Излучение видимое положительное

При собирании положительных ионов на катод поверхностью последнего могут быть испущены вторичные электроны, в результате чего в счетчике возникает новый разряд (через несколько сот микросекунд после первого), который совершенно не связан с исследуемым источником излучения. Для устранения такого рода самовозбуждающихся разрядов нашли применение две схемы. В одной из них используется гасящий контур, поддерживающий напряжение на счетчике ниже порога гейгеровского режима, когда положительные ионы приходят на катод. Однако гораздо более широкое распространение получили так называемые самогасящиеся счетчики Гейгера — Мюллера, в которых эмиссия вторичных электронов подавляется благодаря наличию многоатомного пара или газа (таких, как спирт, эфир или метан) в обычном рабочем газе (например, аргон). Подобные смеси эффективны, по-видимому, в силу того, что благодаря переносу электронов все положительные ионы при движении к катоду конвертируются в органические многоатомные ионы, которые могут диссипи-ровать энергию за счет предиссоциации, и вероятность эмиссии вторичных электронов поэтому очень сильно уменьшается. Они могут также гасить метастабильные состояния атомов аргона. Существенно, что органическая добавка после 10 —10 отсчетов в значительной мере оказывается израсходованной многоатомный рабочий газ тетраметилсвинец не тре-<бует добавок. Рабочие газовые смеси, содержащие в качестве гасящих [c.151]

Спектр положительного столба зависит от величины градиента поля. Иногда наблюдается различная окраска положительного столба у его оси и во внешних частях. Во внешних частях преобладают линии с меньшей энергией возбуждения. Интенсивность свечения положительного столба как в отношении интенсивности излучения видимого света, так и в отношении количества всей излучаемой энергии, в грубых чертах, пропорциональна как силе, так и мощности тока в столбе. [c.480]

Таким образом, можно предположить, что положительные отклонения от ОЗС растворов С60 в ССЦ на больших длинах волн в видимой области спектра (670 и 750 нм) являются следствием рассеяния и/или поглощения некоторой доли падающего излучения кластерами фуллеренов С60, имеющими фрактальную структуру. Тогда как отрицательные отклонения, имеющие место при облучении растворов С60 в коротковолновой УФ-области (315 и 664 нм), обусловлены, по нашему мнению, снижением доли одиночных молекул С60 в [c.28]

В конце XIX и начале XX вв. появились экспериментальные доказательства сложной структуры атома фотоэффект — явление, когда при освещении металлов с их поверхности испускаются носители электрического заряда (см. разд. 2.2.3) катодные лучи — поток отрицательно заряженных частиц — электронов в вакуумированной трубке, содержащей катод и анод рентгеновские лучи — электромагнитное излучение, подобное видимому свету, но с гораздо более высокой частотой, испускаемое веществами при сильном воздействии на них катодных лучей радиоактивность — явление самопроизвольного превращения одного химического элемента в другой, сопровождающееся испусканием электронов, положительно заряженных частиц, других элементарных частиц и рентгеновского излучения. Таким образом было установлено, что атомы состоят [c.37]

Электрофизиологический лгетод также используется при изучении проводящих нервных путей зрительного возбуждения за пределами рецепторного слоя. Регистрируются изменения электрического потенциала в тех случаях, когда вводятся микроэлектроды в сетчатку между рецепторами и ганглиозными клетками (рис. 1.3), а рецепторы стимулируются излучением различных длин волн. Однако спектральное распределение этих потенциалов, называемых -потенциалами, резко отличается от распределения рецепторных потенциалов. Обнаружено два типа -потенциалов [416, 470—472, 660]. Первый из них, названный L-потенциалом, отрицателен для всех спектральных стимулов, и, выраженный в функции длины волны, представляет собой сравнительно широкое спектральное распределение. Следует оговориться, что L-потенциалы определяются в условных единицах, поскольку значение этой L-величины, по-видимому, коррелирует со светимостью или яркостью стимула. Второй тип S-потенциалов условно измеряют в так называемых С-величинах, поскольку они коррелируют с ощущением цветности (сочетанием цветового тона и насыщенности) цветового стимула. Потенциалы, измеренные в С-величинах, могут принимать отрицательные или положительные значения в зависимости от длины волны стимула. Существует два вида С-величин (Л — ( ) и (У — В). Измерения величины В — G) дают положительный потенциал при длинноволновых (красных) стимулах и отрицательный при средневолновых (зеленых) стимулах. В результате спектральное распределение амплитуд потенциалов вначале отрицательно, а затем положительно (после пересечения спектральной оси) в области от 400 до 700 нм. Аналогичный характер имеет спектральное распределение амплитуд потенциалов, измеренных в (У — 5)-величинах, но оно отрицательно для всех длин волн в желтой области спектра и положительно — в синей области. Не удивительно, что эти результаты рассматриваются как очевидное доказательство в пользу существования механизмов кодирования цвета, причем в таком кодировании участвуют противоположные процессы. [c.117]

Обыкновенное желтое послесвечение активного азота, в котором поддерживается электрический разряд, является результатом хемилюминесцентной рекомбинации атомов азота в основном состоянии ( 5). Большая часть видимого излучения принадлежит первой положительной полосе (Ш - - 2и ), так что реакция (4.30) должна быть записана в виде [c.114]

Термостолбики очень чувствительны к малым флуктуациям окружающей температуры и к сквознякам. Поэтому в фотохимических экспериментах проще использовать фотоэлементы. Схема фотоэлемента показана на рис. 7.2, б. Он состоит из фотокатода и коллектора, заключенных в откачанную колбу. При освещении катода, изготовленного из подходящего материала, из него вылетают электроны. Если коллектор имеет положительный заряд относительно катода (т. е. является анодом), то во внешней электрической цепи потечет ток. Условия работы можно выбрать таким образом, чтобы этот ток был пропорционален интенсивности света, попадающего на фотокатод. Однако квантовый выход эмиссии фотоэлектронов из катода зависит от длины волны света и может быть неизвестен. Поэтому необходимо калибровать фотоэлемент по термостолбику или по вторичному стандарту. Основными преимуществами фотоэлемента являются, во-первых, большая, чем у термостолбика, чувствительность и, во-вторых, слабая чувствительность фотокатода к длинноволновому излучению, исключающая неприятные малые температурные флуктуации. Для измерений интенсивности света в УФ-области можно выбрать такой материал фотокатода (например, чистый натрий), что фотоэлемент не будет детектировать видимый свет и отпадет необходимость его тщательного экранирования от освещения лаборатории. [c.188]

Человеческий глаз чувствителен только к небольшой части полного электромагнитного спектра, к так называемой видимой области, длины волн которой лежат приблизительно между 400 и 750 ммк. Ультрафиолетовая область спектра распространяется от видимой области в сторону более коротких волн, сливаясь в конце концов (около 50 ммк) с областью мягкого рентгеновского излучения. Для деления на видимую и ультрафиолетовую области нет никаких других соображений кроме физиологических, поскольку их природа одинакова для обеих областей спектра характерно превращение поглощенной энергии излучения в энергию возбуждения электронов, достигающую максимального значения при ионизации, когда появляется свободный электрон и положительный молекулярный ион. Сама ультрафиолетовая область подразделяется (опять-таки из практических соображений) на две части — ближняя ультрафиолетовая область (190—400 ммк) и дальняя ультрафиолетовая область 190 ммк). Это подразделение связано с тем, что более коротковолновое излучение поглощается составными частями- атмосферы, вследствие чего измерения при длинах волн меньше 190 ммк необходимо производить в вакууме. [c.82]

Координаты X, У, 2 любого реального цвета никогда не принимают отрицательных значений, так как весь конус реальных цветов целиком расположен в положительном квадранте цветового пространства, определенного основными цветами X, V, 2. Удельные координаты х (к), у %), г (X) являются особым типом цветовых координат X, У, 2 только в том смысле, что они относятся к монохроматическим стимулам одинаковой энергетической яркости во всем диапазоне видимого излучения. Соответствующие цвета 8 ( .) изображаются векторами, направленными вдоль образующей конуса, и представляют собой реальные цвета. [c.88]

Сравнительно слабое почернение линии цинка за первые 20 сек. ло-видимому, объясняется также значительным понижением температуры плазмы разряда вследствие поступления большого количества паров калия с низкой энергией ионизации. На излучение линий с низкой энергией возбуждения, например Си 3273,96 А (3,78 эв), это оказывает положительное влияние, в то время как линия 2п 3302,59 А (7,78 эв) подавляется. [c.95]

Затвердевание в результате облучения объясняется, по-видимому, образованием высокомолекулярных соединений, особенно нерастворимых в гексане. Более значительные изменения, происходящие в битумах с минеральными наполнителями, вызываются, вероятно, более сильным поглощением энергии у-лучей этими наполнителями. Вследствие эмпирического характера определения пенетрации изменение твердости, связанное с изменением состава битумов, становится меньше при меньших исходных величинах пенетрации. Изменения различных битумных пленок и пеков под действием излучения зависят, по-видимому, от исходной твердости. Исключение составляют материалы с минеральными наполнителями и каучуком. Обычное положительное влияние добавок каучука к необлученному битуму нарушается после его облучения. Точно так же действуют минеральные наполнители, которые под действием излучения повышают степень изменений в битуме. [c.167]

Реакции, вызываемые ионизирующим излучением в циклогексане, исследованы широко. Циклогексан является удобным для изучения объектом, так как содержит связи углерод — углерод и углерод — водород только одного типа. Его радиационная химия предполагается относительно простой. В результате разрыва связей углерод — водород образуются три основных продукта водород, циклогексен и дициклогексил. По-видимому, механизм, включающий только последовательность радикальных реакций, может служить основой для понимания действия ионизирующего излучения. Однако нельзя считать, что механизм радиационного разложения прост. Действительно, тщательное изучение экспериментальных результатов показало, что радикальный механизм существенно недостаточен и требуется привлечение более сложного механизма. Так, например, многие химические реакции могут осуществляться одновременно в результате поглощения большого количества энергии одной молекулой. Наряду с электронными состояниями, характеризующимися различной энергией и мультиплетностью, образуются положительные ионы и электроны, причем вначале эти реакционноспособные частицы распределены неравномерно. Они участвуют в ионно-молекулярных реакциях и процессах захвата электрона и нейтрализации зарядов. Перенос заряда или энергии возбуждения к другим молекулам может привести к распаду их с образованием молекулярных продуктов, радикалов и атомов. Некоторые из этих процессов несущественны при радиолизе чистого циклогексана, но их значение заметно возрастает в присутствии добавок. [c.163]

На рис. 3.12 приведена схема установки, при помош и которой можно экспериментально показать, что природные радиоактивные веш ества испускают лучи трех видов. Пучок исследуемого излучения, выходяш ий через небольшое отверстие в свинцовом бруске, проходит через сильное магнитное поле. На различные лучи магнитное поле действует по-разному, и это доказывает, что такие лучи несут различные электрические заряды. Альфа-лучи заряжены положительно детальное их изучение, выполненное Резерфордом, показало, что эти лучи представляют собой положительную часть атомов гелия, движущихся с большой скоростью. Бета-лучи — это электроны, также движущиеся с большой скоростью. Гамма-лучи аналогичны видимому свету, но имеют очень короткую длину волны они идентичны рентгеновским лучай, образующимся в рентгеновской трубке, работающей при очепь высоком напряжении. [c.57]

На рис. 14-5 изображен тот же прибор с впаянной вспомогательной парой электродных пластин и В - Если замкнуть выключатель Г, то к этим пластинам может быть приложена разность потенциалов. При разомкнутом выключателе Г в положении А появляется флуоресценция, как показано на рис. 14-4. Однако когда выключатель замкнут, флуоресцентное пятно перемещается в положение Б. По-видимому, флуоресцентное пятно вызывается частицами, которые притягиваются к положительно заряженному электроду В2. Следовательно, эти частицы должны быть заряжены отрицательно. Лучи света в таком приборе не могут отклоняться, поэтому флуоресцентное свечение не может быть вызвано излучением. Такие опыты с разрядными трубками показывают, что существуют отрицательно заряженные частицы, которые, как известно, являются электронами. [c.355]

Излучение полос четвертой положительной системы СО(ЛШ) в вакуумном ультрафиолете [267, 268] и излучение триплетных состояний и е( 2), по-видимому, обусловлены одним и тем [c.202]

В настоящее время актуальной проблемой является разработка эффективных приемов безреагентной интенсификации электрофлотационной очистки нефте- и маслосодержащих вод. Получены положительные результаты при очистке этих вод с наложением электромагнитного излучения в области видимого света, которое способствует укрупнению частиц. Разработана магнитоэлектрическая флотационная установка [85], в которой процесс интенсифицируется в результате перемешивания очищаемой воды пузырьками газа при изменении полярности электродов через каждые 15 с. [c.249]

Своеобразием характера взаимодействия высокоэнергичного кванта рентгеновских лучей с зернами фотоэмульсии объясняется и справедливость закона Бунзена — Роско для этой области спектра. Согласно современным представлениям, механизм образования скрытого изображения включает два следующих друг за другом процесса. Первый из них заключается в освобождении под действием излучения электрона, который улавливается центрами светочувствительности второй — в концентрации атомов серебра вокруг этого центра путем электролитического перемещения положительно заряженных ионов металла по направлению к узлу решетки галоидного серебра, захватившему электрон. Первый процесс практически безинерционен второй — совершается относительно медленно, за время порядка 2-10 сек. Основной причиной, вызывающей нарушение закона взаимозаменяемости в видимой области спектра, является зависимость коэффициента использования квантов света для образования скрытого изображения от интервала времени между последовательными попаданиями квантов в зерно. Если это время больше, чем необходимо для завершения процесса воссоединения положительного иона серебра с электроном, захваченным в центре светочувствительности, то закон Бунзена — Роско должен оправдываться. При обратном соотношении времен наблюдается отступление от этого закона. [c.26]

Колебательные инфракрасные спектры поглощения дают только молекулы, имеющие дипольные моменты, т. е. смещенные друг относительно друга центры тяжести положительных и отрицательных зарядов. Если при колебании молекулы дипольный момент изменяется, то такая молекула может поглощать инфракрасные излучения частоты, соответствующей частоте колебаний дипольного момента. Дополнительные сведения о колебаниях молекулы дают спектры комбинационного рассеяния при возбуждении этих спектров кванты видимого или ультрафиолетового света воздействуют на электронное облако молекулы, которое при этом деформируется. В спектре комбинационного рассеяния проявляются такие колебания ядер молекул, которые сопровождаются деформацией электронного облака наличия дипольного момента в молекуле при этом не требуется. [c.19]

При понижении давления начинают играть роль новые механизмы излучения. Исследуя положительный столб разряда в аргоне при давлениях 1—10 мм рт. ст., Принс и Робертсон [268,], а также и Каган с сотр. [269] обнаружили, что непрерывное излучение имеет интенсивность, более чем на порядок превышающую рассчитанную интенсивность тормозного и рекомбинационного излучения. Кроме того, интенсивность излучения увеличивается в сторону малых длин волн, что также отличает его от рекомбинационного. Обнаруженное излучение приписано молекуле Агз , образующейся за счет столкновения нормальных и метастабильных атомов аргона и переходящей из устойчивого состояния в диссоциирующее. Полной ясности в этом вопросе нет в упомянутых выше работах Рутшера и Пфау [486, 487] при сходных параметрах разряда видимое излучение хорошо объясняется тормозным механизмом, и только в УФ части спектра наблюдается избыточное (по сравнению с тормозным) излучение. Возможно, что это излучение будет давать заметный вклад [c.196]

Отсюда можно заютючить, что длинноволновое излучение в видимой области спектра чувствительно к надмолекулярной структуре фуллеренов С60 в растворе ССЦ. Следовательно, при помощи колориметрического метода анализа растворов фуллеренов С60 возможно получение некоторой дополнительной информации подобного рода. Например, из рис. 1.7 можно видеть, что концентрации растворов С60 в ССЦ, начиная с которых наблюдается положительное отклонение от ОЗС, лежат в области 0,27(750 нм) 0,29(670 нм) мг/мл, что составляет 0,б-С,ис1.т1- Тогда как отрицательные отклонения от ОЗС при облучении растворов С60 в коротковолновой УФ-области наблюдаются уже при концентрациях 0,05(315 нм) 0,12(364 нм) мг/мл, что составляет (0,11 0,27)С асыщ.- [c.29]

Известно [29], что структура объекта может обладать фрактальными свойствами, в частности, свойством самоподобия, только при условии, что размер структуры во много раз превышает размер составляющих ее частиц. По этой причине структура кластеров фуллеренов С60 на начальных стадиях кластерообразования нефрактальна. Тогда как при концентрациях, соответствующих началу положительного отклонения от ОЗС в длинноволновой области, количество частиц в кластерах, вероятно, велико и структура кластеров начинает проявлять фрактальные свойства. Поэтому длинноволновое излучение в видимой области можно характеризовать как чувствительное к надмолекулярной структуре кластеров фуллеренов С60. [c.29]

При колориметрическом исследовании растворов фуллеренов С60 обнаружены отклонения от основного закона свето1Юглощения при облучении коротковолновым УФ-излучением (315 и 364 нм, отрицательные отклонения) и длинноволновым излучением в видимой области спектра (670 и 750 нм, положительные отклонения). Предложена физическая трактовка причин обнаруженных отклонений, подтверждающая образование кластеров в растворах фуллеренов С60, начиная с некоторого порогового значения концентрации. [c.31]

Если подключить круксову трубку с вольфрамовым катодом к источнику тока, как показано на рис. 4.12, то при достаточном напряжении между двумя электродами электроны будут вырываться из катода (отрицательного электрода) и перемещаться вдоль трубки к аноду (положительному электроду), образуя катодные лучи. Если теперь медленно снижать напряжение между электродами до тех пор, пока не прекратится образование катодных лучей, то наш прибор будет подготовлен к проведению интересного опыта. Осветим солнечным светом вольфрамовый электрод—при этом обнаружится, что электроны снова начнут перемещаться к положительному электроду. Экспериментируя подобным образом, мы убедимся, что в этом опыте важную роль играет длина волны света, которым освещают катод. Оказывается, что видимая часТь солнечного света не вызывает появления тока электроны покидают атомы вольфрама только под действием ультрафиолетовой части солнечного света. Если же изготовить катод из цезия или калия, то электроны будут вырываться из него под действием оранжевого или желтого света. Другими словами, для выбивания электронов из вольфрама необходима большая энергия или частота излучения, чем для выбивания электронов из калия. [c.65]

Дальнейшее развитие представлений о механизме электролюминесценции связано с исследованием под микроскопом свечения кристаллов электролюминофоров. В работах [59, 69—72] показано, что это свечение сосредоточено в отдельных точках (или линиях). Предполагается [69], что светящиеся линии, наблюдаемые под микроскопом, обусловлены линейными дефектами в кристаллах ZnS. Так как свеченио по длине линии неравномерно (ярче всего светится голова линии), то, цо-видимому, начало линии находится в плоскости р— г-перехода. Механизм электролюминесценцип определяется двумя стадиями. На первой — стадия активации — положительное напряжение приложено к тг-области, а отрицательное — к р-области. Это приводит к миграции электронов и дырок из области р—тг-перехода. Вторая стадия начинается при изменении знака напряжения дырки инжектируются в тг-область, захватываются на линейных дефектах и переносятся к центрам люминесценции. При рекол1бинации электронов с дырками происходит излучение. [c.139]

Авторы детально анализируют полученные ими данные в -свете современной теории образования скрытого изображения, согласно которой светочувствительные центры представляют собой ловушки для электронов проводимости, где впоследствии локализуются положительно заряженные ионы. Предполагалось, что структурные несовершенства в кристалле бромистого серебра можно рассматривать как набор ловушек различного качества. Эффективность их использования при экспозиции зависит от природы, интенсивности и продолжительности применяемого излучения. Например, тот известный факт, что короткие экспозиции высокой интенсивности (альфа-частицы, рентгеновские лучи) менее эффективны, чем длительные средней интенсивности (видимый свет), объяснялся следующим образом. Во время экспозиции высокой интенсивности в зерне образуется сравнительно плотное электронное облако и заполняются многие (даже мелкие) ловушки. Поэтому скрытое изображение "будет высокодиснерсным и только немногие центры будут иметь шанс вырасти до критического размера, необходимого для последующего проявления в результате многие из экснониро-вапных зерен останутся пепроявленными. Напротив, вовремя экспозиции излучением средней интенсивности действует меньшее число ловушек и образуются большие но размерам скрытые центры, способные к дальнейшему восстановлению проявителем. [c.173]

При освобождении электронов из TV-центров они рекомбинируют с локализованными положительными дырками в различных У-цен-трах, и эти процессы рекомбинации сопровождаются частично излучением света в видимой и ультрафиолетовой областях спектра. Что касается электронов, освобождаемых из Л г-центров, то они, по-видимому, имеют также возможность рекомбинировать со свободными положительными дырками, так как освобождение электронов из Л/2-центров и положительных дырок из Ух-центров, особенно в случае КС1 и КВг, происходит примерно при одинаковой температуре. Так как с усложнением структуры электронных центров их спектры поглощения смещаются в длинноволновую область спектра, то можно заключить, что Л -центры являются по сравнению с F-M-U -центрами более слол4ными ассоциациями электронов с анионными и катионными вакансиями. [c.128]

Механизм, который может помочь в объяснении радиочувствительности, заключается в физико-химической передаче реакционной способности от молекул, первоначально затрагиваемых излучением, к некоторым чувствительным молекулам, деструкцию которых можно рассматривать как биологический первичный акт ( передача энергии или непрямое действие). Биологические материалы состоят преимущественно из воды, хотя в некоторых частях организмов содержание воды невелико. Поэтому основной начальный акт радиолиза должен заключаться в разложении воды на свободные радикалы. Эти радикалы будут реагировать с ближайшими органическими молекулами, превращая их в свободные радикалы. Вероятно, эти радикалы в свою очередь высоко реакционноспособны, и реакция должна продолжаться до тех пор, пока не образуются свободные радикалы, столь устойчивые, что они дальше не могут реагировать, или пока два свободных радикала не встретятся и не превратятся в стабильные молекулы путем димеризации или диспропорционирования. Реакции этого типа происходят в химических системах и уже обсуждались (см. например, стр. 77, 206 и 268). Подобная передача реакционной способности может осуществляться и другими путями. Например, в упорядоченной системе больших молекул должны существовать благоприятные условия не только для свободнорадикальных реакций, но также и для других типов передачи, включающих передачу положительного заряда, передачу электрона и передачу возбуждения, а действие излучения может легко концентрироваться на специфических веществах. Все эти типы передачи представляются чрезвычайно вероятными, и при нормальной жизни клетки подобные передачи, по-видимому, действительно происходят все время. Возможно, что влияние излучения на изменение некоторых видов активности клетки в процессе облуче-чения обусловлено таким механизмом. Однако не ясно, отличаются ли процессы передачи при действии излучения от нормальных процессов настолько, чтобы производить заметное устойчивое повреждение. [c.291]

К., вызываемая диализом или электродиализом, связана с удалением ионол, придававших стаб ьтьность коллоидным частицам К., наблюдаемая при электрофорезе, также обусловлена в осповном изменением ионного состава дисперсионной среды. Прп смешении коллоидных р-ров (особенно, если они содержат противоположно заряженные частицы) часто наблюдается снижение их устойчивости (астабилизация), приводящее к их взаимной К. Золи гидроокисей металлов легко коагулируют при повышенной темп-ре. Течение золей, а также их перемешивание могут иногда ускорить их К., но, с другой стороны, слишком энергичное механич. воздействие на систему может привести к распаду агрегатов. Радиоактивные излучения вызывают К. золей гидроокисей железа, алюминия и др., содержащих положительно зарялюнные частицы. Действие У учей, рентгеновских лучей и видимого света на К. связано с теми химич, реакциями, к-рые могут происходить в золях под их влиянием и, в частности, с реакциями окисления — восстановления. Ультразвук может вызывать К, или, наоборот, диспергировать капельки в эмульсиях. К. происходит при облучении ультразвуком концентрированных эмульсий (при этом особенно легко идет К., заканчивающаяся ь оалесценцией)-и у эмульсий [c.305]

Следы сверхтяжелых элементов искали в марганцевых конкрециях из глубин океана, а также в водах после таяния ледников полярных морей. До сих пор безрезультатно. Г. Н. Флёров с сотрудниками исследовал свинцовые стекла древней витрины XIV века, лейденскую банку XIX века, вазу из свинцового хрусталя XVIII века. Сначала несколько следов самопроизвольного деления указали на экасвинец— 114-й элемент. Однако, когда дубнинские ученые повторили свои измерения с высокочувствительным детектором нейтронов в самом глубоком соляном руднике Советского Союза, то положительного результата не получили. На такую глубину не могло проникнуть космическое излучение, которое, по-видимому, вызвало наблюдавшийся эффект. [c.184]

Спектр кислорода в озонаторе в статических условиях был снят на спектрографе Штейнхейль при давлениях от 0,1 до 580 мм рт. ст. и напряжении на озонаторе от 4 до 12 кв. Выдержка варьировалась от 15 мин до 60 час. Прн низких давлениях (2—100 мм рт. ст.) наблюдались слабые полосы, относящиеся, по-видимому, к полосам Шумана— Рунге ряд полос был интерпретирован как полосы излучения озона. Несмотря на принятые меры очистки, при низких давлениях наблюдалось несколько слабых полос 2-й положительной системы азота и ряд полос, относящихся к молекуле СОг. Прн повышении давления дискретный спектр ослабляется и свечение в озонаторе становится очень слабым. Вместе с тем появляется сплошной спектр, интенсивность которого усиливается с ростом давления и который простирается примерно от 4000 до 6000 А. Известно, что сплошной спектр подобного характера может быть объяснен реакцией между свободными атомами кислорода и молекулами окиси азота [c.97]

Для кривой 3, два раза пересекающей и Т), существуют четыре характерные зоны 1) Та<ТоСТв, 2) Тв<То<Та, 3) Гс<Го<Гн и 4) То Тц. Первая из них была рассмотрена выше. В третьей зоне для оси дуги аЕ —и>0. На некотором расстоянии от оси, когда температура упадет до ТсТв, градиент температуры станет быстро уменьшаться, так как кондуктивиый поток тепла, отводимый от ядра, будет расходоваться на компенсацию потерь излучением в этой зоне (поскольку здесь аЕ и< 0). Величина УГ по мере увеличения г должна пройти через нуль и сделаться положительной Это означает, что температура по радиусу дуги должна вновь возрастать, что, по-видимому, невозможно, так как рост температуры снова приведет ее в зону Т >Та, где аЕ и, и процесс повторится. При этом в расчете получаются расходящиеся или осциллирующие профили температур, которые не удовлетворяют второму граничному условию (Т=Т г=Я). [c.98]

На рис. 101 представлена зависимость скорости испарения М0О3 с добавками различных -излучателей от удельной радиоактивности препаратов. Отсутствие минимума в присутствии Y связано, но-видимому, с тем, что -частицы высокой энергии, испускаемые этим изотопом в большей степени, влияют на заряд поверхности кристаллов и сильнее ионизируют испаряющиеся молекулы МоОд, отталкивающиеся от положительно заряженной поверхности, чем это было, когда вводились радиоактивные изотопы более низких энергий излучения. [c.225]

Для диагностики кислородной, азотной и воздушной плазмы нри атмосферном давлении и температурах (6- 10) 10 ° К можно использовать абсолютные интенсивности излучения. Нами выполнены [392] соответствующие расчеты для видимой и ближней ультрафиолетовой областей. Использованы равновесный состав из табл. 18—20, сечения молекулярного поглощения по [82] и [8]. Положительный континуум рассчитывался по Биберману—Норману, для отрицательного континуума приняты сечения Оо- по [311 ] и о -=1 см . Торможение на нейтралах не учитывалось. Не учтен также вклад линейчатого излучения, которое должно быть добавлено в каждой спектральной области. Результаты расчетов представлены на рис. 32—40. Наиболее полные расчеты излучательной способности воздуха выполнены недавно Биберманом и сотр. [501, 502]. Они охватывают широкую область температур, давлений оптических толщин (см. табл. 23) и спектральный интервал от 667 до 80 ООО А, разбитый на десять диапазонов . Учтены следующие компоненты и процессы [c.206]

Тонкие пленки металлов обладают аномальным максимумом поглощения в близкой инфракрасной и видимой области спектра [4, 5]. Особенно подробно изучено поглощение тонких пленок золота. Теория аномального поглощения пленок золота разработана X. Вольтером [6] и В. Хэмпе [7]. Согласно этой теории, наблюдаемый на опыте максимум поглощения (или максимум функции 2nk = / (i)) связан с гранулярным строением очень тонких слоев металла и объясняется коллективным движением электронов — колебанием плазмы, которая представляет собой электронный газ в поле положительных ионов решетки металла. По наблюдаемой зависимости 2nk от длины волны падающего излучения можно рассчитать в классическом приближении резонансную частоту колебаний плазмы. Согласно [c.108]

I чения, в то время как металлические дуги используются как источ- ники с линейчатым спектром (см. стр. 58). Дуги являются хоро-I шими, очень удобными и легко доступными источниками, которые применяются для многих спектроскопических работ. Характер-1 ными особенностями угольной дуги являются высокая интенсивность, высокая цветная температура и относительно малые размеры источника главными недостатками ее как спектроскопического источника являются непостоянство положения и некоторые нежелательные особенности спектра. У простой угольной дуги основная часть излучения исходит от ее положительного кратера, который дает непрерывнь1й спектр, перекрывающийся около 5000 А полосами Свена, а в фиолетовой и близкой ультрафиолетовой областях— полосами поглощения циана. Ультрафиолетовый спектр угольной, дуги не очень интенсивен. Таким образом, лабораторное исполь-Ь зование угольной дуги ограничивается теми работами, в которых 6, требуется концентрированный источник высокой интенсивности в видимой, близкой ультрафиолетовой и инфракрасной областях, причем может быть допущено некоторое непостоянство интенсивности. К числу таких работ могут быть отнесены, например, возбуждение флюоресценции, фосфоресценции, а также некоторые виды работ по препаративной фотохимии, микроскопии и микрофотографии. Для многих лабораторных работ очень удобны автоматические дуги, изготовляемые предприятиями микрофотографи-ческого оборудования. [c.41]

Ряд положительных результатов говорил о правильности этого допущения и, по-видимому, о всеобщности этого принципа. В качестве излучающих систем чаще всего брались предварительно облученный ослабленным ультрафиолетовым излучением, т. е. фотовозбуж-денный, раствор гликокола, приобретающий способность к слабому длительному последующему высвечиванию в ультрафиолетовой области, и классическая [c.9]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология