Вихри постоянство

Ввиду сложной гидродинамической обстановки в циклоне точно рассчитать процесс очистки газа в нем чрезвычайно сложно. Обычно исходят из того, что время пребывания частицы в аппарате должно превышать время, необходимое для достижения частицей внутренней поверхности циклона. Иногда для такой оценки прибегают к допущению о постоянстве угловой скорости потока газа по сечению. Тогда время осаждения частицы определяется по формуле (III. 67), в которой Дб —диаметр корпуса, а Дв —диаметр выхлопной трубы. Производительность циклона определяется по формуле (III. 68), в которой Fp — рабочий объем циклона. Другой подход заключается в том, что вихревой поток, в котором происходит сепарация частиц, рассматривается как вихревой шнур. Как было показано в гл. II, напряжение вихревого шнура, равное произведению угловой скорости на площадь поперечного сечения, — величина постоянная. Поскольку площадь поперечного сечения цилиндрического вихря пропорциональна квадрату его радиуса, то [c.238]

Из схемы центробежной форсунки (рис. 5. 11) видно, что тангенциальный подвод жидкости закручивает поток и жидкие частицы в корпусе форсунки в результате сложения поступательного и плоского циркуляционного (вихревого) движения имеют спиральные траектории. Постоянство момента количества движения приводит к тому, что при истечении жидкости из центробежной форсунки в газовую среду в ее центральной части (по оси форсунки) возникает газовый вихрь. В результате жидкость вытекает в виде [c.277]

В большинстве работ анализ влияния стефановского потока Проводится в предположении постоянства величины Vr по поверхности частицы [89—92]. Результаты расчетов показывают, что вдув массы приводит к понижению значений вихря.и касательного напряжения на поверхности сферы и к более раннему отрыву потока. При отсосе массы наблюдается обратный эффект — поверхностное [c.98]

В связи с сохранением постоянства момента количества движения уменьшение радиуса приводит к увеличению скорости. В центре камеры при г- 0 скорость жидкости стремится к бесконечности. Так как такая скорость невозможна, то в центре вращающейся массы жидкости образуется воздушный вихрь. На поверхности вихря скорость имеет высокое значение. Находящиеся в жидкости твердые частицы трутся о дно камеры и при недостаточной твердости материала дна быстро высверливают в нем отверстие, примерно равное диаметру вихря. С целью увеличения срока службы и сохранения постоянства характеристик дно вихревой камеры, как и сопло, изготовляют из твердого сплава. На рис. 28 показана разработанная в НИИСтройкерамике форсунка. Ее отличительной особенностью является возможность изготовления вихревой камеры из твердого сплава методом прессования. Вполне работоспособной ока- [c.77]

Отметим, что полученное выражение предполагает для всех режимов работы ступени постоянство энергии в зоне основного потока на входе в рабочее колесо [33], т. е. отсутствие передачи энергии от кольцевого вихря основному потоку. Указанное положение основано только на экспериментальных данных, причем на сегодняшний день его теоретического обоснования получить нельзя, поскольку характер течения на рассматриваемых режимах обусловливается в основном влиянием вязкости рабочей жидкости. [c.24]

Качественно картина гидродинамических полей в псевдоожиженном слое может быть представлена как результат суперпозиции устойчивых циркуляционных течений твердой фазы, обеспечивающих постоянство объема слоя и колебаний частиц твердой фазы, возникающих как вследствие коллективных взаимодействий, так и непосредственных столкновений частиц. При исследовании и анализе движения твердой фазы обнаруживается существование колебаний отдельных частиц и групп частиц с различными амплитудами и частотами. В целом, как показывают экспериментальные исследования, спектр колебаний частиц носит сплошной характер и имеет достаточную про-тял<енность. Что касается причин и особенностей возникновения и поддержания колебательных процессов в твердой фазе, то, по-видимому, они не могут быть сведены к какому-то единому механизму, а являются результатом взаимодействия нескольких колебательных процессов, имеющих различную физическую природу. Взаимодействие отдельных частиц друг с другом может происходить не только за счет непосредственного обмена импульсами при столкновениях, но также в результате взаимодействия гидродинамических пограничных слоев, окружающих частицы. Кроме того, при достаточно интенсивном перемешивании твердой фазы и больших относительных скоростях движения фаз отдельные движущиеся частицы имеют турбулентные следы, которые также могут взаимодействовать как между собой, так и с частицами твердой фазы. Отрыв турбулентных вихрей при интенсивном движении частиц может также порождать взаимодействие типа частица — вихрь, [c.137]

В области свободного вихря любой радиус вращения г всегда больше Гц или в крайнем случае равен ему. Эта область характеризуется постоянством произведения окружной скорости на радиус вращения [c.58]

Улитка должна быть рассчитана так, чтобы статическое давление по периметру рабочего колеса или диффузора было постоянным. В противном случае при каждом обороте рабочего колеса изменялась бы циркуляция на рабочих лопатках и происходил бы отрыв вихрей, что ухудшало бы к. п. д. компрессора и вызывало колебания лопаток. Для выполнения этого условия газ должен проходить через улитку как при потенциальном вихре. Законы движения газа в этом случае рассматриваются без учета трения для улитки, симметричной относительно оси вращения. Улитка является симметричной относительно оси вращения, если ее ширина Ь является функцией радиуса г, но не зависит от угла ср, отсчитываемого от языка улитки в направлении вращения рабочего колеса. В этом случае сила, действующая на движущуюся частицу газа, имеет исчезающую составляющую в окружном направлении, а закон постоянства циркуляции при этом имеет форму [c.557]

В частности, поскольку в зоне, непосредственно ометаемой мешалкой, скорость жидкости равна скорости мешалки, то здесь нарушается условие постоянства угловой скорости по всей высоте вихря. Поэтому в аппаратах с мешалкой возникают два конечных статических вихря, один из которых расположен над зоной, ометаемой мешалкой, а другой под нею [76]. Диаметры верхнего и нижнего вихрей практически не различаются и с достаточной точностью определяются эмпирической зависимостью [77] [c.246]

Возбуждение горящей панельной горзлки. Это наиболее час--тый случай возбуждения, имеющий промышленное значение и представляющий наибольший интерес, В переходном режиме тече ния газовоздушная смесь на выходе из ниппелей начинает колебать ся. Она приводит в колебание смесь, находящуюся в распределительном коробе горелки. Струя, отклоняясь внутрь и наружу горелки, задает импульсы обратного воздействия. Колебания струи сопровождаются периодическим срывом с кромок ниппелей вихрей и поступлением их в поток. При определенных условиях циркуляционная зона внутри туннеля способствует вихреобразованию. Частота срыва вихрей с кромок ниппелей равна собственной частоте колебаний горелки. Отсюда следует постоянство частоты колебаний горелки при изменении скорости истечения струи во всей области возбуждения. Оторвавшиеся от кромок ниппелей вихри будут сноситься потоком к факелу и периодически вступать с ним во взаимодействие. При действии вихря на факел он будет деформироваться и, значит, фронт пламени будет испытывать возмущения. Под действием температуры пламени сам вихрь расширится и увеличится в объеме. Суммарная энергия вихрей за счет нагрева увеличится и, когда она станет соизмеримой с энергией основной струи, создастся [c.133]

В диффузорах с углами раскрытия больше 50—60° поток не может следовать даже по одной стенке отрьш происходит одновременно от всей поверхности диффузора. Для криволинейных диффузоров устойчивая работа наблюдается лишь тогда, когда при потенциальном течении соблюдается постоянство градиента давления вдоль потока / dp/dl = onst). Это условие выполняется лишь в симметричных диффузорах межлопаточный канал не всегда симметричен, поэтому в нем возможно значительное вихреобразование. Вихри могут возникать и в криволинейном диффузоре спирального корпуса дымососа. Весьма вероятно, что в некоторых конструкциях дымососов описанный диффузорный эффект при строго определенных скоростях потока является причиной возникновения разрьша характеристики дымососа. [c.37]

Второе решение представляет практический интерес. Условие г-с = onst при = onst означает равенство циркуляции скорости вокруг всех сечений рабочей лопатки (и постоянство работы по высоте лопатки). Постоянство циркуляции скорости по высоте лопатки позволяет заменить лопатку одним вихрем, названным Н. Е. Жуковским присоединенным вихрем . Воздействие лопаток на поток (на достаточном расстоянии от лопаток) такое же, как и воздействие соЬтвет-ствующих присоединенных вихрей. [c.121]

Н. Н. Павловский (1884—1937) сравнивает вихрь с криво,динейной гибкой нитью ожерелья, на которой вращаются надетые на нее бусинки. Одним из свойств вихрей является постоянство напряжения, под которым подразумевается произведение из поперечного сечения / вихря на его угловую скорость со, т. е. для вихря справедливо /сл)=соп51. [c.47]

В центре современной теории крыла находится постулат Чаплыгина—Жуковского задняя кромка крыла является линией, по которой стекает поток с верхней и нижней поверхности крыла. Как только крыло начинает двигаться, на его задней кромке образуется вихрь. Этот вихрь быстро растет — до тех пор, пока не прекратится движение жидкости вокруг задней кромки крыла, т. е. пока она не станет линией схода потока с верхней и нижней поверхности. Как только это произойдет, вихрь отрывается и уносится потоком. Отрыв разгонного вихря в соответствии с теоремой Томпсона, трактующей о постоянстве циркуляции, индуцирует циркуляцию определенной величины вокруг крыла, которую можно представить так называемым присоединенным вихрем (рис. 54, а, 2). Направление его вращения противоположно таковому разгонного вихря. Наложение набегающего потока на циркуляцию вокруг крыла (рис. 54, о, 3) создает хорошо знакомое из классической аэродинамики распределение давления по аэродинамическому Профилю (рис. 54, г), в связи с чем величина подъемной силы, приходящейся на единицу размаха крыла, определяется из теоремы Жуковского Y=pVr, где Г — циркуляция. Зависимость коэффициентов подъемной силы и лобового сопротивления от угла атаки выражается посредством поляры Лилиенталя, которую можно представить [c.118]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология