Ионизация, потенциал частицами

При изучении кинетики коагуляции разбавленных латексов с использованием нефелометрии было установлено [28—30, 41], что коагуляция протекает в две стадии. Первая стадия процесса характеризуется ростом общей мутности системы. На этой стадии происходит подавление ионизации адсорбированного ПАВ, снижение -потенциала частиц и агломерация латексных частиц в ассо- [c.256]

Доставка исходных веществ к поверхности электрода и отвод продуктов реакции могут осуществляться тремя путями миграцией, молекулярной диффузией и конвекцией. Миграция представляет собой передвижение ионов под действием градиента электрического поля, возникающего в электролите при прохождении тока. Молекулярная диффузия представляет собой перемещение частиц под действием градиента концентрации, возникающего в растворе при его качественной или количественной неоднородности. Конвекция представляет собой перенесение частиц растворенного вещества вместе с потоком движущейся жидкости, например при перемешивании. Отклонение потенциала под током от равновесного значения, вызванное замедленностью доставки и отвода участников реакции, называют концентрационной поляризацией. Концентрационная поляризация имеет важное значение для окислительно-восстановитель-ных процессов и меньшее значение — для разряда простых металлических ионов. Концентрационная поляризация не единственная причина отклонения потенциала электрода под током от его равновесного значения. Обычно изменение потенциала при наложении тока оказывается больше, чем концентрационная поляризация. Это является следствием торможения на стадии присоединения или отдачи электронов. Поляризация, вызванная замедленностью разряда или ионизации при протекании электрохимической реакции, называется химической поляризацией. Химическую поляризацию называют также перенапряжением. [c.204]

Анион-радикал является частицей, которая имеет отрицательный заряд и неспаренный электрон, он образуется в результате присоединения электрона к молекуле. В таком присоединении принимают участие разрыхляющие орбитали молекулы, и для образования анион-радикала необходимо, чтобы энергия разрыхляющей орбитали была меньше потенциала ионизации образующегося ион-радикала. Ион-радикалы получаются в апротонных растворителях путем восстановлений молекул щелочными металлами, например [c.144]

С помощью формулы (1.50) можно оценить влияние конденсированной фазы на электрофизические характеристики пламен. Она справедлива при высоких степенях ионизации конденсированных частиц, когда Се /ср>>1. Интересно отметить, что потенциал ионизации атомов углерода 11,256 эВ, а работа выхода электрона из графитовых частиц всего 4 эВ, т. е. в некоторых системах конденсированная фаза продуктов сгорания может более эффективно поставлять свободные электроны, чем газовая фаза. Расчет концентрации электронов в пламенах при наличии конденсированных частиц осложняется недостаточной информацией о работах выхода электрона, концентрациях и функциях распределения конденсированных частиц по размерам. [c.57]

В случае ионогенных ПАВ и дисперсий минералов с относительно высокими значениями электрокинетического потенциала частиц (более +20 мВ) действие ПАВ определяется преимущественно силами электростатического происхождения. Вследствие этого влияние химической природы дисперсных частиц на эффективность ПАВ сказывается в той мере, в какой она определяет знак и плотность заряда межфазной поверхности в водной среде. В связи с этим любое ПАВ, ионизация полярной группы которого обеспечивает достаточно высокую плотность [c.198]

Адиабатический потенциал ионизации молекулы или атома теоретически определяется как энергия, необходимая для удаления электрона от нейтральной частицы в основном состоянии, с образованием молекулярного или атомного иона также в основном состоянии. Термин потенциал появления применим к тем случаям образования ионов, когда наряду с ионизацией наблюдается и диссоциация. Тогда по аналогии потенциал появления осколочного иона можно определить как энергию, необходимую для образования иона и соответствующего нейтрального осколка в их основном состоянии. [c.174]

Сопоставляя имеющиеся данные, можно предположить, что в наиболее общем случае зависимость электрофоретической подвижности от концентрации эмульгатора в латексе выражается кривой с максимумом. Это предположение основывается на учете двух противоположных тенденций, реализующихся при постепенном возрастании плотности упаковки адсорбционных слоев на поверхности латексных частиц. Первоначально при увеличении поверхностной концентрации адсорбированного эмульгатора возрастает заряд и потенциал частиц. Этому отвечает и увеличение С-потен-циала. Однако при дальнейшем росте плотности упаковки адсорбционных слоев преобладающее влияние оказывает Q снижение ионизации эмульгатора в них. Заряд и потенциал частиц падают и соответственно этому убывает С-потенциал. Резкое снижение ионизации эмульгатора в адсорбционном слое на поверхности латексных частиц при увеличении плотности его упаковки видно в табл. 2. [c.17]

Основная роль нространственных зарядов в газовом разряде только в некоторых случах сводится к ограничению тока пространственным зарядом. В общем случае существенное влияние пространственных зарядов на явления электрического разряда в газах заключается в искажении электрического поля между электродами по сравнению с полем между ними в высоком вакууме. Это искажение обусловлено не только изменением плотности пространственного заряда р вследствие ионизации нейтральных частиц газа в разряде, но и тем, что слои пространственного заряда нередко экранируют обширные области разрядного промежутка от полей, созданных электродами. Можно без преувеличения сказать, что иространственные заряды во многих случаях определяют распределение потенциала в разрядном промежутке в значительно большей степени, чем потенциалы и форма электродов. Это имеет, например, место в тлеющем разряде, в начальных стадиях искрового разряда, в коронирующем слое коронного разряда. [c.158]

В которой эффективное значение работы выхода фи неоднородной поверхности не зависит от потенциала ионизации частиц V, если разность значений (F — фи) больше 0,5—1,0 в. Следовательно, в рассматриваемом случае рост ионного тока происходит по закону Шоттки, и формула (7) может использоваться для определения потенциала ионизации слабоионизирующих частиц, а также и для экспериментального определения эффективного значения работы выхода ф для поверхностной ионизации на неоднородных эмиттерах. Практическая контрастность неоднородной поверхности по отношению к ионной и электронной эмиссии фи — фя для тугоплавких металлов составляет [c.140]

Положение существенно меняется, если термодинамический электродный потенциал металла имеет величину, при которой наряду с ионизацией и разрядом ионов металла возможен хотя бы один дополнительный электродный процесс. В этом случае заряды через границу раздела между металлом и раствором переносятся уже не одним, а двумя видами частиц. Установившееся постоянное значение потенциала не обязательно свидетельствует о достижении равновесного состояния. Оно указывает лишь на то, что суммарное число зарядов, переходящих через границу в одном наиравлении, равно суммарному числу зарядов, пересекающих ее в обратном направлении, т. е., что [c.488]

По мере увеличения энергии электронного пучка вероятность ионизации при столкновении возрастает и возникают пики с большей интенсивностью. При дальнейшем росте энергии электронов большая ее часть передается образующемуся молекулярному иону. Она может быть настолько большой, что в ионе рвутся связи, и происходит фрагментация частицы. Ускоряющий потенциал бомбардирующего электрона, которого только-только хватает для начала фрагментации, называется потенциалом возникновения фрагментарного иона. Если энергия электрона достаточно высока, то в молекуле может происходить разрьш более чем одной связи. Следующая последовательность реакций описывает процессы с участием гипотетической молекулы В — С — О — Е, когда она бомбардируется электронами [c.318]

К настоящему времени методами УФС и РФС исследовано значительное число небольших газообразных молекул. Изучены также некоторые радикалы и частицы в возбужденных состояниях. Были зарегистрированы [42] три ожидаемых состояния О ( Р, и О) [42]. Для получения возбужденных частиц О2 ( А ) использовали безэлектродный микроволновый разряд их фотоэлектронный спектр демонстрирует колебательно-структурированный пик, обусловленный образованием О2 ( П ). Сопоставление с пиком, соответствующим ионизации основного состояния О2 до того же ионного состояния, дает величину потенциала адиабатической ионизации О2 ( А,,), равную 11,09 + 0,005 эВ [43]. [c.342]

Гелиевый детектор. Принцип его действия основан на том, что потенциал возбуждения метастабильного Не значительно выше потенциала ионизации практически всех газов, кроме неона. Поэтому если в камере детектора имеется источник р-частиц, например тритий, то при наличии поля, создаваемого высоким напряжением, гелий возбуждается и его атомы становятся метастабильными. При столкновении молекул анализируемого газа с этими атомами про- [c.43]

В первом из них возникает сдвиг потенциала от равновесного, вследствие изменения концентрации электролита у электрода в процессе электролиза. Этот сдвиг обычно называют концентрационной поляризацией. Во втором сдвиг потенциала связан с разрядом— ионизацией частиц. Этот сдвиг называют перенапряжением. [c.291]

Существенной особенностью стадии разряда — ионизации является, то, что скорость перехода заряженной частицы через границу раздела зависит от строения двойного электрического слоя. С физической точки зрения эта зависимость обусловлена двумя факторами 1) изменением энергии активации, которая определяется скачком потенциала в плотной части двойного слоя 2) изменением концентрации реагирующего вещества в двойном электрическом слое. Как следует из общего уравнения поляризационной кривой [см. формулы (48.1) и [c.251]

СУСПЕНЗИОННАЯ ПОЛИМЕРИЗАЦИЯ (микроблочная, бисерная, гранульная, жемчужная полимеризация), происходит в каплях мономера, диспергированного в жидкой среде. Подробнее см. в ст. Эмульсионная полимеризация. СУСПЕНЗИОННЫЙ ЭЛЕКТРОД, электрохим. электрод в виде взвешенных в электролите токопроводящих частиц. В отличие от псевдоожиженного электрода, представляет собой разбавленную суспензию сравнительно мелких частиц, полностью увлекаемых потоком электролита. В С.э. суспензия более или менее равномерно распределена по всему объему системы (что осуществляется размешиванием или циркуляцией электролита), электродный потенциал частиц одинаков в разл. точках, вероятность столкновения частицы с электродом-токосборником не зависит от времени, прошедшего с момента предыдущего столкновения, а обменом зарядами между сталкивающимися частицами 1фактически можно пренебречь. В качестве материала С. э. используют порошки Pt, Pd, Ni, углей и т. п. Предполагается, что использование С.э. позволит интенсифицировать электродные процессы, в к-рьк медленной (лимитирующей) стадией является диффузия реагента к пов-сти электрода. С.э. перспективны для извлечения металлов из разбавленных р-ров ионизации водорода или кислорода, электросинтеза орг. соединений. [c.481]

Долгое время полагали, что присоединение электрона к разряжаю-щейся частице, особенно, если она является катионом, происходит бесконечно быстро. В настоящее время экспериментально установлено, что стадия разряда — ионизации в любой электрохимической реакции протекает с конечной скоростью. В отличие от концентрационной поляризации сдвиг потенциала при протекании тока, обусловленный медленностью стадии разряда — ионизации, называется электрохимической поляризацией или перенапряжением "П. Термин перенапряжение нередко используют для обозначения любого вида поляризации. Перенапряжение, возникающее при замедленной стадии разряда — ионизации, в дальнейшем будет называться перенапряжением разряда. Положительными условимся считать катодный ток электрохимической реакции и катодное перенапряжение разряда т] = фр — ф, где фр — равновесное значение электродного потенциала. [c.243]

Действие органических молекул и ионов сказывается на кинетике стадии разряда — ионизации через изменение г з1-потенциала и через блокировку поверхности. Последний эффект связан с тем, что разряд реагирующих частиц на заполненной органическими молекулами поверхности, как правило, происходит со значительно меньшей скоро- [c.271]

Концепция реорганизации растворителя приводит к следующему механизму элементарного акта в стадии разряда — ионизации. Согласно принципу Франка — Кондона, переход электрона без излучения или поглощения квантов энергии возможен лишь при условии, что полные энергии электрона в начальном и конечном состояниях приблизительно одинаковы. Выравнивание электронных уровней начального и конечного состояний происходит под действием тепловых флуктуаций растворителя. Когда в результате этих флуктуаций распределение диполей растворителя в зоне реакции оказывается таким, что оно одновременно соответствует и начальному, и конечному состояниям (см. рис. УП1.10, точка А), то появляется вероятность квантово-меха-нического (туннельного) перехода электрона из металла на реагирующую частицу. Если такой переход осуществляется, то система переходит на потенциальную кривую конечного состояния и релаксирует по ней до равновесной координаты у . Таким образом, в наиболее простых электродных процессах энергия активации обусловлена реорганизацией диполей растворителя, необходимой для квантово-механического перехода электрона из начального в конечное состояние. Напомним, что точно такой же механизм имеют и простейшие ионные реакции в объеме раствора (см. гл. IV). Характерной особенностью электродных процессов является то, что в них начальный уровень электрона можно варьировать в широком интервале, изменяя потенциал электрода. [c.220]

Частица Иои Потенциал ионизации, эВ Энергия электрона, эВ Вероятность [c.216]

Чтобы практически полностью удалить частицы пыли, применяют электрический метод. Аэрозоли пропускают через электрическое поле (рис. 117) с высокими градиентами потенциала (0,5 4- 1) 10 В/см. В таком поле происходит ионизация молекул. Пылинки адсорбируют образовавшиеся ионы, приобретая электрический заряд. Под влиянием электрического поля они с большой скоростью ударяются о стенку аппарата, разряжаются, теряют скорость и оседают иа дно аппарата. [c.458]

И.-м. р. с переходом электронов — окисл.-восст. бнмо-лекул. р-ции в газ. фазе наэ. р-циями перезарядки. Эти р-ции идут столь же быстро, что и р-ции с переходом тяжелых частиц. Из всех стехиометрически возможных путей р-ции перезарядка выбирает> резонансный канал, в к-ром потенциал ионизации нейтр. частицы равен потенциалу образования перезаряжаемого иона из нейтр. частицы соответствующего этому иону состава. Точный резонанс характерен только для столкновений одноименных частиц, напр. Аг+ 4- Аг -) Аг -Ь Аг+ или N0+ -f N0 N0 + N0+ (т. н. симметричная резонансная перезарядка). Поскольку многоатомные частицы (молекулы) обладают большим числом колебат. и вращат. энергетич. уровней, электронный переход легко находит случайный резонанс, и константы скорости экзотермич. перезарядки обычно так же велики, как и при столкновении одноименных частиц. Из-за требования [c.225]

ИОНИЗАЦИИ ПОТЕНЦИАЛ, см. Потенциал ионизации. ИОНИЗЙРУЮЩИЕ ИЗЛУЧЕНИЯ, потоки фотонов или частиц, взаимод. к-рых со средой приводит к ионизации ее атомов или молекул. Различают фотонное (электромагнитное) и корпускулярное И.и. К фотонному И.и. относят вакуумное УФ и характеристическое рентгеновское излучения, а также излучения, возникающие при радиоактивном распаде и др. ядерных р-циях (гл. обр. 7-излучение) и при торможении заряженных частиц в электрич. или магн. поле - тормозное рентгеновское излучение, синхротронное излучение. К корпускулярному И. и. отиосят потоки а- и Р-частиц, ускоренных ионов и электронов, нейтронов, осколков деления тяжелых ядер и др. Заряженные частицы ионизируют атомы или молекулы среды непосредственно при столкновении с ними (первичная ионизация). Если выбиваемые при этом электроны обладают достаточной кинетич. энергией, они также могут ионизировать атомы или молекулы среды при столкновениях (вторичная ионизация) такие электроны наз. 5-электрона.ми. Фотонное излучение может ионизировать среду как непосредственно (прямая ионизация), так и через генерированные в среде электроны (косвенная ионизация) вклад каждого из этих путей ионизации определяется энергией квантов и атомным составом среды. Потоки нейтронов ионизируют среду лишь косвенно, преим. ядрами отдачи. [c.254]

Были подробно изучены электрические характеристики этого источ-инка на модели, иомеш енной в стеклянную оболочку. Было найдено, что источник может работать на двух различных режимах. При давлении газа ниже 10 мм рт. ст. плотности токов электронов и положительных ионов имеют порядок нескольких микроампер на 1 см . При давлении выше 10 мм рт. ст. и потенциале, ускоряющем электроны, выше 80 в достигается электронный ток около 30 ла и возникает видимая глазом плазма, из которой на мишень можно вытянуть пучок положительных ионов плотностью до 10 ма см . В этих условиях ионы Аг с энергией 250 эв интенсивно распыляли мишень, в связи с чем окружающие стеклянные стенки теряли прозрачность в течение нескольких минут. Найдено, что энергию бомбардирую.щих ионов можно снизить до 5 эв без существенного изменения величины их тока на мишень. Установлено также, что электрод прилегающий к мишепи (рис. 4), собирает значительный ионный ток даже в случаях, когда его потенциал близок к потенциалу плазмы. Этот ток складывается из тока рабочих ионов и тока ионов, образованных при ионизации распыленных частиц в плазме. Дрюо [12] описал источник аналогичного устройства для исследования распыления. Он использовал, однако, очень слабое магнитное поле (около 80 гс). В этом источнике при электронном токе 800 ма достигался ток ионов 10 ма. [c.172]

Добавки кислот или щелочей к золю белка, находящемуся в изоэлектрическом состоянии, оказывают различное действие в зависимости от их концентрации. Малые добавки Н-- или ОН -ионов переводят большие количества белка в ионное состояние. При этом толщина диффузного слоя противоионов и дзета-потенциал частиц увеличиваются, гидратация (за счет х или з") возрастает и устойчивость дисперсной фазы -повышается. Электрически заряженные частицы белка (белковые ионы) гидратированы значительно лучше, чем незаряженные. Это обусловлено тем, что присутствующие в белковых ионах электрически заряженные группы СОО и МНз являются центрами связывания основных масс растворителя (величины 5 и з" обычно больше, чем 5о). Чем дальше pH среды от изоэлектрической точки, тем выше ионизация белка и тем выше дзета-потенциал частиц, их сольватация и, как следствие, тем более устойчив золь. При некоторых о1Щ0нтрациях Н -ионов, равных рН] и рНг (см. рис. 104), величины 5 и з" достигают максимума (точки Сг и Сз на кривой). Следовательно, и гидратация белка, равнйя 51=5о-Ь5 (или, соответственно 5г=.5о+ 5"). в данном случае также становится максимальной. В связи с этим белковые дисперсные системы при указанных условиях наиболее устойчивы. [c.363]

Под влиянием кванта поглощенного света диазокатионы переходят в возбужденное состояние и вступают во взаимодействие с частицами окружающей среды — молекулами растворителя или других присутствующих в растворе частиц, в том числе и с анионами, компенсирующими заряд диазокатиона. Это взаимодействие сопровождается разрывом связи С—N в диазокатионе и отщеплением азота, причем характер этого процесса зависит от потенциала ионизации растворителя или другой участвующей в реакции частицы 2Н (2 = ОН, 0А1к, галоген и т. п.). Если потенциал ионизации такой частицы велик, происходит гетеролитический разрыв связи С—N с образованием очень активных, короткоживущих арил-катионов, которые реагируют с 2Н, образуя продукты присоединения (уравнение 26). [c.328]

Описан высокочувствительный ионизационный детектор с источником а-излучения, при конструировании которого учтен ряд факторов длина пробега, эффективность ионизации а-частиц RaF, величина потенциала и т. д. Чувствительность описанного детектора по отношению к бензолу в воздухе равна 2,46-10 мв-мл1мг. Детектор обладает линейной зависимостью высоты хроматограф, пика от кол-ва пробы (бензол, толуол, к-гексан). Отмечена высокая чувствительность детектора к На, Оа, Na- [c.166]

В смесях различных газов сечения тушения возрастают по сравнению с результатами расчета по формуле (3.38) даже при столкновениях атомов инертных газов (табл. 3.5). Они становятся еш е выше при столкновениях с некоторыми молекулами. Природа переходов, сопровождаюш ихся тушением возбужденных атомов, в настоящее время недостаточно ясна. При этом могут давать вклад процессы пеннинговской ионизации (если энергия возбуждения атома больше потенциала ионизации тушащей частицы), резонансной и квазирезонансной передачи энергии возбуждения (например. Не (2 /1 , 2 S) с неоном [79]), а также передача энергии возбуждения на поступательную и колебательную (в случае молекул) степени свободы. Большие сечения тушения уровней можно было бы объяснить неадиабатическими квазирезо-нансными переходами с передачей энергии на автоионизационные уровни тушащих атомов или молекул (при тушении высоковозбужденных атомов гелия и аргона). Такие процессы в настоящее время исследованы недостаточно, и выводы из их результатов делать преждевременно. [c.131]

Если электрохимический акт ограничивает скорость всего электродного процесса, то наблюдающееся смещение потенциала под током называется часто либо перенапряокением замедленного разряда (замедленной ионизации), либо, особенно в последнее время, перенапряжением переноса заряда. Однако сущность собственно электрохимической стадии не сводится только к изменению валентного состояния частиц (акты разряда и ионизации) или только к переносу заряда через границу раздела электрод — электролит. Приобретение (или потеря) частицей электрона ириводит одновременно к изменению ее физико-химического и энергетического состояния. Так, например, в ходе реакции [c.345]

Электрохимическая коррозия — это взаимодействие металла с коррозионной средой (электролитом), при котором ионизация атомов металла и восстановление окислительного компонента коррозионной среды протекают не в одном акте и их скорости зависят от величины электродного потенциала. Электрохимическая коррозия протекает только при контакте поверхности металла с электролитом, т. е. с токопроводящей средой (водными растворами солей, кислот, щелочей). Практически поверхность любого металла в ат осфе-ре покрывается тонкой водной пленкой различной толщины в зависимости от температуры и влажности воздуха, а также от температуры металлической поверхности. В этой пленке растворяются содержащиеся в воздухе газы (диоксид углерода, оксиды азота и серы, сероводород и др.) и мелкие частицы (пыль) различных солей, что приводит к образованию электролита. [c.279]

Рассмотрим вопрос о заряде коллоидных частиц, от которого в существенной мере зависит их агрегативная устойчивость. Возникновение этого заряда частиц связано с избирательной адсорбцией ионов из раствора. В ряде случаев частицы могут приобретать заряд за счет собственной ионизации. Так, например, вольфрамовая и оловянная кислоты, кислые красители отщепляют в воде ионы водорода, а остающиеся на поверхности анионы составляют отрицательную обкладку у двойного слоя. Однако количество зарядов и их плотность не определяют непосредственно устойчивость коллоидных систем. Коллоидные частицы находятся в непрерывном движении. Это создает условия, порождающие возникновение электрокинетическо-го потенциала. [c.410]

Например, если процесс R H -(- М+ R -Ь МН+ обнаруживается, а процесс R H -Ь М+ R" -Н МН+ не обнаруживается, то можно утверждать, что протонное сродство молекул величину энергии первой реакции и что > - н — на величину энергии второй реакции. В этпх уравнениях -энергия диссоциации связи R — Н, — потенциал ионизации атома водорода и - потенциал ионизации частицы М. Произведя исследование ряда экзотермических и эндо- [c.196]

Ч- 10" Па (10 -4- 10 мм рт. ст.) взаимодействует с потоком электронов, энергия которых превышает его потенциал ионизации и обычно составляет 70 эВ. В таких условиях первоначально образуются возбужденные катион-радикалы, так называемые моле-кулярнЬ1е ионы М+ , которые д1алее распадаются с потерей различных нейтральных частиц, давая осколочные ионы [c.172]

Для соединений, не имеющих кратных связей или гетероатомов, алканов и циклоалканов, распределение заряда в ионах М" - предсказать сложно, и их фрагментацию объясняют стабильностью образующихся частиц. Например, в случае алканов при электронном ударе преобладает разрыв связей С—С в месте разветвления цепи, а у циклоалканов— в альфа-положении к циклу (а-распад), так как при этом образуются вторичные и третичные ионы. Локализация заряда на образующихся частицах определяется правилом Стивенсона заряд сохраняется преимущественно на фрагменте, имеющем меньший потенциал ионизации (ПИ). Сопоставление таких данных для молекул и радикалов позволяет объяснять и предсказывать характер фрагментации органических соединений [c.176]