Сеттон

Уравнение Сеттона для концентраций газообразного загрязняющего вещества на уровне поверхности, выраженных в млн (в об. частях), на расстоянии х м по ветру и у м против ветра от источника [c.41]

Если газ или дым выпускается из фабричной трубы, то на пю бом расстоянии от источника концентрация на уровне земли будет меньше, чем от такого же наземного источника Сеттон получил [c.276]

Интересный метод определения выходов продуктов радиолиза воды с использованием растворов ферросульфата был предложен Ф. Дейнтоном и Г. Сеттоном [91]. Этот метод заключается в следующем. Поскольку реакция 60 является медленной по сравнению с реакциями 59, 61 и 66, то при достаточно низкой начальной концентрации ионов Ре и кратковременной экспозиции эта реакция во время облучения протекает лишь в незначительной степени или вообще не протекает. Если концентрацию Ре " измерять сразу же после прекращения облучения, то, очевидно, выход Ре " будет равен [c.99]

Два выражения, полученные Сеттоном позволяют определить концентрацию дыма % (г/сж ) в данной точке облака, если известны скорость эмиссии вещества и некоторые метеорологические данные. [c.274]

Здесь пространственные координаты х, у и г (источник находится в начале координат) относятся соответственно к направлениям вдоль ветра, поперек ветра и к вертикальному м —средняя скорость ветра, Су и Сг — обобщенные коэффициенты турбулентной диффузии п — параметр, числовое значение которого изменяется между О и 1 Б зависимости от устойчивости атмосферы (Сеттон принял п = /а при сильной неустойчивости, А при нейтральных условиях, 7з для умеренной инверсии и /2 Для сильной инверсии). [c.275]

Полезные графические решения уравнений, основанных на теории Сеттона, опубликованы Центральным бюро прогнозов США . [c.278]

Кроме того, современные знания о турбулентном переносе частиц на расстояния, требующиеся для достижения ледяными ядрами переохлажденных зон облаков, находятся еще в зачаточном состоянии. Едва ли можно ожидать, что формулы Сеттона (глава 8) справедливы для высот в несколько тысяч метров и расстояний в сотни километров по ветру. Опубликованы результаты некоторых предварительных опытов, предназначенных для получения данных по этому вопросу [c.391]

Сеттон и Ле-Брок изучали состав защитного слоя, образующегося на металлическом магнии и его сплавах при погружении их в растворы, содержащие хроматы. На поверхности магния был обнаружен хромат магния, а на сплаве, содержащем марганец, кроме хромата магния, и хромат марганца. В сильнокислой среде хроматы являются только деполяризаторами , т. е. ускоряют коррозию металлов. [c.140]

Остановившись на правильной величине угла и найдя, следовательно, истинную кривую интенсивности, можно с помощью уравнения (II) определить расстояние I между центрами атомов А и В. Делается это путем сравнения значений х, соответствующих максимумам и минимумам данной кривой, со значениями (sin 6/2)/Х. для максимумов и минимумов интенсивности на фотографической пластинке. В табл. 28 приведены данные для окиси хлора, взятые из работы Сеттона и Броквея. Для углов в 110 и 112° даны значения членов х для пяти максимумов и четырех минимумов, [c.164]

Прежде всего, несомненно, что во всех четырех хлорзамещенных метана, т. е. в хлористом метиле, метиленхлориде, хлороформе и четыреххлористом углероде, междуатомное расстояние углерод — хлор имеет постоянную величину 1,75—1,77 А (Сеттон и Броквей, 1935 г.). Однако расстояние углерод — хлор уменьшается при наличии двойной связи. [c.173]

Мы упоминали уже, что только плоский правильный шестиугольник соответствует всем имеющимся экспериментальным данным относительно бензола и его производных. Кроме того, мы уже отмечали необходимость постулирования правильной октаэдрической структуры для шестифтористых серы, селена и теллура. Углерод, кремний, германий и олово в соединении с четырьмя галоидными атомами должны иметь тетраэдрическую структуру, а двуокись углерода, сероуглерод и сероокись углерода должны иметь линейную структуру. В двуокисях азота и серы атомы, однако, расположены под некоторым углом друг к другу. Как и можно было ожидать, атомы циклогексана, а также диоксана, не лежат в одной плоскости. Исследования последнего соединения показали, что молекулы по крайней мере в парах находятся, главным образом, в Ъ-, или транс-форме (Сеттон и Броквей, 1935 г.). Этот результат согласуется с тем фактом, что это соединение имеет в жидком состоянии диполь-ный момент, почти равный нулю. [c.179]

Дипольный момент хлороформа равен 1,05 10- , т. е. он значительно меньше, чем дипольный момент хлористого метилена (1,8 10- ), между тем как в случае тетраэдрической структуры они должны были бы быть равны. Новые измерения по методу диффракции электронов дали для углов С1 — С — С1 в хлороформе и хлористом метилене значение 111 2°, которое очень близко к значению, соответствующему тетраэдрической структуре (Сеттон и Броквей, 1935 г.) Расхождение в величине дипольных моментов обусловлено, очевидно, индуцирующим влиянием одной связи С — С1 на другую. [c.182]

Для незатененных источников использовалась методика Сеттона—Андреева, а для затененных — методика Эльтермана [16]. [c.41]

До выхода этого документа большинство проектных организаций расчеты рассеивания загрязнений в атмосфере производило по методике П. И. Андреева, основанной на теории Сеттона [20]. Формула Сеттона получена для случая наземных источников. Правильность этой формулы была подтверждена результатами наблю- [c.43]

При расчете по методике Сеттона — Андреева [20] за расчетную скорость ветра принимается 1 м/с. Методика ВЦНИИОТ [7] [c.45]

Многолетняя практика применения, формулы Сеттона — Андреева для расчета рассеивания загрязнений в атмосфере от вентиляционных выбросов ограниченной мощности не выявила чрезмерных запасов , требовавших введения в нее понижающих коэффициентов. [c.47]

АНАЛИЗ МЕТОДОВ РАСЧЕТА СН 369—74 И СЕТТОНА — АНДРЕЕВА [c.47]

Методика Сеттона — Андреева [20]. Расчет проводится для таких же условий, что и по методике СН 369—74, т. е. Mi = г/с <оо=5, 10 и 15 м/с, Я = 5—250 м и при постоянной скорости ветра и=1 м/с, что соответствует неблагоприятным метеорологическим условиям (табл. 6.8—6.10). [c.48]

Расчет рассеивания примесей, удаляемых источниками 1,а 2—6, 8, 1,0—12 и 15, объем ГВС которых не превышает 45 ООО м /ч, производится по методике Сеттона —Андреева. Последовательность расчета продиктована формой табл. 12.7, которая особых пояснений не требует. При определении возвышения факела над устье.м насадка значения коэффициентов ф приняты по рис. 1.3 соответственно [c.165]

Дипольный момент 1,1-дифзнилэтена можно принять равным 0,380 согласно более поздни.м измерениям Коутса и Сеттона [66]. Более точно установить величину дипольного момента этого соединения можно будет после того, как будет определено значение атомной поляризации. [c.422]

Используя уравнение Сеттона и учитывая необходимость принимать ббльшие значения С для точек с координатами х I/ > О (см. главу 5 раздел 5.3, 5.4) можно определить границу, города, на которой расчетные концентрации вредных веществ будут равны ПДКн. п. Граница будет плавная, криволинейная. [c.150]

Два выражения, попученные Сеттоном позволяют опреде пить концентрацию дыма х (г/слг ) в данной точке об пака, еспи известны скорость эмиссии вещества и некоторые метеоропогиче ские данные [c.274]

Путем анапогичного преобразования можно учесть осаждение з формуле Сеттона дпя концентрации от возвышенного точечного источника Расчеты выпадений были опубликованы в ряде других работ В первой из них опредепено какая часть монодисперсного облака выпадает в открытой ровной местности па различных расстояниях по ветру от непрерывного линейного наземного источ- [c.280]

В этой главе мы перейдем от индивидуальных частиц к аэрозольным облакам в целом, представляющим собой неустойчивые системы частиц, которые в процессе переноса по ветру рассеиваются турбулентными вихрями, выпадают на землю и вымываются дождем. Поведение аэрозольных облаков в свободной атмосфере сильно зависит от метеорологических факторов, подробное обсуждение которых выходит за рамки этой книги. Здесь мы попытаемся лишь указать на значение некоторых из этих факторов, отсылая читателя к Микрометеорологии Сеттона и к Атмосферной диффузии Паскуилла — исчерпывающему критическому обзору последних работ по атмосферной диффузии и распространению примесей от промышленных и других источников. [c.271]

Эти данные применимы лишь к условиям малых температурных градиентов (полная облачность, умеренный или сильный ветер). Возрастание градиента приводит к более быстрому рассеянию, особенно по вертикали, тогда как переход от положительного градиента к отрицательному (инверсии) очень заметно уменьшает скорость диффузии. Влияние термической неустойчивости наиболее ясно выражено при слабом ветре. Хотя в теории Кол-дера, несомненно, устранены некоторые трудности теории Сеттона, однако при сопоставлении результатов вычислений с экспериментальными данными по распространению газа и дыма вплоть до расстояний порядка 1000 ж оказывается, что точность формул одинакова. Впрочем, сам Колдер указывал на применимость своей теории лишь до расстояний порядка 1000 ж, так как она основана на предположении, что напряжение трения постоянно по всей высоте атмосферного слоя, в котором заключено облако. Для расстояний порядка нескольких километров и, следовательно, высоты облака, измеряемой многими сотнями метров, это предположение уже неверно. [c.276]

Как показал Сеттон, расстояние от зоны максимальной концентрации до источника значительно изменяется в зависимости от степени турбулентности. В обычных условиях в дневное время это расстояние равно 5—10-кратной высоте источника, но при очень стабильных условиях дымовой факел может уноситься очень далеко. По данным Национальной лаборатории в Брукхевене (США), факел, выпущенный на высоте 110 л в очень стабильных условиях, распространился на расстояние свыше 30 км без заметного изменения его высоты над збмлей и толщины по вертикали. Это улсазывает на возможность загрязнения воздуха в отдаленных пунктах утром, когда факел начнет рассеиваться конвекционными токами, тогда как в непосредственной близости от источника воздух может остаться чистым. [c.278]

Формулы Сеттона, первоначально выведенные для расстояний в несколько сот метров, были экстраполированы рядом авторов на гораздо большие расстояния. Недавно Паскуилл 2 предложил практический способ расчета концентрации вплоть до расстояний порядка 100 км от источника. Концентрация выражается в функции углового рассеяния 0 и вертикального рассеяния при этом условно принимается, что концентрация на контуре факела равна 0,1 концентрации на его оси у поверхности земли. [c.278]

Кроме простоты теория Паскуилла имеет то крупное преимущество, что в ней фигурируют размеры факела 0 и А, легко наблюдаемые визуально. Поэтому вероятность того, что для них будут приняты неверные значения, меньше, чем для виртуальных коэффициентов диффузии Сеттона. [c.279]

Первые опыты в этом направлении были проведены Хоендалем [53], и они дали положительный результат. Позднее, Сеттон [54] исследовал более широко различия между дипольными моментами сходных пар соединений, т. е. Аг—X и Alk—X. Какое значение имеют эти различия, станет яснее, если мы в качестве npimepa рассмотрим два следующих иодида [c.105]

Гровс и Сегден [55] дополнили работу Сетгона, разработав приближенный метод расчета величины возбуждаемых моментов. Введя на них поправки, они нашли моменты отдельных полярных групп, которые в случае алифатических соединений весь.ма хорошо согласуются между собой. Например, из данных по ацетонитрилу fj.eN оказался равным 2,97, а из данных по пропионитрилу 3,03 О. Однако когда этими моментами связей воспользовались для подсчета моментов ароматических соединений, то оказалось, что здесь имеются дополнительные моменты ( мезомерные моменты ), т. е. имеет место точно то же, что было обнаружено Сеттоном. Полученные ими результаты приведены в табл. 11. Следует отметить, что хотя знаки мезомерных моментов согласуются с предсказаниями [c.106]

Знаки здесь переменены на обратние, чтобы привести данные в таблице к еяинообра-зию с данными Сеттона. [c.107]

Предпринято несколько попыток создать теорию, описывающую конвективную диффузию в атмосфере [40, 41, 42]. Ни одна из этих теорий не является вполне удовлетворительной для условий большой устойчивости или неустойчивости однако упрощенная теория Сеттона дает результаты, в основном соответствующие действительности для типичных условий. В формулы Сеттона можно ввести поправки, учитывающие оседание под действием силы тяжести [30, 43, 44]. Следуя Грегори и Чемберлину, можно вывести следующие формулы для учета сноса облака капелек. [c.66]

Металлами, которые подвергаются травлению, являются главным образом различные углеродистые стали, поэтому почти все исследования процесса диффузии водорода и проводились преимущественно с углеродистыми сталями. Изменение механических свойств стали при травлении ее в кислоте Ку-клин 1 впервые объяснил абсорбцией водорода металлом. Это объяснение было подтверждено другими исследователями. В частности. Дубовой и Романов - изучая изменение механических свойств стали при различном содержании в ней водорода, нашли, что пластические свойства металла изменяются в зависимости от количества поглощенного водорода. Сеттон установил, что твердые углеродистые стали наводо-роживаются больше и становятся более хрупкими, чем мягкие стали. [c.110]

Вполне определенные и важные данные получены теперь на основании измерений диффракции электронов в окиси хлора, диметил эфире, диоксане и а-метилгидроксиламине, — во всех этих четырех соединениях угол найден равным приблизительно 111 zt 4° (Сеттон и Броквей, 1935 г. Броквей и др. 1935 г.). Несколько меньшее значение было опубликовано для окиси фтора (Берш, 1935 г.), но оно не является вполне надежным. Благодаря малой рассеивающей способности атома водорода пары воды не являются сами по себе удобным объектом для изучения по методу диффракции электронов. После пересмотра приводимых результатов в первый момент может показаться, что естественный угол валентности кислорода приближается больше к значению, соответствующему тетраэдрической структуре, чем к величине 90°, предлагаемой П аулингом. Этот вывод не может быть, однако, полностью оправдан. [c.183]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология