Вращательная симметрия

Они тоже относятся к орбиталям а-типа, потому что обладают вращательной симметрией относительно оси г. [c.522]

Если учесть возможное отклонение распределения заряда ядра от сферической симметрии (квадрупольный момент ядра), то тензор ар вследствие вращательной симметрии ядра можно представить в виде [c.198]

В том случае, когда ядро не является сферически-симметричным, но обладает вращательной симметрией относительно оси, по которой направлен полный момент ядра, и если электроны обладают распределением с вращательной симметрией относительно оси J (полный момент оболочки атома), в (XI.4а) и (XI.46) исчезают недиагональные члены и тогда тензоры момента и градиента могут быть приведены к главным осям. Выражение (XI. 16) принимает вид [c.205]

Нуклеотидная последовательность в операторном участке была установлена [43] путем расщепления ДНК дезоксирибонуклеазой в присутствии репрессорного белка. Будучи связанным, репрессор защищает участок, состоящий из 27 нуклеотидных пар (показано на рисунке). Поразителен тот факт, что центральная часть оператора располагается в участке с вращательной симметрией второго порядка (гл. 2, разд. Г, 11). В результате цепь ДНК оказывается способной образовывать петли, благодаря которым структура ДНК приобретает крестообразную форму (рис. 2-30 и 15-4) [44]. Есть все основания думать, что такая структура может легче связываться с тетрамерным репрессор-ным белком, чем линейная форма. [c.204]

Наиболее распространенная решетка имеет элементарную ячейку с тремя неравными ребрами и тремя неравными углами такая решетка называется триклинной. Это единственная решетка, которая не имеет никаких элементов вращательной симметрии или зеркальных плоскостей. Все решетки имеют центр инверсии. [c.567]

ВРАЩАТЕЛЬНАЯ СИММЕТРИЯ В КРИСТАЛЛАХ [c.567]

Решетка может характеризоваться различной вращательной симметрией, которая обсуждалась для молекул в разд. 13.3 другими словами, поворот на угол 3607 может перевести решетку в эквивалентное положение. Однако по сравнению с отдельными молекулами, у которых принципиально возможны оси вращения порядка от единицы до бесконечности, в кристаллах могут быть оси вращения только 1-, 2-, 3-, 4- и [c.567]

Несмотря на то что система со встречными струями лентообразной формы характеризуется относительно небольшими потерями на трение в зоне отклонения, потери в каналах, используемых для питания и отбора газа, при разумных геометрических параметрах сравнительно высоки. Более благоприятные результаты можно ожидать для систем с вращательной симметрией (см, рис, 5,2, г). При этом за счет быстрого возрастания размера каналов в радиальном направлении скорости потоков и определяемые ими потери существенно уменьшаются с увеличением расстояния от зоны разделения. [c.253]

Из рис. 1.2.4 следует, что молекулярная орбиталь охватывает оба участвующих в образовании связи атома. По отношению к оси связи она обладает вращательной симметрией. Такого рода МО называют а-МО, а создаваемая ею связь называется о-связью, [c.57]

В ЯМР в сильных полях каждое собственное состояние 0 гамильтониана характеризуется магнитным квантовым числом М,, а каждой когерентности 0< ставится в соответствие порядок когерентности рш = М1 - Ми- При свободной прецессии как М,, так и р,и являются хорошими квантовыми числами. Это обусловлено тем, что в случае сильных полей гамильтониан имеет вращательную симметрию и собственное состояние 0 преобразуется по неприводимому представлению М одномерной группы вращений. Как следствие, когерентность 0< преобразуется по представлению Рш = М1 — Ми- [c.353]

Электронно-микроскопические исследования позволили установить последовательность реконструкции вирусных частиц (рис. 76). Субъединицы образуют двойной диск с 17-кратной вращательной симметрией, который присоединяется к молекуле РНК ВТМ у ее 3-конца. Последующие субъединицы полимеризуются на этом диске, наращивая спираль (1б /) субъединицы на один оборот) до тех пор, пока не закроется 5 -конец РНК ВТМ. [c.123]

I. Вещества, не имеющие дипольного момента. 1) В случае вращательной симметрии, когда, следовательно, Ьз = Ьз, компоненты оптической поляризуемости можно вычислить из констант Керра и показателя преломления по двум уравнениям [c.101]

Рис. 24. Вероятность присутствия электрона в различных стационарных состояниях в зависимости от направления для атома водорода (по Уайту). Распределение вероятности имеет вращательную симметрию относительно лежащей в плоскости рисунка средней вертикальной оси каждой фигуры.

Устройство электронных микроскопов. Большинство Э. и. выполняется с применением просвечивающих электронных микроскопов, в к-рых объект пронизывается электронами. Законы, по к-рым возникает изображение в электронном микроскопе, совпадают с законами световой оптики. Роль линз выполняют неоднородные электромагнитные поля, обладающие вращательной симметрией. Каждую электромагнитную линзу можно охарактеризовать фокусным расстоянием и главной плоскостью, как это принято в обычной геометрич. оптике. [c.473]

То же самое рассуждение непосредственно приводит к тому, что можно назвать парадоксом пропеллера. При винтовом движении вокруг оси (в классической теории) нет ни противодавления в направлении этой оси, ни вращательного момента относительно нее Поэтому для винта самолета или для какого-либо другого предмета, обладающего п-кратной вращательной симметрией относительно этой оси (п > 1), все компоненты силы (теоретически) равны нулю ). [c.227]

Цепи преимущественно расположены вдоль оси г. Имеется вращательная симметрия вокруг оси 2 для примеров I, II и III [c.266]

Рис. 8-23, Контурные диаграммы в плоскости для волновых функций атома водорода, на которых показаны контурные линии, охватывающие области с 50 и 99%-ной вероятностью обнаружения электрона. Все показанные орбитали, кроме 3 ,, обладают вращательной симметрией относительно оси 2. Орбиталь -Зр отли-

Примеры I и И цепи расположены частично в плоскости ху имеется вращательная симметрия относительно оси 2 [c.270]

Такой тип ориентации представлен в табл. 32 (тип 26). Цепи располагаются преимущественно вдоль оси г, которая является по крайней мере осью симметрии четвертого порядка, и в большинстве случаев функция распределения имеет вращательную симметрию относительно оси г (рис. 97). Как и в случае совершенной осевой ориентации, мы [c.280]

Уравнение (39) было выведено для функции распределения, которая имела вращательную симметрию относительно оси г, но оно справедливо для любой функции распределения, пока она приводит к эллипсоиду интенсивности, имеющему вращательную симметрию. Например, функция распределения, в которой г есть ось симметрии четвертого порядка, удовлетворяет этому условию. Этот особый случай будет важен для нас в разделах 4Г и 4Д, где будет рассмотрена симметричная ориентация в плоскости. [c.287]

Наконец, следует отметить, что уравнения (39), (64) и (67) — (72) также справедливы для функции распределения, которая не имеет вращательной симметрии относительно оси г, если эллипсоид интенсивности обладает вращательной симметрией. Правда, в таком случае параметры ориентации 5 и определяются несколько иным путем, что будет рассмотрено в следующем разделе. Такая ориентация показана в табл. 32 (4аП и 4вП). Она может иметь место в пленке, симметрично растянутой в двух направлениях, тогда как в пленке, растянутой равномерно во всех направлениях (например, путем механической вытяжки с использованием многих зажимов, расположенных по кругу и растягивающих пленку радиально), функция распределения обычно имеет вращательную симметрию относительно оси г. [c.304]

Параллельно с экспериментальным исследованием конформаций этана g его производных проводилось, хотя и менее успешно, теоретическое изучение внутреннего вращения атомных групп. В 1954 г. С. Мидзусима, анализируя существующие гипотезы о природе потенциала торможения, писал, что "...до сих пор не существует убедительной и хорошо разработанной теории, которая объясняла бы количественно потенциальные барьеры, препятствующие внутреннему вращению" [102. С. 71]. Тремя годами позднее Э. Уилсон высказал предположение о том, что потенциальный барьер должен "... некоторым образом представлять свойство, присущее самой осевой связи, и не должен быть обязан в сколько-нибудь значительной мере прямым силам между примыкающими к ней атомами или теми частями электронного облака, которые относительно удалены от этой связи" [ПО. С. 819]. Представление о том, что эффект "... действует через связь С-С и возникает вследствие недостатка вращательной симметрии у этой связи", было постулировано еще в 1940 г. А. Лэнгсетом и соавт. [111. С. 416]. С такой трактовкой не согласен Л. Полинг, который разработал теорию, объясняющую потенциальный барьер Вращения наличием обменного взаимодействия электронных облаков валентных связей, примыкающих к аксиальной связи [112, 113]. Л Полинг предположил, что в обменном взаимодействии, помимо электронов в s-и р-состояниях, участвуют также электроны в f- и d-состояниях. Многочисленные квантовомеханические расчеты потенциальных барьеров у этаноподобных молекул, проведенные самим Л. Полингом, а также Г. Эйрингом, Г. и Ф. Харрисами, К. Питцером и У. Липкомбом и др. [1958-1967 гг.) с учетом и без учета d- и f-электронных состояний, не привели к однозначным результатам. Строгий расчет затруднен тем обстоятельством, что высота потенциального барьера в квантовомеханических расчетах представляет собой малую разность очень больших величин. [c.121]

Когда атом помещают в однородное внешнее поле, направление поля приводит к появлению выделенного направления в системе. Поэтому такой атом уже нельзя описывать сферической группой симметрии, в которой все направления эквивалентны. 1 Вращение вокруг оси, направленной вдоль поля, должно отличаться от вращения вокруг осей, перпендикулярных направлению поля. Вращательная симметрия такой системы сводится к симметрии двумерной группы вращений Я (2). Осью вращений является вектор внешнего поля. Влияние внешнего поля на операции симметрии других типов, принадлежащих к группе 0(3), зависит от того, в электрическом или магнитном поле находится атом. Электрическое поле обладает свойствами обычного вектора в направлении поля. Этот вектор изменяет знак при инверсии. Следовательно, операция инверсии не является операцией симметрии для электрического поля. Вместе с тем вектор электрического поля симметричен по отношению к отражению в любой плоскости, содержащей этот вектор. В обозначениях точечных групп (при обозначении точечных групп мы будем пользоваться системой Шёнфлиса) такая сим- [c.179]

I Таким образом, для некоторых молекул с вращательной симметрией можно получить, иногда с привлечением постоянной Керра (стр. 98), об . значения поляризации Ь1 и Ьа = Ьз тогда можно показать, чтоЬ Ь2 = Ьд. [c.95]

Хотя первое уравнение и второго по рядка, однако решение относительно и однозначно, так как всегда (за исключением Нд) дается теорией Зильберштейна (ср. стр. 93). 2) Если нет вращательной симметрии, то из уравнения (75) можно найти только анизо- [c.101]

Кроме указанных линз в современные микроскопы вводят также стигматоры, представляюш,ие собой слабые цилиндрические магнитные или электростатические линзы, оптической силой и ориентацией которых можно управлять. Назначением их является подавление одного из видов осевой аберрации — приосевого астигматизма, обусловленного отступлением линз от вращательной симметрии из-за неоднородности магнитных материалов и различных загрязнений, появляющихся в микроскопе. Стигматоры располагают в объективной линзе и в слабой линзе двойного конденсора для получения круглой формы сечения пучка на объекте. [c.10]

Уравнение (14.4) для электронной энергии совершенно аналогично уравнению, обсуждавшемуся в гл. XI. Электронные волновые функции Р х, у, z, г), таким образом, обла-чдают симметрическими свойствами различных неприводимых представлений групп Лоод или ov, в зависимости оттого, являются ли ядра одинаковыми или разными. Колебательная волновая функция R r) зависит только от расстояния между двумя ядрами и принадлежит поэтому к полностью симметричному представлению. Полная волновая функция будет, следовательно, иметь свойства симметрии произведения F x, у, Z, r)U bj х)- обсуждения свойств решения уравнения (14.6) удобно сначала рассмотреть волновое уравнение для симметричного волчка, т. е. для твердого тела с вращательной симметрией относительно одной оси. Применяя систему координат фиг. 27 с осью симметрии твердого тела вдоль оси 2-, получаем следующее волновое уравнение [.57—59 для системы [c.346]

Смотреть страницы где упоминается термин Вращательная симметрия: [c.93] [c.93] [c.96] [c.158] [c.203] [c.220] [c.221] [c.260] [c.49] [c.55] [c.55] [c.215] [c.502] [c.121] [c.103] [c.143] [c.123] [c.124] [c.104] [c.155] [c.302]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология