Пуассона условий работы

Простейший механизм удерживания (одноразовая сорбция — десорбция) приводит к сложной форме пика, в которую входят функции Бесселя и экспоненциальные члены [24]. Модель теоретических тарелок приводит к формам пиков, соответствующим распределениям Пуассона или биномиальному, которые только в предельном случае переходят в нормальное распределение [25]. Отклонение формы отдельного пика от этого предельного случая зависит во многом от колонки и условий работы одновременно могут оказывать свое влияние на форму пика и химический состав исследуемого вещества, и процессы вне колонки, включающие и электрические шумы детектора [26, 27]. При представлении хроматограммы в цифровом виде для обработки на ЭВМ нельзя забывать об искажениях при преобразовании аналогового сигнала детектора в цифровой. Успех применения метода наименьших квадратов для разделения перекрывающихся пиков во многом зависит от правильного подбора формы хроматографического пика. [c.101]

Случайные погрешности вызывают разброс результатов повторных определений, проведенных в идентичных условиях. Разброс определяет воспроизводимость результатов. Чем он меньше, тем воспроизводимость лучше, и наоборот. Каждому методу анализа свойственна своя воспроизводимость результатов. Кроме того, влияние оказывает также тщательность работы химика-аналитика. Более тщательная работа приводит к уменьшению случайных погрешностей, т. е. к улучшению воспроизводимости. Однако полностью избавиться от случайных погрешностей нельзя. Их возникновение вызывается многими случайными причинами, выяснить которые невозможно. Невозможно также заранее предсказать, чему будет равна случайная погрешность результата следующего повторного определения. Однако при выполнении в идентичных условиях большого числа повторных определений обнаруживается зависимость частоты (вероятности) появления отклонений от их величины. Обычно эта закономерность соответствует гауссовому или нормальному распределению. Лишь в случае таких методов анализа, в которых измерения ведутся счетным методом (подсчет фотонов или импульсов, вызванных отдельными частицами), наблюдается другая закономерность, называемая распределением Пуассона. [c.137]

В работе [143] внешнедиффузионная кинетика ионного обмена рассмотрена без применения условия электронейтральности — с помощью уравнения Пуассона — Больцмана. [c.297]

Наибольшей общностью обладает динамический критерий, формулируемый на основе работ Лагранжа, Пуассона, Ляпунова, "Болотина и др. Согласно этому критерию, задача оценки условий нарушения устойчивости сводится к решению дифференциальных уравнений движения системы и изучению изменения этих решений во времени. [c.99]

В работе приводятся данные по изменению физико-механических свойств силикатных стекол на основе доменного шлака ЧМЗ в зависимости от условий термической обработки. В данном исследовании контролировались в процессе кристаллизации следующ ие параметры скорость прохождения ультразвука продольных волн СО, поперечных волн Св), коэффициент Пуассона ( х), объемный вес (у), механическая прочность при сжатии (асж), усадка (Я). [c.154]

Формулу (111.47) можно получить также двумя другими способами. В первом из них, описанном в оригинальной работе Дебая и Гюккеля, Аи рассчитывали на основе мысленного процесса заряжения центрального иона и всех ионов, входящих в ионную атмосферу. При этом в процессе заряжения учитывалось перераспределение ионов, возникающее благодаря нх электростатическому взаимодействию. Работа заряжения, рассчитанная этим способом (процесс заряжения по Дебаю), относилась ко всем ионам системы, а потому для нахождения величины Аи ее нужно было продифференцировать по числу ионов данного вида I. Во втором способе, который получил название процесса заряжения по Гюн-тельбергу. предполагалось, что процесс мысленного заряжения ионов не сопровождается их перераспределением (предполагалось, что они уже до заряжения приобрели окончательное распределение, характерное для заряженной ионной атмосферы). Этот способ эквивалентен процессу заряжения конденсатора, состоящего из центрального иона и окружающей его сферической оболочки с постоянным радиусом 1/х. Работа заряжения по методу Гюн-тельберга сразу дает величину АО. Следует подчеркнуть, что различные способы расчета изменения энергии центрального иона вследствие его взаимодействия с ионной атмосферой дают совпадающие результаты лишь при выполнении соотношения (111.31). В условиях нелинейной зависимости р от ф различные способы расчета АЬ приводят к разным результатам. До сих пор не установлено, какой способ является более точным, так как уравнение Пуассона — Больцмана, получающееся при подстановке (111.30) в (111.27), не имеет строгого обоснования в статистической механике. [c.43]

Следует отметить, что случайный характер распределения интенсивности охлаждения орошаемой поверхности в сглаженном виде отражается на температурном поле сухой теплоизолированной поверхности рабочего участка. Степень сглаживания увеличивается с уцеличениеы толщины пластины и уменьшением теплопроводности ее материала. При стационарном режиме работы форсунки на теплоизолированной поверхности пластины имеет место стационарное распределение температуры, которому соответствует определенное.во времени и по поверхности температурное поле на орошаемой стороне пластины. Это поле может быть рассчитано по уравнению Пуассона, если задана функция распределения мощности тепловых источников в объеме рластины и граничные условия на o taльныx ее поверхностях. [c.162]

Существуют многочисленные экспериментальные доказательства правильности теории ионно-электростатического отталкивания в той области концентрации электролитов и потенциалов двойного слоя, которая отвечает условиям применимости уравнения Пуассона—Больцмана. Как это не парадоксально, но первые свидетельства правильности этой теории содержатся в работах Дерягина и Кусакова 1936—1937 гг. [55] по исследованию равновесных смачивающих пленок, выполненных еще до создания самой теории [1]. В более поздних работах разных авторов [56], измерявших равновесные толщины смачивающих пленок очень разбавленных растворов электролитов на поверхностях кварца и слюды, были получены результаты, полностью подтверждающие данные Дерягина и Кусакова [55] в области толщин порядка 0,1 мкм и выше. В этой области расстояний молекулярные силы пренебрежимо малы по сравнению с ионно-электростатическим отталкиванием, и задаваемое давление в пленке действительно соответствует ионной составляющей расклинивающего давления. [c.187]

Динамическое сжатие представляет так жо, как сжатие по закону Пуассона, адиабатический процесс. Но в условиях динамического сжатия, связанного с резким изменением плотности и конечным смещением частиц газа, часть работы сжатия идет на преодоление сил вязкости и превращается в тепло. Поэтому динамическое сжатие, в отличие от Пуассоно-вского, представляет процесс необратимый, идущий с возрастанием энтропии. Таким образом, для адиабаты Пуассона справедливо dS = 0 8 = onst, а для адиабаты Гюгоньо > 0. [c.303]

Во вторую группу входят конечно-разностные методы. Численная устойчивость позволяет применять эти методы к сложным системам, которые включают уравнение Пуассона вместо условия электронейтральности. Френч [108] рассмотрел две модификации этого метода. Первая сводилась к многократному решению системы линейных уравнений, а во второй, разработанной для уменьшения программных сложностей, использовался метод последовательных приближений. Брумлеве и Бак [109, 110] предложили достаточно универсальный алгоритм, развитый далее в работах [111-113], пригодный как для стационарных, так и для нестационарных процессов и учитывающий уравнение Пуассона. Заметим, что при малых токах в большинстве случаев учет уравнения Пуассона не имеет смысла, так как в этом случае уже на расстояниях порядка дебаевской длины Lp электронейтральность выполняется с большой точностью, а распределение потенциала и концентраций в пограничных двойных слоях является квазиравновесным [25, 104, 105] и хорошо описывается аналитическими формулами [24, 25]. [c.281]

В 1979 г. Рубинштейн и Штильман опубликовали работу [18], в которой теоретически описан электроперенос ионов бинарного электролита через диффузионный слой вблизи ионообменной мембраны. Особенностью рассмотренной ими задачи было то, что вместо традиционного условия электронейтральности, дополняющего уравнения переноса Нернста-Планка, авторы ввели уравнение Пуассона, связывающее градиент напряженности электрического поля с плотностью пространственного заряда + [c.315]