турбулентная

Гидравлический режим слоя определяется режимом в норовом канале, причем движение в этих каналах может быть как ламинарным, так и турбулентным. К двц ,кению в норовом канале могут быть применены законы движения жидкости по трубам. [c.63]

Поскольку потеря напора в неподвижном слое определяется различной зависимостью для ламинарного и турбулентного реи има. [c.72]

Для турбулентного режима, когда Ке > 500, коэффициент лобового сопротивления становится величиной постоянной (С = 0,44), а скорость витания [c.82]

Поскольку частицы крупные, полагаем, что режим турбулентный, и ведем расчет по уравнению (78) [c.82]

Следовательно, режим турбулентный. [c.82]

Переходный режим наблюдается до наступления устойчивой турбулентности и характеризуется областью 2300 < Ке<< 10000. [c.150]

Благодаря увеличению скоростей гаэа и повышению степени турбулентности потока при олефиновом режиме синтеза улучшаются условия теплоотвода, снижение концентрации реагирующих компонентов, т. е. [c.111]

Перемещение фронта пламени при турбулентном горении в перпендикулярном направлении к его поверхности называется турбулентной скоростью распространения пламени. Она зависит от физико- [c.80]

На рис. 52 графически представлена зависимость турбулентной скорости распространения пламени от числа Рейнольдса для индивидуальных углеводородов. Как видно из графика, скорость распространения пламени только за счет турбулентности может быть увеличена с 147 до 320 см сек у ацетилена, с 70 до 120 см/сек у этилена и с 45 до 55— [c.81]

В воздушно-реактивном двигателе часть топлива сгорает в результате самовоспламенения, так как вследствие турбулентности отдельные объемы холодной горючей смеси попадают в факел пламени и нагреваются до температуры, превышающей температуру самовоспламенения смеси. Чем большая доля топлива сгорает вследствие самовоспламенения смеси, тем выше скорость сгорания смеси в двигателе. Следовательно, для увеличения скорости сгора- [c.81]

Рис. 52. Зависимость турбулентной скорости горения горючих смесей от числа Рейнольдса

Подвод реагирующих компонентов в зону реакции совершается путем молекулярной диффузии или конвекции. При интенсивном перемешивании комионентов конвективный перенос называют турбулентной диффузией. В многофазных процессах подвод реагентов в зону реакции связан с переходом вещества из одной фазы в другую, например при плавлении твердых веществ или растворении их в жидкости. Такие процессы, в которых совершается переход вещества пз одной фазы в другую через поверхность раздела фаз, называются массопере-дачей. / [c.89]

Для гомогенных реакторов в формуле (IX.15) надо заменить на диаметр трубы. Тогда / будет обычным коэффициентом сопротивления в ламинарном или турбулентном потоке. [c.260]

Общая теория гомогенно-гетерогенных реакций в турбулентном потоке развита в работах [c.301]

Портера и Шервуда [11] рассмотрена та же самая задача для случая поверхности раздела жидкость — твердое тело при растворении.последнего. Жидкость движется турбулентным потоком параллельно твердой поверхности. Эта задача не имеет точного решения, однако отдельные значения I можно рассчитать с использованием доступных счетных машин. [c.56]

Турбулентный поток вдоль твердой стенки (расчетное).....................1,38 [c.56]

Рассмотрим плоскопараллельное стационарное течение несжимаемой жидкости, ограниченной динамически гладкой непроницаемой поверхностью, при отсутствии продольного градиента давления. Ось х направим по течению, а ось у — перпендикулярно граничной плоскости. Тогда уравнения, описывающие поведение флуктуаций скорости в турбулентном потоке, получаемые вычитанием уравнении Рейнольдса из полных уравнений Навье—Стокса, примут вид [c.171]

В случае турбулентного плоскопараллельного течения уравнение конвективной диффузии имеет вид [c.172]

Авторы теории обновления не дают способа расчета величины Дт. Они указывают лишь [17], что в случае интенсивной турбулентности время пребывания Дт мало и, наоборот, Дт велико, если турбулентность достаточно слабая. Вследствие этого период обновления фигурирует в теории в качестве неопределенного параметра, произвольный выбор которого позволяет в отдельных случаях удовлетворительно описывать экспериментальные данные. [c.173]

Для определения скорости начала нсевдоожижения п )и турбулентном ре кнме 1>роупн тейн н Тодес предлагают с.тедующее уравнение [c.73]

Конве1сция жидкости (газа) может быть вынужденной либо свободной. В теплообменных аппаратах наблюдается вынужденная кон векция /КИДКОСТИ. Режим движения жидкости в них может быть ламинарным, переходным либо турбулентным. [c.149]

При фотохимическом хлорировании для того, чтобы предотвратить образовапие ди- и полизамещенных продуктов крайне важное значение имеет весьма тщательное и однородное смешение исходных компонентов перед воздействием актиничного света. Для этого оба газа подают при сильно турбулентном режиме по стеклянной трубе в темноте. [c.145]

Метод РЬП11р8 Ре1го1еит Со. [46—49]. Смесь олефина и изобутана турбулентно перемешивается с фтористым водородом при —20 °С (рис. 65). В ходе реакции температура в трубчатом реакторе повышается до 0—5 °С. При использовании пропилена или амиленов требуются более высокие температуры (10—32 °С). Время контакта [c.259]

Хотя реакция между олефином и изобутаном в присутствии кислого катализатора проходит очень быстро [82, 83], время контакта в промышленных условиях выдерживают в пределах 5—20 йин. Это делается для того, чтобы добиться более высокого отношения изобутан олефин в кислой фазе и, таким образом, не допустить полимеризации олефина или образования сложных эфиров. После предварительного насыщения кислой фазы изобутаном (растворимость 0,1% в 99,5%-ной Н2804 [84], в промышленных условиях растворимость 0,4%) можно сократить время реакции, особенно при турбулентном перемешивании в трубчатых реакторах. [c.261]

Мы выбрали наиболее элементарный метод вывода основных уравнений материального и теплового балансов реактора. Другой способ, который мы могли бы использовать, состоит в том, чтобы начать с дифференциальных уравнений в частных производных, описываюпщх процесс в элементе объема реактора, проинтегрировать их по всему объему и усреднить по турбулентным флуктуациям в результате мы получим те же обыкновенные дифференциальные уравнения. [c.158]

Присутствие в газе примесей хлористого водорода, аммиака, водяных паров практически не сказывается на высокотемпературной сероводородной коррозии. Турбулентность среды также не оказывает заметного влияния на протекание собственпо сероводородновысокотемпературпой коррозии. Однако [c.147]

Непосредственные наблюдения за движением частиц, взвешенных в турбулентном потоке жидкости около стенки, с помощью ультрамикроскопа, ироде- ланные еще в 1932 г. Фейджем и Тайнендом [8], не обнаружили области, свободной от пульсационного движения. В это же время Мэрфри [9], производя расчеты теплоотдачи при больших значениях числа Прандтля, предпринял попытку учесть характеристики турбулентности в пристеночной области, где течение ранее предполагалось чисто ламинарным. Однако дальнейшее развитие теории массопередачн сильно тормозилось отсутствием экспериментальных данных [c.170]

Ре.= URID > 1), в случае движения капель и пузырей (i/ — скорость движения центра тяжести —радиус капли или иузыря показывает [11, 12], что пё-риод проницания равен ио порядку величины Трел 2/ /i/, т. е. времени контакта (по Хигби T = 2RIU). Иными словами, хотя время контакта и мало, но период праницания не больше. Таким образом, основное допущение теории Хигби в этом случае не выполняется. В дальнейшем оказалось, что предположение о нестационарности, лежащее в основе модели Хигби, отражает некоторые стороны гидродинамики течения в вязком подслое развитого турбулентного пограничного слоя. Однако реальная нестационарность имеет совсем иную природу и П0 имеет ничего общего с предположениями Хигби. [c.171]

Полученное уравнение вскрывает механизм нестационарности в вязком под-с.чое, В сплу глубокой связи между массоотдачей и структурой течения вблизи степки существенно нестационарный характер механизма, определяющего струк-туру турбулентности, должен отрамоться и на переносе массы к межфазной поверхности, [c.172]

Наибольщее распространение в литературе получила модель обновления поверхности, предложенная Кишиневским [16, 17] и Данквертсом [18]. В основе этой модели лежит представление о непрерывной замене элементов жидкости (или газа), прилегающих к межфазной поверхности, новыми элементами, поступающими на поверхность вследствие турбулентного перемешивания. В течение промежутков времени, когда элемент пребывает на поверхности, процесс массопередачн описывается, как и в теории Хигби, уравнением нестационарной диффузии в полубесконечной неподвижной" среде. Для характеристики интенсивности обновления вводится понятие среднего временл пребывания элементов жидкости на поверхности Дт. Первоначально такая картина была предложена -для описания массообмена в системах жидкость — газ, однако в дальнейшем ее стали использовать и для описания других систем, в частности систем жидкость — твердая стенка [19]. [c.173]

Особенности первоначальных теорий таковы. Кишиневский [16, 17] предполагает, что перенос вещества осуществляется, главным образом, массовым потоком (т. е. турбулентной диффузией) и считает коэффициент турбулентной диффузии Dt не зависящим от расстояния у до границы раздела фаз. Это равносильно допущению, что поверхность раздела фаз не гасит турбулентность. Между тем это не так. В случае твердой поверхности раздела гашение хорошо -изучено и известна зависимость Dt(y). Для границ жидкость — жидкость и жидкость — газ поверхностное натяжейие, как правило, также обеспечивае.т доста- точную прочность поверхности. Поэтому и для этих систем предположение о независимости коэффициента турбулентной диффузии от расстояния, безусловно, неправильно. Коэффициент же массопередачн оказывается чувствительным к закону изменения Dt(y) [см. ниже уравнение (16.8)]. [c.173]

В несколько ином варианте теории обновления, предложенном Данквертсом [18], механизм диффузии в элементе, находящемся в непосредственйом контакте с газом, предполагается чисто молекуляр 1ым. Кроме того, вводится понятие вероятности смены каждого элемента жидкости новым элементом (принесенным турбулентной пульсацией), или спектра времени пребывания жидких элементов на поверхности. Однако предложенный Данквертсом экспонендиаль-ный вид этого спектра, хотя и основан на разумном представлении о статистической независимости турбулентных вихрей, проникающих непосредственно на поверхность, во-первых, не учитывает того факта, что не все пульсации проникают на поверхность, и, во-вторых, содержит тот же самый неопределенный пара- м етр — период обновления Дт, к которому теперь уже добавляется второй неопределенный параметр, характеризующий спектр времени пребывания. Наиболее отчетливо смысл величины Дт выступает в работе Ханратти [19], в которой сделана попытка описать в рамках теории обновления Опытные данные по массооб-мену между турбулентным потоком и твердой стенкой. Это достигается путем использования Дт в качестве подгоночного параметра. Кроме того, Ханратти без всякого обоснования предлагает следующую обобщенную формулу для спектра времени пребывания Ф(т)йг = Л ехр (—T/At) dT, где т —время контакта, [c.173]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология