Аномалия термического расширения

Аномальное термическое расширение Аномалия теплоемкости [c.18]

Определение термического коэффициента линейного расширения показало, что для смесей на основе СКС-30 с асбестом наблюдается значительная анизотропия (по сравнению с ненаполненной смесью), причем коэффициент анизотропии растет с наполнением и сохраняется неизменным после вулканизации (для сырой смеси, содержащей 30 масс. ч. асбеста, Ка=7, для вулканизованной— 8), т. е. получается эластомер с анизотропией, устойчивой при температуре выше его температуры стеклования. При этом на границе с частицами наполнителя образуются слои эластомера с уплотненной структурой, что подтверждается аномалией линейного расширения образцов [51], а также данными ЯМР — увеличением второго момента резонансной линии поглощения ЯМР по Н при температуре жидкого азота в присутствии волокон (асбеста и льна). [c.237]

По данным различных авторов, приведенным в работах [24, 36], при 310° К у хрома обнаруживается аномалия некоторых свойств — скачкообразное изменение модуля упругости, внутреннего трения, удельного электросопротивления, термо-э. д. с. и коэффициента термического линейного расширения. [c.81]

Результаты рентгеновских исследований борная аномалия. Изучение структуры щелочноборатных стекол в значительной степени стимулировалось необходимостью найти объяснение так называемой борной аномалии. В щелочносиликатных системах увеличение содержания щелочного окисла приводит к уменьшению вязкости и увеличению коэффициента термического расширения. Эти эффекты объясняются весьма просто, если исходить из модели структуры стекла по Уоррену — Захариасену с увеличением числа немостиковых атомов кислорода происходит ослабление структуры. В щелочноборатных стеклах, однако, наблюдается противоположный эффект. Так, Гудинг и Тернер [30] обнаружили, что при увеличении содержания ЫагО до 16 мол.% коэффициент термического расширения падает, но затем снова возрастает (рис. 50). Аномальные изменения коэффициента расширения в области малого содержания щелочей и наступающее затем возвращение к обычной зависимости были непонятны до тех пор, пока Биско и Уоррен [31], изучая стекла системы НагО —ВгОз с использованием метода рентгенографии, не показали, что в области малого содержания щелочей у части атомов бора координационное число возрастает с 3 до [c.117]

Следует отметить также, что аномалии термического расширения, выявленные дилатометрическим путем, не обнаруживаются с помощью рентгенографического метода. Причиной этого является небольшое количество жидкой фазы и размытость ее дифракционных линий, а иногда и близость их к линиям для кристалла. [c.63]

Особенно интересно сопоставить вывод о возможном существовании предельной точки на траектории переохлажденной жидкости с результатами работ [7—10]. Авторами этих работ установлено, что чистая вода при обычном давлении (даже для чрезвычайно тонкодисперсных систем), по-видимому, не может быть переохлаждена ниже —40 °С практически для всех физических свойств обнаружена лямбда-аномалия прп Гя. л —45 °С. Наиболее удивительными признаками аномального поведения являются отклонения вплоть до бесконечности таких свойств, как изотермическая сжимаемость, теплоемкость при постоянном давлении, термическое расширение и вязкость. Теперь мы, очевидно, имеем количественную основу для объяснения этих наблюдений. [c.26]

Следует отметить, что борная и алюмоборная аномалия отчетливо проявляются не на всех свойствах, а лишь на тех, которые чувствительны к изменению структурного состояния каркаса (показатель преломления, плотность, твердость, модуль упругости, в меньшей мере диэлектрическая проницаемость и термическое расширение). Борную и алюмоборную аномалии обычно не удается обнаружить (имеются, по-видимому, лишь исключения) на кривых изменения молекулярной рефракции, дисперсии, электропроводности и диэлектрических потерь, так как эти свойства в решающей степени определяются не структурным состоянием каркаса, а степенью поляризации ионов ((Пр — Пс),Нм), либо количеством и состоянием щелочных ионов (к, tg6). [c.272]

И последняя из рассмотренных изостатических моделей - это изостатическая термическая модель (см. табл. 2.4,г). В ней рельеф и аномалии силы тяжести связаны с распределением температуры и давления в литосфере через коэффициенты объемного термического расширения а и сжимаемости - р. [c.63]

В дилатометрическом методе, как и в термических, подготовка вещества к анализу имеет большое значение. Характер плавления во многом определяется условиями кристаллизации вещества. Установлено аномальное изменение объема в области предплавления для одного и того же вещества в зависимости от размера кристаллов [24]. На рис. 60 показана температурная зависимость коэффициента объемного расширения нафталина. Эти аномалии, по-видимому, обусловлены скоплением примесей на границах зерен при кристаллизации. [c.116]

Ф и г. 244. Зависимость изменений аномалии термического расширения стеклянных стержней от различной термической обработки (Salmang, Ler h). [c.210]

Согласно Зальмангу и Ритгену , главная причина тех аномалий термического расширения в интервале между 700 и 80040, которые наблюдаются на дифференциальных дилатометрических кривых, заключается в том, что основная масса керамического материала состоит из стекла. Зальманг и Ритген объясняли эти аномалии [c.744]

Р-фаза с тетрагональной структурой не обнаруживает подобной аномалии термического расширения при нагревании (табл. 0. 7, Б). Однако структура этой фазы весьма сложна и содержит большое число атомов в элементарной ячейке (см. табл. 10. 6). Горячая обработка металла в Р-фазе затруднительна, так как она мало пластична и существует в узком температурном интервале. Поэтому, с точки зрения технологии производства, гораздо большими преимуществами обладают а- и у-фазы урана. уФзза очень мягка это объясняется тем, что она имеет простую кубическую объемноцентрированную решетку и существует в области высоких температур. Некоторые характеристики у-фазы урана близки к характеристикам меди, которая имеет такой же по порядку величины параметр решетки, правда, гранецентрированной, а не объемяоцентрированной (табл. 10. 7, В), и почти такую же твердость ара срответргвующих температурах, [c.311]

Знак аномалии термического расширения В1, С(1 и 2п тот же, что и для изменения объема при плавлении. Поэтому ответственной за появление аномалии является жидкая фаза. Возникновение последней В. Ф. Гачковский и П. Г. Стрелков [140] приписывали только присутствию примесей. Обнаружить отклонение от нормального хода кривой удается задолго до точки плавления. В частности, для цинка и кадмия оно четко выявляется за 10° С, а для висмута — даже за 40° ДО г пл. [c.63]

Однако лля ряда полимеров пористость по азоту оказывается меньше, чем по -гексаиу — веществу, молекулы которого значительно больше молекул азота. Аномалия связана с тем, что коэффициент термического расширения этих полимеров на порядок больше, чем у полиэтилена. Так, для полистирола а = 4,5- Ю-, для целлюлозы а = 4,0- iO- . Следовательно, при охлаждении на 200° С их объем уменьшится на 0,1 сж /г, т. е. изменение суммарного объема пор булет выражено величинами того же порядка, что и сам объем. Это значит, что пористость таких полимеров при —195° С гораздо меньше, чем при 23° С. и значения н Wa, определенные по низкотемпературной сорбдпи паров азота, окажутся заниженными. [c.503]

К, тулия — 38 К. В К. т. некоторых материалов (напр., мн. редкоземельных металлов) происходит переход в антиферромагнитное состояние. При более высокой т-ре (Нееля точке) это состояние разрушается и осуществляется переход в неупорядоченное состояние. Ниже К. т. электр. диполи в сегнетоэлект-риках ориентированы параллельно, в антисегнетоэлектриках — антипараллельно. У сегнетовой соли К. т. составляет 297 К (верхняя) и 255 К (нижняя), у титаната бария — 391 К, ортофосфата калия — 122 К, цирко-ната свинца — 503 К, ниобата натрия — 911 К. Вблизи К. т. ярко выражены аномалии физ. свойств. В точке Кюри первого рода можно определить скачки энтропии, параметров решетки, намагниченности и т. д. В К. т. второго рода наблюдаются пики теплоемкости, магнитной восприимчивости, критического рассеяния нейтронов, диэлектрической проницаемости, скачки упругих модулей, коэфф. термического расширения, аномалии кинетических коэффициентов. На их измерении основаны методы определения точки Кюри. [c.673]

Измерения термическото расширения органических стекол в аномальной области (в интервале превращения) представляют большие трудности. При помощи объемно-дилатометрического метода в пропиленгликоле было установлено неравномерное термическое расширение начиная приблизительно со 170°К. Изгиб на кривой термического расширения отмечается в промежутке между температурами перегибов кривых удельной теплоемкости и вязкости. В полимерных углеводородах, в частности в полиизобутилене (молекулярный вес 4900), Ферри и Паркс обнаружили аномалии удельной теплоты и объема при температуре 190—200°К. Аномальная область отвечает вязкости Т1, равной 10 пуазам, согласно результатам, полученным при изучении многих других органических и неорганических стекол. Паркс, Томас и Лайт определили удельные теплоемкости триметилгек-сана, вторичного бутилового спирта и -молочной кислоты и вычислили по температурным кривым Ср в аномальном интервале значения молярной энтропии при комнатной температуре . [c.193]

Наиболее известная аномалия в свойствах воды — это возрастание плотности при плавлении льда и дальнейшее увеличение ее при нагревании от О до 4°С. Кроме того, некоторые другие свойства воды также отличаются от свойств нормальных жидкостей теилоемкость жидкой воды почти в два раза больше теплоемкости льда (хотя обычно плавление вещества не влияет сильно на его теплоемкость), коэффициент термического расширения воды в интервале О—45 °С растет с повышением давления (хотя, как правило, коэффи-, циент термического расширения понижается с ростом давления) в том же температурном интервале с повышением температуры уменьшается сжимаемость воды в интервале температур О—25 °С вязкость воды уменьшается при повышении давления диэлектрическая проницаемость и коэффициент са М10Д1иффузии воды при повышении давления также ведут себя аномальным образом. [c.37]

Наконец, следует отметить, что плотность композиций может значительно отличаться от значений, предсказанных на основе простой аддитивности. Если даже не имеется аномалий, вызванных неполным смачиванием или окклюзией воздуха в агрегатах наполнителя, тем не менее могут существовать отклонения, связанные с появлением термических напряжений, которые оказывают влияние на коэффициент термического расширения [975]. Распространяя свой подход, приводящий к уравнению (12.54) для коэффициента теплового расширения композиции, Вэнг и Квей получили выражения для эффективной плотности рс наполненных полимеров при температурах ниже температуры То, при которой наполненный полимер свободен от термических напряжений. Так как при Го величина С равна 1, то эффективная плотность рг(Т) композиции при температуре Т дается выражением [c.358]

Выше рассматривались общие закономерности явлений перехода второго рода в разли щых типах каучуков и других выеокополимеров. Все изложенные факты, по крайней мере качественно, согласуются с концепцией о скачкообразном изменении величины вращения у С — С связей при температуре перехода. Аномалия теплоемкости указывает на происходящие при этом изменения размера участков цепи, затронутых движением сегментов. Увеличение при переходе термического расширения относится за счет вязкого течения. Температура хрупкости, наоборот, обусловлена каучукоподобной эластичностью. Отмечено наличие ряда линейных зависимостей между температурой перехода и хрупкости, с одной стороны, и молекулярным весом, содержанием пластификатора и т. д. — с другой. При отсутствии более обширных исследований и более обоснованных теорий можно принять эту закономерность как эмпирическую, хотя она между прочим и соответствует теоретическим представлениям о вязкости расплава и эластической деформации полимеров. [c.77]