Фликкер-шум

Фликкер-шум. Это шум, возникающий в лампах с нагреваемым катодом. Причинами его появления являются испарение атомов вещества с катода, их диффузия из глубинных слоев к по- [c.79]

На предел обнаружения натрия влияют дробовой и фликкер-шумы пламени и рассеяние света лазера с непрерывным спектром. В этом методе предел обнаружения приближается к пределу обнаружения в атомно-эмиссионном методе. Для резонансной флуоресценции отношение сигнал/шум не возрастает при повышении мощности лазера до 1 кВт. Для нерезонансной флуоресценции высокая мощность приводит к снижению тушения флуоресценции. [c.134]

Подчеркнем, что фликкер-шум можно считать "черным шумом" только при О < а < 1 при 1 < а < 1,4 фликкер-шум является нестационарным процессом. [c.199]

Явление фликкер-шума исключительно широко представлено в природе. Оно характерно практически для всех сложных систем, как естественного, так и искусственного происхождения, и его примеры можно найти в самых разных областях - от биологии до астрофизики. Такое поведение спектра мощности на низких частотах означает, что значительная часть энергии связана с очень медленными процессами. Пользуясь метеорологической аналогией, можно сказать, что в таких системах нельзя предсказывать погоду, отвлекаясь от изменения климата. Сколько бы мы не накапливали информации о поведении системы, всегда найдутся важные процессы, которые начинают сказываться на временах, соизмеримых со временем изучения системы, т.е. те процессы, которые еще не успели проявиться, но которые непременно преподнесут нам неприятные сюрпризы (классический пример - поведение уровня Каспийского моря). Наличие в системе фликкер-шума означает возможность больших флуктуаций (наводнения, засухи, внезапные повышения или понижения уровня воды в водоемах), т.е. внутренне присущую гидрологической системе склонность к катастрофам. [c.199]

С увеличением яркости источника возбуждения флуоресценции нарушается пропорциональность между аналитическим сигналом и световым потоком этого источника. Так, при использовании лазеров в качестве источников возбуждения наступает насышение резонансных переходов (насыщение верхних уровней), и энергетический выход флуоресценции приближается к единице [445—447]. В этом случае предел обнаружения элементов снизится и будет ограничен только фликкер-шумом света, рассеянного на оптических неоднородностях зоны формирования аналитического сигнала атомной флуоресценции [444, 448]. Перспективно также применение лазеров и при использовании в аналитических целях нерезонансной флуоресценции. В этом случае подавляется влияние фликкер-шума рассеянного света. [c.207]

Исследования источников шумов электроконтактного атомизатора показали, что основной вклад помех вносят флуктуации оптической плотности паров зоны поглощения под действием восходящих турбулентных потоков газа над раскаленным электродом пробы и рассеяние света на оптических неоднородностях (фликкер-шум). Причем, наибольшая компонента фликкер-шума отмечается в области низких частот (меньше 20 Гц). [c.207]

Здесь 8 — абсолютное и — относительное стандартное отклонение определения К1 — погрешности измерения, обусловленные дробовыми и фликкер-шумами атомизатора, приемника излучений и регистрирующего устройства в отсутствие определяемого элемента [c.169]

Оа-фликкер-шум, возникающий из-за паразитной модуляции флуоресцентного излучения, излучения атомизатора и света источника возбуждения восходящими турбулентными конвекционными потоками от раскаленного тигля с пробой (флуктуации оптической плотности паров в зоне поглощения) [c.51]

Рис. 5. Зависимость мощности фликкер-шума от частоты

Теоретический предел обнаружения атомно-флуоресцентного метода, определяемый только неустранимым дробовым шумом 01 (фликкер-шум может быть доведен до уровня меньшего дробового шума), оценивали по формуле [c.52]

Из сопоставления расчетных данных по (3.34) и экспериментальных видно, что теоретический предел уровня шума достигается при высоких частотах (рис. 3.17,а), когда основным его источником является омическое сопротивление. В области низких частот, где предполагаемыми источниками шума являются омическое сопротивление и сопротивление диффузии, измеряемый уровень шума РК значительно больше ожидаемого. Превышение реального уровня шума над расчетным называется избыточным ( фликкер ) шумом, который в РК обусловлен хаотическим движением поверхностных слоев ртути и колеба- [c.91]

Первый источник фликкер-шума, связанный с модуляцией последовательного сопротивления электролита, отражен в шумовой схеме РК введением в нее генератора шумовой ЭДС би м, включенного последовательно с омическим сопротивлением электролита и генератором его теплового шума ба ом (см, рис. 3.16). [c.92]

Третий источник фликкер-шума РК обусловлен естественной (влияние гравитационных сил) и вынужденной (перемешивание раствора тангенциальными движениями поверхностных слоев ртути) конвекцией. Роль естественной конвекции значительна и подтверждается сильной зависимостью тока и уровня шума от ориентации РК в пространстве. Значение уровня конвективного шума можно определить по формуле [c.92]

Использование кубических ФДС для расчета негауссовых свойств фликкер-шума. Фликкер-шум характеризуется тем, что спектральная плотность флуктуаций в широком диапазоне частот имеет зависимость от частоты со типа со . Возможен несколько другой показатель степени у со, но характерно увеличение интенсивности флуктуаций с уменьшением частоты. Фликкер-шумы очень часто встречаются в системах различной природы, и поэтому их теория имеет большое значение. В настоящее время еще не выяснен механизм возникновения фликкер-шума, однако, как мы увидим ниже, можно рассчитывать негауссовы характеристики фликкер-шума, а именно, тройной и четверной корреляторы тока, не вдаваясь в рассмотрение механизма этого шума. [c.266]

Для фликкер-шума характерна не только зависимость типа 1/со, но и тот факт, что часть спектральной плотности флуктуационного тока, имеющая зависимость 1/со, пропорциональна квадрату среднего тока, если этот ток постоянен во времени. Далее, эта часть, как показало исследование, пропорциональна числу носителей тока в проводнике. Выразим эти факты аналитически. Сначала разобьем полную спектральную плотность флуктуирующего тока 1на две части — равновесную и неравновесную [c.266]

В связи с последним результатом возникла мысль экспериментально образовать эмпирическую спектральную плотность фликкер-шума или эмпирическую величину типа (103) и, измерив ее спектральную плотность, проверить зависимость 1/со. Это было сделано [86], и данная зависимость, действительно, была обнаружена при достаточно малых частотах. [c.273]

В-третьих, в (111) появился еще один член, обусловленный фликкер-шумом. Его зависимость от ю определяется интегралом [c.275]

Возможность появления электрического тока в пассивной цепи, лишенной термоэлектрических свойств, только за счет разности температур нелинейных сопротивлений была указана в [54]. Величина возникающего тока была рассчитана там на примере цепи, содержащей два нелинейных сопротивления со встречными преимущественными проводимостями. Четвертной коррелятор фликкер-шума получен в [87]. [c.276]

Успех в развитии сенсорных технологий обеспечивается прежде всего разработкой многофункциональных и легко модифицируемых активных сенсорных материалов. Для химических сенсоров - это прежде всего материалы чувствительные к химическим стимулам (микро- и макропримесям различных веществ). Отсюда следует, что к таким веществам, прежде всего, должны быть отнесены вещества со специфической ионной и электронно-дырочной проводимостью. Из них предпочтительнее первая, как обладающая наиболее низким уровнем шумов (тепловым, дробовым и фликкер-шумом). При этом, в отличие от других технологий проводимость по указанным носителям должна быть минимальной, а проблема чувствительности сенсора должна решаться с помощью малошумящих усилителей. [c.137]

Воспроизводимость связана с различными источниками шума в системе АЭС дробовой шум из-за случайной эмиссии и прихода фотонов на детектор, фликкер-шум из-за некоторой возможной нестабильности прибора и шум детектора. Воспроизводимость может быть также ограничена гетерогенностью пробы, когда проводят прямой анализ твердых проб. Искра высокого напряжения, пламя и плазма демонстрируют хорошую воспроизводимость с 5 порядка 1% или даже ниже. Эти величины получают при работе с содержаниями по меньшей мере в 20-50 раз выше предела обнаружения. Воспроизводимость, получаемая с дуговой системой, сравнительно хуже, порядка 5-10 % Зг- Вот почему дугу используют главным образом для качественного или полуколи-чественного анализа. [c.35]

Снижение коэффициента шума при синхронном детектировании обусловлено подавле нием шумов несущей. В системе прямого детектирования (видеосистема) дополнительные шумы Р обусловлены а) при относительно невысоком усилении по промежуточной частоте — фликкер-шумами, создаваемыми током промежуточной частоты в смесительном диоде б) при высоком усилении по промежуточной частоте — низкочастотными шумами, возникающими при биении шумовых компонент во втором детекторе. [c.498]

Случайные процессы со спектральной плотностью I со Г , где а принимает значения от 0,8 до 1,4, также называют фликкер-шумом (fli ker- мерцание, трепетание, дрожание, короткая вспышка). Такой шум характерен для транзисторов, источников звука и речи, для потока автомобилей по шоссе, землетрясений и гроз нормальный период сердцебиения человека имеет флуктуации, спектральная плотность которых изменяется по этому же закону. [c.198]

Эффективность применения в атомной флуоресценции метода периодического сканирования непрерывного спектра ксеноновой лампы ЛКСШ-200 на частоте 410 Гц для подавления влияния фликкер-шума рассеянного света была оценена на примере определения таллия, серебра, и висмута в горных породах. При сканировании непрерывного спектра пределы обнаружения этих элементов атомно-флуоресцентным методом в 5—8 раз ниже, чем без сканирования спектра. Так, чувствительность определения Ад (328,1 нм) без сканировния 1,0-10 %, а со сканированием 7,0-10 %, которая в то же время намного меньше, чем с применением ламп с полым катодом (1,0-10 %). Аналогичное явление наблюдается для В1, Т1, РЬ, однако для Мп 403,1 нм) получается чувствительность большая со сканированием (8,Ы0 8%), что можно объяснить хорошей компенсацией фликкер-шумом зоны поглощения. [c.208]

С дальнейшим увеличением угла до 0,1 теоретический предел обнаружения снижается несколько быстрее экспериментального, а для углов п/4я > 0,1 экспериментальный предел обнаружения остается практически неизменным в связи с возрастающей ролью фликкер-шума (см. кривую 1 рис. 6, а). Из-за роста фликкер-шума предел обнаружения атомно-флуоресцентного метода при использовании интерференционного фильтра (йУ4л = 0,13) вместо монохроматора (пропускаемость фильтра и монохроматора на длине волны аналитической линии 253,7 нм примерно одинакова) снижается всего в 4 раза (вместо 13 раз). Из кривой 1 рис. 6, а, ясно, что бесполезно стремиться к увеличению углов больше 0,1 при существующей величине фликкер-шума. [c.53]

Снизить предел обнаружения можно и путем увеличения потока от источника резонансного возбуждения Ф . Автор работы [16] считает, что предел обнаружения атомно-флуоресцентного метода анализа неограниченно снижается с увеличением потока. На наш взгляд, это необносно-ванное высказывание. Рассчитывая пределы обнаружения для различных величин потоков Ф по формулам (9) и (10), мы получили, что при малых световых потоках 10 — 10 лм наблюдается линейное снижение предела обнаружения с увеличением потока и совпадение теоретического и экспериментального пределов обнаружения (см. кривые 1 ж 2 на рис. 6,6). Однако дальнейшее увеличение потоков до 10 лм приводит уже к незначительному снижению экспериментального предела обнаружения, а начиная с потоков > 10" лм экспериментальный предел обнаружения не снижается. На рис. 6, б вертикальной чертой отмечена величина рабочего потока увеличение потока от источника возбуждения до 10 лм позволило бы снизить экспериментальный предел обнаружения всего лишь в 4 раза. Следует также заметить, что предел обнаружения ртути может быть ограничен фликкер-шумом излучения источника возбуждения. [c.53]

Вторым источником фликкер-шума является характерная для РК особенность иметь при определенных условиях отрицательное сопротивление, т. е. падающие участки на ВАХ (см. рис. 3.4). В результате этого РК может усиливать собственный шум, который превращается в макроскопические колебания. Эти колебания не являются стационар-ны.ми и обнаруживают периодические осцилляции потенциала при /= = onst, достигающие примерно 0,2 В. Частота осцилляций /<0,1 Гц и тем меньше, чем выше амплитуда колебаний. При больших токах интегрирования и малых расстояниях между электродами макроскопические колебания могут заканчиваться разрывом ртутных электродов и исчезновением или раздвоением объема электролита. Этот источник шума отражен в шумовой схеме генератором ЭДС включенным последовательно с фарадеевским полным сопротивлением электрода. [c.92]

Как изменится фликкер-шум, если подключить линейный двухполюсник Прежде чем перейти к конкретным вычислениям тройного и четверного корреляторов для одной модели, рассмотрим случай, когда последовательно с резистором, обладающим фликкер-ными свойствами, и источником напряжения включен линейный двухполюсник, лишенный фликкерных свойств. В этом случае справедливо равенство [c.268]

Корреляторы фликкер-шума в модели флуктуирующего сопротивления. Предыдущее рассмотрение относилось к случаю произвольных биадмитансов 12,34, удовлетворяющих равенству (76). Здесь мы конкретизируем эту функцию, обращаясь к модели флуктуирующего сопротивления. [c.269]

Видим, что использование модели флуктуирующего сопротивления позволило найти указанные корреляторы фликкер-шума. Благодаря присутствию функции 5 (.) эти корреляторы содержат зависимости типа (со + ,) , т. е. зависимости типичного фликкерного вида, [c.272]

Использование найденного четверного коррелятора фликкер-шума для теории эксперимента Восса и Кларка. Рассмотрим сначала нестрогие соображения, которые привели к постановке упомянутого эксперимента. Равновесные флуктуации фликкер-шума описываются, как известно, спектральной плотностью, определяемой по точной формуле (67). Мы предположим, что к фликкерному резистору последовательно подключено дополнительное сопротивление не обладающее фликкерными свойствами. Внешнее напряжение и предполагается отсутствующим. Допустим теперь, что сопротивление совершает медленные флуктуации Я = (О- Если мы теперь нестрогим образом распространим формулу 5 (а)о = 2кТ (Д + / о) на этот случай, то будем иметь [c.273]

Мы рассматривали до сих пор только так называемый белый шум , мощность которого не зависит от частоты. Шум такого типа весьма обычен в разнообразных физических приборах и хорошо объясняется хаотическим тепловым движением электронов. Но существует и другая заметно проявляющаяся в сквидах компонента. Это так называемый фликкер-шум или 1//-шум . Его спектральная мощность изменяется обратно пропорционально частоте /, т.е. шум становится значительным при низких частотах. Природа такой зависимости неясна, хотя в основе ее лежит, по-видимому, какой-то пока не известный универсальный закон, так как зависимостью 1// характеризуются такие, казалось бы, не связанные друг с другом явления, как токи в электронных лампах и интенсивность уличного движения, сопротивление тонких пленок и высота тона музыки, уход астоты кварцевого генератора и средние сезонные температуры [50]. [c.36]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология