Электрон заряд радиус скорость

Р, = е r , где/Пе — масса электрона V — его скорость е — заряд г — радиус орбиты. [c.27]

Электрон (заряд = е), движущийся с линейной скоростью и по круговой орбите радиуса а, эквивалентен такому круговому току. Поскольку электрон проходит через данную точку на своей орбите и 2ла раз в секунду, полный заряд, проходящий через данную точку за секунду (т. е. сила тока), равен [c.198]

Электрон, движущийся со скоростью V, попадает в магнитное поле, направленное под прямым углом к скорости. Зная, что радиус кривизны орбиты электрона прямо пропорционален его скорости, показать, что он одновременно пропорционален массе электрона и обратно пропорционален полю и заряду. [c.125]

Спин-орбитальная связь. Спин-орбитальная связь появляется в результате взаимодействия снинового магнитного момента электрона с магнитным полем, возникающим в результате орбитального движения электрона. Рассмотрим круговое движение электрона по орбитали с радиусом г вокруг ядра с зарядом 2е. В системе координат, связанной с электроном, вращается ядро со скоростью, равной скорости вращения электрона, но только в противополож- [c.228]

Абсолютные электрические заряды протона и электрона равны. Площадь поверхности сферы протона, с гравитационным радиусом К = 2,81 10 " см также равна площади сферы электрона. Поэтому напряженности электромагнитного поля вблизи этих сферических поверхностей, согласно уравнению (9), также равны. Следовательно, одинаковы и количества силовых линий электромагнитного поля, распространяемых электроном и протоном. В центральной силовой трубке, заканчивающейся электроном и протоном, количество силовых линий электрона и протона также одинаково ( 7). На I стационарной орбите электрон в атоме водорода проходит расстояние з, = 387,2 10 " см с линейной скоростью 2,2 [c.25]

Масса покоя протона Масса покоя электрона Объем I 1 моль идеального газа при нормальных условиях (температура 0°С, давление 101,325 кПа) Постоянная Авогадро Постоянная Больцмана к Постоянная Планка Постоянная Фарадея Радиус первой боровской орбиты ао Скорость света в вакууме Универсальная (молярная) газовая постоянная Элементарный заряд е [c.25]

Механизмы А, О, / и /,< применяются и для интерпретации реакций лабильных комплексных ионов. У катионов с внешней электронной оболочкой 5 (Ве ) и s p (катионы подгруппы скандия, редкоземельных элементов и актиноидов, щелочных и щелочно-земельных металлов) скорость реакций образования комплексов в водных растворах тем меньше, чем выше электростатические характеристики иона металла, например, его ионный потенциал фм = м/гм (где гм — заряд иона, Гм — радиус иона). Расположение 5 -катионов в порядке убывания фм приведено в табл, 8.1. [c.387]

Оо — радиус первой боровской орбиты В — магнитная индукция с — скорость света /(1 — коэффициент в разложении МО по АО Ое — энергия диссоциации ПЕ — энергия делокализации Е — полная энергия системы е — заряд электрона [c.5]

Радиус первой электронной орбиты атома водорода входит в т. н. атомную систему единиц-, длины (0,53-10" см), массы (9,1 10" г), заряда (4,8-10" > абс. зл. ед.). времени (2,42-10- сек), скорости (2,2-10 см сек), частоты (4,1-10 сек ), энергии (4,36-10 арг, или 27,2 эв, или 2,2-105 сж", или [c.82]

Одна из первых моделей атома — планетарная модель — объясняла существование электрона на круговой орбите равенством двух сил (рис. 3) — центробежной = (т и ) г и силы электростатического притяжения Fз = г , где — масса электрона, и и е — его скорость и заряд, г — радиус орбиты. [c.34]

Спин-орбитальная связь. Спин-орбитальная связь, благодаря которой осуществляется взаимодействие между спиновым и орбитальным магнитными моментами, появляется в результате взаимодействия спинового магнитного момента электрона с магнитным полем, возникающим в результате орбитального движения электрона. Рассмотрим круговое дви кение электрона по орбитали с радиусом г вокруг ядра с зарядом г. В системе координат, связанной с электроном, вращается ядро со скоростью, равной скорости вращения электрона, но только в противоположном направлении. Такое вращение эквивалентно электрическому току 2вь, где о — вектор скорости. В точке расположения электрона возникает магнитное поле напряженностью [c.12]

Рассеяние носителей заряда происходит и на других нарушениях решетки, например на дислокациях. Дислокацию в полупроводнике электронного типа можно уподобить линейному отрицательному заряду в виде бесконечно длинного цилиндра радиуса Я, вокруг которого имеется положительный пространственный заряд. Расчет показывает [Ю], что при рассеянии носителей заряда на дислокациях время релаксации не зависит от температуры кристалла, а определяется плотностью дислокаций Мо и скоростью ь рассеиваемого заряда, согласно выражению [c.251]

Большинство органических молекул имеют более сложное строение, чем молекулы неорганические. Поэтому найти для органических соединений простые количественные зависимости свойств от физических констант, таких как потенциалы ионизации, сродство к электрону, электроотрицательность, электрический момент диполя, поляризуемость, заряд и радиус, в отличие от неорганических соединений, не представляется возможным. Поэтому вместо физических параметров молекул используются физикохимические, такие как константы скорости и константы равновесия при стандартных условиях. [c.252]

Прежде чем разобрать ряд экспериментальных данных по влиянию модифицирующих добавок на скорости каталитического окисления углеводородов, остановимся на состоянии добавок, вводимых в твердое тело, характер которого зависит от их химической природы, структуры твердого тела и радиуса ионов внедряющейся примеси. Атомы или ионы могут заполнять свободные узлы решетки, расположенные между частицами последней, или замещать определенные ионы в решетке. Примеси могут растворяться в твердом теле, образуя твердые растворы, или концентрироваться в приповерхностном слое и создавать двухфазную систему твердое тело + примесь. Возможна адсорбция примесей на новерхности твердого тела или замещение водородных ионов ионами натрия или калия (ионообменная адсорбция). Особенный интерес представляют системы полупроводников, в которых часть атомов (ионов) решетки замещена атомами (ионами) близких размеров, но с иной валентностью или зарядом. По данным Де Бура и Вервея [283], подобным путем можно широко варьировать электронные свойства таких систем. [c.187]

Если иметь в виду точность предсказания свободных энергий активации вообще, то, по мнению Маркуса, согласие между расчетными и экспериментальными значениями свободной энергии в табл. 3 является обнадеживающим, так как при расчетах не вводили никакие произвольные параметры. В связи с этим можно отметить, что при обсуждении гипотезы о туннельном переносе электрона заряды ионов и радиусы ионов были варьируемыми параметрами. Из табл. 3 видно, что расчетные значения Аиспр, которые Маркус называет исправленными, заметно отличаются от кристаллографических радиусов. Теория Маркуса, так же как и гипотеза о туннельном переносе электрона, предсказывает сильную зависимость свободной энергии [уравнение (4.80)], а значит и скорости реакции от статической диэлектрической проницаемости среды. Однако было показано, что по крайней мере для реакции обмена электрона в системе Np(V)—Np(VI) в смещанных растворителях скорость реакции практически не зависит от статической диэлектрической проницаемости. [c.111]

Этот процесс диффузии лучше всего проиллюстрировать таким предельным случаем, при котором электроны, покидающие элемент объема, вначале диффундируют к поверхности этого элемента более быстро, чем ионы. В результате такого движения у поверхности элемента образуется отрицательный пространственный заряд, который в дальнейшем отталкивает электроны и притягивает ионы. Вне этого пространственного заряда скорость диффузии электронов и ионов одинакова, и по определению коэффициента диффузии плотность заряда должна быть равна нулю. Размеры области пространственного заряда и в этом случае определяются электронным дебаевским радиусом. В случае течения континуума, ограниченного непроводящими стенками, размеры этой области невелики и ее можно е учитывать при рассмотрении теплообмена. При наличии большого градиента электрического поля, например вблизи электродов, условия в заряженной зоне могут оказьквать значительное влияние на теплоотдачу к электроду. Эта проблема, характерная для многих МГД генераторов, работающих на разреженном газе, почти не разработана в имеющейся литературе (см,, например, разделы 1У,Б и VI,Б). [c.8]

Условием равновесия в круговом движении является равенство сил центробежной и центростремительной. Первая из них определяется для атома водорода энергией движения электрона и радиусом окружности, по которой он вращается, вторая — электростатическим притяжением электрона к ядру. Если m — масса электрона (9,11-Ю-28 г), е —его заряд (4,80 10-ш абсолютных электростатических, единиц), г — радиус орбиты и v — скорость электрона, то условие равновесия для атрма водорода выражается соотношением [c.83]

Рис. 1-13. Опыт Милликена по определению заряда электрона. Крошечные капельки масла впрыскиваются в пространство между горизонтально расположенными пластинами конденсатора. Капельки свободно падают в воздухе, а за их движением наблюдают в микроскоп. Радиус капельки ВЫЧИСЛЯК5Т по окончательной скорости ее падения с учетом вязкости воздуха. Воздух ионизуют рентгеновски-

Скорость электродной реакции пропорциональна вероятности попадания исходной системы в точку пересечения термов, т. е. величине ехр [— У,-( 7д)/йТ 1=ехр (—и кТ), где (Уд—энергия активации отдельного элементарного акта (рис. 157). Энергия активации /д определяется разностью энергий начального и конечного состояний А Уо= = 7/—б г и энергией реорганизации растворителя С/,, которая определяется природой растворителя, радиусом реагирующей частицы и изменением ее заряда. Учитывая параболическую форму электронных термов начального и конечного состояний и вводя обозначения а= А<7д=<7а—ди из рис. 157 легко получаем соотношения [c.286]

В формуле (4.3) две величины — скорость электрона V и радиус его орбиты т — характеризуют состояние электрона в атоме. Для их вычисления напишем второе уравнение, приравняв действующие на электрон центробежную силу (т и /г) и силу кулоновского притяжения его противоположно заряженным ядром с зарядом 2е(е22/г2-4яео) [c.47]

Вследствие действия электростатических сил у поверхности электрода, находящегося в растворе индифферентного электролита, происходит повышение концентрации ионов, знак заряда которых противоположен знаку электрода. Одни из этих ионов находятся у самой поверхности электрода и образуют так называемую плотную (гельмгольцевскую) часть двойного слоя другие же ионы, находящиеся на некотором расстоянии от поверхности, образуют его диффузную часть. Падение потенциала между электродом и точкой в глубине раствора распределяется между этими частями двойного слоя. Если считать, что активный центр вступающей в электрохимическую реакцию частицы расположен на границе между гельмгольцевской и диффузной частями двойного слоя (т. е. в так называемой плоскости Гельмгольца, отстояшей от поверхности электрода на расстоянии порядка радиуса гидратированного иона), то падение потенциала электрода, приходящееся на диффузную часть двойного слоя, не будет влиять на скорость переноса электронов. Таким образом, падение потенциала, приходящееся на диффузную часть двойного слоя, которое обычно обозначается через тр , уменьшает скачок потенциала между электродом и разряжающейся частицей эффективный скачок потенциала поэтому равен гр . Следовательно, при изменении з1-потенциала должно происходить и изменение волн, причем для незаряженных деполяризаторов [c.136]

Автор провел сопоставление по литературным данным каталитической активности (к. а.) различных бинарных (иногда более сложных) твердых тел примерно для 300 реакций различных классов со следующими свойствами твердых тел типом проводимости, шириной запрещенной зоны, работой выхода электрона, разностью электроотрицательностей, величиной 1/е , числом d-электронов катиона, поляризующей способностью катиона (отношением квадрата заряда к радиусу), расстоянием между атомами металла и неметалла ме- х- Только использование последних достижений в области методов исследования катализаторов и адсорбентов позволяет провести такие сопоставления. Тем не менее, в большинстве работ вплоть до последнего времени эти методические достижения не используются не измеряется удельная поверхность, катализ изучается в статическом или струевом режиме без учета макрокинетических факторов, исследования проводятся часто в очень узких пределах температуры, давления и т. д., к. а. характеризуется не скоростью или константой скорости, отнесенными к 1 поверхности, а выходом продуктов реакции. [c.77]

Как и в других подобных исследованиях, Джастров и Пирс рассматривали случай больших скоростей движения шара в сильно ионизованном газе. Они заключили, что шар радиуса а заряжается отрицательно из-за больших скоростей электронов в окружающем ионизованном газе. Формулу для скорости появления электрического заряда на шаре, равного Z зарядам, в потоке с большой скоростью приводит Чопра [68]. Вокруг шара возникает слой положительных ионов толщины б вследствие электростатического отталкивания заряженным шаром отрицательно заряженных частиц, кроме высокоэнергетических электронов. Джастров и Пирс предположили, что б одинакова по поверхности шара и что б можно рассчитывать по нижеприводимой формуле, в которой считается, что задан потенциал поверхности шара фо (обусловленный X зарядами) и что отличная от нуля плотность числа ионов г равна плотности числа электронов (в газе нет незаряженных частиц и допускается только однократная ионизация) [c.179]

Смотреть страницы где упоминается термин Электрон заряд радиус скорость: [c.27] [c.15] [c.8] [c.18] [c.82] [c.115] [c.85] [c.96] [c.30] [c.26] [c.409] [c.545] [c.224] [c.176] [c.63] [c.82] [c.224] [c.194] [c.91] [c.8] [c.855] [c.241] [c.154] [c.46]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология