Ньютона состояния газов

Б. Расчет коэффициента фугитивности чистого газа на основании метода соответственных состояний метод Ньютона). В методе соответственных состояний утверждается возможность получения [c.276]

В методе соответственных состояний утверждается, что некоторые из термодинамических свойств веществ при одинаковых значениях приведенных параметров должны быть одинаковыми. Это утверждение назьшается законом соответственных состояний, который является лишь приближенным правилом. Ньютон (1935) на основании экспериментальных данных для Р, У и Г показал, что для различных газов при одинаковых параметрах коэффициенты фугитивности у = //Р близки между собой. Итак, у = /(я, т) является однозначной функцией от приведенных давления и температуры. Зависимость у = /(я, т) представлена на рис. 98. Метод соответственных состояний позволяет очень легко определить коэффициенты фугитивности, а также и фугитивность / = уР, если известны критическая температура и давление. [c.276]

Как известно, все чисто механические процессы (в которых отсутствует трение) полностью обратимы, т. е. они могут быть проведены как в прямом, так и в обратном направлениях через одни и те же промежуточные состояния. После возвращения системы в исходное состояние в случае протекания обратимых процессов как в этой системе, так и в окружающей среде не остается никаких изменений. Однако, хотя все тела состоят из молекул, подчиняющихся законам Ньютона, все же в действительности процессы протекают только в одном направлении. Простейшим примером этого является расширение газа. Чтобы понять это кажущееся противоречие, проведем следующий мысленный опыт. [c.30]

Вязкостью называется свойство среды оказывать сопротивление сдвигающим усилиям при относительном движении слоев. У большинства жидкостей и всех газов сопротивление сдвигу в состоянии покоя равно нулю. Между слоями жидкости или газа при их относительном движении возникает сила вязкости или внутреннего трения, определяемая формулой Ньютона [c.12]

Процесс конвективного теплообмена между поверхностью твердого тела и окружающей средой (жидкостью, газом) подчиняется весьма сложным закономерностям. Интенсивность этого процесса зависит от многих параметров, характеризующих свойства, состояние и режим перемещения среды, а также форму и размеры твердого тела. Так как математическое описание процесса конвективного теплообмена встречает непреодолимые затруднения, при его изучении за основу принимают более простую общую закономерность, называемую уравнением Ньютона [c.268]

Гидравлическое сопротивление, оказываемое слоем твердых частиц газовому потоку, по третьему закону Ньютона, равно подъемной силе, с которой поток действует на твердые частицы. В момент, когда сила сопротивления слоя становится равной его весу, сила тяжести уравновешивается подъемной силой и слой переходит во взвешенное состояние с хаотическим движением частиц. Верхним пределом скорости газового потока в кипящем слое является скорость витания, при которой сила трения восходящего газового потока уравновешивает вес данной изолированной частицы. При достижении в кипящем слое скорости газового потока, соответствующей скорости витания частиц данного размера, последние начинают уноситься из слоя. Для полидисперсного кипящего слоя граница скорости потока газа, при которой происходит унос, размазана . [c.171]

В процессах газификации в кипящем слое и во взвешенном состоянии с увеличением плотности газифицирующего агента, т. е. с увеличением давления, уменьшаются предельные скорости падения частиц топлива, к которым приложим закон Ньютона (частицы диаметром не менее 0,1 мм). В табл. 9 при ведены предельные скорости падения частиц топлива диамет ром 0,1, 1 и 10 мм (плотность частиц 1000 кг л ) при различном давлении газа. [c.64]

Проблему легко разрешить, если допустить, что динамические формализмы Ньютона и других основоположников механики не обеспечивают полного описания поведения системы. Необходимо еще привлечь вероятностные закономерности. Наблюдение, согласно которому газ никогда не возвращается к первоначальному состоянию (в сущности, за время эксперимента), можно обосновать с помощью вероятностных аргументаций. С точки зрения классической динамики этот факт является крайне парадоксальным [c.88]

Закон трения Ньютона справедлив для всех газов и многих жидкостей с низкой молекулярной массой ньютоновские жидкости). Однако ряд жидкостей (например, растворы полимеров, пасты, суспензии) обнаруживают более сложные вязкостные свойства, которые не могут быть описаны законом Ньютона неньютоновские жидкости). Для неньютоновских жидкостей вязкость зависит не только от параметров состояния, но и от условий течения. Зависимость между касательным напряжением [c.24]

Зависимость между Др и о для ламинарного и турбулентного режима имеет различный вид. По данным Н. М. Жаворонкова [л. 30] переход в слое ламинарного течения газа в турбулентное происходит при Не, равном от 50 до 60. Поэтому переход слоя с малыми размерами частиц в состояние псевдоожижения будет происходить при ламинарном режиме движения газа, для которого зависимость между Др, измеряемой в ньютонах на м , и высотой слоя имеет вид [c.196]

Развив свои воззрения на теплород, Дальтон переходит к изложению взглядов на строение газов и механизм их поведения. В основу своего учения он кладет мысль Ньютона о взаимодействии противоположно направленных сил. Атомы, — говорит Дальтон, — связаны между собой силой притяжения, которая, поскольку она стремится предотвратить нх разделение, вполне правильно с этой точки зрения названа притяжением сцепления но, поскольку она собирает атомы из распыленного состояния (как, например, из пара в воду), она называется притяжением соединения или проще сродством. Какие бы названия ей ни придавали, все они будут обозначать одну и ту же силу [c.50]

Газ приближается к области критических давлений и температур и переходит в жидкое состояние. Вязкость жидких систем описывается законом Ньютона и для нее характерны свои [c.71]

Нас будет интересовать, как изменяется характер движения в системе при изменении параметров до и Рсо- Построим так называемую бифуркационную диаграмму — кривые 5до, со)=0 на плоскости > до< при различных значениях Усо- Здесь - корень уравнения (2.79) или значение объемной концентрации дисперсной фазы в состоянии равновесия. Для движения твердых частиц в жидкости в режиме Ньютона (и =1,78, /=0, Рд>Рс) подобная диаграмма представлена на рис. 2.2 в интервале значений [0,1]. Значения лежащие за пределами ЭТОГО интервала, лишены физического смысла. Для других систем (жидкость—жидкость, газ-жидкость) и режимов движения частиц качественный характер бифуркационной диаграммы не изменяется. Однако следует иметь в виду, что для твердых частиц диаграмма вьшолняется только для значений <р°, соответствующих состоянию плотной упаковки, т. е. до V 0,6. Для деформируемых частиц предельные значения <р° могут быть порядка 0,9 и даже вьпые. [c.91]

Используя метод графического интегрирования, Ньютон [15] определил из экспериментальных рУТ-соотношений коэффициенты 7/ для большого числа газов и составил общую диаграмму зависимости у1 = 1(Р1Рс, Т1Тс). Более точные значения коэффициентов летучести получаются, когда расчет ведут на основе известных уравнений состояния (Бенедикта — Вебба — Рубина, Бетти — Бриджмена или Редлиха — Квонга). [c.217]

Обязательно ли для объяснения законов состояния идеального газа предполагать, что его молекулы движутся беспорядочно Покажите, что закон Бойля (PV =- onst при постоянных Тип) можно объяснить, исходя из предположения, что частицы газа неподвижны и отталкиваются друг от друга с силой, обратно пропорцнональной межъядерному расстоянию. (Это не так уж нелепо Ньютон развил такую теорию к 1686 г. и почти все ученые пользовались ею до 1845 г.) [c.249]

За последние годы явно видна реакция против такого представления и притом с двух сторон. Одни вовсе отрицают вещество, ибо, говорят они. мы знаем только энергию, веществом предъявляемую (жесткость, сопротивление, вес и т. п.), и, следовательно, вещество есть только энергия. Такое, ва мой взгляд, чисто схоластическое представление очень напоминает тот абстракт, по которому ничего не существует кроме, я , потому что все проходит чрез сознание. Полагать можно, что подобные представления, несмотря ни на какую диалектику, удержаться не могут в умах сколько-либо здравых. С другой стороны, против атомизма идут поклонники единого первичного или всеобщего вещества, при помощи наблюдения. бомбардирования , замечаемого при прохождении электричества в сильно разреженных газах, признавая необычайно — сравнительно с атомами — малые электроны , или материальные носители электрических зарядов. При этом или признают сверх электронов обычные атомы, или эти последние считают лишь совокупностью первых и вещество простых тел эволюционною формою их сложения. В таких электронных представлениях большую роль играют вначале еще очень неясные, радиоактивные (доп. 565) явления и учение об электролитической диссоциации (доп. 71 и 219), а все опирается на электричество, для которого и поныне нет еще ясного представления уже по тому одному, что самая первичная (в историческом смысле) энергия— тяготения остается со времен Ньютона в состоянии ничем не выясняемом. Конечно, полезно связывать неизвестные вместе, но отсюда до ясного, хотя бы гипотетического представления, подобного атомическому, еще очень далеко. А так как обычные простые тела остаются даже в воображении энергетиков и электронников , ве говоря уже об опыте, все же никак не понимаемыми в своей реальной сущности, как непонятны и самостоятельные атомы, то с химической точки зрения оба современных противника атомизма ни в чем не представляют преимущества для их признания. А если смотреть на атомизм, как на схему, помогающую разобраться в очень большой сложности химических явлений, то атомному учению нельзя отказать в его большом значении. Искать еще лучшего, еще более твердого, правда, конечно, вполне законно, но отказываться от признаваемого взамен чего-то смутного никак не должно, потому что за атомизмом есть свои заслуги, своя история. Простой же чистый скептицизм есть сумбур и ведет к гибельному резонерству и бездеятельности, пагубной для отдельных лиц и всяких их совокупностей. [c.476]

Закон Гэ-Люссака,—писал он,— составляя исходную точку для по-кимания газообразных веществ, есть закон не вполне точный, а приблизительный, и некоторые отступления от него существуют. Я, кажется, имел случай говорить вам, что подобного рода явления не составляют неправильностей, ошибок в изучении природы, потому что закон природы, в сущности, как и надо ожидать, сравнительно сложен, а простота является лишь в общем отношении. Сложный закон почти всегда можно разбить, разложить в быстро сходящуюся строку, первый член которой и будет тот простой закон, который мы отыскиваем. Очевидно, что нельзя ждать, чтобы можно было открыть все сложности на основании всей простоты. Чтобы вам указать в историческом примере важное существенное значение этих первых членов, достаточно указать на коренной пример закона тяготения, открытого Кеплером и- Ньютоном, от которого в природе имеются некоторые кажущиеся отступления, т. е. такие небольшие отклонения, как, например, в местоположении светил на небесном своде, которые для Фомы неверного могут представляться средством для колебания правильности этого закона. Но история этого предмета указывает, что эти отступления разрешаются этим же законом, потому что в основе закон имеет только взаимодействие планет и солнца друг на друга. Если могут быть некоторые уклонения, то они не суть доказательства неверности основ закона, а они только показывают, что явления не вполне правильно исследованы. Следовательно, открытие закона, хотя в нем существуют некоторые отступления, не есть брожение слепого, а есть действительное понимание предмета и приближение к нему. Как закон Гэ-Люссака не вполне точен, так и этот закон расширения жидкостей не вполне точен и, следовательно, могут являться отступления в разных условиях. Например, известно, что пары в насыщенном состоянии не подчиняются закону Гэ-Люссака, а между тем этот закон очень существен и дает понятие о природе газов. Всякие газы отступают немного в различной степени. Можно показать, что тем более отступают, чем больше частичный вес, [c.205]

Благодаря И. Ньютону механика стала первой областью естествознания, которая была сведена к небольшому числу простых законов. Это открыло широкие возможности математическим путем находить многочисленные следствия. Так, например, возникла небесная механика. Применительно к миру микроскопических величии Д. Бернулли была выявлена связь между давлением газов и ударами молекул о стенки сосудов. Он полагал, что движение каждой молекулы подчиняется законам механики, на основе которых можно описать поведение газов. Однако основы кинетической теории газов заложил М. В. Ломоносов, во многом предвосхитивший ее современное состояние. Он уловил основные черты молекулярных явлений, показав, что ... теплота состоит во внутреннем движении материи и, что движение молекул газов и их столкновения происходят в беспорядочной взаимности наподобие столкновениям между бы-стровращающимися волчками на поверхности гладкого льда. Число таких молекул- волчков невообразимо велико даже в самых малых, поддающихся измерению, количествах вещества и в самых малых объемах газов. Движение такого скопления частиц пе может не быть беспорядочным — полная хаотичность является важнейшей особенностью теплового движения. Эти обстоятельства позволяют использовать для анализа теплового движения теорию вероятности, которая всегда применяется для систем, содержащих большое число объектов. [c.19]

Кроме того, несгоревший сульфид железа (пирит) в ды-мовых газах может пристать к металлической поверхности и тем еще более ухудшить положение это происходит главным образом при условиях, способствующих образованию коптящего пламени. Таки.м образом минимальная безопасная рабочая температура подогревателей или экономайзеров зависит не только от содержания влаги в дымовых газах, но также от количества сульфида в летучей золе. Если осаждающаяся пыль гигроскопична, она может стать влажной, даже если температура выше действительной точки росы газов на 28—39°. На некоторых заводах необходимо поддерживать температуру в 135°, чтобы избежать коррозии вследствие конденсации влаги на других предприятиях достаточно поддерживать 65°. Соответствующий указатель точки росы отходящих газов может помочь если употреблять его с надлежащим пониманием важности друпих привходящих факторов. Ньютон обращает внимание на присутствие сернокислого натрия в топочных газах последний может способствовать окислению железа при высоких температурах. Кислый сернокислый натрий в горячем состоянии е оказывает влияния, хотя в холодном состоянии он притягивает влагу и вызывает коррозию. [c.188]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология