Энергия атома гелия

При О К вследствие нулевого движения средняя энергия атомов гелия, как мы видели, не равна нулю. Если принять, что (,-0,3 нм, Nл 40 Дж и =0,1, то для гелия Т] 5- 10 . Другое условие применимости теории Боголюбова сводится к требованию, чтобы Т <, где Т- —температура перехода гелия II в гелий I. [c.242]

Относительная погрешность этого разультата достигает 5,3%. (Отметим, что энергия в приближении первого порядка теории возмущений превышает истинную энергию атома гелия, тогда как энергия в нулевом приближении оказывается ниже истинного значения.) Приближение второго порядка приводит к гораздо более точному результату для энергии, но требует бесконечного суммирования для полного вычисления поправки Х Е" [c.117]

Как видно из предыдущих разделов, энергия атома гелия может быть вычислена точнее (и лишь с несколько большими усилиями) вариационным методом, чем в рамках приближения первого порядка теории возмущений. Кроме того, вариационная волновая функция, которая автоматически получается одновременно с энергией, тоже обладает сравнительно хорошей точностью. (Заметим, однако, что лучшая волновая функция для вычисления энергии может оказаться не лучшей для вычисления какого-либо другого свойства.) Вариационный подход позволяет также получить решение, удовлетворяющее теореме вириала, между тем этого нельзя сказать о приближении первого порядка теории возмущений (где кинетическая энергия равна отрицательной величине энергии нулевого приближения). Наконец, мы убедились, что для получения поправки первого порядка к волновой функции теории возмущений приходится проводить бесконечное суммирование. [c.118]

В отсутствие электрического поля потенциальная энергия атома гелия, показанная на рис. 526 в виде функции удаления атома [c.204]

Эта нулевая энергия вызывает ряд существенных следствий. Так, например, нулевая энергия соединений, содержащих водород, заметно больше, чем у соответствующих соединений с дейтерием, поскольку у последних веществ частота колебания связи X—Н меньше. Это в значительной степени определяет то, что реакции водородных соединений протекают быстрее. Нулевая энергия атомов гелия оказывается больше, чем энергия связи между атомами в твердом гелии. Вследствие этого гелий при обычных давлениях остается жидкостью вплоть до абсолютного нуля (см. стр. 235). [c.29]

Как оказалось, температура, при которой изостеры изменяют свой ход, соответствует примерному равенству средней кинетической энергии атома гелия /z T ) и максимальной глубины потенциальной ямы АФ. Для цеолита NaX это условие выполняется при - 240 К, а для NaA — при 170 К. Совпадение этих температур [c.22]

Как было указано в предыдущем разделе, выражение для энергии атома гелия состоит из слагаемых трех видов. Первая группа слагаемых представляет собой сумму орбитальных энергий, т. е. энергий электронов в поле голых ядер второе слагаемое учитывает кулоновское взаимодействие между электронами, находящимися на разных орбиталях, а третье — обменную энергию. Этот результат можно обобщить и на случай многоэлектронных атомов. [c.183]

P II С. 71. > ровни энергии атома гелия. [c.211]

Очевидно, в нашей системе законов квантовой механики еще чего-то недостает. Хотя мы можем объяснить наблюдаемые уровни энергии атома гелия, мы не можем передать кратности вырождения этих уровней. При рассмотрении энергетических уровней атомов, находящихся в периодической системе за гелием, возникают еще более серьезные трудности. [c.240]

При работе с электронно-захватным детектором недопустимо содержание в газе-носителе примесей кислорода, воды и некоторых органических веществ, молекулы которых имеют большое сродство к электрону, а при работе с аргоновым р-ионизационным детектором — примесей веществ, молекулы которых имеют потенциалы ионизации менее 11,6 эВ. В случае гелиевого детектора необходимо исключать любые примеси, так как энергия атомов гелия, находящихся в метастабильном состоянии, достаточна для ионизации молекул и атомов всех других соединений (за исключением неона). [c.18]

Мы будем полагать, что гр (1,2) нормированная функция, и проведем качественный анализ влияния возмущения на уровни энергии атома гелия. [c.46]

Способ рассмотрения молекул в квантовой химии остается тем же, что и в атомной физике составляется соответствующее уравнение движения Шредингера и находятся его решения, которые дают уровни энергии молекулы и вероятности распределения зарядного облака в пространстве. Можно представить, насколько трудно с математической стороны решение уравнения Шредингера для молекулы. Еслн в предыдущей главе, решая сравнительно простую задачу об уровнях энергии атома гелия, мы встретились с математическими трудностями, то в случае более сложных молекулярных систем эти трудности значительно увеличиваются. По причине математических трудностей многие задачи в квантовой химии рассматриваются качественно и только для простых молекул удается провести количественный расчет методом приближений. [c.73]

Заканчивая краткий обзор работ по исследованию структуры непрерывного спектра, следует отметить, что в этой области еще не разработаны достаточно сильные общие методы качественного анализа. Здесь имеется ряд конкретных нерешенных задач. В частности, остается открытым вопрос о существовании сингулярной части спектра и о наличии собственных значений на непрерывной части спектра у оператора энергии атома гелия (40). [c.319]

По формуле (15) энергия атома гелия и сходных с ним ионов выразится суммой двух членов, из которых первый, равен сумме энергий обоих электронов, вычисленных в нулевом приближении. Как было сказано, в нулевом приближении энергия каждого из электронов совпадает с энергией электрона в водородоподобном ионе, откуда следует, что равно [c.151]

В формуле (19) предыдущего параграфа энергия атома гелия и сходных с ним ионов в нормальном состоянии представлена в виде [c.152]

Решим вопрос, как изменится полная энергия атома гелия при учете энергии взаимодействия электронов (К а = й /гха). Если сохранить в уравнении (3), то последнее будет слишком сложным, чтобы быть решенным точно. Можно только искать подходящего приближения. Наиболее просто задача решается в рамках теории возмущений, развитой впервые применительно к задачам астрономии. Рассмотрим две частицы, движущиеся по двум разным орбитам (рис. 8), При отсутствии взаимодействия между частицами последниг [c.32]

Вычислите вариаинонную энергию атома гелия, выбрав в качестве пробной одноэлектронной функции гауссову функцию вида (2а/я) ехр (—аг ), [c.127]

Изучаемая поверхность, находящаяся в атмосфере разреженного гелия при температуре То, подвергается бомбардировке атомами со скоростью р 2лткТа) 1 на 1 см . Если к данной точке прикладывается поле Р, то потенциальная энергия атомов гелия снижается на Поэтому вблизи такой точки они будут уско- [c.207]

С которым связывается большое сечение рекомбинации электрон — ион, наблюдаемое в случае разряда в гелии. Ввиду того, что один из атомов гелия, возникающих при рекомбинации электрона и иона Нег, оказывается в возбужденном состоянии, а избыток энергии распределяется поровну между обоими атомами гелия в форме энергии поступательного движения, появляется возможность обнаружения этих быстрых атомов по допплеровскому уширеиию испускаемой одним из них спектральной линии [495]. Роджерс и Бионди показали также, что линия гелия % = 5876 А в спектре послесвечения сильно расширена. Из допплеровской ширины этой линии найдено, что кинетическая энергия атома гелия составляет 0Д э г что совпадает с величиной, какую должен иметь каждый атом гелия, возникающий в результате указанного процесса диссоциативной рекомбинации. [c.380]

Если не интересоваться взаимным отталкиванием электронов, получится, что общая энергия атома гелия Не ls2s в синглетном и триплетном состояниях была бы одинаковой (если принимать во внимание только электростатическое притяжение электронов к ядру), т. е. была бы равна сумме энергии электрона в ls-состоянии (т. е.— 4 н) и энергии электрона на 25-орбитали (т. е.— н) — всего — S h. Через Я,, обозначают энергию водородного атома в его низшем состоянии по отношению к энергии протона и электрона, бесконечно удаленных друг от друга ( = 1/2 ат. ед.). Энергия электрона Is равна —4 h. так как заряд ядра Не в 2 раза больше, чем у протона, а радиус ls-орбитали Не в 2 раза меньше, чем радиус ls-орбитали в атоме Н энергия 28-электрона в атоме гелия должна быть в 4 раза меньше, чем энергия ls-электрона в том же атоме, так как радиус 25-орбитали в 4 раза больше, чем у ls-орбитали. [c.49]

Интересно рассмотреть энергию атома гелия в ее низшем состоянии. Энергия, необходил1ая для удаления второго электрона, составляет 24,5 вольта эта величина находится между энергией в 13,5 вольта, необходимой для удаления электрона из атолш водорода, и энергией 54,1 вольта, необходимой для удаления первого (остающегося) электрона . Как и следовало ожидать, эта величина является промежуточной. Если бы первый электрон полностью экранировал второй от половины заряда ядра, то энергия удаления второго электрона была бы в точности такой же, как энергия, необходимая для удаления электрона из атома водорода, а если экранирования вовсе не было бы, для удаления второго электрона потребовалось бы столько же энергии, сколько и для удаления первого. Однако следует отметить одно обстоятельство оба электрона в атоме гелия, поскольку они оба находятся в Is-состоянии, совершенно одинаковы, и можно считать, что они экранируют друг друга, хотя это и не следует в достаточно ясной форме из данного налш приближенного представления об электроне, вращающемся в поле ядра, и всех остальных электронов. Электрон, который удаляется первым, требует 24,5 вольта, а оставшийся требует 54,1 вольта. Данный случай наименее пригоден для нашего приближенного метода рассмотрения, так как атом гелия является единственным, у которого все электроны находятся в одинаковом состоянии. Атом гелия будет еще рассматриваться более подробно в гл. X. [c.97]

УРОВНИ ЭНЕРГИИ АТОМА ГЕЛИЯ. ПРИНЦИП ИАУЛИ [c.42]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология