие при нахождении молекулы в магнитном поле. К важнейшим физическим методам исследования, связанным с изучением результатов взаимодействия молекул вещества с постоянным и переменным внешними магнитными полями, относятся методы радиоспектроскопии ЯМР и ЭПР. [c.6]

Таковы же условия для тензора магнитной восприимчивости. У диамагнитных веществ магнитная восприимчивость отрицательна, у парамагнитных— положительна. [c.219]

С двойным лучепреломлением полимеров связано возникновение явления фотоупругости (в механическом поле), эффекта Керра (в электрическом поле) и эффекта Коттона—Мутона (в магнитном поле). Фотоупругость полимеров зависит от их фазового и физического состояния. Метод фотоупругости используется для изучения характера распределения внутренних напряжений в полимерах без их разрушения [9.4]. Изучая эффект Керра в полимерах, можно оценить эффективную жесткость полярных макромолекул, мерой которой служит корреляция ориентаций электрических диполей вдоль цепей [9.5]. Наблюдение эффекта Коттона — Мутона (проявление дихроизма в магнитном поле), обусловленного диамагнитной восприимчивостью и анизотропией тензора оптической поляризуемости, позволяет оценивать значения коэффициентов вращательного трения макромолекул полимеров. Все эти методы исследования оптических свойств полимеров получили широкое распространение и, так же как и спектроскопические методы, в достаточной мрпл описаны в литературе [9.6 50]. [c.234]

X Тензор магнитной восприимчивости [c.520]

Магнитная восприимчивость. Поскольку магнитное взаимодействие между соседними молекулами очень мало, разумном приближении, есть просто сумма индивидуальных восприимчивостей молекул. Назовем тензором магнитной поляризуемости [c.47]

Для каждого элемента тензора магнитной восприимчивости нужны два индекса (отметим, что число индексов равно рангу тензора). Рассмотрим сначала случай, когда поле приложено вдоль одной из главных осей. Тогда намагниченность возникнет в том же направлении. Если кристалл вращать в магнитном [c.443]

Магнитная проницаемость в кристаллах, так же как и обратная ей магнитная восприимчивость, — симметричный тензор второго ранга, который можно описывать с помощью тех же преобразований и наглядных представлений, какие изложены в 40 и 41. Так же как для диэлектрической проницаемости, на основании закона сохранения можно показать, что [c.218]

Тензор магнитной восприимчивости. Простая пропорциональность между векторами Ац и Я наблюдается только при специальных ориентациях молекулы относительно поля, в частности, при равновесной ориентации свободно ориентирующейся молекулы, [c.444]

Качественным подтверждением этого положения служат экспериментальные данные, полученные при исследовании магнитной восприимчивости ароматических углеводородов [1— 3]. Оказалось, что указанная составляющая тензора растет по абсолютной величине с увеличением числа колец в молекуле ароматического соединения. [c.231]

Таблица чисел x/g. т. е. матрица ilx/gll. определяет тензор х магнитной восприимчивости, аналогичный тензору электрической поляризуемости, рассматривавшемуся в разделе VH. В общем случае можно определить систему координат O XYZ, ориентированную определенным образом относительно равновесных положений ядер молекулы, в которой отличны от нуля только диагональные элементы тензора х. т. е. только %хх, %yy, %zz- Оси O XYZ называются главными осями магнитной восприимчивости, а %хх, Xyy, Xzz — главными восприимчивостями молекулы. В системе главных осей [c.444]

Рассмотрим магнитные свойства многоатомной системы, электронный магнитный момент которой в нормальном состоянии и при отсутствии внешнего магнитного поля Н равен нулю. Магнитная восприимчивость данной системы представляет собою тензор. Средняя по направлениям восприимчивость (молярная) численно равна следу [c.12]

Также было показано, что главная ось тензора локальной магнитной восприимчивости не совпадает с главной осью тензора градиента электрического поля. Наблюдавшееся различие ориентаций двух осей составляет около 15°. Соответственно симметрия взаимодействия градиента электрического поля с ядрами Те в действительности отличается от симметрии магнитных взаимодействий парамагнитных ионов. [c.195]

Магнитные свойства молекулы, находящейся в определенном состоянии, характеризуются прежде всего двумя характеристиками— вектором магнитного момента и и тензором магнитной восприимчивости X- [c.441]

Параметр упорядочения нематического жидкого кристалла может быть выбран в виде симметричного тензора второго ранга San (сс, Р = 1, 2, 3). Например, в роли параметра Safi может выступать анизотропная часть магнитной восприимчивости [c.154]

За последние годы появилось несколько работ, в которых определение структуры было связано с использованием магнитных свойств кристалла. В принципе между оптической и магнитной анизотропией имеется много общего. Математический аппарат, применяемый для их описания, одинаков. И та и другая характеризуются тензорами второго ранга, т. е. геометрически—индикатрисами, имеющими форму эллипсоидов с тремя осями и соответственно с тремя главными коэффициентами (показателями преломления Ng, Ыр или соответственно магнитными восприимчивостями Х1> Хз)-Зависимость ориентации индикатрисы от симметрии кристалла имеет одинаковый характер в обоих случаях. Преимуществом магнитных свойств является то, что они в еще большей степени зависят от формы и ориентации атомных группировок и в еще меньшей степени—от взаимодействия таких группировокдруг с другом. Отрицательной чертой является трудность получения экспериментальных данных сложность аппаратуры, тонкость эксперимента и необходимость иметь довольно крупные монокристаллы. [c.222]

Приведем только один результат — квантовомеханическое вЫ ражение для элемента тензора магнитной восприимчивости хг.е. полученное методом возмущений [c.451]

Кроме параметрических или нестабильных нелинейных процессов, в ферритах возможны стабильные нелинейные процессы. Эти явления, обусловливающие зависимость компонент тензора магнитной восприимчивости от величины осциллирующего поля, широко используют для создания управляемых ферритовых устройств. К ним относятся детектирование, удвоение и преобразование частоты, генерирование и усиление колебаний [18, 19]. [c.384]

Каков характер этой зависимости Учитывая незначительность анизотропии, можно принять, что поверхности т = onst превращаются в эллипсоиды, это соответствует замене скалярной величины т тензором второго ранга. Подобным же образом в анизотропных средах (кристаллах) превращаются в тензоры второго ранга многие физические константы показатель преломления, диэлектрическая константа, электропроводность, магнитная восприимчивость и т. д. [c.45]

Пограничная область вопросов между физическим и химическим аспектами классической теории строения молекул относится к установлению связи некоторых свойств молекул (или соответствующих веществ) с их строением, описываемым в понятиях химического аспекта теории. Здесь необходимо отметить основные работы, устанавливающие связь между строением молекул и следующими свойствами веществ или отдельных молекул мольным объемом, мольной теплоемкостью (Копи, 1855), мольной рефракцией (Бёрт-ло, 1856, Брюль, 1879), теплотой образования (Томсен, 1886), магнитной восприимчивостью (Паскаль, 1910), электрическим диполь-ным моментом (Дж. Дж. Томсон, 1923), тензором поляризуемости (Мейер и Оттербейн, 1931). [c.19]

Связь между элементами тензора магнитной восприимчивости (XXXV, 8) в произвольно ориентированной системе координат О св г и главными восприимчивостями ххх, Xzz может быть [c.445]

За электрические свойства молекул ответственны их дипольные моменты и поляризуемости. Поляризуемости и гирации (см. [ ]) определяют оптические свойства молекул. Поведение молекул в магнитном поле зависит от их магнитных моментов и диамагнитных восприимчивостей. В случае малых молекул теоретическое рассмотрение этих свойств основывается на их аддитивности. Каждой химической связи или группе атомов можно приписать присущие им значения вектора дипольного момента 1, тензора поляризуемости а,, и т. д. Такого рода аддитивность действительно приближенно соблюдается у молекул, не содержащих сопряженных связей (см., например [ ]). В следующем приближении необходимо учитывать взаимодействие связей — скажем, дипольных моментов. На основе экспериментальных данных, относящихся к ограниченной совокупности молекул, строится полуэмпирическая теория, позволяющая вычислить физические постоянные для гораздо более обширной совокупности молекул. [c.272]

Квантовомеханическое выражение для тензора магнитной восприимчивости X может быть получено двумя путями. Один из них основан на определении тензора магнитной восприимчивости уравнениями (XXXV, 8). Именно, если исходное состояние молекулы определяется волновой функцией и состояние молекулы в магнитном поле с напряженностью Н — волновой функцией Ч , то индуцированный полем момент Дц будет [c.449]

Следовательно, для получения квантовомеханического выражения элементов тензора / необходимо вычислить Ф в поле (если Ч о и Я заданы) и представить проекции Ац/ вектора Аи рядами вида (XXXV, 25) по степеням проекций напряженности поля Я. Тогда элементы тензора магнитной восприимчивости определятся формулой [c.450]

Магнитооптические явления. Эффект Коттона — Мутона — ориентационное двойное. пучепре-ломление в магнитном поле, аналогичное эффекту Керра. Оно объясняется анизотропией тензора оптич. поляризуемости и диамагнитной восприимчивости. Это явление использовано для исследования полимеризации стирола. По Эффекту Коттона — Мутона или дихроизму в магнитном поле можно определять коэфф. вращательного трения макромолекулы. [c.250]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология