Изотопы энергия частиц

Альфа-излучения - это поток положительно заряженных ядер атомов гелия, вылетающих из ядра радиоактивного изотопа. Альфа-частицы характеризуются большой энергией, однако они имеют малую проникающую способность. [c.156]

Кривая зависимости эффективного сечения ядерных реакций G заряженными частицами является пороговой. Реакция начинается при энергии выше пороговой, ее выход круто поднимается вверх до максимума, а затем, вследствие протекания параллельных конкурирующих реакций, падает. Однако случай тонкой мишени на практике никогда не осуществляется, энергия частиц резко меняется по мере прохождения слоя вещества, меняется, следовательно, и сечение реакции. Поток частиц также является функцией пройденной толщины мишени. Поэтому расчет ведется, исходя из практически определенных значений выхода радиоактивного изотопа в толстой мишени. [c.242]

Диэлектрические материалы поляризуются также и в результате радиоактивного облучения. Для горных пород это имеет важное практическое значение, поскольку в геохимии известны сотни радиоактивных изотопов с периодами полураспада, изменяющимися в очень широких пределах. Например, при облучении диэлектрических сред пучком электронов энергия частиц может быть такой, что они будут проходить через материал (проникающая радиация), либо такой, что частицы будут поглощаться породой (непроникающая радиация). Проникающая радиация вызывает накопление носителей зарядов вследствие захвата заряженных частиц, пришедших извне (электронов, ионов) и образования заряженных частиц в период облучения (например частицами). В горных породах электрические объемные заряды могут накапливаться вблизи границы раздела радиоактивной и нерадиоактивной пород с высоким удельным электрическим сопротивлением, [c.133]

Радиоизотопные источники построены на использовании изотопов вещества, имеющего естественную или искусственную радиоактивность. Эти источники обычно создают корпускулярное излучение (электроны, протоны, нейтроны и др.) с различными энергиями частиц и гамма-излучение. Достоинством радиоизотопных источников является их портативность и возможность применения без дополнительных источников энергии. Последнее обстоятельство позволяет их применять в любых условиях лабораторных, производственных и полевых. [c.270]

Изотоп Распространенность, масс. % Период полураспада Вид распада (Выход, %) Энергия частиц, МэВ (Выход, %) Энергия у-квантов, МэВ (Выход, %) [c.131]

Остановимся кратко на количестве добавляемого носителя. С одной стороны, количество носителя определяется особенностью методики разделения, с другой стороны, оно в известной мере лимитируется чувствительностью, которую необходимо достигнуть при проведении анализа. Последнее особенно существенно в том случае, когда образующийся в результате облучения радиоактивный изотоп испускает частицы малой энергии, а количества определяемого элемента предельно малы. При этом желательно иметь возможно большую удельную активность, т. е. использовать минимальные количества носителя. [c.133]

Радиоактивный изотоп, применяемый для анализа способом отражения -излучения, должен обладать высокой максимальной энергией -частиц и относительно большим периодом полураспада. Такими изотопами являются, например, Т и Sr . При описываемом методе большое значение имеет идентичность физических состояний анализируемых смесей и эталонов. Наиболее суще ственные ошибки возникают, если в материалах, используемых в качестве эталонов, имеются примеси, а также в случае неравномерности распределения компонентов в образцах и эталонах. [c.149]

В классическом приближении, когда имеет смысл разделение энергии на кинетическую и потенциальную, растворы изотопов являются идеальными, так как перестановка атомов различных изотопов с сохранением импульса каждого из них не изменяет энергии системы. (Взаимодействие между изотопами предполагается одинаковым.) В квантовой статистике уровни энергии не могут быть разделены на сумму собственных энергий частиц и на энергию их взаимодействия. Вследствие этого уровни энергии меняются при перестановке различных изотопов и, следовательно, соотношения (26) и (19) не имеют места. [c.358]

Наличие неизотермической плазмы в тихом и тлеющем разрядах позволяет использовать для разделения изотопов различные реакции синтеза, диссоциации, обмена и другие, происходящие в этих разрядах. Благодаря наличию богатых энергией частиц (в первую очередь, электронов) в разрядах довольно быстро происходят [c.139]

Стабильные изотопы используются в качестве меченых атомов гораздо реже, чем радиоактивные изотопы. Тем не менее было опубликовано значительное число работ, в которых использовались образцы, содержащие избыточное, по отношению к нормальному, количество одного из стабильных изотопов. В некоторых химических исследованиях важно применение именно стабильных изотопов. Это касается работ, связанных с кислородом или азотом, так как у этих элементов нет подходящих радиоактивных изотопов. Периоды полураспада наиболее долгоживущих изотопов кислорода ( Ю) и азота ( N) равны соответственно 2,1 и 10,1 мин. Естественно, что это время слишком мало для их практического применения в работе, включающей, например, органическую препаративную часть. Тритий редко используется в качестве меченого атома, потому что его масса очень отличается от массы водорода. Кроме того, энергия -частиц, которые он эмитирует при распаде, равна лишь 18 кэв. [c.82]

Массовое число изотопа Период полураспада Тип распада Энергия частиц, Мэе. [c.64]

Сравнение активности двух источников по скорости счета можно проводить в том случае, если они содержат один и тот лее радиоактивный изотоп, или при условии, что изотопы имеют одинаковые схемы распада и близкие энергии частиц или квантов. [c.41]

Регулярное применение циклотронов для получения медицинских PH началось в начале 50-х годов, и с тех пор их число для этой цели постоянно возрастает, а технические возможности совершенствуются. Малые циклотроны, так называемые бэби-циклотроны с энергией частиц Е 15-18 МэВ удобны для размещения непосредственно в медицинских центрах. Здесь они служат для получения УКЖ изотопов, применяемых т-зИи в диагностических исследованиях методами позитрон-эмиссионной томографии (ПЭТ). Сильноточные компактные циклотроны с энергией частиц Е А2 МэВ являются теперь основой коммерческого производства широкого ассортимента PH. [c.336]

Изотоп излучает 9-лучи с энергией 1,5 мэВ, а также позитроны, рентгеновские лучи и т-лучи. Приблизительно 75% активности изотопа обусловлено частицами осташьные 25% приходятся главным образом на 7-излучение. Относительная ошибка радиометрического определения калия не более 10%. [c.458]

Космогенные радионуклиды. Большая группа радионуклидов формируется в результате взаимодействия атомов стабильных изотопов и космического излучения в атмосфере и в обнажающихся породах. Основным источником бомбардирующих частиц, способных вызывать ядерные реакции в атмосфере, является космическое излучение галактического и солнечного происхождения. Галактическое излучение обладает наибольшей энергией (102-10 МэВ) и состоит из протонов (84%), а-частиц и около 2% более тяжёлых ядер (до N1 включительно). Интенсивность солнечного излучения на два порядка выше, но энергия частиц не превышает 500 МэВ. Состав сол- [c.564]

Из других продуктов деления большой интерес представляет 8гЗ°. Благодаря удачному сочетанию продолжительного периода полураспада Тч = 25 лет) и достаточно высокой энергии -частиц ( тах = 0,61 Мэв), при полном отсутствии 7-активности, этот изотоп является идеальным материалом для -источников. Извлечение Sr из выдержанного длительное время раствора осколков позволяет получать сотни кюри этого изотопа с удельной активностью 50—100 кюри на 1 г Sr -f + Sr . [c.698]

Указанные способы нанесения покрытия на охлаждаемую подложку обеспечивают для ряда веществ настолько эффективный тепловой контакт, что оказывается возможным производить бомбардировку интенсивными потоками частиц без риска повреждения мишени и уноса активности. Однако имеется много элементов, которые, будучи нанесенными на подложку в свободном виде или в виде соединений, в процессе бомбардировки перегреваются (ЫаР, Ое, 5гО). Чтобы обеспечить эффективное облучение, подобные вещества помещают в тонкостенные герметически закупориваемые капсюли. Боковые поверхности капсюльных мишеней окружены рубашкой с холодной водой. Поглощение бомбардирующих частиц в передней стенке капсюли уменьшает энергию частиц (от 22 до 15 Мэв)-, в результате выход нужного изотопа получается значительно меньшим (табл. 12-18). [c.721]

Получение потоков заряженных частиц осуществляется в различного типа ускорителях. При этом с помощью ускорителей могут быть осуществлены самые разнообразные ядерные реакции и получены радиоактивные изотопы большинства химических элементов. Все реакции с заряженными частицами являются пороговыми. Сечение реакций является функцией энергии частиц. В циклотроне в качестве бомбардирующих частиц используют а-частицы, протоны, дейтроны, в специальных циклотронах — ионы более тяжелых элементов с, Ю, и др. В зависимости от рода бомбардирующих частиц и их энергии могут протекать реакции а, п а,р-, р,щ р,а с1,п й,р й,а С,Хп и т. п. В результате действия дейтронов на литиевую или бериллиевую мишень в циклотроне получают потоки быстрых нейтронов, которые вызывают реакции п, р п, а и п, 2п. В бетатроне в результате торможения потока быстрых электронов образуется поток фотонов высокой энергии, под действием которых может протекать реакция у, [c.241]

Существует связь между величиной эффективного сечения ядерной реакции и энергией бомбардирующей частицы. При низкой энергии заряженной частицы кулоновский барьер препятствует ее проникновению в ядро, и сечение реакции мало. С ростом энергии бомбардирующих частиц сечение реакции возрастает, достигает максимума при значении энергии, равном примерно величине потенциального барьера ядра. Но дальнейшее увеличение энергии частиц приводит к уменьшению сечения вследствие возникновения конкурирующих ядерных реакций, которые становятся энергетически возможными. Таким образом, если изотоп получен облучением исходного ядра высокоэнергетическими частицами, следует считаться с возможным присутствием в нем посторонних радиоактивных примесей, образующихся в результате протекания побочных ядерных реакций. Например, при облучении ядер протонами возможно одновременное протекание конкурирующих реакций типа р, у), Р, п), р, 2п), Ср, й) и р, а). [c.65]

Заметим, что средняя энергия -частиц приблизительно равна 7з -Емакс и колеблется между 0,25 и 0,45 макс для разных радиоактивных изотопов. [c.100]

Радиоактивный изотоп кальция. Практически важным является a s с периодом полураспада 163 дня и энергией -частиц, [c.267]

Изотопы Энергия а-частицы, Мэе Период полураспада, годы [c.29]

Как известно, радиоактивные изотопы испускают а- и Р-частицы и у-лучи. Проходя через вещество, эти частицы и лучи встречают на своем пути атомы вещества и вступают с ними во взаимодействие. Частицы, обладающие электрическим зарядом, теряют при этом свою энергию на возбуждение и ионизацию вещества, а также на излучение при торможении частиц в результате их взаимодействия с куло-новским полем атомных ядер вещества. Кроме того, потеря энергии происходит в результате упругих столкновений, что приводит к перераспределению кинетической энергии между сталкивающимися частицами. Количественно потеря энергии заряженной частицей зависит как от плотности и атомного веса вещества, так и от массы, заряда и энергии частицы. [c.427]

Советские работы по синтезу элемента № 102 были начаты осенью 1957 г. в циклотроне Института атомной энергии АН СССР большой группой ученых во главе с Г. Н. Флеровым. Изотопы плутония Ри и Ри бомбардировались ионами кислорода энергией 100 Мэе. Поскольку время жизни ожидавшихся продуктов— изотопов элемента 102 — могло исчисляться всего секундами, был применен новый метод, представляющий развитие метода отдачи и позволяющий установить также и энергию испускаемых образующимися изотопами а-частиц. [c.292]

При получении лоуренсия вновь был применен метод ядер отдачи. Эти ядра выбивались из мишени в объем, заполненный гелием, и переносились вместе с током газа к медной конвейерной ленте. Лента перевозила ядра вплотную к полупроводниковым детекторам, поверхностный слой которых был чувствителен к энергии попадавших в них а-частиц, что и давало возможность измерить эту энергию. Период полураспада определялся посредством изменения скорости передвижения конвейерной ленты. Для изотопа энергия а-частиц оказалась равной 8,6 Мэе, а период [c.296]

Период полураспада Ag измерить трудно. Проще измерить максимальную энергию -частиц и спектр Лучей. Необходимо также оценить выход °Ag. (Смеси изотопов должны содержать активности порядка 0,1—1 мккюри каждого изотопа.) [c.251]

Такое количество примеси 4Na невозможно обнаружить измерением активности так как оба изотопа имеют близкие периоды полураспада определение максимальной энергии -частиц [c.252]

Изотоп Ядерная реакция Энергия частиц Мэв Выход мккюри/(мка-ч) [c.673]

Изотоп Энергия и-частиц, Мэе Средний пробег в воздухе, см (15° С, 760 мм рт. ст.) Средний пробег в воде, мкм [2] Средняя ЛПЭ в воде, кэв/мкм [c.18]

Значения энергии частиц, испускаемых радиоактивными ядрами, можно найти во многих справочниках по ядерной физике, некоторые цифры даны в табл. 2.1. При расчетах с Р-излучающими изотопами берут среднюю энергию Р-частиц. Когда радиоактивный изотоп дает цепочку радиоактивных превращений (возникают дочерние элементы с периодами полураспада, гораздо меньшими, чему материнского вещества), то нужно брать среднюю энергию, освобождаемую всеми дочерними продуктами, рассчитанную на распад материнского вещества. Например, в табл. 4.6 приведены значения средней энергии на один распад радона, когда он находится в образце в равновесии со своими дочерними элементами. Выделяющаяся энергия была рассчитана по выражению (4.31). [c.95]

Характер зависимости энергии частицы от расстояния от центра ядра является общим для каждого ядра. Поэтому для любого изотопа любого химического элемента существует отличная от нуля (пусть в значительном числе случаев на весьма малую мличину) вероятность самопроизвольного распада. Вот почему деление изотопов на стабильные и радиоактивные, как и большинство систем классифицирования в естествознании, является условным (подробнее об этом см. гл. 4). [c.13]

Изотоп Атомный вес Тип распада энергия частиц. Мэе Период полураспа- да Удельная активность, pa njMUH- мкг Метод получения [c.8]

На рис. 3 изображена зависимость между числом р>-частиц, энергия которых лежит в небольшом интервале, и их энергией для двух изотопов (S 5 и Fe ), т. е. так называемые кривые распределения -спектра. Как видно, испускаемые радиоактивным элементом -частицы обладают самыми различными значениями энергии, лежащими в широком интервале. Приводимые в таблицах и ссылках значения энергии -частиц представляют собой обычно их максимальные энергии. Средняя энергия -частиц, излучаемых данным изотопом, составляет приблизительно /з максимальной энергии. Более точные значения средней энергии для отдельных элементов были определены Маринелли [5] посредством [c.15]

Менделевий получен А. Гиорзо с сотрудниками в 1955 г. облучением импульсных количеств эйнштейния (10 атомов изотопа а-частицами с энергией 41 Мэе [46]. Известны 2 изотопа менделевия М(1 , испытывающий -захват с периодом полураспада —0,5 часа, и Мс1 , претерпевающий спонтанное деление с периодом полураспада 0,5 часа. [c.545]

Источниками энергии обычно служат радиоактивный изотоп кобальта (Со ), генераторы Ван-де-Грааффа и резонансные трансформаторы [1072]. Однако в принципе применимы также каскадные и линейные ускорители или бетатроны [1073]. Наиболее слабым источником энергии является Со . Он дает Р- и у-лучи со средней общей мощностью излучения около 60—140 вт-, это означает, что энергия частиц 7-лучей составляет от 1,33 до 1,17 Мэе, а энергия р-лучей 0,306 Мэе. 1Иощность излучения источника Со , естественно, ограничена, так как период полураспада Со примерно 5 лет [1073]. [c.371]

Итак, амплитуда импульса, возникающего в счетчике под действием ионизирующей частицы, зависит от напряжения на электродах, а для пропорциональных счетчиков — и от энергии частицы. Величина подаваемого на счетчик напряжения всегда колеблется в некоторых пределах, а энергии отдельных частиц могут сильно различаться между собой (например, у р-радиоактивных изотопов). Поэтому для того чтобы работа счетчика была удовлетворительна, необходимо, среди других условий, соблюдать следующие два. Во-первых, любая ионизирующая частица должна возбуждать в счетчиках только один импульс и, во-вторых, регистрирующее устройство должно срабатывать на каждый возникающий в детекторе импульс. Если эти условия выполнены, то число импульсов, регистрируемых в единицу времени от одного и того же радиоактивного препарата (так называемая скорость счета, имп/мин япя имп1сек), остается постоянной в некоторой области напряжений, подаваемых на счетчик. Эта область напряжений и является рабочей областью счетчика. [c.78]

В настоящее время получено большое число таких радиоактивных изотопов существует лишь немного элементов, которые нельзя активировать таким способом. В частности, были получены изотопы элементов технеция и прометия, которые в природе не встречаются. Радиоактивные изотопы образуются при бомбардировке различными частицами, такими, как нейтроны ( г, или просто га), протоны ( Н, или р), а-частицы (гНе, или а), дейтроны (1Н, или с1), у-лучи и даже более тяжелые ядра. Так как нейтроны не имеют заряда, они не отталкиваются при приближении к ядрам, даже если их энергия очень мала (медленные, или тепловые, нейтроны). Следовательно, нейтроны очень эффективны для проведения ядерных превращений, и большинство искусственных радиоактивных изотопов получены при облучении иейтроиами в ядерном реакторе (рис. 5.16). Другие бомбардирующие частицы заряжены, и, для того чтобы преодолеть возникающие силы отталкивания, необходимо сообщить им очень высокие энергии. Этого достигают проведением бомбардировки в ускорителях, таких, как циклотроны. В них заряженные частицы движутся по круговым траекториям под действием магнитного поля, перпендикулярного плоскости траектории. Частицы таким образом многократно проходят через металлическую камеру (которой придают различную форму), несущую переменный электрический заряд. Частицы, проходящие через камеру с определенной фазой и угловой скоростью, ускоряются и постепенно приобретают энергию, во много раз превышающую энергию, соответствующую приложенному напряжению. Если магнитное поле постоянное и частота колебаний электрического заряда определенная, то скорость (т. е. энергия) частиц будет пропорциональна радиусу их круговой траектории. Типичный [c.160]

Методику и схему работы составляют учащиеся самостоятельно по литературным данным. Идентификация радиоактивного изотопа должна быть произведена физическими методами (определение периода полураспада, либо максимальной энергии -частиц, либо спектра улучей). [c.254]

Следует лишь отметить, что для идентификации радиоактивных изотопов существуют методы, основанные на определении констант распада, дальностги пробега а-частиц и энергии -частиц. Эти методы необходимы для проверки радиохимической чистоты препарата. При работе с радиоактивными препаратами приобретает исключительное значение их радиохимическая чистота, так как определение количества радиоактивного вещества обычно производится по интенсивности излучения. В отличие от исследований с обычными химическими элементами при количественном определении радиоактивпых изотопов по интенсивности их излучения химическая чистота не играет столь большой роли и имеет значение лишь в связи с возможностью образования поглощающего слоя при радиоактивных измерениях. Требования к химической чистоте обычно сохраняются в той мере, в какой загрязнения могут влиять на измерения. Поэтому особо существенное значение имеет химическая чистота при определении а-излучателей, но и при -излучателях с мягкими р-лучами загрязнения могут также играть большую роль. [c.32]