Интенсивность излучения рекомбинационного

У люминофоров рекомбинационного типа зависимость между интенсивностями излучения и возбуждения является более сложной [4, с. 19 32]. Последнее обусловлено тем, что при возбуждении подобных люминофоров центры свечения и элементы решетки основы ионизуются. При этом электроны могут захватываться ловушками, освобождаться и рекомбинировать с центрами свечения, дырками или повторно захватываться ловушками. [c.16]

Как оказалось, интенсивности излучения щелочных металлов при одинаковом содержании их в газе приблизительно равны и имеют одну и ту же зависимость от состава горючей смеси. Измерения интенсивности данного рекомбинационного свечения могут использоваться для определения концентрации радикалов ОН в пламенах. [c.255]

Басов и сотр. [33] на кристаллах GaS получили рекомбинационное излучение в желтой области спектра под действием пучка быстрых электронов при этом была исследована зависимость интенсивности излучения от тока возбуждения. Этот эффект излучения, как считает Соболев [32], очевидно, вызван усилением интенсивной полосы поглощения в GaS,обнаруженной в работе [27]. [c.41]

Для гомогенной зоны реакции водорода с сильным теплоотводом было установлено и нетермическое происхождение характерного излучения. По подсчетам Кондратьева, при 1000° К интенсивность излучения (ОН) при термическом их возбуждении, в соответствии с необходимой для этого энергией 92,5 ккал, не может превышать 50 квант/сек, в то время как в действительности она составляет около 10 квант/сек. Основным источником энергии возбуждения являются рекомбинационные реакции типа [c.236]

К сожалению, экспериментальные оценки вероятности Р крайне ограничены и в данный момент можно привести только следующие данные. Еще в 1928 г. на основании измерения абсолютной интенсивности излучения паров брома и сопоставления числа испущенных квантов с числом столкновений между атомами брома Кондратьев и Лейпунский [164, 185 для вероятности стабилизации квазимолекулы брома путем излучения получили величину порядка 10" . Сравнивая это число с вычисленным Терениным и Прилежаевой (10 ), нужно констатировать хорошее согласие обоих значений, так как расхождение на один порядок в данном случае вполне допустимо вследствие больших погрешностей измерения интенсивности излучения, в основном обусловленных трудностью учета реабсорбции рекомбинационного излучения в парах брома, нагретых до 1500° К. Причина расхождения вычисленного и измеренного значений Р, возможно, обусловлена также сложным характером см. [535, 1325, 1326]. [c.246]

Интенсивность излучения первой положительной системы в разряде на два-три порядка величины превышает регистрируемую интенсивность рекомбинационного спектра, что потребовало разработки специальных конструкций трубок (рис. 9.2) и делает измерения этим методом в разряде и на более близких расстояниях невозможными. Вклад рассеянного излучения разряда определялся по виду регистрируемого спектра. [c.220]

Эта методика впервые использована при изучении экспоненциального нарастания рекомбинационного излучения О—СО в смесях На—Оа с добавками СО [62]. Осциллограмма одного из опытов и результирующая логарифмическая зависимость интенсивности сигнала от времени представлены на рис. 2.6. Константа экспоненциального роста ф интерпретирована как характеристическая константа скорости роста концентрации атомов кислорода. Кинетические результаты этих экспериментов впоследствии подтверждены с помощью той же торцевой методики, но уже в смесях без добавок СО. В работе [74] регистрировалось инфракрасное излучение колебательно-возбужденных молекул НаО, а в работе [64] — суммарное ультрафиолетовое излучение полос ОН и непрерывного спектра НгО. В аналогичных условиях по температуре и концентрации реагентов найдено, что характеристическая константа скорости экспоненциального на- [c.148]

Для исследований, требующих легкого перехода от одного спектра к другому, существуют штативы с револьверными головками, содержащими ряд электродов. Искровой разряд излучает наряду с линейчатыми спектрами довольно интенсивный сплошной спектр, обусловленный тормозным и рекомбинационным излучением. Благодаря относительно высоким электронным концентрациям в разряде линии бывают сильно уширены, а для некоторых наблюдается заметное смещение. [c.270]

Интенсивность сплошного фона, возникающего вследствие тормозного и рекомбинационного излучения электронов, в первом приближении, до некоторой граничной частоты не зависит от длины волны й может быть вычислена по известной формуле Ун-зольда [838, 71 [c.131]

В приближении (34.65) (g(n, со) = 1) легко найти также полную интенсивность рекомбинационного излучения. Поскольку для мак- [c.441]

Величина р,- может быть получена из измерений скорости изменения ионизации. Рентгеновская трубка (рис. 84) с большим фокальным пятном создает постоянное излучение, которое проходит через ионизационную камеру для измерения интенсивности пучка и через отверстие вращающегося диска, образующего импульсы рентгеновского излучения. Последние попадают в рекомбинационную камеру, отстоящую достаточно далеко, чтобы получить однородную интенсивность пучка. [c.176]

Электроны, поступающие в зону отрицательного свечения, можно разделить, по меньшей мере, на две группы. Первую группу составляют быстрые электроны, образовавшиеся на катоде или вблизи него и не успевшие потерять энергию при столкновениях в темном пространстве. Вторая, большая, группа состоит из медленных электронов, образовавшихся в темном пространстве и испытавших много неупругих столкновений. Так как энергия медленных электронов меньше, чем энергия, отвечающая максимуму ионизации, но больше или близка к энергии, отвечающей максимуму функции возбуждения, то электроны испытывают много столкновений с возбуждением и вызывают образование отрицательного свечения. После этого их энергия становится настолько малой, что они легко рекомбинируют с положительными ионами. Этот процесс, вероятно, и имеет место в отрицательном свечении и за ним, так как концентрации ионов и электронов в этой области велики, а электрическое поле мало. Однако рекомбинационное излучение имеет, в общем, малую интенсивность. С удалением от границы свечения количество быстрых электронов уменьшается и интенсивность свечения падает. Последующее медленное увеличение поля приводит к тому, что вероятность рекомбинации уменьшается и появляется фарадеево темное пространство, свойства которого являются промежуточными между свойствами положительного столба и отрицательных зон. Так как поле возрастает в направлении к положительному столбу, то в первую очередь появляются спектральные линии, максимумы вероятности возбуждения которых лежат в области малых энергий. [c.228]

При напряженности поля больше 10 кв/см ионный ток пропорционален мощности дозы. Поэтому возможно применение гексана в качестве дозиметра [58, 62]. Если радиоактивный излучатель — источник заряженных частиц низкой энергии, то заряд будет оставаться в пределах жидкости. Поэтому в ячейке, снабженной двумя плавающими электродами, будет возникать различие в величине ионного тока при изменении направления электрического поля. Это было успешно использовано для измерения интенсивности источников [211. Не следует, однако, забывать, что для вычисления величин С такие измерения нельзя применять, так как величина ЛПЭ излучения низкой энергии слишком велика для того, чтобы допустить использование теории Онзагера [58]. Можно отметить, что вторичный рекомбинационный процесс является довольно медленным (постоянная времени — несколько секунд). [c.251]

Еще в 1928 г. из измерений абсолютной интенсивности рекомбинационного излучения, связанного с процессом [c.10]

Из уравнения (1.22) видно также, что при достаточно большом t интенсивность рекомбинационного послесвечения не зависит от начальной интенсивности. Следовательно, кривые затухания, полученные после возбуждения люминофора излучениями различной интенсивности, будут асимптотически приближаться друг к другу. Это явление известно под названием асимптотического свойства кривых затухания. Его следствием является, в частности, то, что в процессе затухания уменьшается не только яркость полученного на люминесцентном экране изображения, но и его контраст. [c.21]

Рассмотренный процесс рекомбинационного взаимодействия между центрами свечения двух типов имеет еще одно важное следствие, которое должно учитываться при изучении физической химии кристаллофосфоров в случае рекомбинационной люминесценции по интенсивности полосы излучения, вообще говоря, нельзя определить концентрацию соответствующих центров свечения. Лишь при особо благоприятных условиях, когда можно принять, что имеет. место квазиравновесие между валентной зоной и уровнями центров, удается установить корреляцию между отношением концентраций двух типов центров свечения и отношением интенсивностей соответствующих полос. Это может быть при слабой интенсивности возбуждения и достаточно высокой температуре, когда отношение концентраций ионизованных центров мало зависит от процесса рекомбинации, а потому и от интенсивности возбуждаю- [c.28]

Искровой разряд излучает наряду с линейчатыми спектрами довольно интенсивный сплошной спектр, обусловленный тормозным и рекомбинационным излучением. Благодаря относительно высоким электронным концентрациям в разряде линии бывают сильно уширены, а для некоторых наблюдается заметное смещение. [c.266]

Электроны, поступившие в зону отрицательного свечения, можно разделить по меньшей мере на две группы. Первую группу составляют быстрые электроны, образовавшиеся на катоде или вблизи него и не успевшие потерять энергию при столкновениях в темном пространстве. Вторая, большая группа, состоит из медленных электронов, образовавшихся в темном пространстве. Энергия этих электронов. меньше, чем энергия ионизации, по достаточна для возбуждения. При столкновениях с атомами эти медленные электроны возбуждают их и вызывают отрицательное свечение. Так как в этой области концентрация электронов и ионов велика, а электрическое поле мало, то очень медленные электроны могут рекомбинировать с положительными иенами и вызвать рекомбинационное свечение. Однако рекомбинационное излучение в отрицательном свечении имеет в общем малую интенсивность. [c.9]

Из данных этой таблицы следует, что для С1г и Вгг вероятность Р имеет порядок величины 10 и для Лг—10" . Это значит, что у галоидов лишь одно из 10 —10 столкновений, благоприятных в смысле возникновения электронного состояния возбужденной молекулы Хг, комбинирую--щегося с нормальным, ведет к образованию молекулы, причем избыточная энергия теряется молекулой в виде электронного излучения . Сопоставляя вычисленное А. Н. Терениным и Н. А. Прилежаевой (табл. 7) значение величины Р для брома с приведенным вьппе (стр. 199) значением, полученным В. Н. Кондратьевым и А. И. Лейпунским [153] из интенсивности термического свечения паров брома, нужно констатировать хорошее согласие обоих значений, так как расхождение на один порядок в данном с.тучае вполне допустимо вследствие больших погрешностей измерения интенсивности излучения, в основном обусловленных трудностью учета роабсорбции рекомбинационного излучения в парах брома, нагретых до температуры 1500°К- Причина расхождения вычисленного и измеренного значений Р, возможно, обусловлена сложным характером см. [1003а]. [c.205]

Зигерс получил существенно большую интенсивность излучения, что вызвало необходимость обобщить выражение для интенсивности рекомбинационного свечения, полученное Кас-каном [c.254]

Непрерывное излучение в оптической области спектра склады-шается из тормозного излучения и из излучения, возникающего при гзжявате свободных электронов атомами и ионами, находящимися в различных состояниях. Присутствие рекомбинационного континуума, соответствующего данному состоянию частицы, захватывающей электрон, можно установить по наличию в области длинных волн спада интенсивности излучения, соответствующего захвату свободного электрона с нулевой энергией. Мак-Уиртер [26] использовал зависимость интенсивности непрерывного излучения от частоты вблизи так х порогов для определения электронной температуры в сильно иокизированной водородной плазме. [c.100]

Квадратичная зависимость между интенсивностью возбуждения и интенсивностью излучения. Простая рекомбинационная схема затухания приводит к квадратичной зависимости между интенсивностью мгновенного импульсного возбуждения и интенсивностью излучения на самых начальных стадиях затухания [181. В самом деле, при импульсном возбуждении число появившихся свободных электронов п будет равно числу одновременно образовавшихся полончительных ионов, причём п=аЕ, т. е. нронорционально энергии импульса Е. Обозначив интенсивность свечения в начальный момент после прекращения иозбунедения через будем иметь [c.324]

При понижении давления начинают играть роль новые механизмы излучения. Исследуя положительный столб разряда в аргоне при давлениях 1—10 мм рт. ст., Принс и Робертсон [268,], а также и Каган с сотр. [269] обнаружили, что непрерывное излучение имеет интенсивность, более чем на порядок превышающую рассчитанную интенсивность тормозного и рекомбинационного излучения. Кроме того, интенсивность излучения увеличивается в сторону малых длин волн, что также отличает его от рекомбинационного. Обнаруженное излучение приписано молекуле Агз , образующейся за счет столкновения нормальных и метастабильных атомов аргона и переходящей из устойчивого состояния в диссоциирующее. Полной ясности в этом вопросе нет в упомянутых выше работах Рутшера и Пфау [486, 487] при сходных параметрах разряда видимое излучение хорошо объясняется тормозным механизмом, и только в УФ части спектра наблюдается избыточное (по сравнению с тормозным) излучение. Возможно, что это излучение будет давать заметный вклад [c.196]

Интенсивность разреженных пламен водорода значительно превышает интенсивность термического излучения при температуре этих пламен. Так, например, пламя, горящее при давлении смеси Н2 и Ог в несколько миллиметров ртутного столба и температуре 1000° К, излучает приблизительно 10 квантов в 1 сек. Интенсивность равновесного излучения в этих условиях не превышает 10 квантов в 1 сек. Отсюда. следует, что излучение разреженных пламен водорода представляет собой чистую хемилумине-сценцию. К аналогичному заключению приводят также измерения интенсивности разреженных пламен окиси углерода, где различие интенсивности пламен и интенсивности равновесного излучения столь же велико, как и в случае водородных пламен. Так, разреженное пламя 2С0-Н0г, горящее при давлении 100 мм рт. ст. и температуре 1400°К, излучает около 10 квантов в 1 сек. Равновесное излучение в этих условиях (в расчете на возбужденные молекулы Ог при энергии возбуждения 140 ООО кал и средней продолжительности жизни возбужденной молекулы 10 сек.) составляет величину порядка 10 квантов в 1 сек. [133]. В спектре пламени окиси углерода бьши идентифицированы полосы Ог (система Шумана-Рунге и атмосферные полосы), полосы, приписываемые молекуле СОг [658, 1261], и сплошное излучение, относительно особенно интенсивное при более высоких давлении и температуре, происхождение которого нужно искать в тех или иных рекомбинационных процессах [450]. [c.568]

Очень часто при рекомбинации атомов и радикалов в определенной области наблюдается непрерывное свечение. Одним из примеров может служить хорошо известный рекомбинационный континуум щелочного металла и гидроксила, занимающий всю видимую область спектра и сопровождающийся очень интенсивными резонансными линиями Na и Li. Аналогичный континуум возникает и в пламени, насыщенном калием, но в этом случае дублетные резонансные линии (первая и вторая) находятся на границе видимой области. Джеймс и Сагден [ПО] показали, что интегральная интенсивность континуума пропорциональна как концентрации ОН, найденной ими по измерениям [Н], так и концентрации свободного щелочного металла. Это дает возможность использовать измерение интенсивности рекомбинационного излучения для определения относительной концентрации ОН. Кроме рассмотренного случая, практический интерес представляет рекомбинационное свечение в реакциях Н-)-ОН-> HgO/IV и Н + С1-> НС1/ V [113]. Непосредствен- [c.240]

Электроны, поступающие в зону отрицательного свечения, можно разделить по меньшей мере на две группы. Первую группу составляют быстрые электроны, появившиеся на катоде или вблизи него и не успевшие потерять энергию при столкновениях в астоновом темном пространстве. Вторая, большая группа состоит из медленных электронов, имеющихся в астоновом темном пространстве и испытавших много неупругих столкновений. Энергия медленных электронов меньше величины, соответствующей максимуму ионизации, но больше или близка. к энергии, отвечающей максимуму функции возбуждения. Поэтому электроны испытывают много столкновений с возбужденными молекулами (отрицательное свечение), после чего их энергия становится настолько малой, что они легко рекомбинируют с положительными ионами. Рекомбинация, вероятно, протекает в зоне отрицательного свечения и за ней, так как концентрации ионов и электронов в этой области велики, а напряженность электрического поля незначительна. Однако рекомбинационное излучение имеет в общем малую интенсивность. С удалением от границы свечения количество быстрых электронов уменьшается и интенсивность свечения падает. [c.124]

Процессом, обратным ионизации, является рекомбинация, т. е. захват ионои свободного э.чектрона (несвязанного с атомом) извне. В результате такоге захвата ион превращается в нейтральный атом. При этом избыточная экергмг электрона будет отдана в виде излучения света, подобно тому как из.тучает электрон в возбужденном атоме, возвращаясь на нормальную орбиту. Однако свечение при рекомбинации существенно отличается от свечения возбужденного атома. Так как электрон не имеет определенной орбиты, с которой он приходи в атом, излучение не будет обладать одной определенной длиной волны, не будет монохроматичным. В этом случае в спектре появится не узкая спектральная линия, а широкая полоса непрерывного спектра. Рекомбинационное свечение является одной из причин наличия фона непрерывного спектра при свечении паров п газов. Однако при атмосферном давлении и температурах исто ников, используемых в спектральном анализе, интенсивность рекомбинациор ного свечения невелика. [c.149]

Длительность столкновения между двумя атомами обычно порядка 10 или 10 сек., а среднее время осуществления полностью разрешенного электронного перехода равно по порядку величины 10" или 10" сек. Таким образом, вероятность излучения с образованием стабильной молекулы при столкновении атомов может достигать значения 10" . Рекомбинация по схеме, изображенной на фиг. 9,а, может иметь место в холодном газе, а сплошной спектр испускания должен иметь в этом случае совершенно четкую коротковолновую границу. Положение этой границы будет определяться тенловым эффектом рекомбинации. Распределение интенсивности между отдельными частями континуума будет в основном зависеть от взаилшого расположения потенциальных кривых и не будет сильно зависеть от температуры. Рекомбинационный континуум, соответствующий схеме, изображенной на фиг. 9,6, появляется только в горячих газах, а интенсивность всего спектра, так же как и распределение интенсивности между отдельными участками, сильно зависит от температуры. [c.135]

Внешнее тушение. Допустим, теперь, что центр В является центром тушения. Это означает, что рекомбинация захваченной им дырки с электроном происходит без излучения, или, как говорят, безы-злучательно. В результате доля поглощенной энергии, превращающаяся в испускаемый люминофором свет, уменьшается — происходит тушение, которое называется внешним, поскольку оно связано с переходами вне центра свечения. Из того, что было сказано о рекомбинационном взаимодействии двух типов центров, ясно, что доля безызлучательных переходов будет расти с увеличением температуры и уменьшением интенсивности возбуждения, причем на послесвечение тушители должны оказывать большее действие, чем на свечение в процессе возбуждения. Это имеет ряд важных следствий, широко используемых в практике синтеза технических кристаллофосфоров. Так, введением в 2п5-А5 и 2п5 dS-Ag-люминoфopы незначительного количества, порядка 10 —10 %, такого тушителя, как никель, удается резко снизить послесвечение. [c.29]

Если у кристаллофосфора имеется несколько полос излучения, то длина волны возбуждающего света сильно сказывается на спектральном составе излучения. Так например, для фосфора 2п5-Мп наблюдается следующая картина при возбуждении люминесценции светом с длиной волны 313 ммк свечение более богато голубыми линиями, обусловленными ионами цинка, а при облучении светом с длиной волны 365 ммк преобладает желтое свечение, связанное с ионами марганца. Для некоторых фосфоров изменение интенсивности возбуждающего света оказывает на спектральный состав излучения влияние, которое можно наблюдать даже визуально. Для одноактивированных фосфоров это можно объяснить следующим образом. При постепенном нарастании интенсивности возбуждающего света происходит возбуждение длительного свечения, обусловленного рекомбинационным свечением при заполнении этого возбуждения нарастает мгновенное сечение, что и меняет спектральный состав излучения. [c.12]

Интересно отметить, что связь между сечением фотопроцесса и сечением передачи импульса позволяет получить определенное соотношение между интенсивностью тормозного излучения и электропроводностью. Так как аналогичная взаимосвязь имеет место и для ионов (кулоновское рассеяние и тормозное излучение на ионах), то можно сопоставить температурный ход электропроводности и полного тормозного континуума. Очевидно, что соответствующие измерения нуншо проводить в инфракрасной области, где мал вклад рекомбинационного континуума и континуума фотозахвата. [c.178]

Интенсивность водородного континуума, возникающего при взаимодействии электрон-протон, рассчитывается [57, 109—112] по формуле Кра-мерса—Унзольда. При этом используются различные значения фактора Гаунта для рекомбинационного и тормозного излучения. Подробные таблицы, служащие для построения контуров большого числа линий серий Лаймана, Бальмера, Пашена и Бракетта, составлены Эдмондсом и др. [458]. [c.183]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология