Спектр положительного столба

Спектр положительного столба зависит от величины градиента поля. Иногда наблюдается различная окраска положительного столба у его оси и во внешних частях. Во внешних частях преобладают линии с меньшей энергией возбуждения. Интенсивность свечения положительного столба как в отношении интенсивности излучения видимого света, так и в отношении количества всей излучаемой энергии, в грубых чертах, пропорциональна как силе, так и мощности тока в столбе. [c.480]

В положительном столбе при средних плотностях тока возбуждаются почти исключительно линии атомов, а в спектре тлеющего свечения появляются и линии ионов. Это объясняется тем, что в тлеющем свечении имеются более быстрые электроны и, кроме того, число столкновений между электронами и ионами значительно больще вследствие их более высокой концентрации. [c.45]

По указаниям авторов [77], применение ламп с комбинированным разрядом для атомно-абсорбционных измерений оказалось чрезвычайно эффективным. Во-первых, по сравнению с обычными лампами с полыми катодами лампы с комбинированным разрядом обеспечивают приблизительно 100-кратный выигрыш в интенсивности, причем возрастание интенсивности не сопровождается уширением линий. Последнее обстоятельство подтверждается прямолинейностью градуировочных графиков до оптических плотностей 1,0—1,5. Во-вторых, при указанном возрастании интенсивности резонансных линий интенсивность ионных линий металлов, а также интенсивность линий инертных газов практически не изменяется. По-видимому, это связано с более низкой электронной температурой дуги (или положительного столба тлеющего разряда) по сравнению с областью отрицательного свечения внутри полого катода. Упрощение спектра и преобладание в нем интенсивных резонансных линий облегчает выделение аналитических линий для элементов со сложными многолинейчатыми спектрами (например, для элементов группы железа). [c.100]

Условия возбуждения спектра для различных газов неодинаковы. В случае смеси газов в первую очередь возбуждается спектр того компонента, который имеет более низкие критические потенциалы. Несовпадение потенциалов возбуждения приводит к снижению чувствительности определения элементов с более высокими потенциалами ионизации. Различия в потенциалах ионизации газов настолько значительны, что в некоторых источниках света при небольших плотностях тока можно не обнаружить примеси, присутствующей даже в больших концентрациях. Так, папример, в положительном столбе тлеющего разряда при малой плотности тока можно не обнаружить примеси 20—30 гелия к азоту [4]. [c.268]

Из данных таблицы 23 видно, что относительная интенсивность различных линий в очень сильной степени зависит от плотности газа. Относительная интенсивность зависит также от режима разряда. Так, например, свечение катодных частей и свечение положительного столба тлеющего разряда различны по цветности. Вследствие неодинаковой чувствительности глаза к радиации различных длин волн визуальная интенсивность зависит ещё от положения линии в спектре. [c.340]

Специальный тип газоразрядных источников света представляют собой источники света -для спектрального анализа. Это, во-первых, различного рода трубки для получения стандартных спектров сравнения или определённых спектральных линий. Таковы, например, трубки тлеющего разряда с положительным столбом в узком капилляре, наполненные различными газами (смотрите, например, [2404]). Другая разновидность источников света для спектрального анализа имеет целью получить разряд в парах тех или иных исследуемых веществ, вносимых в разрядный промежуток или представляющие собой электроды. последнего. В этих приборах используется либо дуговой разряд для получения дугового спектра, либо конденсированный искровой разряд, либо так называемая активированная или горячая дуга — дуга постоянного или 50-периодного тока с наложенным на электроды добавочным высокочастотным напряжением. [c.711]

Отрицательное свечение представляет собой светящийся слой, находящийся на расстоянии 0,1 — 1 мм от катода. Это расстояние зависит от рода газа и его давления. Отрицательное свечение всегда присутствует в разряде. В нем светятся линии с более высокими потенциалами возбуждения, чем в положительном столбе. Иногда разница в спектре излучения отрицательного свечения и положительного столба заметна глазом по различию цвета свечения. [c.246]

В последнее время интерес к катодным частям тлеющего разряда непрерывно возрастает, что объясняется использованием последних в СВЧ-приборах (газоразрядные аттенюаторы и фазовращатели, детекторы и др.), а также в качестве источника спектров. Плазма отрицательного свечения (ОС) тлеющего разряда в отличие от плазмы положительного столба создается пучком электронов с высокой энергией, который формируется в области катодного темного пространства. Электроны пучка вызывают интенсивную ионизацию газа и возбуждают высокие уровни в спектре гелия [1, 2]. [c.118]

Дуга. Одним из наиболее распространенных источников линейчатого спектра является дуговой разряд (см., например, [10.15]). Электрической дугой называется форма газового разряда, характеризуемая большой плотностью тока и малым падением потенциала вдоль столба разряда. Стационарный разряд поддерживается благодаря термоэлектронной эмиссии катода. Наряду с положительным столбом разряда, который излучает основное количество световой энергии, несколько отличный по спектральному составу свет испускается также приэлектродными областями. В первую очередь мы остановимся на дуге высокого давления. Ее легко получить между твердыми тугоплавкими электродами, к которым приложено постоянное напряжение [c.259]

Длина столба положительного свечения, в отличие от протяженности области катодного падения потенциала, отрицательного свечения и темного фарадеева пространства, зависящей от давления газа в разрядной трубке, определяется исключительно длиной трубки.. Раздвигая электроды можно пол учить столб положительного свечения любой длины. В положительном свечении, простирающемся практически до самого анода, градиент потенциала имеет постоянное значение, обычно составляющее несколько вольт на 1 мм или несколько вольт на 1 см. В спектре положительного свечейия преобладают полосы нейтральных молекул. См. также [175, стр. 441]. [c.351]

Начнем с рассмотрения процессов, связанных с м е-ханизмом возбуждения спектра. В смеси газов в большинстве источников света возбуждаются преимущественно атомы того компонента газовой смеси, у которого более низкие критические потенциалы. Это происходит потому, что температура источника обуславливается компонентом газовой смеси с более низким потенциалом ионизации. Для положительного столба тлеющего разряда это показано в работах Доргело [ ° ] и А, А. Зайцева Аналогичные условия наблюдаются в дуговом разряде р5]. Благодаря снижению электронной температуры разряда в спектре отсутствуют линии элемента с более высоким потенциалом возбуждения. При [c.135]

Для определения аргона в смесях азот — аргон Ван-Лимпт и Виссер Р ] фотографировали излучение положительного столба тлеющего свечения. При этом в спектре такой смеси наблюдалась линия Аг Л 4159 А. В высокочастотном разряде чувствительность определения трудновозбудимого компонента при фотограс[)ирова-нии свечения вблизи электрода не выше, чем в положительном столбе тлеющего разряда. Но исследование свечения внутри внешнего электрода повышает чувствительность анализа и позволяет анализировать десятые процента аргона в смеси аргон — азот. [c.179]

X. Спектр смеси гелия с азотом. Положительный столб высокочастотного разряда, капилляр Дг1амегром [c.287]

Дуга. Одним из наиболее распространенных источников линейчатого спектра является дуговой разряд (см., например, [10.15]). Электрической дугой называется форма газового разряда, характеризуемая большой плотностью тока и малым падением потенциала вдоль столба разряда. Стационарный разряд поддерживается благодаря термоэлектронной эмиссии катода. Наряду С положительным столбом разряда, который излучает основное количество световой энергии, несколько отличный по спектральному составу свет испускается также приэлектродпыми областями. В первую очередь мы остановимся на дуге высокого давления. Ее легко получить между твердыми тугоплавкими электродами, к которым приложено постоянное напряжение не менее 50—100 в. Последовательно с дуговым промежутком включают балластное сопротивление. Дуга устойчиво горит при силе тока не менее 2—3 а. Впрочем, при повышении напряжения питания можно получить устойчивую дугу и при меньших токах. [c.264]

Ряд спектров, вероятно принадлеловших многоатомным свободным радикалам, наблюдался Шюлером с сотрудниками [131 —143] в излучении положительного столба тлеющего разряда. [c.14]

Условиями, благоприятствующими или не благоприятствующими тому или иному элементарному процессу, определяется его значимость для излучения разряда и, в конечном итоге, тот или иной характер спектра разряда, то или иное распределение интенсивности отдельных линий. Приведём сводку обширного литературного материала по излучению резонансных и нерезонансных линий и по другим видам рассеяния энергии в положительном столбе разряда, как её даёт Б. Н. Клярфельд в своих обстоятельных работах по изучению положительного столба ([1027], стр. 204—218), значительно дополняя и уточняя имевшиеся до гго работ д.чнные. [c.343]

Недостатком положительного столба при его аналитическом применении является то, что в присутствии компонента с низким потенциалом ионизации в спектре сильно ослаблены линии с высокими потенциалами возбуждения. Так, например, при определенных условиях разряда в смеси 90% гелия и 107о аргона линии гелия практически не появляются, а в смеси 99% аргона и 1% ртути не появляются линии аргона. Характер возбуждения газовой смеси в сильной степени зависит от плотности тока, протекающего через трубку, и, даже прн одинаковой плотности, — от внутреннего диаметра разрядной трубки. [c.246]

При понижении давления начинают играть роль новые механизмы излучения. Исследуя положительный столб разряда в аргоне при давлениях 1—10 мм рт. ст., Принс и Робертсон [268,], а также и Каган с сотр. [269] обнаружили, что непрерывное излучение имеет интенсивность, более чем на порядок превышающую рассчитанную интенсивность тормозного и рекомбинационного излучения. Кроме того, интенсивность излучения увеличивается в сторону малых длин волн, что также отличает его от рекомбинационного. Обнаруженное излучение приписано молекуле Агз , образующейся за счет столкновения нормальных и метастабильных атомов аргона и переходящей из устойчивого состояния в диссоциирующее. Полной ясности в этом вопросе нет в упомянутых выше работах Рутшера и Пфау [486, 487] при сходных параметрах разряда видимое излучение хорошо объясняется тормозным механизмом, и только в УФ части спектра наблюдается избыточное (по сравнению с тормозным) излучение. Возможно, что это излучение будет давать заметный вклад [c.196]

По мере дальнейшего увеличения поля в направлении к положительному столбу медленные электроны разгоняются настолько, что в положительном столбе пачппается возбуждение электронным ударом и атомы испускают кванты света, соответствующие спектральным линиям, лежащим в области малых энергий. В положительном столбе имеет место и рекомбинационное излучение, кванты которого обладают большей энергией и частотой, лежащей в ультрафиолетовой части спектра. [c.10]

Исследованию спектра излучения молекулярного азота в стационарных электрических раэ-рядах и послесвечении посвящено много работ, так или иначе касающихся механизмов возбуждения молекул [147, 150-153, 157-161, 165, 174-178, 244, 317, 471-490]. В большинстве ранних работ делается вывод о преобладании прямого возбуждения молекул электронным ударом а плазме положительного столба разряда при р = 0,1 6 Тор, / = 1 -V- 100 мА/см . Но в ряде работ отмечались аномалии в распределении интенсивностей колебательных и вращательных уровней Ng (С П , и), для объяснения которых привлека.чся процесс рекомбинации с участием атомов N D) [152, 481—483]. В работе [479] предложен ступенчатый механизм возбунедения. [c.126]