Координаты нормальные

Рис. IV. 14. Кривая распределения проекции вектора /г на одну из осей координат (нормальный закон распределения).

Выражение (5.23) характеризует ток нейтронов через единичную площадку, расположенную в начале координат нормально к оси х, которые испытали последнее рассеяние в конусе шириной dfi около оси х. Это выражение будет весьма полезным нри расчете плотности потока в реакторных системах, в которых плотность нейтронов имеет азимутальную симметрию. [c.122]

Рис. 68. Структурные проявления эффекта Яна — Теллера а Нха> Ео динамическое равновесие А А ] б Лvo o динамическое равновесие в — /г о<Д о статистический эффект Яна —Теллера Q — координата нормального колебания, проходящего через симметричную конфигурацию с электронным вырождением. Пунктирная кривая — мода нормального колебания

Применим эту систему к плоскому изотропному источнику мощностью дд в бесконечной среде, который испускает нейтроны с равной вероятностью по всем направлениям со всех точек плоскости источников. Если ж—координата, нормальная к бесконечному плоскому источнику, который расположен в точке. г = О, то ясно, что поток нейтронов не должен зависеть от у и г. Таким образом, ф(,х, у, г)—>ф(х), и для х ФО уравнение (5.51) принимает вид [c.128]

Основное свойство характеристики, как уже известно, состоит Б том, что нормальная к ней составляющая скорости равна скорости звука а, но характеристика совпадает с радиусом-вектором, поэтому в выбранной нами полярной системе координат нормальная составляющая скорости может быть найдена из условия [c.159]

Во вторых, диффузионный поток на диск оказывается пропорциональным числу Пекле в степени V4, а не Vg, как было получено ранее для твердых частиц с гладкой поверхностью. Такое снижение диффузионного потока обусловлено существенно более интенсивным торможением потока жидкости вблизи диска и соответствующим качественным изменением зависимости функции тока от координаты, нормальной к поверхности диска (ср. формулы (2.5) и (2.10)). [c.142]

Если в случае установившегося течения с осевой симметрией принять, что X — ось симметрии, г — радиальная координата, нормальная к оси симметрии, v — составляющая скорости в направлении оси а , а Уа — составляющая скорости в направлении оси г, то уравнение (60) и уравнения (36), (38) и (44) могут быть записаны в виде [c.117]

У — безразмерная координата, нормальная направлению течения [c.15]

Одной из классических теорий прочности является теория нормальных напряжений, согласно которой разрушение наступает, когда наибольшее главное напряжение тензора достигает критического значения сГк, определяемого экспериментально. Предельная поверхность в координатах нормальных напряжений Ti, 02, a — куб со стороной Ок. Эта теория относится к разрушению типа отрыва (см. рис. 4.2, тип /). В теории наибольших деформаций предполагается, что разрушение наступает тогда, когда достигается предельное значение е . Предложена также теория наибольших касательных напряжений, исходящая из предположения о том, что разрыв наступает тогда, когда в ма- [c.65]

У — координата, нормальная к пластине [c.95]

Как и в молекуле, где ядра не успевают сместиться из положения равновесия во время электронного перехода (принцип Франка — Кондона), в кристаллической решетке ионы во время электронного перехода также не успевают сместиться из положения равновесия. В случае изолированной молекулы этот факт быстрого перехода электрона означает, что должна учитываться также энергия колебания системы, зависящая от взаимного положения потенциальных кривых в конфигурационных координатах нормального и возбужденного состояний молекулы. В ионном кристалле фотоэлектрон связан не с одним только узлом, а со всей решеткой в целом. Поэтому на электронный переход реагируют не только непосредственно участвующие партнеры, как в случае молекулы, но все узлы решетки выводятся из электростатического равновесия, в котором находились до электронного перехода. В связи с этим энергия поглощенного кванта затрачивается не только на первичный электронный переход, но и на последующие вслед за переходом вторичные явления, связанные с переходом решетки в новое равновесное состояние. [c.121]

Такие координаты, в которых функция Г амильтона для гармонического приближения приводится просто к сумме квадратов или диагонализу-ется, называются нормальными координатами Нормальные координаты всегда независимы [c.349]

Передача тепла в неподвижной среде (жидкости, газе) происходит по закону Фурье, согласно которому тепловой поток g пропорционален градиенту температуры g — —к йТ/(1х), где д — количество тепла, передаваемое через единицу поверхности в единицу времени % — коэффициент теплопроводности, характеризующий количество тепла, которое проходит через единицу поверхности в единицу времени при падении температуры на 1 °С на единицу длины [йТ/йх) — градиент температуры, т. е. производная от температуры, по координате, нормальной к поверхности, через которую происходит передача тепла. [c.79]

По физическому смыслу скорость сдвига — это интенсивность изменения скорости потока по координате, нормальной к плоскости сдвига. Для вязкопластичных жидкостей, имеющих предельное напряжение сдвига, реологическое уравнение состояния равно [c.34]

Наиболее распространенной системой трилинейных координат являются так называемые нормальные трилинейные координаты. Нормальными координатами точки М называют перпендикуляры X, у и 2, опущенные из этой точки на стороны а, Ь п с базисного треугольника. Если при этом даются действительные длины [c.139]

Уточнение и развитие концепции К, р. связано с проблемами динамики элементарного акта хим. р-ции. Во-первых, описанный выше выбор кривой пути р-ции как пути кратчайшего спуска из седловой точки в долины реагентов и продуктов на ППЭ неоднозначен. Он зависит от выбора внутр. координат системы q,. Однозначный (инвариантный) выбор модифицирует определение пути р-ции таким образом, что получаемая кривая в любой системе координат представляет собой одну и ту же последовательность геом. конфигураций q = q . qj.....q системы. К. р., определенная на инвариантном пути р-ции, наз. собственной К. р. Во-вторых, вводится понятие кривизны пути р-ции К = dy/ , где i-собственная К. р., у = у( )-угол между направлением касательной к инвариантной кривой пути р-ции и нек-рым заданным фиксир. направлением (напр., осью х, рис. За). Для описания динамич. эволюции системы удобно перейти от внутр. координат q, к спец. криволинейным координатам-естеств. координатам. Одной из них является собственно К. р. S, а остальные, наз. поперечными координатами, отсчитываются вдоль нормалей к пути р-ции в каждой его точке. Поперечные координаты локально являются координатами нормальных колебаний (нормальными колебат. модами), для к-рых равновесные положения лежат на пути р-ции, а формы и частоты изменяются с [c.463]

Естественные колебательные координаты д представляют собой обычно изменения длин связей между атомами относительно их значеьшй для равновесной конфигурации и углов между связями. Коэффициенты Су, входящие в соотношение (3.5), называются коэффициентами формы г-нормального колебания. В зависимости от соотношения коэффициентов формы J при естественных колебательных координатах нормальные колебания принято подразделять на валентные (у) и деформационные (5). Первые из них характеризуются [c.430]

При исследовании внутренней структуры зоны реакций статистическое описание процесса в известном смысле оказывается излишним. В самом деле, если зона реакций локально плоская, то в системе координат, связанной с какой-либо изотермой в этой зоне, все характеристики процесса описываются одномерными, квазистациопарными уравнениями диффузии и теплопроводности. В эти уравнения входит компонента скорости среды, нормальная зоне реакций, и, если рассматривается горение неперемешанных газов, восстановленная концентрация горючего. В связи с тем, что толщина зоны реакций мала, можно принять, что эти величины линейно зависят от координаты, нормальной зоне реакций. Поэтому решение уравнений диффузии и теплопроводности внутри зоны реакций можно получить с помощью достаточно простых методов. В решение, очевидно, войдут [c.14]

Вспоминая, что плотности жидкостей в объемах I и 2 могут быть выражены при помощи функции Хевисайда от координаты, нормальной к поверхности, ВР1ДИМ, что определение единственного положения [c.48]

На рис. У1.7 показаны примерные контуры полосы поглощения и эмиссии и выделяющаяся на их фоне узкая бесфононная линия частоты Оо- Для двух ядерных термов, между которыми наблюдается у-переход, можно нарисовать такие же кривые адиабатических потенциалов в пространстве координат нормальных колебаний, что и приведенные на рис. V. 1 (стр. 121) для электронных термов. Но в отличие от последних для ядерных переходов параметры совершенно иные, в частности, смещение положений минимумов в основном и возбужденном состояниях (параметр а, см. раздел V. 1) здесь намного меньше, чем в электронном случае. [c.176]

Смотреть страницы где упоминается термин Координаты нормальные: [c.157] [c.177] [c.177] [c.272] [c.240] [c.241] [c.162] [c.162] [c.15] [c.157] [c.407] [c.243] [c.53] [c.238] [c.238] [c.273] [c.31] [c.50] [c.15] [c.195] [c.396] [c.17] [c.176] [c.119] [c.59]

Введение в современную теорию растворов (1976) -- [ c.64 , c.75 ]

Кинетика и механизм газофазных реакций (1975) -- [ c.112 ]

Электронное строение и свойства координационных соединений Издание 2 (1976) -- [ c.195 ]

Строение и свойства координационных соединений (1971) -- [ c.95 , c.98 ]

Физические методы исследования в химии 1987 (1987) -- [ c.173 ]

Кинетика и механизм газофазных реакций (1974) -- [ c.112 ]

Метод молекулярных орбиталей (1980) -- [ c.373 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология