Эквивалентная ширина

Е. Радиационные характеристики молекулярных газов. Приняв узкополосную 1см. уравненне (19) или широкополосную 1см. уравнения (23), (24)] модель, необходимо определить следующие величины ширину полосы 11, отношение ширины линий к расстоянию между ними Рй, интенсивность полосы а/, или оптическую глубину Эти данные позволяют найти спектральные характеристики по (19) и (23), (24) или эквивалентную ширину полосы по (27) — (29). Ниже изложены способы вычисления и или а также оп- [c.490]

Для каждой полосы всех поглощающих и излучающих компонентов определяют эквивалентную ширину А,-. [c.494]

Рис. 13.3. Контур линии поглощения и его интегральные характеристики а — зарегистрированная интенсивность (V), пунктир — интерполяция фона б — остаточная интенсивность 7 (V) и эквивалентная ширина линии Д в — коэффициент поглоще-

Во многих работах определяется так называемое полное поглощение, или эквивалентная ширина линии. Это также интегральная характеристика, относящаяся ко всей линии поглощения в целом. Эквивалентная ширина линии равна интегралу от глубины линии поглощения, взятому в пределах всей линии [c.336]

Особенности измерения параметров линии поглощения. Линия поглощения выступает на фоне сплошного спектра. Этим обусловлен ряд особенностей обнаружения линий поглощения и измерения их параметров. Определение любого из них — коэффициента поглощения, глубины линии или интегралов от этих величин — интегрального коэффициента поглощения или эквивалентной ширины линии, сводится в конечном счете к вычитанию прошедшего потока Фгх из фона сплошного спектра Фо ,. [c.338]

Измерение интегральных характеристик линий поглощения. Рассмотрим несколько подробнее особенности определения интегральных характеристик линий поглощения — интегрального коэффициента поглощения и эквивалентной ширины линии. Интегральный коэффициент поглощения — исключительно важная характеристика линии. Он связан с заселенностью уровней и атомными характеристиками соотношением [c.340]

При измерении эквивалентной ширины спектральных линий поглощения требования к разрешающей способности значительно менее строги. Как будет показано ниже, измеренное значение обычно не зависит от инструментального контура спектрального прибора. Действительно, пусть имеется схема измерения (рис. 13.1), с помощью которой экспериментально определяется спектральное распределение светового потока от источника сплошного спектра. Измерения ведутся до того, как создан поглощающий столб паров Фо (,), и после того, как в кювету введены поглощающие пары (Ф )- Предположим, что такие измерения проводятся дважды — первый раз на приборе с бесконечно большой разрешающей способностью (бесконечно узким инструментальным контуром) и второй раз на спектральной аппаратуре, инструментальный контур которой имеет конечную ширину и задан функцией Ф ( v). Тогда первый прибор дает истинные спектральные распределения Фох, и Фа, второй — искаженные Фох и Фгх. Эквивалентная ширина линии, вычисленная но данным, полученным на первом приборе, будет [c.341]

Выполнения этого условия достаточно для того, чтобы инструментальные искажения, вносимые прибором, не влияли на измеренное значение эквивалентной ширины линии, т. е. [c.342]

Для измерения эквивалентной ширины линий возможны два принципиально различных метода. Первый, традиционно принятый, заключается в построении даваемого спектральным прибором контура глубины линии поглош ения и интегрировании его. [c.342]

Был предложен ряд упрощенных методов. Так, в некоторых работах одновременно фотографически измерялась эквивалентная ширина многих тонких линий. Контуры их определялись в основном прибором и оказывались треугольниками с одинаковыми основаниями и разной глубиной. Эквивалентные ширины таких линий были поэтому пропорциональны их центральной глубине. Таким образом, измерения сводились к определению остаточной интенсивности в центре каждой линии. Разумеется, каждый раз такой работе должно предшествовать определение переводного множителя, необходимого для вычисления эквивалентной ширины по измеренной глубине центра линии. [c.343]

Второй упрощенный метод определения эквивалентной ширины линии, так называемый метод широкой щели [13.3], не требует интегрирования контуров линий поглощения. В этом случае используется независимость измеренной величины. 4 от разрешающей способности прибора. Операция интегрирования световых потоков по контуру линии проводится широкой выходной щелью монохроматора, через которую на фотоэлектрический приемник попадает участок сплошного спектра с линией поглощения в середине. [c.343]

Изложим суть этого метода. Эквивалентная ширина линии может быть определена следующим образом [см. формулу (13.6)] [c.343]

Как следует из (13.34), два указанных отсчета и 1 позволяют определить эквивалентную ширину линии. Выходная щель монохроматора должна быть достаточно широкой и захватывать линию вместе с крыльями. Поэтому регистрируемые световые потоки оказываются большими, а измерения — более точными, чем в методе сканирования. Этот метод особенно удобен, когда проводятся многократные измерения эквивалентной ширины одной и той же линии. Он и был разработан именно для таких измерений. [c.343]

Рис, 13.7. Схема установки для измерения эквивалентной ширины спектральной линии по методу широкой щели . [c.344]

Аналогично могут быть введены поправки при вычислении интегрального коэффициента поглощения и эквивалентной ширины линии. [c.347]

Соответственно преобразуются выражения для вычисления поправок для интегральных характеристик линии поглощения. Особенно просто вводится поправка для эквивалентной ширины линии [c.348]

Учет крыльев линии. При определении интегральных характеристик линии поглощения, особенно эквивалентной ширины, опасной ошибкой [c.349]

Величина поправки зависит от способа измерения эквивалентной ширины и от инструментального контура регистрирующего прибора. [c.349]

Эквивалентную ширину накладок экв определяют по формуле [c.44]

Эквивалентная ширина накладок [c.45]

Интегральный коэффициент поглощения отдельной линии [см. уравнение (5.7)], который часто называется также эквивалентной шириной , равен [c.196]

Рис. 41. График для определения эквивалентной ширины 01 условного стержня

Измеряя контрастность интерференционной картины, зарегистрированной на голограмме, можно определить различные параметры светорассеивающей среды [108]. Такой метод позволяет исследовать светорассеивающие среды, время корреляции которых равно 10 —10 с, т. е. эквивалентная ширина линии рассеянного излучения составляет 10" —10" Гц. [c.63]

Эквивалентная ширина щели, А [c.170]

Примечание Ширина щели 3,4-метрового спектрографа 18 мк, решетка 600 штрих/мм. Чувствительность повышается до IV порядка спектра, когда эквивалентная ширина щели становится равной естественной (допплеровской) ширине линий. [c.170]

Спектральное положение полосы заключено в пределах суммы произведения -i б, v, . Рекомендуемое для расчетов спектральное положение полос представлено в таблице центрами полос для приблизительно симметричных полос или верхним LIpeдeлoмv для полосы 4.3 мкм. которая начинается около 2410 см-. Также даны параметры уширения га и й и параметры а,,, сОр для определения эквивалентной ширины полосы. [c.490]

Для пути между // и у, проходящего под углом 0(fi- os0), эквивалентная ширина полосы [c.508]

Плотность потока и.злучения запишем через эквивалентную ширину полосы для плоского слоя в соответствии с урявне1шем (70) 2.9.7 й [c.517]

Эквивалентной шириной участка косого сближения называется среднегеометрическая величина из расстояний в начале и конце участка сближения аа. При делении трассы на отд льные участки косых сближений необходимо, чтобы расстояния между линиями <в начале и в конце участка косого сближения отличались не более Т1ем в 3 раза. [c.250]

Спектральный анализ радиолокационных данных. Рассмотрим другой пример, иллюстрирующий метод, изложенный в разд 7 3 3 На рис 7 16 показана выборочная корреляционная функция отраженного радиолокационного сигнала, изображенного на рис 5 1 На рис 7 17 приведены выборочные оценки нормированного спектра, полученные с помощью окна Бартлетта при 2, = 16, 48 и 60 для ряда, состоящего из N = 448 членов Частотный диапазон обозначен от О до 0,5 гц, поскольку настоящий диапазон несуществен Мы видим, что при = 16 выборочная оценка плавная и не выявляет пика, существование которого можно было бы ожидать из-за осцилляций корреляционной функции При = 32 (этот случай не показан на рисунке) появляются вполне различимые пики приблизительно на частотах / = 0,07 гц и 0,25 гц Увеличение Ь до 48 выявляет эти пики очень наглядно, и далее видно, что при увеличении до 60 спектр меняется мало Поэтому было взято значение = 60, для которого эквивалентная ширина полосы частот равна 1,5/60 = 0,025 гц, и выборочная оценка на каждой из оцениваемых часгот имеет 3 448/60 22 степени свободы, что является приемлемой величиной Доверительный интервал при = [c.45]

Если, как это часто бывает, в пределах интегрирования Фц(у) = onst, то эквивалентная ширина имеет простой физический смысл — это энергетический поток, поглощенный в линии и отнесенный к спектральному потоку падающего излучения. Другими словами, это ширина линии поглощения, имеющей прямоугольный контур с нулевой остаточной интенсивностью и поглощающей столько же энергии, что и рассматриваемая линия (рис. 13.3, б). Размерность эквивалентной ширины линии такая же, как у частоты. Наряду с величиной Av можно ввести аналогичные величины в шкале волновых чисел А-, круговых частот А или длин волн А),. [c.336]

Условие (13.29) не накладывает ощутимьЕХ ограничений на условия эксперимента. Оно не выполняется лишь при использовании вместо сплошного неразрешенного многолинейчатого спектра (например, водородного) или при наложении на сплошной спектр молекулярного фона с неразрешенной структурой (например, угольная дуга с циановыми полосами). В остальных случаях обычно можно считать, что инструментальная деформация контура линии ведет лишь к перераспределению ноглош,енной энергии по спектру и не меняет эквивалентной ширины линии. Сказанное, конечно, не означает, что любые аппаратные искажения спектра не влияют на измеренные значения эквивалентной ширины. Напротив, такие причины, как рассеянный свет, духи решеток, вуаль при фотографической регистрации и т. д., вносят ошибки в результат и должны быть устранены или учтены. [c.342]

В качестве примера опишем установку для измерений эквивалентной ширины по методу широкой щелй 113.3]. Схема ее показана на рис. 13.7. [c.343]

Выделим три способа регистрации 1) фотографирование и последующее фотометрировапие линии с помощью микрофотометра с узкой щелью, 2) фотоэлектрическое сканирование контура и 3) метод широкой щели . Будем считать, что случаю 1) соответствует прямоугольный аппаратный контур с шириной, равной спектральной ширине ЬК входной щели спектрографа. Поправку к измеренной эквивалентной ширине А вычисляют по формуле [c.349]

Приведенные формулы относились к параллельному (или близкому к нему) сближению подземного металлического сооружения с электрифицированной железной дорогой. В случае если имеет Ру1есто непараллельное ( косое ) сближение, то определение искомых величин значительно усложняется. Однако приближенно расчет можно производить по приведенным формулам, разбивая трассу сближения на отдельные участки с эквивалентной шириной сближения, равной [c.252]

Вклад слабых крыльев спектральных линий в полную эквивалентную ширину может быть оценен в предположении, что измеренное значение эквивалентной пшрины Ж включает все вклады до расстояния g см от центра линии, где так велико, что пропускание приближается к единице. Отсюда для дисперсионной линии [ср. уравнение (4.18)] [c.197]

Точные измерения показали, что эквивалентные ширины, полученные, например, для суммы Л (5)-линий, принадлежащих изотопическим образцам H P и НС1 , не зависят от ширины щели при возрастании ее от 0,24 до 1,78 см . Это находится в согласии с теоретическими выводами для случая отсутствия потерь (ср. с гл. 5). Введение поправок на крылья, которые составляют 5—10% в типичных случаях, несколько снижает систематическую ошибку последовательных замеров. Полуширипа Ъ была подобрана таким образом, чтобы она удовлетворяла экспериментальным данным, согласно выражению [см. формулу (4.26)] [c.198]

У аппаратурно-нестационарных случайных процессов разброс оценок характеристик, определенных осреднением -во времени на разных участках реализации, больше, чем у аппаратурно-стационарных при одинаковых условиях опыта, одинаковых и эквивалентных ширине спектра Рэ и времени осреднения Тд. Другими словами, если разброс средних значений для разных участков достаточно протяженной реализации нормального случайного процесса больше З/урэТд ( 1.2), то исследуемую реализацию (процесс) следует отнести к аппара-турно-нестационарным. Если разброс показаний порядка 2/]/РдТэ, ТО исследуемые реализации (процесс для представительных реализаций) следует отнести к аппаратурно-стационарным. Если плотность вероятности исследуемого процесса отличается от нормальной, то исследуемый процесс следует относить к аппаратурно-рта-ционарным или нестационарным, сравнивая разброс показаний с отношением Пфн/К/ э7 э ( 1-2). Напомним, что при FaTa .l плотность вероятности приближается к нормальной [55, 79] и Пфн 3. На рис. 1.4 показаны аппаратурно-стационарные и аппаратурно-нестационарные 30 [c.30]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология