Длина волн, рентгеновских лучей

Рис. 111-14. Длины волн рентгеновских лучей для элементов от Т1 до 2п.

Опалесценция истинных растворов весьма незначительна, так как вследствие малого объема частиц (молекул) выражение v в числителе уравнения Рэлея очень невелико. Однако светорассеяние в этих случаях может наблюдаться при применении лучей с малой длиной волны, например рентгеновских лучей (длина волны рентгеновских лучей равна 0,04—0,6 нм). [c.38]

Длины волн рентгеновских лучей того же порядка, что и размеры атомов, поэтому кристалл, состоящий из упорядоченно расположенных частиц, представляет естественную дифракционную решетку для рентгеновских лучей. [c.142]

Длины волн рентгеновских лучей того же порядка, что и расстояние между атомами или ионами в кристаллах или молекулах (10 см . Благодаря этому при дифракции рентгеновских лучей от граней кристалла можно обнаружить особенности в расположении этих частиц в кристалле. Исследование этого явления дает возможность, в частности, определить расстояние между частицами в кристаллах. [c.123]

Длина волны рентгеновских лучей X известна (определяется материалом анода рентгеновской трубки, см. Приложение XXV), а углы 0 могут быть вычислены по рентгенограмме. Неизвестными остаются межплоскостные расстояния, деленные на порядок дифракции п. [c.360]

К рентгеновским лучам относят электромагнитные колебания с длиной волны от 10- до 10 нм. Более короткие длины волн рентгеновских лучей по сравнению с длинами волн видимого света обусловливают их специфические свойства, большую проникающую способность. [c.152]

В отличие от оптических рентгеновские спектры связаны с переходами электронов во внутренних оболочках атомов. Так как длина волны рентгеновского луча соизмерима с межатомными расстояниями в кристаллах, то кристаллическая решетка является для рентгеновских лучей дифракционной решеткой. При прохождении через нее рентгеновских лучей будут наблюдаться закономерное отклонение их от первоначального направления и образование определенной дифракционной картины. Исследование диф- [c.152]

Длина волны рентгеновских лучей того же порядка, что и расстояние между атомами и ионами в молекулах или кристаллах 0,1 нм). Поэтому кристалл ведет себя по отношению к рентгеновскому лучу как дифракционная решетка. Рентгеноструктурный метод исследования основан на том, что рентгеновские лучи, проходя через кристалл, отклоняются или отражаются вполне закономерным образом в зависимости от параметров кристаллической решетки. Помещая на их пути фотопленку, получают рентгенограмму кристалла в виде точечных пятен для упорядоченных структур или в виде тонких дуг для волокнистых и порошкообразных структур. [c.395]

Рассеяние рентгеновских лучей электронами может быть когерентным (без изменения длины волны) и некогерентным. Во втором случае часть энергии рентгеновского кванта при упругом соударении передается электрону (эффект Комптона, который наблюдается в основном для жесткого рентгеновского излучения). Интерференция когерентно рассеянного излучения приводит к дифракционным эффектам. Поскольку длины волн рентгеновских лучей сравнимы с межплоскостными расстояниями в кристаллах, то кристаллы играют роль дифракционных решеток. Представим кристалл как комплекс параллельных плоскостей, на которых расположены атомы. Вследствие периодического строения расстоя- [c.12]

В 1912 г. Мозли поставил перед собой задачу изучить длины волн рентгеновских лучей, получаемых от анодов, сделанных из различных [c.73]

Рис, III-15. Длины волн рентгеновских лучей для элементов от Ti до Zn. [c.74]

Рис. III-16. Длины волн рентгеновских лучей и атомный номер.

Для создания такой совместимости требуется ввести еще один параметр, варьированием которого можно было бы изменить раствор конуса, а следовательно, создать условия, при которых все три конуса пересекались бы по одному общему направлению. Роль четвертого переменного параметра в принципе может играть либо длина волны рентгеновских лучей, либо поворот кристалла относительно первичного пучка. [c.54]

Как уже отмечалось, закон Фриделя нарушается, если рентгеновские лучи попадают в область аномального рассеяния атомами одного из (или ряда) элементов, входящих в состав кристалла. Эта область определяется близостью длины волны рентгеновских лучей к краю К- или -полосы их поглощения элементом если X края элемента несколько больше, чем X лучей, то рассеяние лучей атома.ми этого элемента сопровождается небольшим изменением их начальной фазы. Этот дополнительный сдвиг по фазе отражается, естественно, и на результирующей амплитуде дифракционного луча. [c.80]

В радиационной химии изучаются реакции, протекающие под действием излучений большой энергии. Под излучением здесь понимаются либо потоки элементарных частиц большой энергии нейтронов, электронов, протонов или ионов, либо электромагнитное излучение с короткой длиной волны — рентгеновские лучи, у — излучение. Подобные излучения получаются в настоящее время как результат распада радиоактивных элементов, либо непосредственно в атомном котле (если элементы короткоживущие), либо вне его (если период полураспада радиоактивного элемента достаточно велик). Рентгеновское излучение получают, как обычно, с помощью рентгеновских трубок. [c.308]

В 1915 г. Мозли установил простое соотношение между длиной волны рентгеновских лучей и атомными номерами элементов, определенными в опытах Резерфорда [c.18]

Длина волны рентгеновского луча зависит, как известно, от материала антикатода (с. 29). [c.99]

В 1913 г. ученик Резерфорда английский ученый Мозли, исследуя спектры лучей Рентгена для различных элементов, установил простое соотношение между длиной волны рентгеновских лучей и порядковым номером элемента (закон Мозли) [c.29]

В 1912 г. Мозли поставил перед собой задачу систематически изучать длины волн рентгеновских лучей, получаемых от анодов, сделанных из различных химических элементов. Оказалось, что длины волн изменяются довольно закономерно, как это видно из рис. П1-14. При обработке результатов измерений обнаружилось, что корень квадратный из обратных значений длин волн ( волновых чисел ) является линейной функцией атомного номера, т. е. порядкового номера элемента в периодической системе (рис. 111-15). [c.63]

Мозли связал длину волны рентгеновских лучей с порядковым номером элемента в Периодической системе [c.14]

В 1913 г. английский физик Мозли изучал длины волн рентгеновских лучей, испускаемых различными металлами в катодной трубке (см. рис. 1.3). Он построил график зависимости обратного значения квадратного корня из длины волны (1/ Х) рентгеновских лучей от порядкового номера элемента в Периодической системе (рис. 1.6). Этот график показывает, что порядковый номер отражает какую-то важную характеристику элемента. Мозли предположил, что этой характеристикой является заряд ядра, и что этот заряд возрастает на единицу при переходе от одного элемента к следующему за ним по порядку. [c.14]

Лауэ (1912) удалось измерить длину волны рентгеновских лучей найденные значения находятся в интервале 10 —10 см. [c.27]

Длины волн электронов, ускоренных электрическим полем до энергии в 1 или 100 эВ, рассчитанные по (2.22), соответствуют длинам волн рентгеновских лучей (ангстремы). [c.40]

Это выражение известно как закон Брэгга для дифракции рентгеновских лучей от кристаллов, где длина волны рентгеновских лучей, расстояние между атомными слоями и 0/2-угол, под которым рентгеновские лучи падают на эти слои. [c.398]

РИС. 13-1. Участок шкалы электромагнитных волн. Буквы Ф, С, 3, Ж, О н К над областью, соответствующей видимому свету, обозначают различные цвета. Отметка СиКа отвечает длине волны рентгеновских лучей, широко используемых в рентгеноструктурном анализе белков и других органических материалов. [c.6]

Английский физик Чарльз Гловер Баркла (1877—1944) сделал следующий важный шаг. Он установил, что при рассеивании рентгеновских лучей различными элементами образуются пучки рентгеновских лучей, которые проникают в вещество на характеристические величины. Каждый элемент создает особый набор рентгеновских лучей. В трубке Крукса источником таких рентгеновских лучей становился под действием пучка катодных лучей антикатод (который изготавливали из различных металлов). Другой английский физик, Генри Гвин Джефрис Мозли (1887—1915), используя в качестве антикатода различные элементы, в 1913 г. установил, что чем больше атомная масса элемента, тем меньше длина волны образующихся рентгеновских лучей. Эта обратная зависимость, доказывал Мозли, связана с величиной положительного заряда ядра атома. Чем больше заряд, тем короче длина волны рентгеновских лучей. [c.156]

При падении пучка монохроматических (т. е. одинаковых по длине волны) рентгеновских лучей на грань кристалла большая часть пучка проходит через кристалл, но некоторая его доля претерпевает отражение. Это отражение происходит от плоскостей, образованных частицами, составляющими кристал 1ическую решетку данного вещества. Такие плоскости играют роль штрихов дифракционной решетки расстояния между ними близки к длинам волн рентгеновских лучей, поэтому последние, отражаясь от параллельных плоскостей, интерферируют друг с другом. При определенных углах падения пучка лучей на грань кристалла наблюдается усиление отраженного луча, которое регистрируется на фотопленке или другим образом — получается рентгенограмма данного кристалла. Расшифровка ее, при известной длине волны применяемого излучения, приводит к определению расстояний между соседними плоскостями или, что то же самое, между соседними атомами (ионами) в кристалле [c.159]

В конденсированных системах рассюяние между сосе,аними атомами порядка 0,1 — I нм. Такого же порядка длины волн рентгеновских лучей и тепловых нейтронов, несколько меньше — длины волн, соответствующих быстрым электронам. Сопоставимость между длинами волн и межатомными расстояниями приводит к возникновению дифракционной картины при облучении химических соединений, что используется для исследования их структуры. [c.200]

В 1913 г. У. Г. и У. Л. Брэгги предложили уравнение, связывающее расстояние между плоскостями в кристалле, вызывающими явление интерференции, длину волны рентгеновского луча и угол между направлением луча и плоскостью кристалла (рис. 57) [c.98]

Рентгеновские лу ти представляют собой электромагнитные БОЛИН длиной порядка нескольк их ангстрем. Если n , 40K таких лучей направить на монокристалл, то произойдет дифракция и, помимо первичного пучка лучей, иаправле1[[Юго на кристалл, возникнет ряд дифрагированных лучен. ЛтомЬ[ и молекулы располагаются а кристалле строго закономерно, образуя трехмерную пространственную решетку. Наименьший кирпич , из которого строится пространственная ре1нетка, называется элементарной ячейкой кристалла. Размеры элементарной ячейки имеют тот же порядок величин, что н длина волны рентгеновских лучей. Это дает возможность наблюдать дифракцию рентгеновских лучей в кристаллах и использовать это явление лпя изучения их Структуры. [c.99]

Плотность Na l (к.) равна 2,165 г-см . Рассчитайте мольный объем и,, пользуясь числом Авогадро, объем элементарной кубической ячейки кристалла, содержащей четыре атома натрия и четыре атома хлора вычислите значение а — ребра кубической ячейки. (Этим методом пользовались. Брэгги при определении длин волн рентгеновских лучей.) [c.98]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология