Допплеровская ширина

Допплеровская ширина линий зависит от массы излучающих атомов и их температуры в соответствии с законом Максвелла для распределения частиц по скоростям. Например, для линии неона (Л = 20) с длиной волны 585,2 нм при комнатной температуре (Г = 300 К) допплеровская полуширина равна 1,66-10" нм, т. е. больше естественной полуширины на два порядка. [c.140]

Из сопоставления полученных нами значений Г и Л вытекает, что ширина испускаемых ядрами при комнатной температуре спектральных линий в основном определяется допплеровской шириной и составляет примерно 0,25 эВ. [c.394]

Для изучения реакций с участием радикалов предпочтительны методы лазерной спектроскопии в ИК-диапазоне спектра. Однако в этом случае допплеровская ширина линии поглощения является достаточно узкой, вследствие чего при повышении общего давления ширина линии поглощения увеличивается и резко уменьшается чувствительность. В ИК-области можно изучать элементарные процессы до давлений, меньших 50 Торр. [c.129]

В табл. 2 приведены в качестве примера значения Ауд для некоторых резонансных линий при различных температурах. Как видно из этой таблицы, допплеровская ширина даже при низких температурах значительно больше естественной. [c.19]

Такое положение возникает вследствие конечной ширины спектральных линий (в частности, допплеровской ширины) и неопределенности по отношению к малым возмущающим термам, которые влияют на положение молекулярных уровней энергии. [c.107]

На основании собственных и предшествующих данных авторы работы [5] установили, что при относительно высоких мощности и давлении может наблюдаться значительное уширение спектральных линий до ширины абсорбционной и эмиссионной линий урана (х = = 591,45 нм). Чтобы лучше оценить полуширину абсорбционной линии урана, были проведены измерения при различных давлениях для одних и тех же остальных условий. Расчеты допплеровского уширения спектральной линии урана (% = 591,45 нм) нри 1000 К дают значение полуширины, равное 0,75 ГГц. Допплеровское уширение изменялось пропорционально /Т. Следовательно, при Т и 10 К допплеровская ширина линии равна 2,34 ГГц. Эксперименты дают величину 2,5 ГГц. Нри давлении 2,026 10 На измерения указывают ширину линии 3,5 ГГц (при 1,2 максимума интенсивности). [c.511]

Допплеровская ширина В (при комнатной темпе- [c.11]

Обращаясь вновь к выражению (5) для допплеровской ширины резонанса, мы можем теперь переписать его в виде [c.13]

Рнс. 5. Зависимость энергии отдачи и допплеровской ширины от энергии перехода [c.15]

Излучение спектра металлов и ряда других твердых при обычных температурах веществ в источнике с полым катодом обладает рядом особенностей по сравнению с излучением в обычных источниках — разрядах при атмосферном давлении благодаря относительно низкой температуре газа и излучающих паров допплеровская ширина линий невелика, а низкое давле- [c.250]

В работе [ "] принимается, что за нарушение равенства отношения интенсивностей отношению концентраций ответственны два фактора 1) различная ширина допплеровского контура линий изотопов водорода, 2) различие энергии диссоциации молекул Нг и Ог. Однако, во-первых, допплеровская ширина линий водорода и дейтерия в относительно холодной плазме низкого давления меньше ширины аппаратурного контура применявшегося прибора. Поэтому интенсивность в максимуме линии не зависит от допплеровской ширины. Во-вторых, отношение числа диссоциированных молекул Нг и Ог в плазме разряда зависит не от малого значения разности энергий диссоциации, поскольку плазма в этих условиях далека от состояния термодинамического равновесия, а от вероятностей процессов диссоциации и рекомбинации в объеме и на стенках трубки. Но рекомбинация идет в основном на поверхности и зависит от состояния последней, а значения эффективных сечений для процессов диссоциации молекул Нг и Ог неизвестны. Поэтому неудивительно, что авторам для получения согласия их вычислений с опытом пришлось принять температуру газа в плазме в 2500° С. Между тем, при низком давлении газа и не слишком больших плотностях тока, которые имели место в условиях работы [ ], температура газа не может сильно отличаться от температуры стенок разрядной трубки т. е. вряд ли превосходит 200—300° С. [c.544]

Результатов проведенных определений изотопного состава гелия статья не содержит. Приведенные в ней данные по ширине линий позволяют оценить температуру газа в полом катоде. Она может быть вычислена по допплеровской ширине линии и оказывается равной 190° К, т. е. отличается от температуры наружных стенок полого катода вс°го на 100° [c.557]

Как видно из этих регистрограмм, имеет место значительное переложение компонентов линии. Исследование показало, что в условиях проведения эксперимента допплеровская ширина линии близка к ширине инструментального контура. Поэтому степень разрешения заметно меняется с изменением разрешающей силы установки в частности, вследствие недостаточно высокого качества поверхностей интерферометра Фабри — Перо, разрешение улучшается при его диафрагмировании. [c.579]

Примечание Ширина щели 3,4-метрового спектрографа 18 мк, решетка 600 штрих/мм. Чувствительность повышается до IV порядка спектра, когда эквивалентная ширина щели становится равной естественной (допплеровской) ширине линий. [c.170]

Максимальное сечение Оо, см Допплеровская ширина О (при комнатной температуре), эв Энергия отдачи отдельного атома/ , эв Г/ео [c.13]

Рис. 1.5. Зависимость энергии отдачи и допплеровской ширины В от энергии гамма-кванта Е. Данные соответствуют Т = 300° К и Л = 100 а. е. м. Здесь Г — естественная ширина линии излучения для времени жизни возбужденного состояния ядра т= 10 сек..

Атом Переход 1, А То, сек Естественная ширина Допплеровская ширина [c.48]

Упомянутые выше три эффекта действуют также и при обратном процессе — резонансном поглощении , когда ядро zX. , поглощая фотон, переходит из основного в возбужденное состояние Е . Из-за отдачи резонансная энергия падающего фотона должна быть при таком поглощении больше Ej. на величину R допплеровское уширение и естественная ширина линии приводят и в этом случае к появлению распределения вокруг значения Ег + R. На рис. 103 дается пример спектров излучения и поглощения, причем допплеровская ширина линии предполагается превышающей естественную ширину. Как видно из этого примера, эффект отдачи препятствует резонансному поглощению ядром zX , находящимся в основном состоянии, у-кванта, испущенного аналогичным ядром при прямом переходе из возбужденного состояния в основное. [c.451]

Допплеровская ширина линий Дг = 0,71.10 см где т — масса молеку- [c.151]

Селективная ступенчатая ионизация атомов осуществляется путем резонансного возбуждения первым фотоном одного из уровней и последующей ионизацией возбужденного атома вторым фотоном (или несколькими фотонами) в ионизационный континуум (рис. 4.11,а). Малая допплеровская ширина атомных уровней (порядка 10 см ) позволяет селективно возбуждать [c.226]

Допплеровская ширина линий Дv = 0,71.10 Т1т сл. 1, гдет — массамолеку-лы и V — волновое число соответствующей спектральной линии. [c.151]

С которым связывается большое сечение рекомбинации электрон — ион, наблюдаемое в случае разряда в гелии. Ввиду того, что один из атомов гелия, возникающих при рекомбинации электрона и иона Нег, оказывается в возбужденном состоянии, а избыток энергии распределяется поровну между обоими атомами гелия в форме энергии поступательного движения, появляется возможность обнаружения этих быстрых атомов по допплеровскому уширеиию испускаемой одним из них спектральной линии [495]. Роджерс и Бионди показали также, что линия гелия % = 5876 А в спектре послесвечения сильно расширена. Из допплеровской ширины этой линии найдено, что кинетическая энергия атома гелия составляет 0Д э г что совпадает с величиной, какую должен иметь каждый атом гелия, возникающий в результате указанного процесса диссоциативной рекомбинации. [c.380]

Учет сдвига особенно существен при больших значениях а, когда лорентцевская ширина превышает допплеровскую ширину линии. В табл. 6 сопоставлены величины для различных значений а, вычисленные по [c.40]

Интерферометрическое измерение контура линии Нд 2537 А при использовании одноизотопной ртути Нд-198 показало, что полуширина линии с учетом аппаратурного ущирения линии составляет около 0,09 см К Допплеровская полуширина линии при температуре нагретой части капилляра -700°К должна быть равна 0,054 СЖ". Итак, уширение линии в результате самопоглощения оказывается меньше допплеровской ширины линии. [c.91]

Для исследования молекулярных спектров используются и лазерные спектрометры. Однако здесь их применение в настоящее время очень ограничено из-за того, что область непрерывной перестройки с узкой линией составляет лишь 1—5 см- , затем следует скачок моды . Он сильно затрудняет абсолютную привязку по частоте и идентификацию спектров. Точность калибровки по длинам волн, как правило, на порядок — два ниже, чем на фурье-спектрометрах высокого разрешения. Отметим также, что фурье-спектрометры во многих случаях уже обеспечивают разрешепие, ограниченное допплеровским уширенн-ем [1421, выше которого нет смысла подниматься при исследовании спектров методами линейной спектроскопии. Допплеровская ширина бстд уменьшается с ростом массы молекулы пг(бстд пут), однако еще быстрее уменьшается расстояние Аст между вращательными компонентами вследствие роста момента инер- [c.203]

Нетрудно видеть, однако, что этим условием исключается лишь малая область вблизи сОо, ширина которой для бальмеровских линий сравнима с допплеровской шириной. Поэтому уточненные критерии применимости статистической теории не сильно отличаются от тех, которые были получены в 36. [c.506]

Применив дебаевскую теорию твердого тела к энергетической зависимости поглощения атомами в кристаллах нейтронов в окрестности резонансного уровня, Лэмб показал, что при низких температурах (Г 6) должна наблюдаться несмещенная резонансная линия, которая обладает допплеровской шириной D = 2 Re (вместо энергии теплового движения кТ входит средняя энергия одной колебательной степени свободы кристаллической решетки е). Аналогичным следствием коллективизации энергии отдачи при излучении и поглощении гамма-квантов оказывается усиление вклада несмещенной линии с естественной шириной при охлаждении излучателя и поглотителя, которое и явилось причиной увеличения резонансного поглощения при понижении температуры в опыте Мёссбауэра. Теоретическое рассмотрение вероятности f перехода (при котором отдельному ядру сообщалась бы энергия отдачи R), не сопровождающегося возбуждением фононов, т. е. изменением внутреннего энергетического состояния кристаллической решетки, выполняется в дебаевском приближении довольно просто и характеризуется так называемым температурным фактором Дебая — Валлера [c.19]

Спектр излучения реакции O-bNO практически сплошной с наложением слабых диффузных полос вблизи коротковолновой границы (3980 А), определяемой разницей энергии между 0 + -fNO и NO2 в основном состоянии [196—198]. Появление зтих эмиссионных полос хорошо объясняется особенностями спектра поглощения. Максимум излучения приходится на длину волны 6300 А [195], причем излучение простирается в ближнюю инфракрасную область. Излучение, соответствующее длинам волн больше 1,4 мкм, очень слабое [195], но с использованием интерференционной спектроскопии удается наблюдать излучение при длинах волн вплоть до 3,3 мкм [58]. В настоящее время нет полной уверенности в том, что спектр излучения действительно сплошной. Спектр поглощения NO2 в области, представляющей интерес, дискретный, но с исключительно сложной структурой поэтому вполне вероятно, что и излучение хемилюминесценции также дискретно, но для разрешения структуры спектра недостаточно разрешающей способности приборов. Кроме того, возможно также перекрытие линий на расстояниях, меньших их допплеровской ширины. Естественно ожидать, что спектр излучения при переходах с разных колебательных уровней верхнего электронного состояния (или состояний) на большое число уровней основного электронного состояния будет значительно сложнее спектра поглощения при комнатной температуре, когда почти все переходы осуществляются с нижних колебательных уровней. Согласно Каррингтону и Гарвину, почти вся колебательная структура спектра поглощения, наблюдаемая при комнатной [c.185]

ИК-спектры поглощения в газовой фазе таких простейших неорганических соединений, как СО, Og, H I, NHg и т. д., хорошо известны и даже используются для точной калибровки спектрофотометров. Тонкая вращательная структура колебательных полос, получающаяся в результате пе-])ехода молекул из одного колебательно-вращательного состояния в другое, содержит довольно точную информацию об их строении (симметрии, частотах колебаний, коэффициентах ангармоничности, межъядерных расстоя-1гиях и других молекулярных постоянных) [2—5]. Однако с повышение.м момента инерции молекул, что эквивалентно в случае двухатомных молекул увеличению межъядерного расстояния или массы атомов, интервалы между линиями вращательной структуры в ИК-спектре могут уменьшиться настолько, что станут близки к допплеровской ширине самих линий вращательной структуры, которая составляет величину порядка 0,001—0,002 см при 20 С для паров с молекулярным весом 100 в области спектра 1000 м i6]. В результате этого образуется псевдонепрерывная полоса и теряется существенная часть информации о строении молекул. Однако даже и в этом случае информация все-таки полнее, чем при исследованиях конденсированного состояния, так как по огибающей псевдопепрерывных полос можно судить о симметрии молекул и оценивать вращательные и другие- [c.65]

Если То 10 сек и Т( ос, то получим Асо 0,001 см . Для То == 10т( Асо 0,01 см - для Хо == ЮОть Ао) = 0,1 лi . В результате допплеровского уширения в обычной системе наблюдаемая ширина полосы линий составляет около 0,1 см . так что Т( должно быть равно или меньше 0,01то, для того чтобы обнаружить заметное размывание линии поглощения в результате предиссоциации. Испускание света, с другой стороны, является очень чувствительным индикатором предиссоциации, так как уменьшение интенсивности испускания с данного уровня непосредственно связано с уменьшением времени жизни соответствующего состояния за счет предиссоциации или других безызлучательных переходов. Например, если т- = Ютг, то интенсивность испускания будет равна приблизительно одной десятой интенсивности при т = оо. Это подтверждается спектроскопическим изучением паров формальдегида. Все вращательно-колебательные линии в длинноволновой части спектра поглощения формальдегида имеют обычную допплеровскую ширину Асо 0,1 м , однако в спектре флуоресценции формальдегида полоса обращенного дублета около 28728 см имеет очень малую интенсивность, и можно с полной уверенностью сказать, что предиссоциация происходит именно с этого энергетического уровня [152]. [c.474]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология