Плотность заряжания

Меньше всего скорость детонации (за исключением одних только динамитов) изменяется под влиянием крепости оболочки, особенно при высоких плотностях заряжания. Повышения скорости детонации и в этом случае можно достигнуть [c.100]

Плотность заряжания Скорость [c.102]

Эрозионный эффект обычно проявляется при высокой плотности заряжания и должен учитываться при разработке натурных зарядов из твердого топлива. [c.269]

Темп-ра горения кордита № 1 при плотности заряжания 0,5 достигает 3100° применение такого К. в артиллерии и для автоматич. оружия приводит к быстрому износу (разгару) каналов стволов. При 7° и нин е на поверхности зерен К. выделяется нитроглицерин, что делает его опасным в обращении при 38° на поверхпости зорен выделяется вазелин, к-рый вводится в состав пороха в качестве стабилизатора. Эти недостатки в значительно меньшей степени выражены в кордите МД. [c.358]

Бризантность характеризуется дробящим действием взрывчатых веществ в определяется произведением трех величин плотности заряжания, удельной энергии ш скорости детонации. [c.451]

Темн-ра горения кордита № 1 при плотности заряжания 0,5 достигает 3100° применение такого К. в артиллерии и для автоматич. оружия приводит к быстрому износу (разгару) каналов стволов. При 7° [c.358]

Для случая обычных взрывчатых веществ энергия взрыва зависит от радиуса заряда. Если обозначить через е удельную энергию, приходящуюся на единицу массы данного типа ВВ, а через р1 — плотность заряжания, то [c.390]

Плотность заряжании Скорость [c.104]

Что сила f, рассматриваемая при изменяющихся плотностях заряжания, представляет определенную числовую характеристику взрывчатого вещества, а не только приблизительную цифру практического характера , ясно из следующего сопоставления согласно исследованиям А. Нобля, являющимся и по настоящее время образцовыми, нитроглицериновый порох— кордит —дает при различных плотностях заряжания следующие давления в бомбе [c.114]

Согласно этому f оказывается приблизительно постоянной величиной, поскольку принятые давления соответствуют изменению плотностей заряжания -от 0,1 до 0,25 и составляет несколько больше 3000 ат. [c.114]

Это частное -у обозначается через Д. В таком с чае давление газообразных продуктов р равно произведению из удельного давления и плотности заряжания [c.114]

Что эти постоянно указываемые в учебниках числа имеют лишь приближенное значение и, самое большее, указывают на быстрое повышение давления при плотности заряжания, равной единице, можно видеть из двух примеров. По табл. 6 (см. стр. 120) для пироксилина при Д =0,2 давление получилось бы равным [c.117]

Рис. 67. Калориметрическая бомба для взрывчатых веществ из высококачественной хромоникелевой стали для очень больших плотностей заряжания. по Ю. Петерсу.

Для нитроглицеринового пороха, состоящего из 48% нитроглицерина и 52% нитроклетчатки (12,2% К) и имею<ш,его теплоту взрыва <)=1169 б. кал при плотности заряжания Д =0,2029, по методу давлении [c.144]

Определение температуры взрыва по максимальному давлению в бомбе при определенной плотности заряжания и по удельному объему. [c.142]

Эти определенные практическим путем величины давлений при постоянном объеме, так же как и вычисленные на основании их температуры взрыва, несколько низки, так как не принято во внимание охлаждение на внутренних стенках бомбы. Однако для большинства целей важно знать возможное для каждой плотности заряжания какого-нибудь пороха давление, которое не зависело бы от постоянно меняющегося отношения поверхность охлаждения [c.143]

Давления с поправкой, найденные при различных плотностях заряжания, приводят к согласующимся температурам взрыва н показывают, что понижение давления пропорционально поверхности и что наивысшая температура не зависит от плотности заряжания. Лишь при малых плотностях заряжания с давлениями ниже 1000 кг/с-и исправленные давления и получаемые отсюда температуры взрыва слишком низки, вероятно потому, что в данном случае не -происходит полного химического превращения (и даже при максимальном давлении все еЩе остается неизменная двуокись азота). [c.144]

Если подставить для 77- плотность заряжания Д, то формула упро- [c.144]

Свойства ТРТ, требуемого для бессопловой конфигурации, значительно отличаются от свойств топлива, применяемого в двигателях с сопловым блоком. Чтобы предотвратить появление длительного и неэффективного периода догорания в конце работы двигателя и уменьшить эффекты эрозионного горения, в бессопловом РДТТ нужно обеспечить более высокую скорость горения топлива. Механические свойства таких ТРТ при низких и высоких температурах должны быть лучше при низких температурах нх повышенная способность деформироваться без разрушения позволяет выбрать оптимальные величины свода горения заряда, плотности заряжания двигателя и полной тяги, а при высоких температурах это обеспечит сохранение целостности заряда ТРТ в условиях высоких сдвиговых нагрузок, вызванных большими продольными перепадами давления в камере. [c.129]

Помимо геометрии камеры сгорания и скорости горения ТРТ существуют другие факторы, влияющие на параметры бессоплового двигателя. Среди них — толщина свода горения, которая определяется свойствами ТРТ (способностью деформироваться без разрушения), показатель степени в законе горения и точная геометрическая форма внутреннего канала. Как правило, при отношении внешнего диаметра заряда к внутреннему, равном 3, плотность заряжания достаточна, чтобы бессопловый двигатель имел характеристики, сравнимые с обычным РДТТ. Для получения более высоких характеристик желательно утолщать свод горения, однако на этом пути возникают ограничения, связанные с механическими свойствами топлива. [c.135]

ДЛИНЫ можно изменять скорость горения и плотность заряжания, имея в виду, что для двигателей с большими значениями L/D требуется меньшая скорость горения, удельный импульс почти линейно зависит от среднего давления, а изменение любого проектного параметра неизбежно требует изменения других параметров для обеспечения оптимальных характеристик РДТТ. [c.139]

Простейший вид неустойчивости горения, известный под названием объемной моды колебаний, представляет собой неустойчивость, при которой давление одинаково изменяется во времени во всех точках объема камеры с частотой от 5 да 150 Гц. Такая неустойчивость наблюдается главным образом при низких давлениях в РДТТ с небольшими значениями отношения объема камеры сгорания к площади критического сечения сопла. Это отношение называют приведенной длиной каме-зы а указанную неустойчивость — неустойчивостью -типа или неакустической неустойчивостью. Неустойчивость -типа обычно наблюдается на начальной стадии горения, когда приведенная длина мала при увеличении неакустическне колебания прекращаются (рис. 68). Если значение Ь, необходимое для устойчивой работы двигателя, не достигается, то амплитуда колебаний может существенно нарастать, приводя к циклическому процессу временного погасания заряда и повторного самовоспламенения (рис. 69). В натурных РДТТ низкие значения соответствующие рассматриваемому типу неустойчивости, характерны в основном для верхних ступеней закет-носителей и двигателей орбитальных космических аппаратов, имеющих минимальный объем камеры сгорания на начальных стадиях горения (высокую плотность заряжания) и сопло с большой площадью критического сечения (низкое рабочее давление). В работе [136] предложена аналитическая модель неустойчивости -типа и проведено сравнение теоретических результатов с экспериментальными данными. [c.125]

Исследование влияния диаметра заряда (рис. 35) проводили в манометрической бомбе на примере тэна. Постоянство плотности заряжания при сжигании образцов достигались применением набора манометрических бомб с различным свободным об-Ьемом. Из рис. 35 видно, что увеличение диаметра заряда в интервале = 3—10 мм понижает устойчивость горения, при дальнейшем росте диаметра его влияние незначительно. При исследовании других ВВ наблюдалось аналогичное влияние диаметра заряда. [c.85]

Эта энергия определяется количеством тепла и объемом газообразных продуктов, образующихся при взрыве. Обычно эту энергию выражают посредством так называемой удельной энергии и удельного давления, т. е. того давления газов, которое возникает при взрыве единицы веса взрывчатого вешества, заключенного в единице объема. Для вычисления этого давления необходимо знать теплоту взрыва (в калориях на единицу веса), количество и состав продуктов взрыва из обоих этих факторов, зная теплоемкости продуктов взрыва, можно вычислить температуру взрыва и затем давление при взрыве. Однако, для характеристики действия взрывчатого вещества в подрываемой среде имеет значение не только удельная энергия, но также и время, в течение которого эта энергия выделяется (скорость детонации), и плотность взрывчатого вещества или, соответственно, тот объем, в котором заключено взрывчатое вещество (плотность заряжани я). Только совокупность трех факторов определяет бризантное действие или так называемую бризантность взрывчатого вещества. [c.668]

Как влияют условия, в которых производится взрыв, на измеряемый тепловой эффект, можно проследить на примере гексогена (рис. 8). Кривая 1 на графике соответствует теплоте сгорания гексогена в кислороде. Ее определение дает нам важнейшую термодинамическую характеристику вещества — стандартную энтальпию образования, определяемую в калориметре для сжигания. При взрыве гексогена без оболочки в воздухе, при малой плотности заряжания и происходит дореагирование продуктов взрыва тепловой эффект в этом случае равен 2020 ккал/кг (кривая 2). Эта величина не зависит от плотности ВВ, но получается только при детонации заряда без оболочки и при малых плотностях заряжания (порядка 1 г ВВ на 20 л объема бомбы), т. е. когда не происходит закалки ПВ. При взрыве гексогена в оболочке, когда имеется закалка ПВ, получаются значения теплоты взрыва, отмеченные квадратиками на кривой 4. Кривая 3 показывает максимально возможный тепловой э ект ДЯвзр при взрывчатом превращении гексогена. Он рассчитан по правилу макси- [c.150]

Кривая 5 показывает зависимость теплоты взрыва от диаметра заряда. Для гексогена полное тепловыделение наступает при диаметре в шесть раз больше критического. Данные о зависимости теплоты взрыва от диаметра получены на зарядах с разным размером зерна гексогена при плотностях 1—1,1 г/см . Кривая 6 показывает, как меняется теплота взрыва в зависимости от условий закалки, в данном случае от толщины латунной оболочки для зарядов гексогена весом 30—50 г при плотности 1,1 г/см и диаметре заряда 25 мм. При взрыве зарядов без оболочки в вакууме при большой плотности заряжания (порядка 10 г в 1 л) независимо от плотности ВВ получается значение теплоты взрыва 1300 KK uijKe (кривая 7). Из этих данных становится очевидным, что теплоту взрыва необходимо определять при взрыве зарядов весом порядка 30—50 г в массивной оболочке. Определенная в этих условиях теплота взрыва гексогена линейно зависит от плотности [140] (кривая 4). Эту величину определяем как фугасную теплоту взрыва [1341, она наиболее важна для характеристики ВВ, однако все значения теплоты взрыва взаимно дополняют друг друга и позволяют более полно оценить возможности ВВ. [c.151]

Таким образом с плотностью заряжания изменяется не скорость детонации, а только сопротивление взрывной волне. Скорость детонации в момент воспламенения при любой плотности вероятно одна и та же однако с изменением сопротивления заряда взрывчатого вещества усиливается или ослабевает распространение взрывной волны, смотря по роду взрывчатого вещества. Этим объясняется также факт, что отдельные взрывчатые вещества в открытом виде детонируют быстрее, чем в оболочке или в предварительно запрессованном шпуре. Так например в свое время, при прорытии Симплонского туннеля, при практических испытаниях в е н д е р и т а, нитроглицеринового взрывчатого вещества, флегматизированиого динитроацетином, было найдено, что в шпуре он просто не взрывает, хотя при открытом расположении взрывает легко и полностью. [c.100]

Наоборот, из средней величины f = 9480 для каждой плотности заряжания можно вычислить соответствующие давления в атмосферах вплоть до Д = 1, когда р и f становятся равными (если пренебречь величиной а) и на это мгновение принимают одну и ту же величину. Но ввиду тогс> что коволюм а прн больших давлениях изменяется, такой подсчет может быть применен только для средних указанных величин. [c.114]

Итак, хотя объем коволюма и известен только приблизительно и представляет собою чисто теоретическую, практически Неопределимую величину, но все же из изложенного ясно, что взрывчатое вещество должно разрушить всякую оболочку, всякое сопротивление, если плотность заряжания (например в шнуре [c.115]

Согласно теоретическому уравнению разложения при взрыве 1 кг тринитротолуола обравуется объем газообразных продуктов (г о), равный 740 л, и выделяется 185 г сажи такой твердый остаток, если принять его плотность равной 2,0, занимает в 1 л объ,ем 0,0925 л. На основании этих данных вычислим давление взрыва, удельную энергию , при плотности заряжания 1, приняв температуру взрыва в 3150°. [c.116]

Табл. 5 (стр. 118) представляет те идеальные давления без учета коволюма, которые долж ны были бы получаться в замкнутом сосуде объемом 1 л, если бы в этом сосуде произошел взрыв при указанных плотностях заряжания (P = f [c.117]

Обращают на себя внимание значительные колебания в отношении метана согласно данным анализа табл. 7. Этот углеводород, постоянно имеющийся в числе продуктов взрыва, служит до некоторой степени показателем течения реакции. Секрет его образования привел даже к созданию теории, ведущей свое начало от Поппенберга и считающейся в настоящее время почти доказа нной. На основании различных наблюдений принято считать, что каждое взрывчатое вещество при взрыве разлагается совершенно определенным, свойственным ему образом и что устанавливаемый анализом состав продуктов взрыва, изменяющийся с плотностью заряжания, является следствием позднейших реакций, протекающих в период охлаждения. Смесь СО — НгО, существующая еще при развитии взрыва, должна превращаться в направлении СОг — Нг до тех пор, пока скорость охлаждения станет больше скорости реакции и равновесие установится. В частности метан должен образоваться по уравнению [c.124]

Для вычисления теплоты взрыва неО бхоДимо знать теплоту образования взрьшчатых веществ и теплоту образования продуктов взрыва такое вычисление становится тем менее надежным, чем более отличается фактический процесс от химически вероятного уравнения разложения. В какой мере теплота взрыва зависит от хода реакции, кроме табл. 6, показывает особенно следующий ряд опытов, произведенных Ноблем с пироксилином, содержавшим 13,2% N при различных плотностях заряжания [c.126]

В то время как Б и х е л ь употреблял калориметрическую бомбу объемом 30 л и заряд 100. г взрывчатого вещества, вследствие чего плотность заряжания не превосходила 0,02, в настоящее время стремятся приблизить испытание к условиям, имеющим место в шпуре, и пользуются конструкциями, при которых испытание возможно при еще более высоких плотностях заряжания. По указанным соображениям калориметр не употребляется в настоящее время для определения теплоты взрыва и температуры взрыва так часто, как раньше. Между тем калориметры все еще остаются основными аппаратами для надежного определения теплоты полного горения военных бездымных норохов помимо этого чаще всего производят ехцр определение удельного объема газов. [c.133]

Вместо медных цилиндриков часто употребляются стальные пружинки, увеличение изгиба которых определяется оптическим путем. Например jipn сгорании 1010 г нитроглицеринового пороха в. крупповской бомбе емкостью 3,45 j при плотности заряжания, равной 0,2925, получились следующие величины. [c.143]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология