Теплоперенос теплопередача конвективный

В случае последовательного переноса один и тот же поток теплоты 0 (или отнесенный к единице теплопередающей поверхности д = 0//) последовательно проходит через пограничный слой со стороны горячего теплоносителя (его температура Т, коэффициент теплоотдачи а1), стенку (толщина бет, коэффициент теплопроводности Х г) и пограничный слой со стороны холодного теплоносителя (температура /, коэффициент теплоотдачи а2). Разумеется, при контактной теплопередаче кондуктивный теплоперенос через стенку отсутствует, остаются лишь стадии конвективного переноса через пограничные слои. [c.527]

В основе анализа и расчета теплопереноса нормально к теплопередающей поверхности лежит уравнение теплопередачи, записываемое, как правило, в манере конвективного теплопереноса — см. (6.13) [c.528]

Будем рассматривать стационарную последовательную теплопередачу от горячего теплоносителя через стенку к холодному — в соответствии с рис. 7.5,а. Запишем поток теплоты на каждой стадии конвективного (по формулам типа 6.13) и кондуктивного (типа 6.6) теплопереноса с учетом характерных частных температурных напоров, считая стенку плоской [c.529]

Произведем осознанно подмену задачи-, будем описывать теплообмен в терминах конвективного теплопереноса (см. разд. 7.5.1), используя понятие о среднем за весь цикл работы регенератора коэффициенте теплопередачи кц. Тогда уравнение типа (7.14) запишется как [c.596]

Описанный испаритель характеризуется высоким коэффициентом теплопередачи. В значительной степени это связано с тем, что благодаря интенсивной бомбардировке поверхности жидкостной пленки струями и каплями жидкости в ней получают активное развитие турбулентные пульсации, определяющие механизм конвективного теплопереноса в пленке. [c.309]

Важнейшим механизмом теплопередачи является кондуктивный перенос между засыпанным материалом и стенкой барабана, а также внутри пиролизуемого материала. Меньшее значение имеет теплоперенос излучением. При применении газов в качестве теплоносителей основное значение приобретает конвективный перенос к засыпанному материалу. [c.156]

Предлагаемая вниманию читателей книга выдающегося ученого, академика Бельгийской академии наук, действительного члена Национальной инженерной академии США, профессора Мориса Био представляет большой интерес для теплофизиков и теплотехников. Разработанный им метод вариационного исчисления позволяет решать широкий круг задач теплопроводности и теплопередачи, в частности задачи нестационарной теплопроводности в телах сложной конфигурации, конвективного теплообмена при ламинарном, и турбулентном течении, провести расчеты теплопередачи в теплообменных аппаратах и т. д. Известно, что все вариационные методы решения задач математической физики, в том числе и вариационный метод М. Био, являются приближенными методами. Однако по сравнению с другими вариационными методами, применяемыми в задачах теп-лопереноса, метод М. Био является наиболее точным, так как варьирование происходит по вектору теплового смещения, в результате чего в основных соотношениях отсутствуют пространственные производные температуры. Это дает возможность получить высокую точность приближенных решений, а также решать такие задачи, когда распределение температуры в теле описывается прерывными функциями. Вариационный метод М. Био является аналогом вариационного метода Журдена в классической аналитической механике, в котором варьирование происходит по скоростям. Известно, что в аналитической механике на основе понятия виртуальной работы используются вариационные методы Гаусса и Далам-бера — Лагранжа. На основе этих методов разработаны и другие вариационные методы решения задач тепло-переноса, как, например, вариационный метод И. Дярма-ты, но они разработаны не в такой степени, чтобы решать широкий круг задач теплопереноса, как при помощи метода М. Био. [c.5]

П. Л. Капица выдвинул положение, что той громадной теплопроводности Не II, которую наблюдал и измерил Кеезом, на самом деле нет, т.е. теплопередача есть, но она идет не путем теплопроводности, а совсем иначе - конвекцией. Напомним, что конвекция - это перенос энергии не путем теплопроводности, а движущимся потоком газа или жидкости. Типичным примером конвекции может служить нагревание воды в чайнике или кастрюле. Оно, как известно, ведется снизу нагретая вода, Поднимаясь вверх, переносит энергию, а вытесняемая холодная вода идет вниз, где тоже нагревается. Такая циркуляция (конвективные токи жидкости) и обеспечивает конвективный, с потоком вещества теплоперенос. [c.257]

Изменение температуры в ячейках происходит за счет переноса тепла конвекцией при фильтрации жидкости и кондуктивной теплопередачи от соседних ячеек. В пределах ячейки конвективный тепловой переток считаем постоянным независимо от положения выбранного сечения внутри ячейки. Кондуктивный теплоперенос проходит за счет разности температур в соседних ячейках [c.135]

На первой стадии цикла прессования, когда происходит разогрев заготовки, основную проблему представляет теплопередача и пластическая (или высокоэластическая) деформация прессуемого материала. Сделаем следующие допущения теплофизические свойства материала остаются постоянными конвективным теплопереносом и диссипативным нагревом, связанными с течением вследствие существования составляющей можно пренебречь по сравнению с теплопроводностью в радиальном направлении. Рассматривая прессование в форме, показаннойна рис. 14.18, запишем для процесса теплопередачи следующее уравнение (являющееся разновидностью уравнения энергетического баланса) [c.550]

Анализ системы, состоящей из уравнения (2.44) и кинетического уравнения реакции первого порядка, проведен в работах [96, 97]. Такой подход удобно использовать для моделирования процессов получения крупногабаритных блоков, так как часто из-за низкой теплопроводности режим их получения близок к адиабатическому (число БиоСО, ). Более полная постановка задачи моделирования процесса химического формования в форме дается анализом режимов работы периодического реактора без смешения при нестационарно протекающих химических процессах и кондуктивном теплопереносе. Один из вариантов расчета может быть выполнен при следующих допущениях [98] реакция, протекающая в рассматриваемой области, является одностадийной и необратимой теплопередача в зоне реакции осуществляется путем теплопроводности движение реагирующего вещества и связанный с ним конвективный механизм передачи тепла отсутствуют исходное вещество и продукты реакции находятся в одном фазовом состоянии, т. е. протекание реакции не сопровождается фазовыми превращениями лраиица рассматриваемой области непроницаема для вещества теплообмен на границе раздела происходит по закону Ньютона величины, характеризующие физические свойства вещества (теплопроводность, теплоемкость, плотность), химическую реакцию (энергия активации, предэкспоненциальный фактор, тепловой эффект) и условия протекания процесса (давление, температура окружающей среды, форма и размеры области, коэффициент теплоотдачи), в ходе процесса не изменяются. [c.54]

В предыдущих главах при рассмотрении свободноконвективных течений мы не учитывали другие виды теплопереноса или же механизмы, которые могли возникать одновременно с конвекцией. Совместное действие различных механизмов переноса в примыкающих друг к другу областях обсуждалось в предыдущем разделе. Здесь же мы рассмотрим одновременное совместное действие кондуктивно-конвективного переноса, на которое накладываются радиационные эффекты. Так, в некоторых сопряженных задачах переноса, например в задачах, рассматривавшихся в разд. 17.5 (в частности, в задаче о пограничном слое вблизи нагретой вертикальной поверхности), перенос тепла излучением может играть существенную роль даже при относительно низких температурах, поскольку теплопередача естественной конвекцией часто оказывается очень малой, особенно в газах. В зависимости от свойств поверхности и геометрии задачи перенос излучением во многих практических ситуациях нередко близок по величине или даже больше, чем конвективный теплоперенос. Именно поэтому важно определить его влияние на характер течения и теплопередачу. [c.483]

Теплопередача внутри трубок ЗИА рассчитывается по формуле конвективного теплопереноса для турбулентного потока (см. раздел Расчет печей пиролиза ). Теп-лоперенос излучением от пирогаза может не учитываться. [c.134]

Из (7.3а) видно, что при последовательном переносе теплоты полное термическое сопротивление 1/к равно сумме частных. В терминах пропускных способностей величина, обратная полной пропускной способности последовательного поверхностного теплопереноса / kF), равна сумме обратных величин пропускных способностей стадий. Это означает, что величина, обратная пропускной способности теплопередачи в целом, больше любой из величин, обратных частной пропускной способности стадии. Следовательно, сама полная пропускная способность при последовательном переносе меньше пропускной способности любой из стадий (конвективных, кондуктивной). С позиций расчетной практики коэффициент теплопередачи при последовательном тенлопереносе не может быть больше какого-либо из коэффициентов теплоотдачи (или величины Это важно и в плане выбора способа интенсификации теплопередачи (см. разд. 7.9.2), а также для самоконтроля в практических расчетах. [c.530]

Анализ на знак второй производной в точке экстремума показывает, что 2п проходит через минимум значит, при кр теплопотери проходят через максимум. Таким образом, при наращивании слоя изоляции теплопотери Q могут сначала повышаться, достигая Отах при дальнейшем росте d они понижаются. Такой характер функции С((/ ) определяется соотношением пропускных способностей двух стадий теплопереноса кондукции через слой изоляции и конвекции от изоляции к среде. При малых би, d пропускная способность конвективной стадии может бьггь меньше, нежели кондуктивной тогда конвективная стадия контролирует интенсивность теплопередачи в целом с увеличением пропускной способности (за счет роста / ) поток теплоты Й возрастает. При больших одновременно с ростом аг/ и снижается пропускная способность кондуктивной стадии, теперь уже эта стадия — медленная, она контролирует процесс поток теплоты Й в целом уже зависит от характера влияния dy именно на этой стадии. [c.543]

Из теории сублимационной сушки известно, что в контактной зоне между теплоподводящей поверхностью и высушиваемым материалом теплоперенос за счет излучения, сюбодной и вьшужденной конвекции пренебрежимо мал, поэтому контактная теплопередача определяется теплопере-носом через контактные зоны (пятна) и теплопроводностью газовой прослойки. Как следует из структуры контактной зоны, эти два конвективных механизма будут существовать при всех условиях, но соотношение между ними может изменяться. Теплообменная поверхность находится в контакте с пограничными фанулами по пятнам соприкосновения. От других фрагментов поверхности пятна контакта отделены канавками глубиной 1—2 мм. Очевидно, что коэффициент контактной теплоотдачи aJ, для данного замороженного раствора определяется размерами структурных поверхностных элементов отдельных фанул, образованных в процессе замораживания (кристаллизации), состава растюра и природы веществ. При изменении кристаллической сфуктуры сублимирующегося тела будет изменяться и коэффициент контактной теплоотдачи а . [c.164]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология