Течения и близкие к ним

Прохождение газа через кипящий слой не является равномерным. Часть газа проходит в виде больших пузырей. Использование результатов экспериментов, проведенных в неподвижном слое, для псевдоожиженного слоя связано с затруднениями, но возможно, если высота слоя относительно велика, диаметр мал, а поток равномерен. При небольших высотах слоя возникает циркуляция в центре слоя твердые частицы движутся вверх, а около стенок — вниз. Для слоя, диаметр которого достаточно велик, перемешивание может быть значительным. При течении, близком к равномерному, для вычисления числа Пекле можно пользоваться зависимостью вида >2 [c.47]

Как видно, с увеличением параметра р первый корень функции Бесселя увеличивается, что приводит к уменьшению характерного времени установления турбулентного течения, близкого к стационарному состоянию. [c.323]

Рассмотрим ламинарное слоистое движение вязкой жидкости около неподвижной твердой стенки. На самой стенке скорость жидкости равна нулю, а вблизи стенки жидкость подтормаживается под действием сил вязкости. Эта область течения вязкой жидкости, расположенная около обтекаемого тела, называется пограничным слоем. Вне пограничного слоя влияние вязкости обычно проявляется слабо и картина течения близка к той, которую дает теория идеальной жидкости. Поэтому для теоретического исследования течения вязких жидкостей все иоле течения можно разбить на две области на область пограничного слоя вблизи стенки, где следует учитывать силы трения, и на область течения вне пограничного слоя, в которой можно пренебречь силами трения и поэтому применять закономерности теории идеальной жидкости. Следовательно, пограничный слой представляет собой такую область течения вязкой жидкости, в которой величины сил трения и инерции имеют одинаковый порядок. На основании этого можно оценить толщину пограничного слоя. [c.279]

Для режима течения, близкого к идеальному вытеснению (Ре- -оо), уравнение (3.90) упрощается [c.133]

Благодаря первому допущению поведение системы может быть описано линейными соотношениями для этого нужно положить, что твердые частицы следуют за жидкостью, но имеют при этом дополнительную скорость сноса, обусловленную взаимодействием их заряда с электростатическим полем. Таким образом, скорость частиц равна v+тЕ, где v — скорость газа, а тЕ — скорость сноса, связанная с взаимодействием заряда с полем. Практически указанный метод применяется только в случае очень тонкодиспергированных частиц или когда поле течения близко к стационарному. [c.298]

Численное исследование неравновесных течений показало, что в тех областях, где течение близко к равновесному, имеются значительные затруднения в выборе шага [c.119]

Попытка точного аналитического исследования течений, близких К равновесным, была предпринята Рудиным [ ] полученные результаты были использованы для вывода критериев близости к условиям равновесия для частных типов химических реакций [ °]. В работе сначала рассматриваются уравнения (2 ), (3) и (5) вместе с уравнением состояния, калорическим уравнением состояния и уравнениями химического равновесия. Если / — некоторый параметр потока (например. Г, р, г и т. д.), то при заданных в некоторой точке (например, в сечении 1 на рис. 2) начальных условиях и при заданном изменении площади поперечного сечения А х) решение этих уравнений может быть записано в виде функций (х) (параметры равновесного течения). Затем рассматриваются уравнения, описывающие течение при тех же начальных условиях и той же функции А х), но при конечных скоростях реакции уравнения (2) — (5), уравнение состояния и калорическое уравнение состояния. Относительно решения этих уравнений / х) предполагается, что разность = f мала по сравнению с / , т. е. что выполняется неравенство А//Д < 1, которое служит определением течения, близкого к равновесному. Из этих двух систем основных уравнений Рудин получает затем уравнения вида [c.100]

По-видимому, в литературе отсутствуют результаты исследования течений, близких к замороженным, аналогичные изложенным результатам исследования течений, близких к равновесным. Эта задача значительно проще, чем задача о течении, близком к равновесному, поскольку вместо уравнений (13) и (14) здесь можно воспользоваться уравнениями [c.103]

В связи с этим получение результатов, аналогичных результатам предыдущего параграфа в случае течения, близкого к равновесному, оказывается несложным. В частности, для рассмотренной реакции критерий близости к равновесным условиям (критерий (15)), принимает вид [c.106]

Применение метода избыточного локального потенциала (разд. 10.10) к течениям, близким к пуазейлевскому, позволяет найти область устойчивости этого потока. Два основных безразмерных параметра в этой задаче — число Релея и число Рейнольдса. Число Релея (11.33) теперь имеет вид [c.176]

Масштабные функции (x), b(x) и (x) определяются из условия, чтобы переменная х не входила явно ни в преобразованные уравнения, ни в граничные условия. Кроме того, переменная т] выбирается так, чтобы в пограничном слое, где течение автомодельно, она сводилась к истинной автомодельной переменной. Для наклонной поверхности переменная т] в уравнениях (5.2.6) должна сводиться к автомодельной переменной при малых 0, т. е. для течений, близких к вертикальному, так как в этих случаях течение автомодельно. Из этих условий определяются с х), Ь(х) и (j ) [c.220]

Когда течение близко к прямолинейному (кривизна линий тока мала, рис. 1-2,в), то величина р у+г для всех точек сечения практически сохраняет постоянное значение. Это значит, что давление по сечению изменяется по гидростатическому закону. В таких условиях вер определяется так [c.10]

Уравнение (I. 37) справедливо для идеального случая, при котором теплофизические константы не меняются или меняются незначительно, т. е. процесс течения — близкий к изотермическому. [c.34]

Если течение близко к равновесному, как и в начале расширения, то [c.24]

Если течение близко к замороженному, то либо Г1< Гь, либо Гь< Г1, и величина ( У,/ г) имеет тот же порядок, что и большая из двух скоростей реакций [c.24]

Положив, что в точке, определяемой одним из этих уравнений, происходит замораживание реакции, можно оценить входящие в них величины, рассмотрев течение, близкое к равновесному [c.24]

В данной книге такие случаи рассматриваться не будут. Ниже основной интерес представляют течения, близкие к автомодельным (дальний след, основной участок струй), в которых величины 7 и 7 практически неразличимы, вследствие чего, далее, индекс 2 часто будет опускаться. [c.40]

Из рассмотрения эпюр тангенциальной составляющей скорости следует, что после истечения из соплового ввода закрученный поток образует на периферии камеры течение, близкое к потенциальному (т. е. свободному) вихрю с распределением тангенциальной ско- [c.9]

Надежнее всего регистрируется нижняя часть кривой течения, близкая к области наибольшей ньютоновской вязкости. Вместе с тем наибольшая ньютоновская вязкость полимерных систем, проявляющих сильную зависимость эффективной вязкости от скорости сдвига, может отвечать очень низким значениям этих скоростей, что затрудняет прямые измерения т]о. Это особенно типично для высокомолекулярных полимеров с широким молекулярно-массо-вым распределением. В таких случаях определение гю требует экстраполяции вязкости к нулевому значению напряжения сдвига, что осуществляется графически в координатах 1 т] — От- [c.217]

В работах [5, 6] приведены теоретическое решение и интерполяционные уравнения для расчета теплообмена при ламинарном течении пластичных дисперсных систем (ПДС) в круглых трубах. Однако эти зависимости справедливы только для режимов течения, близких к изотермическому, поскольку [c.87]

Для несжимаемой жидкости 1у 2 (У-о) = = 0. При сдвиговых течениях ИЦ = с1е1 = I, ИО и даже для течений, близких к сдвиговым, зависимостью г от ПЦ можно пренебречь. Неньютоновская вязкость, таким образом, будет зависеть только от второго инварианта Ну = (7 7) = 2 2 7гу7 . Практически вместо Пу предпочитают применять модуль 7, определяемый как [c.153]

Другой путь в устранении затруднений, возникающих при расчете околоравновесных областей течения, заключается в поисках подходящих вычислительных схем. Эшенредер, Бойер и Холл [307] для расчета течений, близких к равновесному, использовали метод возмущений, основанный на линеаризации кинетических уравнений. При переходе к области течения с развитой неравно-весностью по методу авторов работы [307] расчет ведется стандартным методом Рунге—Кутта 4-го порядка. Вычислительная схема Эшенредера, Бойера и Холла [307] позволяет рассчитывать течения, начиная с точки, в которой имеет место термохимическое равновесие. [c.122]

Для замороженного течения = Fj,/ = onst, где Yi,i — начальное значение Y . Для течения, близкого к замороженному, представляет интерес величина AYJY f, где теперь = Y — Y j. Для этой величины из уравнения (23) можно получить [c.106]

Поскольку для течения, близкого к замороя енному, имеет место неравенства / < (Ух,е — то [c.107]

Заключение. Результаты теоретических расчетов и экспериментов показывают, что метод Рича для течений, близких к вертикальному течению, т. е. замена g ва g os 0 в выражении для числа Грасгофа, пригоден для расчета тепловых потоков даже при больших углах отклонения от вертикали, когда сила направлена как в сторону поверхности, так и от нее. Предельное значение угла 0, по-видимому, не менее 0 = 70°, когда сила направлена к поверхности. При больших углах отклонения, когда сила Вп направлена от поверхности, на некотором расстоянии от передней кромки возникает отрыв потока. Это расстояние меньше при больших углах отклонения. Отрыв и связанные с ним вопросы обсуждаются далее в разд. 5.8. Но в области до отрыва потока коэффициент теплоотдачи, по-видимому, снова можно рассчитывать по корреляционной формуле для эквивалентной вертикальной поверхности по крайней мере до значений 0 = 60°. [c.227]

Поле течения около препятствия меняется с изменением числа Рейнольдса Не, соответствующего течению воздуха относительно препятствия При больших Не искривление линий тока становится заметным лишь вблизи препятствия и, за исключением узкого граничного слоя, поле течения близко к полю течения идеальной жидкости (рис 6 2) Когда же Не мало, течение определяется вязкостью и влияние вызванного препятствием искривления линий тока наблюдается на сравнительно больших расстояниях от препятствия Резкое искривление линий тока перед самым препятствием при больших Не приводит к усилению влияния инерции ча-етиц, тогда как постепенное искривление линий тока при малых Не уменьшает вероятность соударения частиц с препятствием Если скорость воздуха и размер частицы достаточно малы, то движение введенной в воздушный поток частицы будет подчиняться стоксовскому закону сопротивления В противном случае сила, действующая на сферическую частицу, может быть определена по данным о коэффициенте лобового сопротивления В любой момент времени действующая на частицу ускоряющая сила равна силе сопротивления среды, соответствующей разнице в скоростях движения частицы и среды [c.182]

В связи с этим заводом было принято решение реконструировать реактор по способу, предложенному ВНИИГазом и НИИОГАЗом с установкой двух встречных горелок. В проекте реконструкции, наряду с основными горелками, были предусмотрены горелки с форкамерами конструкции Г.И.Алимбаева. Впервые на ОГПЗ на установке 2У350 построен реактор с применением нового принципа создания двух встречных вращающихся пламен, взаимодействие которых в начале реактора должно обеспечить затухание вращения и создание на основной длине реактора режима идеального вытеснения. Реактор обеспечивает взаимодействие кислого газа с воздухом в две стадии. Первая стадия -интенсивное смешение кислого газа с воздухом и осуществление экзотермической реакции кислородом. Вторая стадия - экзотермическая реакция взаимодействия сероводорода с диоксидом серы. При этом в первой части идет затухание вращающихся потоков, вытекающих из внешних горелок, а во второй части обеспечивается режим течения, близкий к идеальному вытеснению. Это позволяет эффективно использовать объем реактора и уменьшает время, необходимое для достижения термодинамического равновесия. [c.19]

Адиабатический поток в горизонтальных трубопроводах. Если принять, что условия течения определяются адиабатическим расширением газа у входного отверстия в сопло, ведущее из камеры, в которой скорость незначительна, и нет трения, то можно применить удобный графический метод интегрирования уравнения (П-58) для адиабатического потока в горизонтальных трубопроводах 2. Принятые условия течения близки к реальным, так как отклонение действи-тбльного входного отверстия от формы идеального сопла компенсируется увеличением длины трубы, Экспериментальные данные показывают, что коэффициент трения в этом случае является той же функцией числа Рейнольдса для сжимаемого потока, что и для несжимаемого [c.146]

Единственным нормативным указанием относительно бактериального состава воды в местах купания является Инструкция Всесоюзной государственной санитарной инспекции об основных санитарных, противомалярийных и рыбоводческих требованиях при восстановлении прудов и водоемов на местном стоке, в которой среди прочих имеется специальное указание, что в местах купания коли-титр должен быть не менее 0,1. Сопоставление приведенных выше данных позволяет отметить в качестве общего положения, что наиболее желательным для организованного купания и спорта являются участки водоемов, коли-индекс которых не превышает 1000. Пределом бактериального загрязнения воды, еще допускающим использование водое-мо,в для этих целей, можно считать коли-индекс 10 000. Отметим все же, что эти показатели бактериального состава воды могут быть приняты в расчет при элементарно благоприятной общей санитарной обстановке и отсутствии выше по течению близко расположенных необеззараживаемых стоков бытовой канализации. [c.179]

Радиальные лопатки направляющего аппарата гидравлической турбины (фиг. 4. 13) создают одинаковую величину окружной составляющей скорости воды на всех линиях тока, а между направляющим аппаратом и колесом течение близко к свободному вихрю с,/ = onst. [c.73]

Поле течения около препятствия меняется с изменением числа Рейнольдза Ке, соответствующего течению воздуха относительно препятствия. При больших Не искривление линий тока, становится заметным лишь вблизи препятствия и, за исключением узкого граничного слоя, поле течения близко к полю течения идеальной жидкости (рис. 6.2). Когда же Ке мало, течение определяется вязкостью и влияние вызванного препятствием искривления линий тока наблюдается на сравнительно больших расстояниях от препятствия. Резкое искривление линий тока перед самым препятствием при больших Ке приводит к усилению влияния инерции частиц, тогда как постепенное искривление линий тока при малых Ке уменьшает вероятность соударения частиц с препятствием. [c.182]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология