Угол экстинкции

Угол экстинкции % тоже связан с мол. весом [c.432]

Эталонный образец изготавливается из исследуемого материала. Основные требования к эталону размеры частиц должны быть достаточно малы (<0,2—0,3 мкм), чтобы не возникал эффект первичной экстинкции расположение блоков должно быть достаточно беспорядочным, что исключает появление эффекта вторичной экстинкции, заключающегося в ослаблении интенсивности отражения за счет интерференции между волнами, дифрагированными соседними блоками, что происходит, если угол дезориентировки между блоками мал. При исследовании порошкообразных образцов эталон может быть приготовлен, например, интенсивным наклепом порошка в процессе продолжительного помола. [c.101]

В работе [39, 40] был предложен новый метод исследования коэффициента экстинкции среды в критической области опалесценции растворов, позволяющий исключить влияние многократного рассеяния. Метод основан на измерении коэффициента ослабления света, рассеянного в направлении 6=90°. Оптическая схема установки изображена на рис. 3. Параллельный пучок света распространяется в узком цилиндре с рассеивающим веществом. Ось цилиндра совпадает с осью X. Для того чтобы рассеянный свет не возвращался обратно в рассеивающую среду, кювета помещалась в иммерсионную жидкость (толуол). Свет, рассеянный на различных глубинах, регистрируется фотоэлектрическим фотометром [35] (рис. 3). Угол зрения [c.340]

При более точных расчетах следует учитывать также явление вторичной экстинкции, заключающееся в ослаблении интерферирующих лучей из-за взаимодействия отраженных лучей от соседних блоков в случае, если угол дезориентировки между блоками мал. Этот эффект зависит от того, насколько положение различных областей кристалла близко к параллельному, и увеличивается с уменьшением разброса ориентации блоков. [c.141]

Эффект экстинкции эквивалентен увеличению коэффициента поглощения и проявляется тем сильнее, чем меньше отражающий угол и чем больше порядковый номер рассеивающего элемента. Для линий с боль- [c.141]

Линейный дихроизм частично ориентированного макроскопического образца определяют, анализируя поглощение или ослабление света, поляризованного параллельно определенному направлению в лабораторной системе координат. Регистрируемое поглощение является результатом усреднения вкладов в поглощение поляризованного света, вносимых молекулами, распределенными по разным ориентациям в пространстве. Обозначим через а угол между продольной осью какой-либо молекулы и макроскопическим направлением поляризации (рис. 12.9). Количество света, поглощаемого каждой молекулой, зависит от данного угла и от двух вышеупомянутых коэффициентов экстинкции, ц и . Как было показано в гл. 7, интенсивность поглощения света, поляризованного под углом а относительно направления максимального поглощения, пропорциональна сов а. Поэтому в случае, который иллюстрирует рис. 12.9, где изображена молекула, лежащая в плоскости страницы и ориентированная под углом а к световому вектору, очевидно, что коэффициент экстинкции [c.285]

Рассмотрим вискозиметр Куэтта (гл. 13) с неподвижным внутренним и вращающимся внешним цилиндрами. Между этими цилиндрами имеется зазор, который можно увидеть, если посмотреть вдоль оси прибора. Если между источником света и прибором расположен поляризатор, и выходящий свет попадает на второй поляризатор (анализатор), ось которого перпендикулярна оси первого поляризатора, свет не достигает наблюдателя. Если в зазор помещен раствор, содержащий удлиненные молекулы, и внешний цилиндр вращается, за счет градиента скорости молекулы ориентируются и изменяют плоскость поляризации света, пропущенного поляризатором, так, что некоторое количество света начинает проходить через анализатор. Однако, так как система обладает цилиндрической симметрией, имеется два района, в которых средняя ориентация оптической оси среды параллельна направлению поляризатора (рис. 18-11). В этих точках (которые находятся друг против друга) не происходит переориентации поляризованного света и анализатор не пропускает свет. Аналогично имеется два района, в которых молекулы ориентированы в направлении анализатора, и снова через всю систему свет не проходит. Следовательно, как показано на рис. 18-11, образуются четыре района, которые кажутся темными на светлом фоне. Такая фигура называется крестом, а угол х — углом экстинкции. Можно показать, что [c.536]

Вид вдоль оси прибора для измерения двойного лучепреломления в потоке. Раствор помещен между внутренним и внешним цилиндрами. Когда внешний цилиндр вращается, палочкообразные молекулы ориентируются в потоке. В двух местах они параллельны анализатору в двух других местах они параллельны поляризатору. В этих четырех положениях свет не пропускается узор из четырех темных районов известен под названием креста. Угол поворота креста X относительно оси анализатора называют углом экстинкции. [c.537]

Свет от источника собирается конденсорной линзой в отверстии диафрагмы, которая таким образом становится источником света. После диафрагмы свет проходит вторую конденсорную линзу, поляризатор Николя и попадает в жидкость между двумя концентрическими цилиндрами. Четвертьволновая пластинка и полузачерненный клин вставляются только в момент измерения двойного лучепреломления и убираются, когда нужно определить угол экстинкции. Далее свет проходит через анализаторную призму Николя. Последняя конденсорная линза фокусирует свет таким образом, чтобы оптическая картина была впдна в зрительную трубу [32]. [c.428]

H5N.J2...... sHjN.J ...... 62 85 2 На = 59 F 2 Е = 96,5 Г + г>у, умеренная. Отчетливая горизонтальная дисперсия Оранжевые пластинки, удлинение а Дихроизм желтый до черного, угол экстинкции 10 2° [c.56]

Хиральные молекулы проявляют оптическую активность. Они имеют различные показатели преломления циркулярно поляризованных компонент плоско поляризованного светового луча циркулярное двойное преломление), а также различные мольные коэффициенты экстинкции циркулярный, или круговой дихроизм). Вследствие циркулярного двойного преломления хиральные молекулы поворачивают плоскость колебаний нлоскополяризованного света на угол а (см. раздел 1.3.6.1). [c.91]

Обсуждение результатов измерений равновесия в растворах. Равновесные растворы встряхивали в течение времени, указанного в табл. 786, затем отфильтровывали уголь и анализировали фиксированные равновесные растворы. В табл. 786 Ссо (оптич.) и Ссо (электр.) соответствуют общим концентрациям кобальта, установленным оптически или электролитически. ае(550) и (Хб (590) — доли общего количества кобальта, присутствующего в виде лутео-ионов, вычисленные из экспериментальных значений экстинкции при данных длинах волн. Кроме пяти первых растворов, в которых концентрация аммиака 0,1 и., наблюдается вообще очень хорошее соответствие между концентрациями кобальта, установленными двумя разными способами, и значениями ае, вычисленными при разных длинах волн. Этот факт непосредственно указывает на то, что в равновесных растворах с концентрацией аммонийной соли более чем 0,1 н., кроме лутео-ионов, содержатся только гидроксопентаммин-ионы. При малых концентрациях аммонийной соли в растворе, по-видимому, присутствует небольшое количество третьего соединения. С точки зрения вышеуказанного непрерывного изменения растворов гидроксопентаммин-соединений с малым содержанием аммония целесообразно предположить, что этим соединением является дигидроксотетраммин-комплекс. Чтобы полностью использовать полученные результаты, было вычислено среднее значение ае для всех исследованных растворов независимо от этого комплекса, причем экстинкции, измеренные при 550 M. v, были приравнены удвоенной величине экстинкции при 590 [c.270]

Рис. 5.4 показывает, как падает интенсивность этой полосы при сохранении ее положения вследствие поворота нитрогруппы относительно плоскости бензольного кольца. Вепстер [8] оценил угол поворота нитрогруппы в орто-замещенных нитробензолах по коэффициенту экстинкции полосы при 250 нм, пропорциональному os2 . (Поскольку перекрывание орбиталей пропорционально os 0, переходный момент, вызванный перекрыванием тоже пропорционален OS0, а коэффициент экстинкции пропорционален квадрату переходного момента.) Подсчитанный таким способом угол оказывается близким для орто-алкилзамещенных нитробензолов и п-ни-троанилина [1] (таблица). [c.163]

Основное неудобство, связанное с использованием нейтронов, состоит в том, что при доступных потоках этих частиц получение интенсивностей рассеяния, достаточных для структурного анализа, требует довольно длительных экспозиций. Кроме того, в настоящее время в мире существует всего несколько реакторов, способных давать подходящие потоки нейтронов с нужной энергией. В то же время у метода нейтронного рассеяния есть определенные преимущества перед рентгеновским рассеянием. Для прямого сравнения нейтронного и рентгеновского рассеяний нам нужно ввести понятие длины рассеяния. Это абсолютная мера рассеивающей способности частицы. Рассмотрим рассеяние рентгеновских лучей одним электроном. Интенсивность, т.е. энергия, излучаемая за единичное время в единицу телесного угла, равна 7 (0) = 7,90 10 %(1 -I- со5 2е)/2, где 26 — угол рассеяния, а /д — поток энергии через I см в падающем пучке (см. Си1П1ег, 1960). Таким образом, константа 7,90 10 , определяющая действительное количество рассеянной энергии, имеет размерность см. Это — сечение рассеяния, совершенно аналогичное коэффициенту экстинкции (см. Дополнение 7.2). [c.437]