Скорость капель, характеристически

Прп промывке жидкой фазы (система жидкость — жидкость) правильный выбор фазы для диспергирования позволяет регулировать качество промывки и в некоторых случаях обеспечить значение ио, большее, чем критическая скорость. Поскольку сплошная фаза полностью доступна для массообмена и время ее пребывания Тс больше, чем дисперсной Тд [см. уравнения (9), (10)], для улучшения качества промывки более целесообразно диспергировать водную промывную фазу. Особенно это относится к случаю промывки тяжелой и вязкой органической жидкости, для диспергирования которой потребуется большая интенсивность пульсации. Однако если характеристическая скорость капли воды ниже указанного предела, а о капли органической жидкости, движущейся через воду, больше, приходится диспергировать промываемую сплошную фазу, хотя этот вариан энергетически невыгоден. [c.135]

Торнтон проводил опыты на роторно-кольцевых колоннах диаметрами от 50 до 150 мм с кольцевым зазором 6,5—25,4 мм и отношением диаметров колонны и ротора Г/ г=1,2—2,0. Было показано, что в отсутствие распределяемого компонента и при диспергировании фазы, не смачивающей материал колонны, УС роторно-кольцевых колонн описывается с помощью уравнения (XI, 14), причем входящую в это уравнение характеристическую скорость капли определяют из уравнения [c.575]

Оценим величину константы скорости реакции, при которой можно полагать толщину фронта реакции много меньше радиуса капли. Определим характеристическое время химической реакции как время, в течение которого концентрация экстрагента при тп= уменьшается в е раз Допустим, что в начальный момент времени с, =Сг =Сго по всему объему капли. Тогда Характеристическое время диффузии при наличии циркуляции жидкости в капле определим из решения уравнения Кронига и Бринка. Уменьшению концентрации экстрагента в е раз соответствует значение р< 0,62, которое достигается при т 0,02 (см. приложение 1). Следовательно, 0,02/ /01 и из условия /х < найдем, что > ЮО. [c.278]

Для расчета характеристик роторно-дисковых экстракторов, особенно для моделирования, предложено связывать характеристическую скорость Vk по уравнению (XI, 14) со скоростью осаждения Vt капли с помощью соотношения [c.578]

Первый из них зависит от физических свойств системы реагентов, прежде всего от размера и массы частицы диспергированной фазы, и находит свое выражение через так называемую характеристическую скорость Уо, которая представляет собой скорость всплывания или падения частицы (капли, зерна) в неподвижной сплошной фазе [1] (см. ) [c.92]

Скорость подъема (всплывания) капель Ик определяет производительность колонны и время пребывания диспергируемого реагента в колонне (t=1/uk). Эта скорость является функцией характеристической скорости Vo, т. е. скорости подъема капли при W = 0, скорости встречной сплошной фазы W и величины задержки Q. [c.142]

Рассмотрим этапы разрушения капли в стационарном воздушном потоке (за слабыми ударными волнами) при последовательном возрастании его скорости [50—52]. В качестве характеристических величин, кроме критерия W2, введем [c.182]

Диаметр колонны. В распылительных колоннах, как было указано выше, отсутствует третий гидродинамический режим. Тем не менее скорости при захлебывании определяются уравнениями (4—6). Входящая в них характеристическая скорость выражается следующей зависимостью от размера капли - [c.103]

Пусть ( 2 — работа, необходимая для образования устойчивого двухмерного зародыша (характеристической капли для пересышенных паров) тогда выражение для скорости образования, а следовательно, для пропорциональной ей плотности тока, будет иметь вид [c.329]

К аналогичным выводам о значительном влиянии константы скорости на условия возникновения нестабильности пришли также авторы теоретических работ [131 —133]. Л. М. Рабинович выполнил [132] анализ устойчивости ламинарной жидкой пленки, на поверхности которой протекает реакция А В, причем скорость реакции сравнима со скоростью диффузии реагирующего компонента. Получено характеристическое уравнение и определены области стабильности для длинноволновых и коротковолновых возмущений. Установлено, что скорость нарастания возмущений увеличивается с увеличением йо/йс, диффузионного числа Ргж и особенно константы скорости поверхностной реакции и с уменьшением скорости жидкости. Аналогичные качественные результаты по влиянию константы скорости химической реакции на скорость роста возмущений сохраняют силу и при наличии в системе ПАВ [134]. По Соренсану [116] даже малейшее протекание реакции на поверхности капли приводит к изменению структуры характеристического уравнения. [c.100]

В другой зоне капли дисперсной фазы должны коалесцировать, пролодя через движущийся в противоположном направлении поток с[1лошно11 фазы и собираться над или иод ней, создавая новую силошную фазу. Подача сплошной фазы и, следовательно, движение ее с заданной но условиям работы скоростью происходят на некотором расстоянии (ниже или выше) от границы раздела фаз. Следовательно, некоторую часть нути к границе капли совершают через слой сплошной фазы, скорость которой соответствует только гравитационной, т. е. очень невелика. Таким образом, коалесценция становится функцией характеристической скорости движения капли и числа капель в объеме, т. е. задержки. Эмпирическая формула для определения скорости коалесценции в такой отстойной зоне (головке) дана в работе [41. Полученное на практике значение для самы. разны. систем лежит в пределах 10—15 м/ч. Этим значением и рекомендуется пользоваться при расчетах. [c.60]

Если размер асадки больше критического, то характеристический средний размер капель дисперсной фазы с1р почти не зависит от размера и формы насадки и слабо зависит от скоростей фаз. Для насадки, размер которой меньше критического, величина капель возрастает, а для насадки, имеющей критический размер, диаметр капель сильно зависит от скорости фаз. В насадках малых размеров капли, очеридно, задерживаются в промежутках между насадочными телами и имеют возможность продвигаться лишь под действием толчков со стороны других капель эти капли коалесцируют, и их размер увеличивается. Критический размер насадки равен примерно 12 мм его следует рассчитывать по уравнению (XI, 24). Влиянием размера асадки можно объяснить наблюдения Балларда и Пи-рета которые отмечали много необычных гидродинамических явлений при работе с ласадками малых размеров. Для практического применения рекомендуют насадку, размер которой больше йрс- [c.550]

Зависимость между задержкой дисперсной фазы х, фиктивными скоростпми фаз Уд, Ус и характеристической скоростью капель ио установлена на основе предложенной модели. В отличие от уравнения (V. ), вытекающего из представления о послойном движении фаз в колонне (рис. У.19, а), допускается, что шарообразные капли одинакового размера расположены на равных расстояниях друг [c.307]

Ранее были приведены размеры водных капель, при которых наблюдаются аномалии переохлаждения. К сожалению, интервал таких размеров по мере уменьшения температуры до значения Т% сокращается. Во-первых, резкое увеличение скорости гомогенной нуклеации при снижении температуры устанавливает строгий верхний предел размеров капли. Во-вторых корреляционная характеристическая длина должна быть пренебрежимо мала по сравнению с диаметром капли, поскольку только в этом случае интенсивные свойства не зависят от размера объекта. Это условие ограничивает минимальные размеры кластера. По мере достижения Т%, минимальный размер возрастает. Подобная ситуация, по-видимому, не позволит проводить исследования вблизи температурного района лямбда-анома-лии (Гл), но все же позволяет скрупулезным экспериментаторам получать необходимые параметры воды путем эксграполл-ции. [c.29]

Было показано, что при размере насадки больше критического VZT и был введен новый параметр— характеристический диаметр капли rios, который был определен как средний объемно-поверхностный диаметр при O и 0. Характеристический диаметр связан со средним диаметром капель и средней скоростью следующей зависимостью [c.96]

Другое интересное исследование было предпринято Пауэллом [30, стр. 154]. Несмешиваемость, имеюш ая место в турбулентных диффузионных пламенах (о ней упоминалось выше при рассмотрении структуры турбулентных диффузионных пламен), приводит к рассеиванию перемешанных между собой молей топлива и окислителя, однако не в достаточной для протекания реакции степени. Конечная стадия зависит от молекулярного смешения. Величина масштаба несмешиваемости часто, по-видимому, имеет тот же по])я-док, что и толщина зоны реакции (для диффузионных пламен с кислородом — около 2 мм, см. рис. 95 и [33]). Эти обстоятельства требуют знания скоростей процессов диффузии и химической реакции. Рассмотренная Пауэллом проблема имеет также важное практическое значение нри сжигании жидких топлив, так как капли с диаметром 100 жк попадают в зоны смешения с такими же по порядку значений размерами. С физической точки зрения изученный Пауэллом случай представлял собой ламинарное диффузионное пламя над слоистой горелкой , т, е. горелкой, состоящей из длинных и узких располо- .квнпых поочередно отверстий, через которые подавались горючий газ и воздух. Размеры каждого из отверстий были подобраны так, что при равных скоростях струй горючего газа и воздуха обеспечивалось стехиометрическое отношение расходов топлива и воздуха. Масштаб несмешиваемости характеризовался шириной одной пары отверстий для топлива и воздуха. Эта ширина выбиралась из условия, чтобы по величине она была того >ке порядка, что и ширина зоны реакции. Рассматриваемая задача представляет собой задачу В двух измерениях, причем определяющими для нее размерами являются высота над отверстиями и расстояние в направлении, перпендикулярном к плоскости слоев. В цитируемой работе представлено и математическое решение проблемы. Основной результат состоит в том, что значение высоты, на которой сгорает 90% топлива, равняется произведению начальных скоростей струй на сумму двух членов, которые пропорциональны соответственно характеристическому времени реакции tr и характеристическому времени смептения [c.338]

Д [gl — S ) — оптическая анизотропия статистического сегмента цепи. Из этого соотношения видно, что (g a — Ti) крайне мала, пока расстояние между концами цепи значительно не возрастает по сравнению с его невозмущенным размером. Наблюдаемое при малых значениях а двойное лучепреломление в соответствии с предсказаниями Куна и Грюна пропорционально длине молекулярной цепи независимо от внутренней вязкости. Однако относительные вклады характеристической анизотропии и анизотропии формы изменяются по мере увеличения градиента скорости при низких значениях главная роль принадлежит характеристической анизотропии, а при высоких скоростях сдвига начинает преобладать анизотропия формы. Эти две величины могут иметь противоположный знак и в экспериментах, проводимых в некотором диапазоне градиентов скорости, можно наблюдать обращение знака Ап [895]. (Конечно, это явление совершенно не согласуется с предложенной Серфом моделью-вязкой капли, согласно которой двойное лучепреломление в потоке интер- [c.249]