Колебания энергия

Аналогичное колебание энергии происходит в возбужденном состоянии электрона на всех остальных стационарных орбитах атома водорода. [c.40]

Статистическая механика вскрыла механизм процессов и позволила свести термические (теплота, теплоемкость и др.), термодинамические (энтропия, свободная энергия и др.) и кинетические (коэффициенты диффузии, вязкости и др.) характеристики к микроскопическим (радиусы молекул, частоты колебаний, энергии связей и др.). Однако эти микроскопические характеристики не являются первичными и могут быть сведены к характеристикам элементарных частиц, из которых состоят атомы и молекулы. При решении подобных задач обычно осуш,ествляются следующие стадии. [c.421]

Важная особенность квантовомеханического решения задачи о колебаниях в параболической потенциальной яме состоит в том, что минимальная энергия колебаний (энергия основного колебательного [c.98]

Разрушение в условиях длительной работы при высоких температурах подготовляется в течение продолжительного периода. В металле из-за флуктуаций (колебаний) энергии некоторые узлы кристаллической решетки оказываются свободными (свободный узел называется вакансией). Атомы совершают колебательные движения относительно положения равновесия и в зависимости от распределения энергии между ними некоторые из них могут сместиться со своих мест в кристаллической решетке либо в другие узлы, либо в междуузлия. Места с неправильным расположением атомов. [c.37]

Один из наиболее важных источников сведений о строении молекул и молекулярных уровнях энергии представляет собой спектроскопия. Например, спектры дают количественную информацию о длинах связей и валентных углах, частотах колебаний, энергиях диссоциации, дипольных моментах и форме кривых потенциальной энергии. Методы ядерного магнитного резонанса и электронного парамагнитного резонанса стали настолько необходимыми в химической практике, что они рассмотрены в отдельной главе. [c.361]

В правой части уравнения первое слагаемое представляет собой сумму шести составляющих нулевой энергии каждая j Для каждого из колебаний. Энергия притяжения равна [c.169]

На основе спектральных данных определяют такие структурные характеристики молекул, как межатомные расстояния, моменты инерции, дипольные моменты, поляризуемости, частоты колебаний, энергии диссоциации и др. Эти данные могут быть использованы для расчета термодинамических функций веществ и констант равновесия химических реакций. Спектральные методы все шире применяются для изучения кинетики химических процессов, для исследования химического равновесия, для количественного и качественного анализа. [c.69]

В нормальных условиях, когда на атом не действуют внешние силы, электрон вращается по самой внутренней из всех возможных для него орбит (так, в атоме водорода электрон вращается по орбите с квантовым числом 1). Но под влиянием нагревания вещества или электрического разряда, или других внешних воздействий электрон может быть вытолкнут на одну из следующих орбит. При достаточной в еличине внешней силы электрон может быть даже совершенно вырван из атома, тогда атом, лишившись электрона, делается заряженным положительно, ионизируется, т. е. становится ионом (стр. 84). Но так как более близкие к ядру орбиты более устойчивы, чем наружные, то электрон может возвратиться, если не на самую внутреннюю орбиту, то все же более близкую к ядру, и при таком переходе электрона, атом излучает свет, вернее — выделяет в фор.ме электромагнитных колебаний энергию, которая была им поглощена раньше. [c.74]

Движение кристаллической решетки, при котором каждый атом колеблется около своего положения равновесия, можно разложить на движения независимых осцилляторов — нормальных колебаний. Энергия кристалла (или его функция Гамильтона) разбивается на слагаемые, отвечающие отдельным нормальным модам. [c.44]

В справочнике приведены значения некоторых молекулярных постоянных для 1400 газообразных неорганических соединений межъядерные. расстояния, валентные углы, частоты нормальных колебаний, энергии диссоциации, теплоты образования, электронные термы основного состояния. При этом использованы данные, опубликованные в сводках и периодической литературе по 1966 г., а частично и в 1967 г. [c.2]

При распространении звуковой волны в среде периодически чередуются сжатия и разрежения (аналогично тому, как в процессе колебаний энергия распространяется путем периодических переходов потенциальной энергии в кинетическую и обратно). Амплитуда сжатия равна амплитуде разрежения, а их чередование соответствует частоте колебаний звуковой волны. Это явление называется звуковым (акустическим) давлением. [c.172]

Общность электронного строения определяет и общие характерные свойства. К ним относятся приблизительная аддитивность свойств (дипольного момента, поляризуемости, энергии и других) по связям и характеристичность связей, т. е. сравнительно малое изменение свойств связи между данными атомами (дипольного момента, частоты колебаний, энергии) при переходе от одного соединения к другому (см. табл. I. 1) . [c.12]

Переносимая УЗ-колебаниями энергия невелика, поэтому зазор между поверхностями излучателя и инструмента не должен превышать 0,2 мм. [c.61]

По второму способу измерений демпфер характеризуется резонансным коэффициентом усиления колебаний a. в виде отношения резонансной амплитуды колебаний Уд к амплитуде возбуждения э, аз = УдЗ-, либо шириной пропускания v , выражающей отношение (У — 2)5 , в котором — резонансная частота колебаний и VI, 2 — значения частот, при которых амплитуда вынужденных колебаний имеет значение, вдвое меньшее резонансной амплитуды. Обратные величины аГ и соответственно называются коэффициентом потерь и добротностью— термины, широко используемые в радиотехнике. Иначе свойства демпфера характеризуются коэффициентом поглощения ф, выражающим рассеиваемую за цикл колебаний энергию, отнесенную к амплитуде потенциальной энергии. Для случая небольшого трения в демпфере, когда Оэ > Ю или Ьл < < 0,3, величины соотношения между этими параметрами и эквивалентной им относительной величиной вязкого сопротивления [c.208]

Величины нулевых энергий до и после изотопного замещения связаны с частотами колебаний. Энергия колебательного движения молекул на уровне вибрационного квантового числа п характеризуется выражением [c.104]

В случае гармонического колебания энергия равна Лещ ( + 4) [c.63]

Широкополосные колебания можно получить, реализуя процессы, в которых силовая функция времени длительное время непрерывно и хаотически изменяется и ее спектр простирается от очень низких до высоких частот (стационарный белый шум). Примером может служить бурный кавитационный шум, который возникает при захлопывании множества кавитационных пузырьков в жидкости. Источником кавитационного шума могут быть мощные узкополосные колебания, энергии которых достаточно для локального разрыва сплошности жидкости, а также турбулентные вихри, возникающие у поверхности быстро движущихся в жидкости тел (например, у гребных винтов). Широкополосные колебания заданного спектрального состава можно получить от преобразователей энергии импульсов. Если длительность импульса т, а период повторения импульсов Т, то спектр будет практически сплошным при условии Г > т. Для увеличения мощности воздействия используют последовательность импульсов с таким же распределением спектральной плотности, как у одиночного импульса той же формы. Спектральный состав различных периодических импульсов, в том числе и знакопеременных, находят методами гармонического анализа. [c.19]

Как и в описанных выше опытах, исходный световой импульс разделяется на две части, существенно отличающиеся по интенсивности. Более мощная часть после удвоения частоты с помощью кристалла КОР используется для возбуждения в жидкости, помещенной в кювету /С, интенсивных внутримолекулярных колебаний. Энергия этого накачивающего импульса (порядка 10 мДж) достаточна, чтобы примерно в 1000 раз увеличить заселенность некоторого определенного возбужденного колебательного состояния по сравнению с его заселенностью при термодинамическом равновесии. [c.91]

Величина А является разностью между двумя величинами, отличающимися не более чем в два раза, значение которых, к сожалению, не может быть вычислено с точностью более 25% значения А такие большие, что даже порядок ее величины может быть сомнительным. Следует отметить, что для различных пар жидкостей возможна широкая область значений А, колеблющихся от нуля до - 2-КГ эрг (для СС14 — Н2О). Для системы парафин — вода А 10 эрг. Эти колебания энергии притяжения будут отражаться на стабилизации против флокуляции (Джонсон, Гольдфарб и Пе-тика. 1965). В настоящее время необходимо определить значения А различными методами. [c.94]

Технол. реактор, перспективный для крупнотоннажньгх произ-в, отличается от лаб. установки. К поршню, совершающему незатухающие колебания, энергия подводится от предварительно компримированной смеси реагентов с газом-разбавителем. Кроме того, цилиндр установки снабжен впускным и выпускным клапанами для замены прореагировавшего газа свежим сырьем. Для малотоннажных произ-в разработан реактор, представляющий собой устройство с кривошипно-шатунным механизмом, приводимым в движение электродвигателем степень сжатия в цилиндре реактора достигает 25-35 МПа (в компрессоре 2-5). [c.34]

Такие колебания энергии могут быть вызваны изменениями - вращательного движения молекул или вибращ1и атомов внутри молекулы, изменением орбит электронов и, наконец, изменением положения ядер. Они происходят кванталЛ , определенными порциями величина энергии одной порции будет наименьшей для изменений вращения и [наибольшей для изменений расположения ядра. Согласно уравнению Планка (13-17) излучение, связанное с меньшим вантом, имеет меньшую частоту или большую длину волны. Чем больше порция энергии, тем меньше длина волны соответствующего излучения. Излучение называется тепловым излучением, когда газ, по крайней мере в отдельных местах, близко приближается к состоянию теплового равновесия. Из.менение энергии молекул вызывается столкновениями, которые обладают значительной кинетической энергией. Чем выше температура, тем больше энергия кванта, которая может быть освобождена при столкновениях молекул, и, следовательно, тем короче длина волны испускаемого излучения. [c.467]

Множитель хр -Еу/КТ) учитывает по существу то обстоятельство, что к химическому взаимодействию ведут столкновения с такой амплитудой, которая нарушает гармонический характер колебаний. При гармонических колебаниях энергия отталкивания пропорциональна Лг а более тесное сближение меняет эту зависимость (г", п 64-12) согласно потенциалу межмолекулярного взаимодействия Леннард-Джонса. Таким образом, частота эффективньк столкновений пары А. В в растворе [c.207]

Требующаяся для возбуждения колебаний энергия достаточна также для возбуждения вращения в молекуле. Поэтому наряду с линиями соответствующих колебаний появляются также и враща1сльные линии , [c.40]

Все физические тела взаимодействуют с тепловым излучением, пропуская, отражая и ноглощая тепловую энергию. По способности тел пропускать, отражать и поглощать тепловую энергию используют понятия абсолютно прозрачных, абсолютно белых и абсолютно черных тел. Абсолютно прозрачные тела пропускают всю поступающую энергию теплового излучения, абсолютно белые полностью отражают, а абсолютно черные полностью поглощают всю подводимую энергию. Но в природе не существует тел, обладающих идеальными свойствами. Все реальные тела способны лишь частично пропускать, отражать и поглощать подводимую в виде электромагнитных колебаний энергию, они называются серыми телами. [c.117]

Для обобщения представлений, которые были получены на основании упомянутых экспериментальных данных, необходимо чисто теоретическое обсуждение положения дел. Соответствующий анализ был произведен Г. Бауле [44] и позднее Ленгмюром 41]. Однако в новой важной работе М. Поляни и Е. Вигнера [45] удалось продвинуться дальше. Правда, они разработали только случай одинаковых атомов и равных сил связи, но это как раз соответствует процессам испарения и конденсации, которые и подлежат здесь специальному обсуждению. Колебания энергии внутри системы жестко друг с другом связанных атомов происходят из-за интерференции собственных колебаний. Вычисления показывают, что в течение времени одного колебания (l/v) изменение на одной связи составляет в среднем - кТ, и что для накопления энергии Е > кТ необходимо в среднем время ех])(Е/кТ). До удаления одного атома, связанного в трех направлениях, протекает в среднем время 2 ) (кТ1Е) X X ехр( /Л 7 ). Отсюда получается, что скорость испарения с 1 см тюверхпости составляет (2у/б ) К/кТ)ех ) К/кТ), если через 6 обозначить площадь поверхности, занимаемую одним атомом, а работу отрыва Е заменить равхшй ей атомарной теплотой испарения X. [c.38]

В табл. 2.3 показаны собственные колебания молекулы СО2. В зависимости От симметрии молекулы некоторые колебательные частоты совпадак Т(, (вырожденные колебания). Энергия возбуждения деформационных колебаний в большинстве случаев меньше, чем валентных колебаний. [c.423]

Обменные силы, интенсивно действующие на коротких расстояниях как силы притяжения, которые обусловливают гомеополярнукх связь и для которых характерно появление общей связующей электронной пары. Эти обменные силы определяют расстояние между я рами атомов, валентный угол, собственные колебания, энергию диссоциации и пр. Они приводят к образованию гомеополярных соединений, схематически передаются октетной теорией Льюиса и поддаются математической обработке при помощи волновой механики. [c.15]

Математическое рассмотрение, из которого следует приведенное выше уравнение, дает слишком упрощенную картину условий работы умножителя. Хорошо известно, что чем выше энергия бомбардирующих электронов, тем больше эмиссия вторичных электронов. Можно представить себе, что энергия бомбардирующих электронов постоянна безотносительно к числу электронов, образующихся на предшествующих динодах на каждую первичную частицу. Если, например, одна частица дает количество электронов меньше среднего,то можно ожидать, что их средняя энергия будет выше обычного значения или что они не все образуются с одинаковой энергией. Полагают, что такие колебания энергии незначит ьны по сравнению с напряжением на каждой ступени умножителя, но для полноты теории следует принимать во внимание возрастание флуктуаций, ожидаемое по этой причине. Измерения, проведенные Коллатом 1151], показали, что для всех бомбардируемых поверхностей энергия большинства эмитируемых электронов лежит в диапазоне 2—6 эв и наблюдается максвелловское распределениеэнергии в этой области. На кривой распределения имеется длинный хвост , распространяющийся в область очень высоких энергий результаты также усложняются благодаря отражению первичных частиц. Некоторая часть электронов, особенно образующихся с высокой энергией, может даже не попасть в мишень и достигнуть последующих динодов с той энергией, которой они будут обладать после прохождения нескольких ступеней. Наблюдаемое уменьшение числа частиц в выходных импульсах позволяет объяснить высокий уровень флуктуаций интенсивности импульсов. Эффективность счета отдельных первичных частиц характеризует степень влияния дискриминаций на точность получаемых результатов. В работе [2161] сообщалась величина порядка 80%. Относительные колебания усиления на первой ступени умножителя будут увеличиваться при уменьшении числа вторичных электронов, образующихся на этой стадии. Таким образом флуктуации интенсивности выходного импульса будут возрастать, при уменьшении усиления на первой ступени на последующих стадиях они будут зависеть от усиления в гораздо меньшей степени. Использование умножителя для счета заряженных частиц связано с бомбардировкой катода этими частицами, и поэтому первый электрод умножителя может отравляться, и его усиление может ухудшаться быстрее, чем у остальных динодов. Этот эффект особенно заметен в случае инертных газов и других одноатомных молекул, которые могут проникать в исследуемую поверхность. [c.226]

Если многоатомный ионный пучок проходит через твердую пленку органического вещества толщиной в несколько сот ангстрем, помещенную в фокусе, то происходит полная диссоциация на атомы Уайт, Рурк и Шес илд [2165] утверждают, что масс-спектр выходящего пучка может быть использован для установления элементов, составляющих данный ион в масс-спектре. Примером поведения многоатомных пучков может служить полная диссоциация (СОг) " и (НгО) " при прохождении через пленку. Образование равных количеств О" и O " делает метод неколичественным, а значительные колебания энергии образующихся ионных пучков затрудняют регистрацию токов атомных ионов поэтому метод пока еще не может быть использован и для качественного анализа. [c.288]

К специальным приемам, используемым при определении радикалов, относятся приготовление и смешивание реагирующих веществ для последующего получения радикалов. В работе [658J описана методика смешения атомного водорода и молекулярного кислорода для получения радикалов НОг- При помощи масс-спектрометра исследовано множество реакций, приводящих к образованию радикалов [148, 1264, 1269, 53, 90, 148, 170, 289, 378, 577, 578, 624—628, 657—659, 661, 662, 853, 922, 1019, 1020, 1034, 1035, 1048, 1217, 1229, 1263, 1265—1267, 1269, 1270, 1351, 1544, 1657, 1708, 1709, 2Э51, 2052]. Эти исследования относятся к идентификации свободных радикалов, измерению их потенциалов ионизации или скоростей реакций. В ряде случаев измерения потенциалов ионизации свободных радикалов проводились в присутствии молекулярных соединений, являющихся неизбежными примесями, и поскольку, как правило, потенциал ионизации свободного радикала ниже, чем молекулы, то энергия бомбардирующих электронов подбиралась таким образом, чтобы обеспечить ионизацию радикалов, но была ниже потенциала ионизации всех присутствующих молекул. Свободные радикалы могут быть определены в присутствии нейтральных молекул даже при использовании высоких энергий ионизирующих электронов. Для количественного определения свободных радикалов обычно применяют энергии около 50 эв, поскольку при этой энергии достигается наибольшая чувствительность определений, и измерения мало зависят от небольших колебаний энергии или контактной разности потенциалов. [c.452]

В химии высоких температур вещество существует в виде газа, состоящего из отдельных молекул, димеров, молекулярных комплексов, в виде частиц, нестабильных с химической точки зрения при обычных условиях, но обладающих глубоким минимумом на поверхности потенциальной энергии. Физико-химические свойства этих веществ, их взаимодействие чрезвычайно интересны, но трудно поддаются экспериментальному изучению в условиях высоких температур. Между тем направление реакции и химическое равновесие, а также теплофизические характеристики газообразных неорганических веществ могут быть рассчитаны методами статистической физики на основе знания молекулярных постоянных. В связи с этим в последние два десятилетия идет интенсивное экспериментальное исследование молекулярных констант и термодинамических свойств газообразных неорганических соединений как у нас в Советском Союзе, так и за рубежом. Предлагаемая читателю книга представляет собой сводку молекулярных констант газообразных неорганических соединений, являющуюся во многом результатом исследований последних лет. Сюда включены данные о конфигурациях молекул, межъядерных расстояниях, частотах колебаний, энергиях диссоциации или теплотах образования более 1400 молекул. [c.3]

Б работах по изучению кинетики сорбции газов морденитом и левинитом [19, 36] были получены значения D при относительно небольших количествах сорбированных газов. Были определены коэффициенты диффузии для Са-, К-, Ва-, Na- и Li-модификаций морденита, а также для природного левинита, богатого Са. Результаты, приведенные в табл. 84, следует рассматривать как типичные. Они показывают, что коэффициенты диффузии быстро увеличиваются с уменьшением размеров диффундирующих молекул, в то время как величины энергетических барьеров уменьшаются. Для электро-нейтральных молекул эти барьеры возникают в результате перио-дически к колебаний энергии поляризации, энергии дисперсионного взаимодействия и энергии отталкивания по мере прохождения молекул- гостей через последовательные сужения внутри алюмо-силикатпрй решетки. Причем даже при диффузии этих катионов в еще менее открытой структуре анальцита имеет место непосредственная связь между радиусом катиона и энергетическим барьером. Это еще раз указывает на ту важнейшую роль, которую играют [c.387]

Дальнейшая передача энергии возможна, если возбужденная молекула находится в определенной упорядоченности с окружающими ее молекулами, например молекула в молекулярном кристалле. В этом случае можно считать, что электронное возбуждение (жситон) быстро передается (движется) от одной молекулы к другой, оставаясь на отдельной молекуле очень малое время (порядка периода одного колебания). Энергия экситона того же порядка, что и энергия нижнего возбужденного бесколебательного состояния, так как избыточная электронная или колебательная энергия рассеивается очень быстро время жизни экситона около 10" сек (если он локализуется на отдельной молекуле). Когда кристалл содержит молекулы примесей, имеющих возбужденные состояния с энергией меньшей, чем у молекул кристалла, то экситон, локализованный на примесях, увеличивает энергию электронного и колебательного возбуждения примесей. При потере колебательной энергии экситон уже не имеет энергии, достаточной для возвращения к молекулам кристалла, и захватывается молекулами примеси. Если при этом примесь флуоресцирует, то спектр флуоресценции кристалла характерен для молекул примеси, но не для кристалла в целом. Такие процессы наблюдаются в твердых, активированных примесями сцинтилляторах. [c.122]

Другой фактор, не относящийся к правилам отбора, но который помогает интерпретировать спектры, — это ширина полосы поглощения. Рассмотрим еще раз спектр комплекса [ТИН20)в] + в водном растворе (см. рис. 10.7). Отметим большую ширину полосы поглощения, отвечающей переходу Как по теории КП, так и по методу МО лиганды почти не воздействуют на орбитали <2 > тог да как е -уровни очень чувствительны к длине связи М,—Ь. Когда частицы лиганда и атом металла сближаются (в результате колебаний), энергия уровня возрастает, а энергия уровня <2в остается почти неизменной. Широкая полоса поглощения на рис. 10.7 отвечает совокупности различных длин связей Т1—О и многих значений ЮОд. Такой сдвиг лигандов в пространстве усиливается при столкновении частиц в растворе еще более широкими будут полосы в спектрах газов. Напротив, если переход происходит в пределах 2в-уровня, то на его расщепление (в первом приближении) не будут влиять колебания частиц лиганда. Поэтому эффекты уширения в спектрах будут минимальными, а пики поглощения — острыми. [c.314]

А 10 эрг. Эти колебания энергии притяжения будут отражаться на стабилизации против флокуляции (Джонсон, Гольдфарб и Петика, 1965). В настоящее время необходимо определить значения А различными методами. [c.94]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология